Происхождение потенциала сильного и слабого взаимодействия

Происхождение потенциала сильного и слабого взаимодействия
Е.Г. Якубовский.
e-mail yakubovski@rambler.ru
Элементарные частицы это сгустки частиц вакуума. Причем
плотность
частиц вакуума в атоме и ядре атома повышена по сравнению с плотностью
частиц вакуума в свободном пространстве. Частицы вакуума являются
диполями. В очень плотном ядре атома частицы вакуума находятся очень
близко, поэтому потенциал дипольного взаимодействия на характерном
расстоянии огромен. Взаимодействие между диполями и элементарными
частицами на характерном расстоянии слабее, и в ядре атома в 0.0002 раза
слабее электромагнитного взаимодействия на том же расстоянии.
Энергия взаимодействия двух диполей с безразмерными переменными
равна см. [1]
U =−
e 2lγ
(rkp , d p )(rkp , d k )
mγ c 2 rA2
rkp3
=−
rγ2
(rkp , d p )(rkp , d k )
rA2
rkp3
.
Где rγ радиус образующей частиц вакуума см. [1], rA характерный размер
системы.
Но расстояние между частицами в ядре атома мало, поэтому
потенциал огромен.
n=
Т.е.
расстояние
характерным
mp
= 938 ⋅ 10 −27+57+13⋅3 = 10 72 / cm 3 .
3
mγ ratom
между
размером
частицами
вакуума
взаимодействия.
коэффициент у потенциала равен
rγ2d
rA2
10 −24 cm ,
При
этом
что
является
безразмерный
= 1018 , rγd = 3.14 ⋅ 10 −15 cm .
Безразмерный потенциал электромагнитного взаимодействия равен в
свободном пространстве
U =−
rγ2
rA2
(rkp , d p )(rkp , d k )
rkp3
=−
(rkp , d p )(rkp , d k )
rkp3
.
В случае свободного пространства взаимодействие между частицами вакуума
rA = rγ , т.е. характерный размер для взаимодействия частиц вакуума равен
образующей частицы вакуума.
При этом выскажем предположение, что силы слабого взаимодействия,
это силы между элементарной частицей и частицей вакуума. Тогда
безразмерный потенциал слабого взаимодействия равен
U =−
rγ2
(rkp , d)
rA2
rkp3 / 2
.
e2
Где rA = re =
в случае взаимодействия между электроном и частицей
me c 2
вакуума характерный размер это радиус электрона. Величина me , это масса
электрона. Тогда имеем
3.14 ⋅ 10 −15 2
=(
) = 1.2 ⋅ 10 −4 . Т.е. правильное
2
−13
rA
2.84 ⋅ 10
rγ2d
значение потенциала слабого взаимодействия.
Литература
1. Якубовский
Е.Г.
ЧАСТИЦЫ
ВАКУУМА,
ОПИСЫВАЮЩИЕ
СВОЙСТВА ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ И ПОЛЯ Реферативный
журнал «Научное обозрение» 2016,т.2, стр.58-80, http://sciencereview.ru/abstract/pdf/2016/2/662.pdf