1 6 урок § 6.1. Дефект массы. Энергия связи нуклонов в ядре 01

1
6 урок
§ 6.1. Дефект массы. Энергия связи нуклонов в ядре
01.
Масса нуклонов, составляющих ядро, превышает массу ядра. При образовании
некоторого ядра выделяется достаточно большая энергия. Чтобы "разбить" ядро на
отдельные нуклоны, необходимо затратить такое же количество энергии.
Дефектом массы называют разность между массой всех нуклонов,
образующих ядро, и массой ядра:
∆ яд.,
где MN ― масса всех нуклонов, входящих в состав ядра, mяд. ― масса ядра.
В явном виде формула для расчета дефекта массы выглядит следующим
образом:
∆ яд.,
где Z ― зарядовое число, mp ― масса протона, входящих в состав ядра, A ― массовое
число, mn ― масса нейтрона.
02.
Дефект массы позволяет рассчитать энергию связи нуклонов в ядре –
минимальную энергию, необходимую для полного расщепления ядра на отдельные
нуклоны:
св. ∆ ,
где Eсв. ― энергия связи нуклонов в ядре, Δm ― дефект массы, 3 ∙ 10 м/с ―
скорость света в вакууме.
03.
Для характеристики прочности ядра используют удельную энергию связи ―
энергию связи, приходящуюся на один нуклон:
уд
св !св ,
где A ― массовое число (совпадает c числом нуклонов в ядре).
§ 6.2. Радиоактивность ядер. Закон радиоактивного распада
04.
Закон радиоактивного распада: число радиоактивных (нераспавшихся) ядер с
течением времени убывает по экспоненциальному закону:
" "# $ %&' ,
где N ― число радиоактивных (нераспавшихся) ядер к моменту времени t, N0 ―
первоначальное количество радиоактивных ядер, λ ― постоянная распада
(характеристика данного радиоактивного элемента).
Указанный закон может быть записан в другом виде:
%
)
*+⁄,
" "# 2
,
где T1/2 ― период полураспада радиоактивного элемента.
05.
Каждый радиоактивный элемент характеризуется периодом полураспада (T1/2) и
постоянной распада (λ).
• Период полураспада радиоактивного элемента ― это время, за которое
число радиоактивных ядер убывает вдвое.
• Постоянная
распада
также
является
характеристикой
данного
радиоактивного элемента (справочной величиной); она связана с периодом
полураспада ―
122 0,693
.
/0⁄ 3
3