5. Содержание отчета Отчет должен содержать: 1) изложение

5. Содержание отчета
Отчет должен содержать: 1) изложение цели работы; 2) схемы измерений;
3) таблицы измеренных и вычисленных величин; 4) графики построенных
зависимостей; 5) выводы.
Контрольные вопросы
1.
Закон полного тока.
Магнитный поток.
Закон Фарадея-Максвелла.
Экранирование электростатических полей.
Скин-эффект.
Глубина скин-слоя.
7. Выбор материалов для изготовления экранов. Ответ иллюстрировать
графиками
измеренных
частотных
зависимостей
коэффициентов
экранирования.
8.
В каком диапазоне частот труднее экранировать помехи?
Литература
1.
Аполлонский СМ. Справочник по расчету электромагнитных
экранов. - Л.: Энергоатомиздат, 1988.
Зильберман Г.Е. Электричество и магнетизм. - М.: Наука, 1970.
Терлеццкий Я.П., Рыбаков Ю.П. Электродинамика. - М.: Высшая школа,
1980.
Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Электродинамика сплошных сред. -М.: Наука,
1992.
5.
Справочник технолога-приборостроителя: В 2-х т. - Под ред.
Е.А.Скороходова. - М.: Машиностроение, 1980.
Лабораторная работа № 4
Исследование магнитного поля
цилиндрической катушки
-3-
Работа 4
ИССЛЕДОВАНИЕ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЦИЛИНДРИЧЕСКОЙ
КАТУШКИ
Цель работы: измерение составляющих вектора магнитной индукции
поля круглой цилиндрической катушки с током.
4.1. Основные теоретические положения
Цилиндрические
катушки
широко
применяются
во
многих
электроизмерительных приборах, электрических машинах, установках для
высокочастотного нагрева металлов и диэлектриков, в лабораторной
практике и др. Во всех перечисленных примерах интерес представляют
величина и распределение в пространстве вектора магнитной и индукции
В (или вектора напряженности магнитного поля Н).
Уравнения Максвелла для магнитного поля постоянного тока имеют вид
гotH  J ;
divB  0,
4.1
где J - вектор плотности тока проводимости.
Такой же вид имеют эти уравнения и для переменного тока низкой
частоты, когда можно пренебречь токами смещения. В общем случае
расчет распределения вектора В вокруг контура с током сводится к
решению уравнений (4.1) при известных граничных условиях:
Bп1  Bп2
H 2  H 1 ;
4.2
4.3
где Bп1 , Bп2 – нормальные составляющие ректора В ; H  1 , H 2 – касательные
составляющие вектора Н на границе раздела двух сред 1,2; К – модуль
вектора поверхностной плотности тока. Направление вектора К совпадает
с касательным вектором t , перпендикулярным вектору  (рис.4.1).