Министерство образования и науки Российской Федерации Кумертауский филиал федерального государственного бюджетного образовательного учреждения высшего образования «Оренбургский государственный университет» (Кумертауский филиал ОГУ) Кафедра электроснабжения промышленных предприятий КУРСОВАЯ РАБОТА по дисциплине: «Теоретические основы электротехники» КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ Руководитель ____________ Андросов В.И. «____»____________2017г. Исполнитель студент гр. 16ЭЭ(ба)Э ______________Иванов К.А. «____»____________2017г. Кумертау 2017 . Содержание 1 1.1 1.2 1.3 1.4 2. 2.1 2.2 Введение……...…………………………….................................................. 3 Расчет трехфазной цепи ………………….............................................. 4 Расчет токов в ветвях цепи....................................................................... 4 Баланс мощностей………........................................................................ 6 Активная мощность нагрузки, соединенной звездой abc...................... 7 Потенциальная диаграмма напряжений, совмещенная с векторной диаграммой токов.............................................................. 7 Расчет переходных процессов в линейных цепях................................ 9 Классический метод решения….……………………………………….. 9 Операторный метод….………………………………………………….. 13 Заключение…………….………………………………………………….. 18 Список использованных источников…………………………………… 19 КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ Изм. Лист Разраб. Провер. Реценз. Н. Контр. Утверд. № докум. Иванов К.А. Андросов В.И. Подпись Дата Теоретические основы электротехники Лит. Лист Листов 2 19 16ЭЭ(ба)Э Введение Дисциплина «Теоретические основы электротехники» изучается студентами очной формы обучения по направлению подготовки 13.03.02 «Электроэнергетика и электротехника» во 2 и 3 семестрах. Цель дисциплины – формирование профессиональных знаний и умений в области использования методов анализа линейных и нелинейных электрических и магнитных цепей. Задачи освоения дисциплины: - познакомить с основами проведения лабораторных экспериментов на реальном физическом и виртуальном оборудовании по теории электрических цепей и электромагнитного поля; - изучить основные законы электростатики и электродинамики применительно к электрическим и магнитным цепям; - изучить основы анализа и синтеза электрических цепей; - научить применять методы расчета переходных и установившихся процессов в линейных и нелинейных электрических и магнитных цепях. Процесс изучения дисциплины направлен на формирование элементов следующих компетенций в соответствии с ФГОС ВО по данному направлению: - способен использовать методы анализа и моделирования электрических цепей (ОПК-3); В результате освоения дисциплины обучающийся должен: Знать: -теоретические основы электротехники; -основные понятия и законы теории электрических и магнитных цепей; -методы анализа цепей постоянного и переменного токов в стационарных и переходных режимах. Уметь: - использовать законы и методы расчета электрических, магнитных и простейших электронных цепей; - составлять модели (схемы замещения) магнитных, электрических, электронных и электромагнитных цепей. Владеть: -методами расчета переходных и установившихся процессов в линейных и нелинейных электрических цепях; -навыками проведения лабораторных экспериментов по теории электрических цепей. КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ Изм. Лист № докум. Подпись Дата Лист 3 1. Расчет трехфазной цепи Еа, В 380 R1, ом 100 С1, мкФ 398 L1, мГн 315 R2, ом 15 L2, мГн 12 R3, ом 27 ω L3, мГн 40 314.16 а A W L1 C1 eA R1 0 eC R3 0' eB L3 B C R2 L2 c b W 2.23 1.1 Расчет Рис. токов в ветвях цепи 1. Комплексы действующих значений фазных ЭДС EA= 380 B EB = EA·[cos·(-120°) + j·sin·(-120°)] = 380·e -j120°В а A W EC= EA·[cos·(120°) + j·sin·(120°)] = 380·e j120°В 2. Линейные напряжения С1 eA L1 UAB = EA – EB = 380 – 380·e-j120° = 658·ej30°В 0 LO RO 0' UBC =eCEB – EC = 380·e-j120° eB – 380·ej120° = 658·e-j90°В B UCCA = EC– EA = 380·e j120° – 380= 658·e j150°В R3 c L2 b W W КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ Изм. Лист № докум. Подпись Дата Рис. 2.24 Лист 4 3. Комплексные сопротивление фаз нагрузки (R1 + jXL1 ) ∗ (−jXC ) (100 + j99) ∗ (−j8) = = 8.33 ∗ e−j87.6° Ом (R1 + jXL1 ) − jXC (100 + j99) − j8 XL1 = L1 ∗ ω = 315 ∗ 10−3 ∗ 314.16 = 99 Ом 1 1 XC = = = 8 Ом ω ∗ С 314.16 ∗ 198 ∗ 10−6 z1 = XL2 z2 = R 2 + jXL2 = 15 + j3.8 = 15.47 ∗ ej14.22° Ом = L2 ∗ ω = 12 ∗ 10−3 ∗ 314.16 = 3.8 Ом XL3 z3 = R 3 + jXL3 = 27 + j12.57 = 29.78 ∗ ej24.96° Ом = L3 ∗ ω = 40 ∗ 10−3 ∗ 314.16 = 12.57Ом 2.Линейные токи определяются методом узловых потенциалов в комплексной форме. а) Считаем количество узлов и ветвей. б) Произвольно выбираем направления токов и обозначаем их. в) Нумеруем узлы и последний заземляем, считая его потенциал равным нулю. г) Составляем систему уравнений. д) Решаем полученную систему уравнений и находим потенциалы узлов. е) Находим искомые токи. КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ Изм. Лист № докум. Подпись Дата Лист 5 N=2 b=3 φ0 = 0В Y0′ ∗ φ0′ = IC0′ 1 1 1 Y0′ = + + Z1 Z2 Z3 EA EB EC IC0′ = + + Z1 Z2 Z3 1 1 1 Y0′ = + + = 0.133 ∗ ej42.18° См −j87.6° j14.22° j24.96° 8.33 ∗ e 15.47 ∗ e 29.78 ∗ e −j120° 380 380 · e 380 · ej120° IC0′ = + + = 43.85 ∗ ej111.88° А −j87.6° j14.22° j24.96° 8.33 ∗ e 15.47 ∗ e 29.78 ∗ e j111.88° IC0′ 43.85 ∗ e φ0′ = = = 329.7 ∗ ej69.7° В Y0′ 0.133 ∗ ej42.18° φ0 − φ0′ + EA 0 − 329.7 ∗ ej69.7° + 380 IA = = = 48.94 ∗ ej38.27° A −j87.6° Z1 8.33 ∗ e φ0 − φ0′ + EB 0 − 329.7 ∗ ej69.7° + 380 · e−j120° IB = = = 45.67 ∗ e−j129.72° A j14.22° Z2 15.47 ∗ e φ0 − φ0′ + EC 0 − 329.7 ∗ ej69.7° + 380 · ej120° IC = = = 10.24 ∗ ej151.18° A j24.96° Z3 29.78 ∗ e 1.2 Баланс мощностей 1. Комплексная мощность генератора Sг = Pг +jQг = EA · IA̅ + EB · IB̅ + EC · IC̅ Sг = 380* 48.94 · e−j38.27° + 380 · ej120° * 45.67 · ej129.72° + 380 · e−j120° * *10.24 · e−j151.18° =35-j11=36604·e−j17° ВА Sг = 36604ВА Pг = 35Вт Qг = 11ВАр КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ Изм. Лист № докум. Подпись Дата Лист 6 2. Комплексная мощность нагрузки Sн = |IAB |2 · Z1 + |IBC |2 · Z2 + |ICA |2 · Z3 Sн = |48.94|2 *8.33 · e−j87.6° + |45.67|2 *15.47 · ej14.22° + |10.24|2*29.78 · ej24.96° j45° = 35-j11 = 36543·e−j17° ВА Sн = 36543ВА Pн = 35 Вт Qн = 11 ВАр Таким образом Sг ≈ Sн;Pг ≈ Pн ;Qг ≈ Qн, что подтверждает правильность выполненного расчета. 1.3 Активная мощность нагрузки, соединенной звездой abc 1. НаходимпоказанияваттметровPAиPB. PA = Re (UAB * IA̅ ) = Re (658·e j30° * 48.94·e –j38.27°) = 31.9Вт PB = Re (UСВ * IB̅ ) = Re (658·e j90° *10.24·e -j151.18°) = 3.2Вт 2.Активная мощность нагрузки Pн. PH = PA +PB = 31.24 + 3.24 = 35.11 Вт 1.4 Потенциальная диаграмма напряжений, совмещенная с векторной диаграммой токов Выбираем масштабы напряжений и токов MU = 1: 6 MI = 1: 1 Линейные напряжения и токи UAB = EA – EB = 380 – 380·e-j120° = 658·ej30°В UBC = EB – EC = 380·e-j120° – 380·ej120° = 658·e-j90°В UCA = EC– EA = 380·e j120° – 380= 658·e j150°В UA = EA − φ0′ = 380 − 329.7 ∗ ej69.7° = 407 ∗ e−j49.3° UB = EB − φ0′ = 380 · e−j120° − 329.7 ∗ ej69.7° = 707 ∗ e−j115.5° UC = EC − φ0′ = 380 · ej120° − 329.7 ∗ ej69.7° = 305 ∗ ej176.3° φ0′ = 329.7 ∗ ej69.7° В IA = 48.94 ∗ ej38.27° A IB = 45.67 ∗ e−j129.72° A IC = 10.24 ∗ ej151.18° A КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ Изм. Лист № докум. Подпись Дата Лист 7 UA UАB IА ЕА φ0′ IB IC UCA ЕВ ЕС UB UC UBC КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ Изм. Лист № докум. Подпись Дата Лист 8 2. Расчет переходных процессов в линейных цепях Дано: R1 = 60 Ом R 2 = 18 Ом R 3 = 8 Ом R 4 = 69 Ом L = 38 мГН С =40 мкФ Е = 220 B 2.1 Классический метод решения 1.Рассчитываем независимое начальное значение до коммутации. Составляем систему уравнений по первому и второму закону Кирхгофа и определяем независимые постоянные значения до коммутации: N=2 b=3 Рисунок 1 – Докоммутационная схема цепи i1 (0− ) + i2 (0− )+i3 (0− ) = 0 { UL (0− ) + i1 (0− ) ∗ R1 − i2 (0− ) ∗ R 2 − UC (0− ) = 0 UC (0− ) + i2 (0− ) ∗ R 2 − i3 (0− ) ∗ R 3 − i3 (0− ) ∗ R 4 = −Е Определяем независимые начальные значения в докоммутационной схеме: i2 (0− ) = 0 A UL (0− ) = 0 B Подсталяем в систему уравнений независимые начальные значения в докоммутационной схеме: КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ Изм. Лист № докум. Подпись Дата Лист 9 i1 (0− ) + i3 (0− ) = 0 i1 (0− ) ∗ R1 −UC (0− ) = 0 { UC (0− ) − i3 (0− ) ∗ R 3 − i3 (0− ) ∗ R 4 = −Е Из первого уравнения полученной системы уравнений выражаем ток i1 (0− ) и подставляем его во второе уравнение: i1 (0− ) = −i3 (0− ) −i3 (0− ) ∗ R1 − UC (0− ) = 0 Из полученного уравнения выражаем UC (0− ) и подставляем его в третье уравнение: UC (0− ) = −i3 (0− ) ∗ R1 −i3 (0− ) ∗ R1 − i3 (0− ) ∗ R 3 − i3 (0− ) ∗ R 4 = −Е Находим искомые величины: E 220 i3 (0− ) = = = 1.606 A R1 +R 3 + R 4 60 + 8 + 69 i1 (0− ) = −i3 (0− ) = −1.606 A i2 (0− ) = 0 A UC (0− ) = −1.606 ∗ 60 = −96.35 B 2. Составляем характеристическое уравнение Рисунок 2 – Характеристическая схема системы 1 ) ∗ R3 pC Zвх(р) = R1 + pL + = 1 R2 + + R3 pC p2 LC(R 2 + R 3 ) + p(R1 R 2 C + R1 R 3 C + L + R 2 R 3 )+R1 +R 3 = =0 pC p2 LC(R 2 + R 3 ) + p(R1 R 2 C + R1 R 3 C + L + R 2 R 3 )+R1 +R 3 = 0 В полученное характеристическое уравнение подставляем численные значения элементов и находим корни: (R 2 + КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ Изм. Лист № докум. Подпись Дата Лист 10 p1 = −1054 p2 = −1632 3. Определяем значение свободных и принужденных составляющих Записываем уравнения для свободных составляющих токов в схеме: i1св (t) = A1 e−1054t + A2 e−1632t i2св (t) = A3 e−1054t + A4 e−1632t i3св (t) = A5 e−1054t + A6 e−1632t Находим принужденное составляющее токов i2пр (0+ ) = 0 А E 220 i1пр (0+ ) = −i3пр (0+ ) = − =− = −3.235 А R1 + R 3 60 + 8 i3пр (0+ ) = 3.235 А Подставляем значения в уравнения для искомых токов в общем виде: i1 (t) = i1пр (𝑡) + i1св (t) = −3.235 + A1 e−1054t + A2 e−1632t i2 (t) = i2пр (𝑡) + i2св (t) = A3 e−1054t + A4 e−1632t i3 (t) = i3пр (𝑡) + i3св (t) = 3.235 + A5 e−1054t + A6 e−1632t 4. Находим остальные токи и первые производные токов и напряжений в после коммутационной схеме Рисунок 3 – Послекоммутационная схема системы i1 (0− ) = i1 (0+ ) = −1.606 A UC (0− ) = UC (0+ ) = −96.35 В Составляем систему уравнений по первому и второму закону Кирхгофа: i1 (0+ ) + i2 (0+ )+i3 (0+ ) = 0 {i1 (0+ ) ∗ R1 + UL (0+ )−UC (0+ ) − i2 (0+ ) ∗ R 2 = 0 i2 (0+ ) ∗ R 2 + UC (0+ ) − i3 (0+ ) ∗ R 3 = −Е КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ Изм. Лист № докум. Подпись Дата Лист 11 Из первого уравнения системы выражаем ток i2 (0+ ) и подставляем в третье уравнение системы: i2 (0+ ) = −i3 (0+ )−i1 (0+ ) −i3 (0+ ) ∗ R 2 − i1 (0+ ) ∗ R 2 + UC (0+ ) − i3 (0+ ) ∗ R 3 = −Е Находим искомые величины: i3 (0+ ) = E + UC (0+ ) − i1 (0+ ) ∗ R 2 220 + (−96.35) − (−1.606) ∗ 18 = R 2 +R 3 18 + 8 = 5.867 A i2 (0+ ) = −i3 (0+ )−i1 (0+ ) = −5.867 + 1.606 = −4.262 В UL (0+ ) = −i1 (0+ ) ∗ R1 + UC (0+ ) + i2 (0+ ) ∗ R 2 = −(−1.606) ∗ 60 + (−96.35) + (−4.262) ∗ 18 = −76.706 B Находим производные токов и напряжений: UC ′(0+ ) = i1 ′(0+ ) = i2 (0+ ) −4.262 В = = −106550 C 40 ∗ 10−6 с UL (0+ ) −76.706 A = = −1992 L 38 ∗ 10−6 c i1 ′(0+ ) + i2 ′(0+ )+i3 ′(0+ ) = 0 { i2 ′(0+ ) ∗ R 2 + UC ′(0+ ) − i3 ′(0+ ) ∗ R 3 = 0 i2 ′(0+ ) = −i1 ′(0+ )−i3 ′(0+ ) −i1 ′(0+ ) ∗ R 2 − i3 ′(0+ ) ∗ R 2 + UC ′(0+ ) − i2 ′(0+ ) ∗ R 3 = 0 i3 ′(0+ ) = −i1 ′(0+ ) ∗ R 2 + UC ′(0+ ) 1992 ∗ 18 + (−106550) A = = −2719 R 2 +R 3 18 + 8 c i2 ′(0+ ) = −i1 ′(0+ )−i3 ′(0+ ) = −(−1992) − (−2719) = 4711 A c 4. Определение постоянных интегрирования −1.606 = −3.235 + A1 + A2 i1 { −1992 = A1 ∗ (−1054) + A2 ∗ (−1632) A1 = 1.089 A2 = 0.517 −4.262 = +A1 + A2 i2 { 4711 = A1 ∗ (−1054) + A2 ∗ (−1632) КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ Изм. Лист № докум. Подпись Дата Лист 12 A1 = −3.833 A2 = −0.379 5.867 = 3.235 + A1 + A2 i3 { −2719 = A1 ∗ (−1054) + A2 ∗ (−1632) A1 = 2.727 A2 = −0.095 i1 (t) = i1пр (𝑡) + i1св (t) = −3.235 + A1 e−1054t + A2 e−1632t i1 (t) = i1пр (𝑡) + i1св (t) { i1 (t) = −3.235 + 1.089e−1054t + 0.517e−1632t i2 (t) = i2пр (𝑡) + i2св (t) = A3 e−1054t + A4 e−1632t i2 (t) = i2пр (𝑡) + i2св (t) { i2 (t) = −3.883e−1054t + (−0.379)e−1632t i3 (t) = i3пр (𝑡) + i3св (t) = 3.235 + A5 e−1054t + A6 e−1632t i3 (t) = i3пр (𝑡) + i3св (t) { i3 (t) = 3.235 + 2.727e−1054t + (−0.095)e−1632t 2.2 Операторный метод Из предыдущего расчета, независимые начальные значения равны i1 (0− ) = i1 (0+ ) = −1.606 A UC (0− ) = UC (0+ ) = −96.35 В Корни характеристического уравнения: p1 = −1054 p2 = −1632 Составляем эквивалентную операторную схему. Найдем токи методом контурных токов. Выберем два контура внешний и правый и обойдем их против часовой стрелки. КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ Изм. Лист № докум. Подпись Дата Лист 13 Рисунок 4 – Эквивалентная операторная схема Запишем систему уравнений для двух контуров в общем виде: z (p)I11 (p) + z12 (p)I22 (p) = Ek1 (p) { 11 z21 (p)I11 (p) + z22 (p)I22 (p) = Ek2 (p) Определяем значение коэффициентов: z11 (p) = R1 +R 3 + pL 1 z22 (p) = R 2 +R 3 + pC z12 (p) = z21 (p) = R 3 Определяем полное ЭДС для каждого контура: 𝐸 Ek1 (p) = − 𝐿 ∗ i1 (0+ ) 𝑝 E Uc (0+ ) Ek2 (p) = + p p Решаем систему методом Крамера: Находим главный определитель: R1 +R 3 + pL R3 1|= ∆(p) = | R3 R 2 +R 3 + pC pCR1 R 2 + pCR1 R 2 + R1 + R 2 R 3 pC + R 3 + p2 CLR 2 + p2 CLR 3 + pL = pC Вычисляем вспомогательный определитель путем заменой первого столбца столбцом свободный членов: КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ Изм. Лист № докум. Подпись Дата Лист 14 E − L ∗ i1 (0+ ) R3 p |= ∆1 (p) = || E Uc (0+ ) 1| + R 2 +R 3 + p p pC = −p2 LC ∗ i1 (0+ ) ∗ (R 2 R 3 ) + p (C(R 2 E − R 3 Uc (0+ )) − L ∗ i1 (0+ )) + E p2 C Вычисляем вспомогательный определитель путем заменой второго столбца столбцом свободный членов: E − L ∗ i1 (0+ ) p |= E Uc (0+ ) | + p p ER1 + Uc (0+ ) ∗ (R1 + R 3 ) + p(EL + LUc (0+ ) + R 3 ∗ i1 (0+ ) ∗ L) = p R1 +R 3 + pL ∆2 (p) = || R3 I11 = ∆1 (p) ∆(p) I1 (p) = −I11 (p) pC[−p2 LCi1 (0+ )(R 2 + R 3 ) + p[C(R 2 E − UC (0+ )R 3 ) − Li1 (0+ )] + E] I11 (p) = 2 p C[p2 LC(R 2 + R 3 ) + pC(R1 R 2 + R1 R 3 + R 2 R 3 ) + pL + R1 + R 3 ] I1 = N(0) N(p1 ) N(p2 ) + ∗ ep1t + ∗ ep2 t M(0) p1 M(p1 ) p2 M(p2 ) N(0) = E = 220 M(0) = R1 + R 3 = 60 + 8 = 68 N(p1 ) = p2 [LC ∗ i1 (0+ ) ∗ (R 2 R 3 )] − p (C(R 2 E − R 3 Uc (0+ )) − L ∗ i1 (0+ )) − E = −26.679 N(p2 ) = p2 [LC ∗ i1 (0+ ) ∗ (R 2 R 3 )] − p (C(R 2 E − R 3 Uc (0+ )) − L ∗ i1 (0+ )) − E = 19.376 M(p1 ) = (p CL(R 2 + R 3 ) + p[C(R1 ∗ R 2 + R1 ∗ R 3 + R 2 ∗ R 3 ) + L) + R1 + R 3 )′ = 0.023 2 КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ Изм. Лист № докум. Подпись Дата Лист 15 M(p2 ) = (p2 CL(R 2 + R 3 ) + p[C(R1 ∗ R 2 + R1 ∗ R 3 + R 2 ∗ R 3 ) + L) + R1 + R 3 )′ = −0023 (−26.679) 220 19.376 I1 = − + ∗ e−1054t + ∗ e−1632t 68 −1054 ∗ 0.023 −1632 ∗ (−0.023) = −3.235 + 1.09 ∗ e−1054t + 0.516 ∗ e−1632t ∆2 (p) I22 = ∆(p) I2 (p) = −I22 (p) I22 (p) = pC[ER1 + UC (0+ ) ∙ (R1 + R 3 ) + p ∙ (EL + LUC (0+ ) + L ∙ i1 (0+ )R 3 )] p[p2 LC(R 2 + R 3 ) + pC(R1 R 2 + R1 R 3 + R 2 R 3 ) + pL + R1 + R 3 ] N(p1 ) p t N(p2 ) p t ∗e 1 + ∗e 2 M(p1 ) M(p2 ) N(p1 ) = −C[p ∗ L ∗ (E + Uc (0+ ) + R 3 ∗ i1 (0+ )) + Uc (0+ )(R 3 + R1 ) + E + R1 ] = −0.088 N(p2 ) = −C[p ∗ L ∗ (E + Uc (0+ ) + R 3 ∗ i1 (0+ )) + Uc (0+ )(R 3 + R1 ) + E + R1 ] = 0.008895 2 M(p1 ) = (p CL(R 2 + R 3 ) + p[C(R1 ∗ R 2 + R1 ∗ R 3 + R 2 ∗ R 3 ) + L) + R1 + R 3 )′ = 0.023 I2 = M(p2 ) = (p2 CL(R 2 + R 3 ) + p[C(R1 ∗ R 2 + R1 ∗ R 3 + R 2 ∗ R 3 ) + L) + R1 + R 3 )′ = −0023 I2 = (−0.088) −1054t 0.008895 −1632t ∗e + ∗e = 3.826 ∗ e−1054t + 0.386 ∗ e−1632t (−0.023) 0.023 I3 (p) = I11 (p) + I22 (p) [−p2 LCi1 (0+ )(R 2 + R 3 ) + p[C(R 2 E − UC (0+ )R 3 ) − Li1 (0+ )] I11 (p) + I22 (p) = p[p2 LC(R 2 + R 3 ) + pC(R1 R 2 + R1 R 3 + R 2 R 3 ) + pL + R1 + +E] + pC[ER1 + UC (0+ ) ∙ (R1 + R 3 ) + p ∙ (EL + LUC (0+ ) + L ∙ i1 (0+ )R 3 )] +R 3 ] I3 (p) = −(−3.235 + 1.09 ∗ e−1054t + 0.516 ∗ e−1632t ) − (3.826 ∗ e−1054t + 0.386 ∗ e−1632t ) = 3.235 + 2.726e−1054t + (−0.097)e−1632t КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ Изм. Лист № докум. Подпись Дата Лист 16 По полученным уравнениям составляем график зависимости значений свободной составляющей токов от времени переходного процесса Рисунок 5 – График зависимости свободной составляющей токов от времени КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ Изм. Лист № докум. Подпись Дата Лист 17 Заключение В данной курсовой работе были выполнены расчеты: трехфазной цепи, переходных процессов в линейных цепях. Изучены основные законы электростатики и электродинамики применительно к электрическим и магнитным цепям, основы анализа и синтеза электрических цепей. Научились применять методы расчета переходных и установившихся процессов в линейных и нелинейных электрических и магнитных цепях. Таким образом, в ходе курсовой работы решены все задачи, сформулированные в задании на курсовую работу. Это позволяет сделать вывод, что задание выполнено полностью. КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ Изм. Лист № докум. Подпись Дата Лист 18 Список использованных источников 1. Блажкин А.Т., "Общая электротехника". Ленинград, 1979 г. 2. Кузнецов М.И., "Основы электротехники". М.: 1970 г. 3. Бессонов Л.А., "Теоретические основы электротехники". Москва, 1996 г. 4. Евдокимов Ф. Е. "Теоретические основы электротехники" – Москва, 1981г. 5. Данилов И. А. Иванов П. М. "Общая электротехника с основами электроники" Москва, 1989г. 6. Частоедов Л. А. "Электротехника" – Москва, 1989г. 7. Попов В. С. "Теоретическая электротехника" – Москва, 1978г. 8. Зайчик М. Ю. "Сборник задач и упражнений по теоретической электротехнике" Москва, 1989г. 9. Учебное пособие для студентов электротехнических специальностей. — Москва.: МГАУ, 2007. 10. Меренков А.А., Соболев А.В. Теоретические основы электротехники. КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ Изм. Лист № докум. Подпись Дата Лист 19