  7.4. Распространение света в плазме (7.16)

7.4. Распространение света в плазме
  1 
 2P
 n  1 
2
 2P
2
(7.16)
  P 


 2p
z

Er, t   E 0 exp i
1 2  t  ,

c



c
v 
 c; Uv  c 2
 2p
1 2

  P 
(7.17)

 2p 
z

Er, t   E 0 exp   2
1  2  exp  it 

 



(7.18)
1 n
R  
1 n
1 1
2

1 1
R    P   1
   P  n'  0, n" 
r
1  in"
 exp  2i ,
1  in"
 2P
(7.19)
 2P
2

2
t
1
(7.20)
2
2

exp  i ,
1  in"
1  (n" ) 2
  arctg n"
E  z  0, t   E 0 z, t   E r z, t  
 E 0 exp ikz  t   rE 0 exp i kz  t  
 

exp   n" z  exp i t  
2
c


1  n'
Амплитудные коэффициенты
отражения и пропускания
нормально падающих
электромагнитных волн низкой
частоты.
Стоячая волна, возникающая при
отражении от плазмы излучения с
частотой, меньшей собственной
частоты плазменных колебаний.
(7.21)
Структура электромагнитного
поля в плазме, освещаемой
нормально падающей волной
низкой частоты.
Рис. 7.1.
Структура электромагнитного
поля, возникающего при
нормальном падении на
идеальную плазму из вакуума
плоской монохроматической
волны с частотой, меньшей
частоты собственных
колебаний плазмы.
E ( z  0, t )  E 0 t  exp i(k t z  t ) 
2E 0
Зависимость от частоты
энергетического коэффициента
отражения от идеальной плазмы
нормально падающего света
(7.20)
 2 E 0 coskz    exp i t   

Высокочастотные плоские волны
в плазме (при частоте,
превышающей граничную,
идеальная плазма прозрачна для
электромагнитных волн). Связь
между фазовой и групповой
скоростью электромагнитных
волн в плазме.
Низкочастотные
электромагнитные колебания в
плазме (при частоте, меньшей
плазменной, в плазме невозможно
распространение бегущих волн).
2
2
 2P
Диэлектрическая проницаемость и
коэффициент преломления
идеальной плазмы.