Влияние азимута поляризационного эллипса на

УДК 535(06)+004(06)
О.Ю. ПИКУЛЬ, Г.В. КУЛИКОВА, В.И. СТРОГАНОВ
Дальневосточный государственный университет путей сообщения, Хабаровск
ВЛИЯНИЕ АЗИМУТА ПОЛЯРИЗАЦИОННОГО ЭЛЛИПСА НА КОНОСКОПИЧЕСКИЕ КАРТИНЫ
ОПТИЧЕСКИХ КРИСТАЛЛОВ
Обнаружено изменение коноскопических картин оптических кристаллов при изменении азимута эллипса
поляризации и направления вращения вектора Е в эллиптически поляризованном излучении
Коноскопические картины оптических кристаллов хорошо известны, описано влияние на их вид
различных факторов, включая такие оптические характеристики, как осность, величина
двулучепреломления, ориентация оптической индикатрисы, оптическая активность, а также внешние
воздействия на кристалл [1].
Кроме того, известно, что в целом изменение поляризации излучения влияет на вид коноскопических
картин оптических кристаллов [2]. Эллиптическая поляризация излучения является наиболее общим
случаем упорядоченной структуры поляризованного излучения.
В работе рассмотрено, как поляризационные характеристики эллиптического излучения, а именно –
азимут эллипса поляризации и направление вращения вектора Е оказывают влияние на коноскопические
картины оптических кристаллов.
Коноскопическая картина формируется
излучением, проходящим через кристалл в различных
направлениях расходящегося пучка, и для ее получения использована оптическая схема, изображенная на
рис. 1.
о
1
2
4
3
5
6
7
о
Рис. 1. Схема установки: 1– He-Ne лазер; 2 – поляризатор;
3 – пластинка λ/4 (оо – оптическая ось); 4 – рассеиватель;
5 – кристаллическая пластинка, вырезанная перпендикулярно
оптической оси; 6 – анализатор; 7 – экран
Для получения эллиптического излучения достаточно повернуть поляризатор или пластинку λ/4. Азимут
поляризационного эллипса на выходе из пластинки λ/4 и азимут излучения на входе в пластинку λ/4 в
общем случае не совпадают.
Результаты эксперимента показывают, что существуют два характерных вида коноскопических картин с
эллиптическим излучением (рис. 2): при 0<δ<π/2 и 3π/2<δ<2π (вектор Е излучения и большая ось эллипса
находятся в одном квадранте и совпадают по направлению); и при π/2<δ<π и π<δ<3π/2(вектор Е излучения и
большая ось эллипса поляризации находятся в соседних квадрантах и составляют угол 90°). Смена
направления обхода вектора Е на противоположное при сохранении ориентации эллипса приводит к тому,
что ось симметрии картины поворачивается ~ на 90°.
z
E
z
E
а
E
б
z
в
E
z
г
Рис. 2. Фотографии коноскопических картин LiNbO3 с эллиптическим
излучением и соответствующие эллипсы поляризации излучения.
Z – оптическая ось λ/4. Е – направление вектора напряженности излучения
на входе в пластинку λ/4. Поляризатор и анализатор скрещены
УДК 535(06)+004(06)
Список литературы
1. Меланхолин Н.М. Методы исследования оптических свойств кристаллов. М.: Наука, 1970.
2. Пикуль О.Ю., Рудой К.А., Строганов В.И. Влияние поляризации излучения на
коноскопических фигур кристаллов // сб. тр. 6 межд. конф., СПбГУ ИТМО, 2004. т.2. С.77.
структуру