Теоретические исследования фундаментальных свойств материи

ОТДЕЛЕНИЕ
ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ
ФИЗИКИ
П
И
Я
Ф
Физика элементарных частиц и
фундаментальная ядерная физика:
теоретические исследования
в области физики элементарных частиц в
ОТДЕЛЕНИИ
ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ
Петербургского Института Ядерной Физики
им. Б.П.Константинова РАН
ОТДЕЛЕНИЕ
ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ
ФИЗИКИ
•
•
•
•
•
П
И
Я
Ф
Сектор квантовой теории поля (В.А. Кудрявцев)
Сектор теоретической физики высоких энергий (Д.И. Дьяконов)
Сектор теории сильных взаимодействий (В.Ю. Петров)
Сектор теории электрослабых взаимодействий (Г.С. Данилов)
Сектор теоретической ядерной физики (М.Г. Рыскин)
Общее число публикаций за 2005 г.
100
ОТДЕЛЕНИЕ
ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ
ФИЗИКИ
П
И
Я
Ф
Д.И. Дьяконов, В.Ю. Петров, М.В. Поляков
ПЕНТАКВАРК +
масса = 1530 МэВ ширина < 15 МэВ
Старые эксперименты,
в пользу пентакварка
Эксперименты,
в которых он не наблюдался
Экс.группа
Реакция
стат.
Экс.группа
Реакция
LEP (1)
 C12K+ K- X
4.6
BES
e+ e-  J/Ψ  + -
LEP (2)
 dK+ K- X
4.9
BELLE
e+ e-  pp K0
CLAS (d)
 pK+ K+ (n) p
5.2
BABAR
e- Be  + X
CLAS (p)
 pK+ K+ + (n)
7.8
CDF
p A  K0 p X
SAPHIR
 p  K0S K+ (n)
4.8
HERA-B
p p  K0 p X
COSY
p p  K0S p
4-6
PHENIX
Au Au  K- n X
JINR
p (C3 H8) K0S p X
5.5
SVD
p A  K0S p X
5.6
DIANA
K+ Xe  K0S p (Xe)
4.4
 BC
A
X
6.7
NOMAD
 A  K0S p X
4.3
HERMES
quasireal -prod.
5
ZEUS
e p  K0S p X
5
K0S p
Jefferson Lab
Сигнал
+ отсутствует
ОТДЕЛЕНИЕ
ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ
ФИЗИКИ
П
И
Я
Ф
Неупругое рождение J/ и  на pp-коллайдерах
М.Г. Рыскин, В.А. Хозе и др.
Предложен новый пертурбативный механизм образования
–
JP=1 кваркониев при слиянии 3х глюонов, когда
пара глюонов образует симметричный октет по цвету
ОТДЕЛЕНИЕ
ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ
ФИЗИКИ
П
И
Я
Ф
Не включая непертурбативных эффектов
(без чего не могли обойтись ранее) и не меняя параметров,
удалось описать сечения образования и распределения по
Qt для J/,  l и  при энергиях Тэватрона FNAL и RICH.
Сделаны предсказания для LHC
ОТДЕЛЕНИЕ
ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ
ФИЗИКИ
П
И
Я
Ф
Систематизация тензорных мезонов и
обнаружение 2++ глюбола
В.В. Анисович, М.А. Матвеев, А.В. Саранцев и др.
Анализ рождения резонансов I=0, JPC=2++
•
•   K
hep-ph/0506133
pp   0 0 , ,   f 2 (1920), f 2 (2000),...
S
K S  f 2 (1755)
прояснил ситуацию с мезонами f2 в области масс 1700-2400 МэВ.
Можно построить траектории qq-состояний на плоскости (n,M2)
(n – радиальное квантовое число) и определить лишние состояния
для таких траекторий. Дополнительное состояние является широким
резонансом: f2(200030), Г=530  40 МэВ, отвечающему глюболу,
лежащему на померонной траектории.
ОТДЕЛЕНИЕ
ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ
ФИЗИКИ
П
И
Я
Ф
Траектории f2 мезонов на плоскости (n,M2),
где n – радиальное квантовое число.
Числа отвечают массам M соответствующих мезонов.
Таким образом все вакансии для qq – мезонов в интервале
вплоть до 2450 МэВ заполнены и f2(2000) - глюбол.
ОТДЕЛЕНИЕ
ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ
ФИЗИКИ
П
И
Я
Ф
Выделение новых барионных резонансов
из парциально-волнового анализа
реакции фоторождения мезонов
В. Анисович, А. Саранцев, В. Никонов
1. Развитие подхода к анализу реакций
фоторождения мезонов
2. Анализ реакций 
p   p ,  p , K , K 
Новые состояния:
Eur. Phys. J. A24 (2005) 111
Eur. Phys. J. A25 (2005) 441
Eur. Phys. J. A25 (2005) 427
ОТДЕЛЕНИЕ
ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ
ФИЗИКИ
П
И
Я
Ф
Рефлексивные числа и графы Бергера
для пространств Калаби-Яу
Г.Г. Волков, В.Н. Велижанин, Л.Н. Липатов и др.
hep-th/0501101
Уравнение
пространств
Калаби-Яу
0
n

{m1 ,..., mn }
Cm  ximi
i 1
xi   ki xi
ki mi  dk
k
i
i
 dk
ОТДЕЛЕНИЕ
ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ
ФИЗИКИ
П
И
Я
Ф
Геометрическое построение рефлексивных векторов


k(3)=(1,1,1)[3]
k(3)=(1,2,3)[6]

k(3)=(1,1,2)[4]
Рекуррентное соотношение для рефлексивных векторов
k
(n)
 ma k
(1,1,1)=(1,1,0)+(0,0,1)
ext
a
ext
b
 mb k ma  dkb mb  dka
(1,1,2)=(1,1,0)+2(0,0,1)
(1,2,3)=(1,0,1)+2(0,1,1)
ОТДЕЛЕНИЕ
ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ
ФИЗИКИ
П
И
Я
Ф
Уравнение БФКЛ в струнной модели
Г.С. Данилов, Л.Н. Липатов
Реджезация глюона
 (t )
1 c s 
A( s, t )  2 sgT gT  
t
 t 
c
,
 (t )   t  g 2 a1 (t )  ...
Диаграммы для БФКЛ-померона
p1’
t
p1
p2’
=
A(s,t)
s
+
+
p2
Сгущение реджевских полюсов при j  1
+
ОТДЕЛЕНИЕ
ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ
ФИЗИКИ
П
И
Я
Ф
Двойной скейлинг
и поправки на конечный размер
в sl(2) спиновой цепочке
Н.Громов и др.
hep-th/0510194
Найдены точные выражения для первых двух поправок
на конечный размер для распределения корней
уравнения Бете и асимптотика энергии в квантовой sl(2)
модели Гейзенберга в термодинамическом пределе J  
при низких энергиях E 1/ J . Этот предел изучается в
контексте интегрируемости N=4 суперсимметричной
теории Янга-Миллса. Используется техника двойного
скейлинга в применении к уравнению Бакстера для
нахождения корней уравнения Бете вблизи сгущения
нулей функции Эйри.
ОТДЕЛЕНИЕ
ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ
ФИЗИКИ
П
И
Я
Ф
Трёхпетлевая универсальная аномальная
размерность Вильсоновских операторов
в N=4 суперсимметричной теории Янга-Миллса
В.Н. Велижанин, Л.Н. Липатов, А.И. Онищенко и др.
(0)
(1)
(2)
 ( j )   uni ( j )  a uni
( j )  a 2 uni
( j )  a 3 uni
( j )  ...,
a
 s NC

1 (2)
 uni ( j )  2 S3 S2  S5  2S2 S3  3S5  24S2,1,1,1
32
6( S4,1  S3,2  S2,3 )  12( S 3,1,1  S2,1,2  S 2,2,1 )
(S2  2S12 )(3S3  S3  2S2,1 )
S1 (8S4  S22  4S2 S2  3S22  3S4 12S3,1 10S2,2  16S2,1,1 )
j
j
1
(1)m
1
Sa ( j )   a ,S a ( j )   a ,Sa ,b,c ,... ( j )   a Sb,c,... (m)
m 1 m
m 1 m
m 1 m
j
ОТДЕЛЕНИЕ
ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ
ФИЗИКИ
П
И
Я
Ф
АдС/КТП-соответсвие:
Гравитация в пространстве (анти)де Ситтера



Конформная Теория Поля
Предел больших j:
 uni ( j, z )  a( z ) ln j,
Предсказание суперструн:
Теория возмущений:
  z1/ 2  O(1)
lim a( z )
z 
 s NC
z

Polyakov
1 2 2 11 4 3
a( z )   z   z 
 z
12
720
Пересуммирование: z  a 
2
12
a  a( z )   z 
2
2
12
lim a( z)  1.103 z1/ 2  O(1)
z 
z2 
4
72
z3
ОТДЕЛЕНИЕ
ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ
ФИЗИКИ
П
И
Я
Ф
БФКЛ-померон в N=4 и гравитон
Диффузионное приближение
для уравнения БФКЛ
Неперенормируемость
тензора энергии-импульса
j

j  2    D   
2

2
1

1/ 
 ( j )  ( j  2)  

2
1

1

(
j

2)
/



3/ 2
3

j
1/ 4

(
j
)



j
z

 ...
Предсказание АДС/КТП
1/ 4
( z , j ) 
4 z
1 1/ 2
 s NC
Пересечение померонной траектории
 z , z

в сильной связи


E2
R2
j  2  t, t  2 ,   

Редже-траектория гравитона
2
R
2
3 1/ 2
z
Согласие с пересуммированной теорией возмущения  
2