1 турбулентная диффузия магнитного поля становится

Вторичные течения в горизонтальном слое жидкости с неоднородным
подогревом снизу
Впервые проведено экспериментальное и численное
исследование
формирования
горизонтальных
конвективных валов над неоднородно нагретой
поверхностью, в замкнутой прямоугольной полости.
Полученные результаты важны для оценки влияния
вторичных течений на процессы теплообмена в
пограничных слоях.
Схема модели: 1 – кювета с твердыми границами, 2
– «горячий» теплообменник, 3 – «холодный»
теплообменник, 4 – основное адвективное течение, 5
– вторичные конвективные течения.
Поля температуры (а) и завихренности ωx
(б) в поперечном сечении YZ при x = 65 mm.
Поле
температуры
в
горизонтальном
сечении в температурном пограничном слое
над «горячим» теплообменником (в).
Лаборатория физической гидродинамики ИМСС УрО РАН
Эффективные коэффициенты переноса в турбулентных
потоках жидкого натрия
Тормоз
Двигатель
Канал
Слева: схема тороидального канала, в котором резким торможением после быстрого
вращения генерируется турбулентный поток. Показаны катушки, используемые для
измерения коэффициента магнитной диффузии и датчик скорости.
Внизу: зависимость турбулентной вязкости (верхняя группа кривых) и турбулентной
магнитной диффузии от среднеквадратичных пульсаций скорости.
Впервые выполнены одновременные прямые измерения
турбулентной вязкости и турбулентной диффузии
магнитного поля в турбулентном потоке проводящей
жидкости при умеренных значениях магнитного числа
Рейнольдса.
Показано, что поведение коэффициента турбулентной
диффузии магнитного поля определяется значениями
магнитного числа Рейнольдса Rm, определенного по
среднеквадратичному
значению
турбулентных
пульсаций
скорости.
При
Rm<1
коэффициент
турбулентной диффузии растет вместе с числом
Рейнольдса по квадратичному закону, а при Rm>1
турбулентная диффузия магнитного поля становится
пропорциональной турбулентной вязкости.
Лаборатория физической гидродинамики ИМСС УрО РАН