МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ ИМ. Н.Э. БАУМАНА Курс лекций: Основы Вакуумной Техники 5 лекция Максквелловское распределение, Длина свободного пробега и Деление Вакуума по Степеням Деулин Евгений Алексеевич Распределение молекул по скоростям (Распределение Максвелла-Больцмана) Максвелл 1859г Больцман 1877г cоздали описание распределения молекул по скоростям (при данной температуре) : 1.Свойства газа по всем направлением одинаковы (газ-изотропная среда) - 2. При любой заданной температуре всегда имеется одна и та же доля молекул с данными скоростями; 2 - 3.Температура газа есть проявление скорости движения молекул: mV 3 kT 2 2 г k - постоянная Больцмана. 4.Произвольно ориентированные скорости движения молекул могут быть определены выражением: V2 = X 2 Y 2 Z 2 где X ,Y , Z - соответствующие проекции рассматриваемой скорости на координатные оси. 5.Функция распределения скоростей вдоль одной оси , например, Х описывается выражением: 2 FV 1 N m 3/ 2 mX fx ( ) exp( ) N X 2 kT 2kt N где , N – количество молекул в рассматриваемом объеме. Распределение молекул по скоростям -. 6. Функция распределения скоростей относительно всех трех координатных осей 1 N m 3/ 2 m( X 2 Y 2 Z 2 f XYZ ( ) exp( ) N X Y Z 2 kT 2kt , 7.Функция распределения скоростей молекул для произвольно направлений 1 N 4 2 m 3/ 2 mV 2 N V fV 8. Вспомним, что по определению: V ( 2 kT V 0 FV dV N ) exp( 2kt взятых ) fV dV 1 V 0 9.Максимум диаграммы распределения V , т.е. значение наиболее вероятной dfV скорости Vp соответствует производной 2kT 1/ 2 VP a ( m ) dV 0 Распределение молекул по скоростям 7.Функция распределения скоростей молекул для заданного числа молекул N 1 N 4 2 m 3/ 2 mV 2 fV V ( ) exp( ) N V 2 kT 2kt V 0 2kT 1/ 2 VP a ( ) m FV dV N V 0 FV dV N Скорости молекул в реальных условиях 8. Рассчитаем реальные значения скоростей молекул Наиболее вероятная скорость VР : 2kT 1/ 2 VР = 398 м*с-1 (для воздуха при t=200С) , VP a ( ) VР= 129 T/M –1/2 Средняя арифметическая скорость Vа : 8kT 3RT V Va= 453 м*с-1 (для воздуха при t=200С) a m M T Va 145 M Средняя квадратичная скорость Vr : 3kT 3RT V -1 О Vr500м*с (для воздуха при t = 20 С) r m M T Vr 158 M m Энергии молекул в реальных условиях 9. Рассчитаем реальные значения энергий молекул : Энергия молекулы с наиболее вероятной скоростью VР : 2kT 1/ 2 VP a ( ) m ЕР= ½ m VР 2 = k T Энергия молекулы со средней арифметической скоростью Vа : 2 = 4/пи 8kT 3RT Е = ½ m V kT а а Va m M Энергия молекулы со средней квадратичной скоростью Vr : Vr 3kT 3RT m M Еа= ½ m Vr 2 = 3/2 k T Длина свободного пробега молекул Длина свободного пробега - расстояние, пробегаемое молекулой между двумя последовательными соударениями - обозначается символом L, На рис, (смотри схему на след. стр.), мы рассматриваем движение одной молекулы с диаметром dc=2dm, где dm –диаметр реальной молекулы. Другие молекулы, с которыми соударяется “наша ” молекула, рассматриваются как материальные точки с диаметром d = 0. Тогда объем Vm, «вырезаемый» Vm V * * d 2 “нашей” молекулой в пространстве : число соударений К “нашей” молекулы с другими, находящимися в объеме газа Vm вырезаемым в сек. “нашей” молекулой : K Vm * n где n – молекулярная концентрация, м –3, тогда, число соудавений в сек.: K V d 2 * n Длина свободного пробега молекул На предсталенной схеме мы рассматриваем движение одной молекулы с диаметром =2 в, где в –диаметр реальной молекулы (если учитывать индексацию курса ФОЭТ). Для молекулы воздуха для нормальной температуры Т=293K в = 3,710-10 м. Другие молекулы, с которыми соударяется “наша ” молекула, рассматриваются как материальные точки с диаметром d = 0. Тогда объем Vm, «вырезаемый» “нашей” молекулой в пространстве : Vm V * * d 2 число соударений К “нашей” молекулы с другими, находящимися в объеме газа Vm вырезаемым в сек. “нашей” молекулой : K V * n где n – молекулярная концентрация, м –3, m тогда, число соудавений в сек.: K V d 2 * n va 2 Длина свободного пробега молекул Исходя из схемы предыдущего рисунка длина свободного пробега может быть выражена: V 1 L 2 [м] K [м] = dm n С учётом движения других молекул: L 1 2 d m2 n С учётом уменьшения диаметра молекул с увеличением температуры (фактор 1 Сюзерленда) : L C 2 d m2 n(1 ) 2 T Окончательно для повседневной практики: 3 6, 2 *10 L= [м] p где: Р- давление газа , Па Длина свободного пробега и концентрация молекул 3 Зависимость L= 6, 2 *10 [м] p и выражение, определяющее давление: P nkT kT / m могут быть изображены графиками Условное деление вакуума по степеням: как нам было показано в курсе ФОЭТ определяется: Критерий степени вакуума Pd 1,2 мПа 0,004 < Pd < 1,2 мПа Pd 0,004 мПа < 1или P < 410-4/to Давление, Па 105…102 102…10-1 10-1…10-4 P < 10-4 Название вакуума Низкий Средний Высокий Сверхвысокий Принимая характерное для практики время to = 1 с получаем значение СВВ: Р < 10-4 Па. На рис. представлено условное деление вакуума по степеням , принятое в обиходе среди низкоквалифицированных «вакуумщиков». Научно обоснованная взаимосвязь параметров L, n и степень вакуума будет показана дальше Число ударов молекул о стенку в единицу времени. Мейером было показано, что число молекул ударяющихся о единицу поверхности в единицу времени определяются выражением: n * Va N1 = 4 [1/м2с] При нормальных условиях, для воздуха, при параметрах газа: Р=1 тор=133 Па, Т=293 К, М=29 (воздух) Va= 453 м*с-1 n= P/k T N1 = 133 Па*2,7*1017м-3/4 = 4*1024 P[м-2 с-1] или [мол * м-2 с-1] Приведённый объём газа, ударяющегося о единицу поверхности в единицу времени.. Объём газа V1 ударяющегося о единицу поверхности в единицу времени может быть выражен: N Va nVa 1 V1 = = 4n = 4 [м3/м2с] n При нормальных условиях, для воздуха 145 Va -1 V1= [мc ] = 4 4 T M = 453 117 [м3м-2с-2] или V1=11,7 [л*с-1 *см -2] 4 Научное деление вакуума по степеням: низкий средний, высокий определяется соотношением длины длины свободного пробега L и характерным размером вакуумного сосуда (обычно это диаметр вакуумной камеры или трубопровода d) , Научное деление вакуума по степеням: высокий -сверхвысокий определяется соотношением времени образования монослоя сорбата на поверхности и временем to изучаемого процесса Далее рассмотрим, как должны быть получены соотношения, приведённые в курсе ФОЭТ: Критерий степени вакуума Давление, Па Название вакуума Pd 1,2 мПа 105…102 Низкий 0,004 < Pd < 1,2 мПа 102…10-1 Средний Pd 0,004 мПа 10-1…10-4 Высокий < 1или P < 410-4/to P < 10-4 Сверхвысокий Принимая характерное для практики время to = 1 с получаем значение СВВ: Р < 10-4 Па. Научное деление вакуума по степеням: низкий средний, высокий определяется соотношением длины длины свободного пробега L и характерным размером вакуумного сосуда (обычно это диаметр вакуумной камеры или трубопровода d) : Низкий вакуум: L << d (или 200 < d/L )откуда, учитывая, что L= 6, 2 *103 p после подстановки получаем Pd 1,2 мПа Средний вакуум: L =d ( 2/3 < d/L < 200)откуда, учитывая, что L= 6, 2 *103 p получаем 0,004 < Pd < 1,2 мПа Высокий вакуум: L d (или d/L <2/3), откуда, учитывая, что L= после подстановки получаем Pd 0,004 мПа Критерий степени вакуума Ориентир. давление, Па Pd 1,2 мПа 105…102 0,004 < Pd < 1,2 мПа 102…10-1 Pd 0,004 мПа 10-1…10-4 6, 2 *103 p Название вакуума Низкий Средний Высокий Научное деление вакуума по степеням: высокий -сверхвысокий определяется соотношением времени образования монослоя сорбата ts на поверхности и временем to изучаемого процесса на поверхности: to < ts Время образования монослоя сорбата: ts = Nm / N1 , где число молекул в монослое: Nm = 1/dm2 , dm – диаметр молекулы = 3 10-10 м , N1 =3 10 22 p [m-2 s-1 ] (где р в Па, см. слайд №13) , получаем: to < ts =1/d2 3 1022 p = 4 10-4/p , из полученного неравенства , учитывая, что при to < ts давление Р соответствует сверхвысокого вакуума (СВВ) : Pсвв получаем критерий РСВВ 4 10-4/ to Критерий степени вакуума Pd 0,004 мПа < 1или P < 410-4/to Давление, Па 10-1…10-4 P < 10-4 Название вакуума Высокий Сверхвысокий Принимая характерное для практики время to = 1 с получаем значение СВВ: Р < 10-4 Па. Пример Определить характер работы ( по системе: плохо- хорошо) ш.п. в вакууме , считая, что в сверх высоком вакууме условия работы ш.п. плохие, т.к. контактирование ювенильных (абсолютно чистых) поверхностей вызывает их «схватывание» .Параметры: Частота вращения n= 60 об/мин, число шариков Z=7. P= 10-3 Па (по определению, изученноиму в ФОЭТ это «высокий вакуум») Решение: Определяем, какому вакууму соответствуют ли указанные параметры и можно ли говорить о сверхвысоком вакууме? Вспомним, что СВВ существует при: РСВВ 4 10-4/ to временем to изучаемого на поверхности процесса для нас будет время между двумя последующими контактированиями щариков с одним местом кольца с частотой nконт = n Z / 60 2 = 60 7 /60 2 =3,5 конт/сек, откуда to = 1/nконт= 1/3 сек За это время на контактирующих поверхностях шариков (и колец) формируется сорбат. Где граница СВВ для нашего процесса: РСВВ 4 10-4/ 0,33=1.2 10-3 Па из чего мы видим, что наш рабочий вакуум P=1 10-3 Па при учёте критерия является сверхвысоким, т.е. Условия работы ш.п. «плохие» Барометрическая формула Больцмана Увеличение расстояния от земли на dZ ведёт к убыванию давления на величину dP dP= - g dZ , где -плотность газа, =n m=Pm/kT, т.к. Р= nkT. Тогда: p p po dP/P = -z m/kT g dZ = ln P po =-mgz/kT ln P/P0 =-mgz/kT откуда P= P0 exp (-mgz/kT), или P= P0 exp (-W/kT), где W- потенциальная энергия, меняющаяся с расстоянием. Аналогично, распределение концентрации частиц в силовом поле n= n0 exp –W/kT