Общее решение уравнения Кортевега - де Фриза и кубического уравнения Шредингера Якубовский Е.Г. e-mail [email protected] Предлагается использование метода Галеркина решения нелинейного уравнения в частных производных на примере решения уравнения Кортевега - де Фриза и кубического уравнения Шредингера. Уравнение Кортевега - де Фриза и кубического уравнения Шредингера имеют вид см. [1] η t + σηη x + η xxx = 0 iut + u xx + νu 3 = 0 . (1) Уравнение Шредингера модифицировано для возможности его решения. Имеются дисперсионные соотношения для первого уравнения ω = − χ 3 и для второго уравнения ω = χ 2 . Решение первого дифференциального уравнения ищем в виде η = N ∑ n=− N задачи. Подставим cn exp[in(ωt − χx)] , где ω = − χ 3 определим из решения это решение в (1), умножим на величину exp[−im(ωt − χx)] и проинтегрируем по фазе ωt − χx ∈ [−π , π ] , получим [(mω + m χ )δ mn − σ 3 3 N ∑ n=− N cm−n nχ ]cn = 0 . Где в сумме индекс коэффициента cm−n ограничен значениями − N ,..., N . Для существования не нулевого решения необходимо, чтобы определитель этой системы равнялся нулю | (m − m 3 )ωα δ mn − σ N ∑ n=− N c( m−n )α nχα |= 0 . Откуда определим величины ωα , причем имеем комплексные решения ηα = N ∑ n =− N cnα exp[in(ωα t − χα x)] , где величина cnα определится из уравнения [(mωα + m 3 χ α3 )δ mn − σ N ∑ n =− N c( m−n )α nχ α ]cnα = 0 . Но определится одно из решений с одной частотой. Для комплексной частоты точечное решение будет локализовано в точках Im ωα t = Im χα x . При действительной частоте решение распределено по всему пространству и времени. Т.е. при действительной частоте получается волна, а при комплексной частоте образуется частица. Можно получить формулу и для произвольного числа частот. Построим решение для двух частот, состоящее из решений с разными частотами ωα , ω β , тогда имеем {(mωα + m 3 χα3 )δ mn − σ {(mω β + m χ β )δ mn − σ 3 3 N ∑ n=− N N ∑ n=− N [c( m−n )α χ α + c( m−n ) β χ β ]n}cnα = 0 . [c( m−n )α χα + c( m−n ) β χ β ]n}cnβ = 0 С равенством нулю определителя, определятся две разные частоты | (mωα + m χα )δ mn − σ 3 3 | (mω β + m 3 χ β3 )δ mn − σ N ∑ n =− N N ∑ n= − N [c( m−n )α χα + c( m−n ) β χ β ]n |= 0 . [c( m−n )α χα + c( m−n ) β χ β ]n |= 0 При этом решение будет иметь вид η= N ∑ n=− N {cnα exp[in(ωα t − χ α x)] + cnβ exp[in(ω β t − χ β x)]} Причем первое решение локализовано в случае комплексной частоты в Im ωα t = Im χα x , а второе решение в точках Im ω β t = Im χ β x . При точках действительной частоте решение определено во всем пространстве и времени. Решение второго дифференциального уравнения ищем в виде u= N ∑ n=− N cn exp[−in(ωt + χx)] , где ω = χ 2 определим из решения задачи. Подставим это решение во второе уравнение (1), умножим на величину exp[im(ωt + χx)] и проинтегрируем по фазе ωt + χx ∈ [−π , π ] , получим [(−mω + m 2 χ 2 )δ mn − ν N ∑ n, p=− N cm−n− p c p ]cn = 0 . Где в сумме индекс коэффициента cm−n− p ограничен значениями − N,..., N . Для существования не нулевого решения необходимо, чтобы определитель этой системы равнялся нулю | (−m + m )ωα δ mn − ν 2 N ∑ n , p =− N Откуда найдем ωα , причем имеем решения uα = c( m−n− p )α c pα |= 0 . N ∑ n =− N cnα exp[−in(ωα t + χ α x)] , где величина cnα определится из уравнения [(−m + m )ωα δ mn − ν 2 N ∑ n, p=− N c( m−n− p )α c pα ]cnα = 0 . При этом при комплексной частоте солитон будет локализован в точках Imωα t = − Im χ α x . При действительной частоте солитон определен по всему пространству и времени. Причем индекс n у этих коэффициентов убывает при n → ∞ не медленнее, чем по формуле cnα ~ 1 , в случае если решение непрерывная функция. Это n2 следует из свойства ряда Фурье см. [2]. Отмечу, что данное решение при действительной частоте распространяется на трехмерное пространственное уравнение Кортевега де Фриза и кубическое уравнение Шредингера. Литература 1. Уизем Дж. Б. Линейные и нелинейные волны. М.: «Наука», 1973, 622стр. 2. Смирнов В.И. Курс высшей математики т.II, М.: «Наука», 1974г., 656стр.