Гармонические колебания Движение тела по окружности

Гармонические
колебания
Движение тела
по окружности
Движение тела,
брошенного под углом к
горизонту
Создание физических
моделей в электронных
таблицах
Решить графически систему
уравнений:
Y  X  0

Y

2
X

8

2
Найти решение на интервале [-5;5] c шагом 0,5
Ответы на задания теста:
Вариант
Задание 1
Задание 2
I
4
2
II
2
1
Создание динамических
физических моделей в
электронных таблицах
Изучение движения тела,
брошенного под углом к
горизонту.
Если тело бросить под углом к горизонту,
то в полете на него действуют сила
тяжести и сила сопротивления воздуха.
Если силой сопротивления пренебречь,
то остается единственная сила – сила
тяжести. Поэтому вследствие 2-го закона
Ньютона тело движется с ускорением,
равным ускорению свободного падения
Любое сложное движение материальной
точки можно представить как наложение
независимых движений вдоль
координатных осей. В нашем случае
движение летящего тела можно
представить как наложение двух
независимых движений: равномерного
движения вдоль горизонтальной оси (оси
Х) и равноускоренного движения вдоль
вертикальной оси (осиY)
Изучение движения тела,
брошенного под углом к
горизонту.
Проекции скорости тела, следовательно,
изменяются со временем следующим
образом:
где – начальная скорость, α – угол бросания.
При нашем выборе начала координат
начальные координаты
Тогда
Макросы в Excel
Макрос - это набор команд,
сохраненный вместе с документом и
выполняющий их при загрузке документа
или по требованию пользователя
Private Sub CommandButton1_Click()
For i = 1 To 100
t = 0.05 * i
Cells(2, 2) = t
DoEvents
Next
End Sub
Модель волнового движения.
Наложение волн.
Известно, что
гармонические
колебания точки
описываются
уравнением
y = Y0•sin(wt) = Y0•sin(2t/T),
где y — координата точки,
Y0 — амплитуда
колебаний,
t — время,
w — частота колебаний,
T — период колебаний.
.
Модель волнового движения.
Наложение волн.
Особенность волнового движения
заключается в том, что вследствие
упругого взаимодействия
колебания соседних точек
происходят по такому же закону,
но с определенным
запаздыванием, причем степень
запаздывания зависит от
расстояния x этих точек от
исходной.
Этому факту уравнение обязано
дополнительным слагаемым, а
именно: для каждой точки,
находящейся на расстоянии x,
уравнение колебаний имеет вид:
y = Y0•sin(2t/T - 2x/),
где  — длина волны.
Интерактивная модель атома.
Рефлексия:
Как приятно знать, что
ты что-то узнал!
Мольер
Домашнее задание:
«Недостаточно только получить знания; надо
найти им приложение. Недостаточно только
желать; надо делать»
Гетте И.
Повторить главу 5.3;
 Выполнить задания теста стр.36 ;
 Сделать интерактивную модель атома,
запустив электроны по всем орбитам
