Лекция 1. Кинематика

О курсе общей физики
Курс общей физики рассчитан на три семестра.
Каждый семестр заканчивается экзаменом.
В течение семестра: два теоретических коллоквиума,
защита двух индивидуальных заданий и защита
лабораторных работ.
Допуск к экзамену: 55 баллов при условии
выполнения, посещении и работе на практических
занятиях, сдаче и защите всех индивидуальных
заданий и лабораторных работ в срок!!!
О курсе общей физики
Разделы
I-й семестр –
Физические основы
механики. Молекулярная
физика и термодинамика.
II-й семестр – Электростатика.
Постоянный ток.
Электромагнетизм.
III-й семестр – Колебания и волны.
Волновая оптика.
Квантовая оптика.
Атомная и ядерная
физика. Физика
элементарных частиц.
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Трофимова Т.И. Курс физики: учеб. пособие для вузов. – М.: Издательский
2.
3.
4.
5.
6.
7.
8.
центр «Академия», 2004. – 560 с.
Тюрин Ю.И., Чернов И.П., Крючков Ю.Ю. Физика. Ч.1. Механика.
Молекулярная физика. Термодинамика: учебное пособие для технических
университетов. – Томск: Изд-во Томского ун-та, 2002. – 502 с.
Савельев И.В. Курс общей физики: В 5 кн.: кн. 1: учебное пособие для
втузов. – М.: ООО «Издательство Астрель», 2004. – 336 с.
Яворский Б.М., Пинский А.А. Основы физики. Т. 1. – М.: Наука, 1991.
Фейнман Р., Лейтон Р., Сэндс М. Фейнмановские лекции по физике. В 9 т.: т.
1. – М.: Мир. 1978.
Детлаф А.А., Яворский Б.М. Курс физики: учебное пособие для втузов. – 4е изд., испр. – М.: Высш. шк., 2002. – 718 с.
Чернов И.П., Ларионов В.В., Веретельник В.И. Физический практикум.
Часть 1. Механика. Молекулярная физика. Термодинамика: учебное пособие
для технических университетов. – Томск: Изд-во ТПУ, 2004. – 182 с.
Чернов И.П., Ларионов В.В., Тюрин Ю.И. Физика: Сборник задач. Часть 1.
Механика. Молекулярная физика. Термодинамика: учебное пособие. –
Томск: Изд-во Томского ун-та, 2004. – 390 с.
Сегодня: понедельник, 9 мая 2016 г.
Физические основы механики
Степанова Екатерина Николаевна
4
доцент кафедры ОФ ФТИ ТПУ
Предмет физики
Главная цель любой науки, в том числе
и физики, рассматривается как приведение в
систему сложных явлений, регистрируемых
нашими органами чувств, т.е. упорядочение
того, что мы называем «окружающим нас
миром».
Окружающий
нас
мир,
все
существующее вокруг нас и обнаруживаемое
нами посредством ощущений, представляет
собой материю.
Материя
–
это
объективная
реальность, данная нам в ощущениях.
Неотъемлемым
свойством
материи
и
формой её существования является движение
– это в широком смысле слова – всевозможные
изменения материи – от простого перемещения
до сложнейших процессов мышления.
Дать строгое определение предмета
физики довольно сложно, потому что
границы между физикой и рядом смежных
дисциплин условные.
Академик А.Ф. Иоффе (1880 – 1960),
российский физик, определил физику, как
науку, изучающую общие свойства и
законы движения вещества и поля.
В настоящее время общепринято, что все
взаимодействия осуществляются посредством
полей
(например,
гравитационных,
электромагнитных, полей ядерных сил).
Поле, наряду с веществом, является
одной из форм существования материи.
Неразрывная связь поля и вещества, а также
различие в их свойствах будут рассмотрены
нами по мере изучения курса физики.
Теория и эксперимент в физике
В курсе физики мы часто будем
использовать понятия:
эксперимент,
гипотеза,
теория,
модель,
закон.
Каждая наука определяется не только
предметом изучения, но и специфическими
методами, которые она применяет.
Основным методом исследования в
физике является опыт (эксперимент) –
наблюдение исследуемых явлений в точно
учитываемых условиях, позволяющих следить
за ходом явлений, многократно воспроизводить
его при повторении этих условий.
Наиболее широко в науке используется
индуктивный метод, заключающийся в том,
что при наблюдениях накапливаются факты.
Гипотеза
общая
закономерность,
выявленная при обобщении экспериментальных
фактов.
На следующем этапе познания ставят
специальные эксперименты для проверки
гипотезы. Если результаты эксперимента не
противоречат гипотезе, то последняя получает
статус теории.
Однако научное познание нельзя представлять в виде
механического процесса накопления фактов и «измышления»
теорий. Это творческий процесс.
Закон - некоторые краткие, но достаточно
общие утверждения относительно характера
явления
природы
(таково,
например
утверждение о сохранении импульса).
Иногда подобные утверждения принимают
форму определенных соотношений между
величинами,
описывающими
явления:
например,
закон
всемирного
тяготения
Ньютона, согласно которому
m1m2
F 2 .
r
Для того, чтобы называться законом,
утверждение
должно
выдержать
экспериментальную проверку в широком классе
наблюдаемых явлений, т.е. закон вносит
объединяющее начало для многих наблюдений.
Таков
основной
путь
развития
человеческих знаний, в том числе и физических.
13
Однако известны случаи, когда путь
открытия был противоположным описанному.
Это так называемый дедуктивный метод,
когда на основе общих закономерностей
выделяются частные явления.
Так, на основе закона всемирного
тяготения, Лаверье в 1848 г. открыл планету
Нептун, а Тамбо, в 1930 г. – Плутон.
Тема 1. КИНЕМАТИКА ДВИЖЕНИЯ
МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ
• 1.1. Понятие механики, модели в механике
• 1.2. Система отсчета, тело отсчета
• 1.3. Кинематика материальной точки
1.3.1. Путь, перемещение
1.3.2. Скорость
1.3.3. Проекция вектора скорости на оси
координат
1.3.4.
Ускорение.
Нормальное
и
тангенциальное ускорение
• 1.4. Кинематика твердого тела
2.4.1. Поступательное движение твердого тела
2.4.2.
Вращательное
движение
вокруг
15
неподвижной оси
1.1. Понятие механики, модели в механике
Механика – раздел физики, в котором
изучаются закономерности механического
движения и причины, вызывающие или
изменяющие это движение.
Механическое движение – это изменение
с течением времени взаимного расположения
тел или их частей.
Механика подразделяется на три части:
статику, кинематику и динамику.
16
Кинематика (от греческого слова kinema –
движение) – раздел механики, в котором изучаются
геометрические свойства движения тел без учета
их массы и действующих на них сил.
Динамика (от греческого dynamis – сила) изучает
движения тел в связи с теми причинами, которые
обуславливают это движение.
17
Статика (от греческого statike – равновесие)
изучает условия равновесия тел.
Поскольку равновесие – есть частный случай
движения, законы статики являются естественным
следствием законов динамики и в данном курсе не
изучается.
Без знаний механики невозможно представить
себе развитие современного машиностроения.
Развитие механики, как науки, начиналось с III в. до
н.э., когда древнегреческий ученый Архимед (287 – 312
до
н.э.)
сформулировал
равновесия плавающих тел.
закон
рычага
и
законы
18
Основные
законы
механики
установлены
итальянским физиком и астрономом Г. Галилеем
(1564 – 1642) и окончательно сформулированы
английским физиком И. Ньютоном (1643 – 1727).
Механика
Галилея
и
Ньютона
называется
классической, т.к. она рассматривает движение
макроскопических тел со скоростями, значительно
меньшими скорости света в вакууме.
19
Галилео Галилей
(Galileo Galilei)
Родился
15 февраля 1564
Пиза (Pisa)
Италия
Умер
8 января 1642
Арчетри (Arcetri)
Италия
астроном, философ и физик.
Важнейшие роботы
улучшение телескопа;
астрономические
наблюдения;
первый закон движения
20
Исаак Ньютон
(Isaac Newton)
Родился
4 января 1643
Вулсторп (Woolsthorpe)
Англия
Умер
31 марта 1727
Лондон (London)
Англия
физик, математик, астроном,
алхимик и философ
Важнейшие работы
закон всемирного тяготения
дифференциальное и
интегральное исчисления
изобрел зеркальный телескоп
развил корпускулярную теорию
света
21
Альберт Эйнштейн
(Albert Einstein)
Родился
14 марта 1879
Ульм (Ulm)
Германия
Умер
18 апреля 1955
Принцетон (Princeton )
США (New Jersey)
величайший ученый 20 века
Важнейшие работы:
теория относительности;
квантовая и статистическая
механика; космология
Нобелевская премия по
физике 1921
22
Для описания движения тел в зависимости от
условий задачи используют различные физические
модели. Наиболее часто используемые понятия:
абсолютно твердое тело и материальная точка.
Движение тел происходит под действием сил. Под
действием
внешних
сил
тела
могут
деформироваться, т.е. изменять свои размеры и
форму.
Абсолютно твердое тело - тело, деформацией
которого в условиях данной задачи можно
пренебречь (хотя абсолютно твердых тел в природе
не существует).
23
Материальная точка - тело, размерами которого
в условиях данной задачи, можно пренебречь.
Можно ли данное тело рассматривать как
материальную точку или нет, зависит не от размеров
тела, а от условия задачи (например, наше огромное
Солнце – тоже материальная точка в Солнечной
системе).
24
1.2. Система отсчета, тело отсчета
Всякое движение относительно, поэтому
для
описания
движения
необходимо
условиться, относительно какого другого тела
будет отсчитываться перемещение данного
тела. Выбранное для этой цели тело называют
телом отсчета.
Практически, для описания движения
приходится связывать с телом отсчета систему
координат (декартова, сферическая, полярная
и т.д.).
25
Система отсчета – совокупность
системы координат и часов, связанных с телом
по отношению к которому изучается движение.
Движения тела, как и материи, вообще не
может быть вне времени и пространства.
Материя, пространство и время неразрывно
связаны между собой (нет пространства без
материи и времени и наоборот).
26
Пространство
трехмерно,
поэтому
«естественной» системой координат является,
декартова
или
прямоугольная
система
координат, которой мы в основном и будем
пользоваться.
В
декартовой
системе
координат,
положение точки А в данный момент времени
по отношению к этой системе характеризуется
тремя координатами x, y, z или радиус-вектором
, проведенным из начала координат в данную
точку (рисунок 1.1).
27
Рисунок 1.1
При движении материальной точки её координаты с течением
времени изменяются.
В общем случае её движение определяется скалярными
уравнениями:
x  x(t ),
y  y (t ),
z  z (t ).
28
Уравнения движения
Рассмотрим движение
Z
материальной точки относительно
некоторой СО K.
Пусть за некоторый промежуток
времени материальная точка
K
переместилась из точки
пространства M1 в точку M2.
O
Соединим начало СК
(совмещенной с выбранной СО)
с точками M1 и M2 - это радиусвектора r(t1) и r(t2).
X
Соответственно уравнения движения,
описывающие
положение
радиусвектора (и материальной точки), можно
записать в векторном виде (1).
Или в координатной форме (2)
М1
М2
L
r(t1)
r(t2)
Y
 
r  r (t ) (1)
 x  x(t )

 y  y (t )
 z  z (t )

(2)
29
Эти уравнения эквивалентны векторному уравнению

 
 
r  r t   xi  yj  zk
(3)
где

х, у,
 z – проекции радиус-вектора r на оси координат,
i , j , k – единичные векторы (орты), направленные
по соответствующим осям.
Уравнения (2) и (3) называются кинематическими
уравнениями движения материальной точки.
30
Число независимых координат, полностью
определяющих положение точки в пространстве,
называется числом степеней свободы.
Если
материальная
точка
движется
в
пространстве, то она имеет три степени свободы
(координаты х, у, z). Если она движется на плоскости
– две степени свободы. Если вдоль линии – одна
степень свободы.
31
Всякое движение тела можно разложить на два
основных вида движения – поступательное и
вращательное.
Поступательное – это такое
котором любая прямая связанная
телом остается параллельной самой
твердого тела совершают равные
одинаковое время
движение, при
с движущимся
себе и все точки
перемещения за
Рисунок 1.2
32
При вращательном движении все точки тела
движутся по окружностям, центры которых лежат на
одной и той же прямой ОО, называемой осью
вращения (рисунок 1.3).
Из определения вращательного движения ясно, что
понятие вращательного движения для материальной точки
неприемлемо.
Рисунок 1.3
33
1.3. Кинематика материальной точки
1.3.1. Путь, перемещение
Положение точки А в пространстве можно

задать с помощью радиус-вектора r1,
проведенного из точки отсчета О или начала
координат
Рисунок 1.4
34
При движении точки А из точки 1 в точку 2 её
радиус-вектор изменяется и по величине, и по

направлению, т.е. r зависит от времени t.
Геометрическое
место
точек, которые
описывает конец радиус-вектора, называется
траекторией точки.
Длина траектории есть путь ΔS. Если точка

движется по прямой, то приращение r равно пути
S.
35
Пусть за время t точка А переместилась из
точки 1 в точку 2.


Вектор перемещения  r есть приращение r1 за
время t



  
Δr  r2  r1  x  x0 i   y  y0  j  z  z0 k




Δr  Δxi  Δyj  Δzk

2
2
2
Δr  Δx  Δy  Δz .
36
1.3.2. Скорость
Средний
вектор
скорости
определяется как отношение вектора

перемещения  r ко времени t, за
которое это перемещение произошло


Δr
 υ 
Δt

Вектор Δ r
совпадает с
направлением

вектора  υ 
37
Мгновенная скорость в точке 1:



Δr d r
υ  lim
 .
Δt  0 Δt
dt

Мгновенная скорость υ:
вектор скорости в
данный момент  времени равен первой
производной от r по времени и направлен по
касательной к траектории в данной точке в
38
сторону движения точки А.
Модуль вектора скорости

 dr
υ υ 
.
dt
При t  0 т.е. на бесконечно малом участке
траектории S = r (перемещение совпадает с
траекторией).
В этом случае мгновенную скорость можно
выразить через скалярную величину – путь
ΔS dS
υ  lim

;
Δt
dt
Δt 0
dS
или υ 
.
dt
Так вычислять скорость проще, т.к. S – скаляр
39
Обратное действие – интегрирование
Рисунок 1.5
dS = υdt
– площадь бесконечно узкого прямоугольника.
Чтобы вычислить весь путь S за время t, надо
40
сложить площади всех прямоугольников.
t
S   υdt.
0
Геометрический смысл этого интеграла в том,
что площадь под кривой υ(t) есть путь тела
за время t.
41
В физике существует общий принцип, который
называется принцип суперпозиций (принцип
наложения) – допущение, согласно которому
результирующий эффект сложного процесса
взаимодействия
представляет
собой
сумму
эффектов, вызываемых каждым воздействием в
отдельности, при условии, что последние взаимно не
влияют друг на друга.
Принцип суперпозиции играет большую роль
во многих разделах физики и техники.
42
1.3.3. Проекция вектора скорости на
оси координат
В векторной форме уравнения записываются легко и
кратко. Но для практических вычислений нужно знать
проекции вектора на оси координат выбранной системы
отсчета.
Положение точки А
(рисунок 1.5) задается

радиус-вектором r .

Спроецируем вектор r
на оси – x, y, z.
Рисунок 1.5
43
Понятно, что х, y, z зависят от времени t, т.е. x(t),
y(t), z(t). Зная зависимость этих координат от времени
(закон движения точки) можно найти в каждый
момент времени скорость точки.

Проекция вектора скорости  на ось x равна:
dx
x 
dt

Здесь dx – проекция вектора перемещения dr на ось х.
Аналогично:
dy
dz
 y  ; z  .
dt
dt
44
Модуль вектора скорости

2
2
2
  х   у  z

Так как  вектор, то
 dx  dy  dz 



υ  υ xi  υ y j  υ z k  i 
j k
dt
dt
dt
  
где: i , j , k - единичные векторы – орты.
45
1.3.4. Ускорение. Нормальное и
тангенциальное ускорения
В произвольном случае движения скорость не
остается постоянной. Быстрота изменения скорости
по времени и направлению характеризуются
ускорением:

 d
a
dt
Ускорение величина векторная.
При криволинейном движении  изменяется также и по
направлению.
46

τ
Введем единичный вектор
(рисунок 1.6),
связанный с точкой 1 и направленный по
касательной
к
траектории
движения
точки
1
 
(векторы  и τ в точке 1 совпадают).
Тогда можно записать:


υ = υτ,

 
Где
скорости.
– модуль вектора
Рисунок 1.6
47
Найдем ускорение


 d d 
dτ  
a

τ    a  an .
dt dt
dt
Получили два слагаемых ускорения:

aτ – тангенциальное ускорение, совпадающее

с направлением  в данной точке.

a n – нормальное ускорение
или центростремительное.

υ
48
Таким образом при любом
движении материальной
точки
an
Z
a
en

 
a (t )  a  an
М
K
O
L
eτ
aτ
v
r(t)
Y
X
49
 dυ 
aτ 
τ
dt

a τ показывает
или по модулю
изменение
величине:
1)
d
0
dt
2)
dυ
aτ 
dt
вектора
d
0
dt
 
aτ
 
aτ
ускоренное
движение
замедленное
движение
скорости
по
d
0
dt
3)

aτ  0

  const
движение с
постоянной по
модулю
скоростью
50
Рассмотрим подробнее второе слагаемое уравнения


dτ
an   .
dt
Быстрота изменения направления касательной

к траектории (dτ/dt ) определяется скоростью
движения точки по окружности и степенью
искривленности траекторий.
Степень
искривленности
плоской
кривой
характеризуется кривизной С.
51
Радиус кривизны r
–
радиус
такой
окружности,
которая
сливается с кривой в
данной
точке
на
бесконечно малом ее
участке dS.
1
ΔS dS
r   lim
 .
C Δφ0 Δφ dφ
52
Ускорение при произвольном движении
При произвольном движении материальной точки величина
R будет равна радиусу некоторой моментальной (т.е.
соответствующей данному моменту времени) окружности
в любой точке траектории
движение материальной точки
можно рассматривать как
вращательное движение по окружности,
радиус которой равен R
(с касательным aτ и нормальным an
ускорениями)
R
an
a
a
R an
R
aτ
aτ
Саму величину R называют радиусом кривизны
траектории в данной точке
53

dτ dφ 

n
dt dt
Рисунок 1.7
Скорость изменения направления касательной можно
выразить как произведение скорости изменения угла

на единичный вектор n, показывающий направление
изменения угла.
54

Здесь n – единичный вектор, направленный

перпендикулярно касательной (τ) в данной точке,
т.е. по радиусу кривизны к центру кривизны.
dS
dφ 
r
dS  dt

2
dτ υ 
υ  n
dt
r

dτ υ 
 n
dt r
υdt
dφ 
.
r
dφ υ

dt r
отсюда

υ 
an  n ,
r
2

нормальное
ускорение
или
an –
центростремительное, т.к. направлено оно к

центру кривизны, перпендикулярно вектору τ
55
Нормальное ускорение показывает быстроту
изменения направления вектора скорости.
Центростремительное
ускорение
–
это
ускорение при движении происходит по окружности.


an  an  .
r
2
А когда движение происходит по произвольной
кривой
–
говорят:
нормальное
ускорение,
перпендикулярное к касательной в любой точке
траектории.
56
Суммарный вектор ускорения при
движении точки вдоль плоской кривой равен:
   dυ  υ 
a  a τ  an 
τ  n.
dt
r
2
Рисунок 1.8
57
Типы ускорений
Чтобы более наглядно представить свойства введенных составляющих
полного ускорения, рассмотрим примеры движений частицы, при
которых эти составляющие возникают
1.Частица движется прямолинейно
Кинематические
условия движения
Кинематические
характеристики движения
ω=0
(ε = dω/dt = 0)
a = ar = e d2|r|/dt2
v = vr = e d|r|/dt
2. Частица
vr
ar
aτ
движется по дуге окружности
Кинематические
условия движения
Кинематические
характеристики движения
|r| = const
ω┴r
a = aε = [ε,r]+[ω,[ω,r]]=
=[ε,r]-rω2 = aτ+an
v = vn = [v,r]
vn
aε
r
an
ω
58
Как видно из этого рисунка, модуль общего ускорения
равен:
a  a2  an2
Рассмотрим
несколько
предельных
(частных)
случаев:
а = 0; аn = 0 – равномерное прямолинейное
движение;
а = const; аn = 0 – равноускоренное прямолинейное
движение;
а = 0; аn = const – равномерное движение по
окружности.
.
59
Вспомним несколько полезных формул:
t
При равномерном движении S   dt  t
0
При движении с постоянным ускорением
t
t
2
at
S   atdt  a  tdt 
,
2
0
0
Если
  0  at
at 2
S  0t 
2
(а = const) то:

S
 2а
2
2
 0
  0
S
t.
2
60
Обратная задача кинематики заключается
в том, что по известному значению ускорения a(t)
найти скорость точки и восстановить траекторию
движения r(t).
d(t )
a (t ) 
,
По определению
dt
t
2
отсюда
(t )  (t0 )   a(t )dt
или, так как
Следовательно
dr
(t )  ,
dt
t1
t2
r (t )  r (t0 )   (t )dt.
t1
61
1.4. Кинематика твердого тела
Различают пять видов движения твердого тела:
- поступательное;
- вращательное вокруг неподвижной оси;
- плоское;
- вокруг неподвижной точки;
- свободное.
Поступательное движение и вращательное
движение вокруг оси – основные виды движения
твердого тела.
Остальные виды движения твердого тела можно свести
к одному их этих основных видов или к их
62
совокупности.
1.4.1. Поступательное движение
твердого тела
Как было отмечено в п. 1.1, поступательное
движение – это такое движение твердого тела, при
котором любая прямая, связанная с телом, остается
параллельной своему начальному положению и при
этом, все точки твердого тела совершают за один и
тот же промежуток времени равные перемещения
(рисунок 1.2). Поэтому скорости и ускорения всех
точек твердого тела в данный момент времени t
одинаковы.
Это
позволяет
свести
изучение
поступательного движения твердого тела к изучению
движения отдельной точки, т.е. к задаче кинематики
материальной точки, подробно рассмотренной в п. 1.3.
63
1.4.2. Вращательное движение вокруг
неподвижной оси
Движение твердого тела, при котором две его
точки О и О' остаются неподвижными, называется
вращательным движением вокруг неподвижной
оси, а неподвижную прямую ОО' называют осью
вращения.
Пусть абсолютно твердое
тело вращается вокруг
неподвижной оси ОО'
Рисунок 1.9
64
Проследим за некоторой точкой М этого твердого
тела. За время dt точка М совершает элементарное
перемещение
При том же самом угле поворота d другая точка,
отстоящая от оси на большее или меньшее расстояния,
совершает другое перемещение. Следовательно, ни
само перемещение некоторой точки твердого тела, ни
первая производная dr
dt 2
d r
ни вторая производная
dt
2
не могут служить
характеристикой движения
всего твердого тела.
65
Угол поворота d характеризует перемещения всего
тела за время dt.

Удобно ввести dφ – вектор элементарного поворота
тела, численно равный d и направленный вдоль оси

вращения ОО' так, чтобы глядя вдоль вектора dφ
мы видели вращение по
часовой стрелке (направление

вектора dφ и направление
вращения связаны правилом
буравчика).
66
Элементарные повороты удовлетворяют обычному
правилу сложения векторов:



dφ  dφ1  dφ 2 .

Угловая скорость ω - вектор
численно
равный первой производной от угла поворота по
времени и направленный вдоль оси вращения в



направлении dφ ( dφ и ω всегда направлены в одну
сторону).

 dφ
ω
dt
dφ
ω .
dt
67
Связь линейной и угловой скорости

Пусть  – линейная скорость точки М.
За промежуток времени dt точка М проходит путь
В
то
dr  dt.
же время
dr  Rdφ (центральный угол).
Тогда,
dr Rdφ
υ 
 ωR
dt
dt
68
В векторной форме

 
  [, R ]
 

Вектор  ортогонален к векторам ω и R
и направлен в ту
же
сторону,
что
и
векторное


произведение [, R ]
69
Период Т – промежуток времени, в течение
которого тело совершает полный оборот (т.е.
поворот на угол  = 2).
2πR 2π
Т
 ;

ω
Частота ν – число оборотов тела за 1 сек.
Угловая скорость
1
ν .
Т
2π
ω
 2 πν;
Т
70

Введем вектор углового ускорения ε
для характеристики неравномерного вращения

тела:
 dω
ε
dt

в ту же
ε направлен

и ω при ускоренном
Вектор 
сторону, что
вращении
 dω

ε


0


 dt

а
направлен в противоположную

сторону при замедленном вращении
 dω  0 


 dt

Рисунок 1.10
71
Выразим нормальное и тангенциальное ускорения
точки М через угловую скорость и угловое
ускорение:
dυ d
dω
aτ 
 (ωR)  R
 Rε;
dt dt
dt
a  R;
υ
an 
 R.
R
2
Рисунок 1.11
72
Формулы простейших случаев вращения
тела вокруг неподвижной оси:
- равномерное вращение
ε = 0, ω = const
φ  φ0  ωt ;
- равнопеременное
вращение
ε = const
ω  ω 0  εt
εt
φ  ω 0t 
2
2
73
Обратите внимание.
Все кинематические параметры, характеризующие
вращательное движение (угловое ускорение, угловая
скорость и угол поворота)
направлены вдоль оси
вращения.
74