Загрузил sitnikova_222

Kursovoy proekt

Реклама
Министерство образования и науки Российской Федерации
Кумертауский филиал
федерального государственного
бюджетного образовательного учреждения
высшего образования
«Оренбургский государственный университет»
(Кумертауский филиал ОГУ)
Кафедра электроснабжения промышленных предприятий
КУРСОВАЯ РАБОТА
по дисциплине: «Теоретические основы электротехники»
КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ
Руководитель
____________ Андросов В.И.
«____»____________2017г.
Исполнитель
студент гр. 16ЭЭ(ба)Э
______________Иванов К.А.
«____»____________2017г.
Кумертау 2017
.
Содержание
1
1.1
1.2
1.3
1.4
2.
2.1
2.2
Введение……...…………………………….................................................. 3
Расчет трехфазной цепи …………………..............................................
4
Расчет токов в ветвях цепи.......................................................................
4
Баланс мощностей………........................................................................
6
Активная мощность нагрузки, соединенной звездой abc......................
7
Потенциальная диаграмма напряжений, совмещенная
с векторной диаграммой токов..............................................................
7
Расчет переходных процессов в линейных цепях................................
9
Классический метод решения….………………………………………..
9
Операторный метод….…………………………………………………..
13
Заключение…………….………………………………………………….. 18
Список использованных источников…………………………………… 19
КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ
Изм.
Лист
Разраб.
Провер.
Реценз.
Н. Контр.
Утверд.
№ докум.
Иванов К.А.
Андросов В.И.
Подпись Дата
Теоретические основы
электротехники
Лит.
Лист
Листов
2
19
16ЭЭ(ба)Э
Введение
Дисциплина «Теоретические основы электротехники» изучается студентами
очной формы обучения по направлению подготовки 13.03.02
«Электроэнергетика и электротехника» во 2 и 3 семестрах.
Цель дисциплины – формирование профессиональных знаний и умений в
области использования методов анализа линейных и нелинейных
электрических и магнитных цепей.
Задачи освоения дисциплины:
- познакомить с основами проведения лабораторных экспериментов на
реальном физическом и виртуальном оборудовании по теории электрических
цепей и электромагнитного поля;
- изучить основные законы электростатики и электродинамики
применительно к электрическим и магнитным цепям;
- изучить основы анализа и синтеза электрических цепей;
- научить применять методы расчета переходных и установившихся
процессов в линейных и нелинейных электрических и магнитных цепях.
Процесс изучения дисциплины направлен на формирование элементов
следующих компетенций в соответствии с ФГОС ВО по данному
направлению:
- способен использовать методы анализа и моделирования электрических
цепей (ОПК-3);
В результате освоения дисциплины обучающийся должен:
Знать:
-теоретические основы электротехники;
-основные понятия и законы теории электрических и магнитных цепей;
-методы анализа цепей постоянного и переменного токов в стационарных и
переходных режимах.
Уметь:
- использовать законы и методы расчета электрических, магнитных и
простейших электронных цепей;
- составлять модели (схемы замещения) магнитных, электрических,
электронных и электромагнитных цепей.
Владеть:
-методами расчета переходных и установившихся процессов в линейных и
нелинейных электрических цепях;
-навыками проведения лабораторных экспериментов по теории
электрических цепей.
КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ
Изм. Лист
№ докум.
Подпись Дата
Лист
3
1. Расчет трехфазной цепи
Еа,
В
380
R1,
ом
100
С1,
мкФ
398
L1,
мГн
315
R2,
ом
15
L2,
мГн
12
R3,
ом
27
ω
L3,
мГн
40 314.16
а
A
W
L1
C1
eA
R1
0
eC
R3 0'
eB
L3
B
C
R2
L2
c
b
W
2.23
1.1 Расчет Рис.
токов
в ветвях цепи
1. Комплексы действующих значений фазных ЭДС
EA= 380 B
EB = EA·[cos·(-120°) + j·sin·(-120°)] = 380·e -j120°В
а
A
W
EC= EA·[cos·(120°) + j·sin·(120°)] = 380·e j120°В
2. Линейные напряжения
С1
eA
L1
UAB = EA – EB = 380 – 380·e-j120° = 658·ej30°В
0
LO
RO
0'
UBC =eCEB – EC = 380·e-j120°
eB – 380·ej120° = 658·e-j90°В
B
UCCA = EC– EA = 380·e j120° – 380=
658·e j150°В
R3
c
L2
b
W
W
КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ
Изм. Лист
№ докум.
Подпись Дата
Рис. 2.24
Лист
4
3. Комплексные сопротивление фаз нагрузки
(R1 + jXL1 ) ∗ (−jXC ) (100 + j99) ∗ (−j8)
=
= 8.33 ∗ e−j87.6° Ом
(R1 + jXL1 ) − jXC
(100 + j99) − j8
XL1 = L1 ∗ ω = 315 ∗ 10−3 ∗ 314.16 = 99 Ом
1
1
XC =
=
= 8 Ом
ω ∗ С 314.16 ∗ 198 ∗ 10−6
z1 =
XL2
z2 = R 2 + jXL2 = 15 + j3.8 = 15.47 ∗ ej14.22° Ом
= L2 ∗ ω = 12 ∗ 10−3 ∗ 314.16 = 3.8 Ом
XL3
z3 = R 3 + jXL3 = 27 + j12.57 = 29.78 ∗ ej24.96° Ом
= L3 ∗ ω = 40 ∗ 10−3 ∗ 314.16 = 12.57Ом
2.Линейные токи определяются методом узловых потенциалов в комплексной
форме.
а) Считаем количество узлов и ветвей.
б) Произвольно выбираем направления токов и обозначаем их.
в) Нумеруем узлы и последний заземляем, считая его потенциал равным нулю.
г) Составляем систему уравнений.
д) Решаем полученную систему уравнений и находим потенциалы узлов.
е) Находим искомые токи.
КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ
Изм. Лист
№ докум.
Подпись Дата
Лист
5
N=2 b=3
φ0 = 0В
Y0′ ∗ φ0′ = IC0′
1
1
1
Y0′ = + +
Z1 Z2 Z3
EA EB EC
IC0′ =
+
+
Z1 Z2 Z3
1
1
1
Y0′ =
+
+
= 0.133 ∗ ej42.18° См
−j87.6°
j14.22°
j24.96°
8.33 ∗ e
15.47 ∗ e
29.78 ∗ e
−j120°
380
380 · e
380 · ej120°
IC0′ =
+
+
= 43.85 ∗ ej111.88° А
−j87.6°
j14.22°
j24.96°
8.33 ∗ e
15.47 ∗ e
29.78 ∗ e
j111.88°
IC0′ 43.85 ∗ e
φ0′ =
=
= 329.7 ∗ ej69.7° В
Y0′
0.133 ∗ ej42.18°
φ0 − φ0′ + EA 0 − 329.7 ∗ ej69.7° + 380
IA =
=
= 48.94 ∗ ej38.27° A
−j87.6°
Z1
8.33 ∗ e
φ0 − φ0′ + EB 0 − 329.7 ∗ ej69.7° + 380 · e−j120°
IB =
=
= 45.67 ∗ e−j129.72° A
j14.22°
Z2
15.47 ∗ e
φ0 − φ0′ + EC 0 − 329.7 ∗ ej69.7° + 380 · ej120°
IC =
=
= 10.24 ∗ ej151.18° A
j24.96°
Z3
29.78 ∗ e
1.2 Баланс мощностей
1. Комплексная мощность генератора
Sг = Pг +jQг = EA · IA̅ + EB · IB̅ + EC · IC̅
Sг = 380* 48.94 · e−j38.27° + 380 · ej120° * 45.67 · ej129.72° + 380 · e−j120° *
*10.24 · e−j151.18° =35-j11=36604·e−j17° ВА
Sг = 36604ВА
Pг = 35Вт
Qг = 11ВАр
КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ
Изм. Лист
№ докум.
Подпись Дата
Лист
6
2. Комплексная мощность нагрузки
Sн = |IAB |2 · Z1 + |IBC |2 · Z2 + |ICA |2 · Z3
Sн = |48.94|2 *8.33 · e−j87.6° + |45.67|2 *15.47 · ej14.22° + |10.24|2*29.78 ·
ej24.96° j45° = 35-j11 = 36543·e−j17° ВА
Sн = 36543ВА
Pн = 35 Вт
Qн = 11 ВАр
Таким образом Sг ≈ Sн;Pг ≈ Pн ;Qг ≈ Qн, что подтверждает правильность
выполненного расчета.
1.3 Активная мощность нагрузки, соединенной звездой abc
1. НаходимпоказанияваттметровPAиPB.
PA = Re (UAB * IA̅ ) = Re (658·e j30° * 48.94·e –j38.27°) = 31.9Вт
PB = Re (UСВ * IB̅ ) = Re (658·e j90° *10.24·e -j151.18°) = 3.2Вт
2.Активная мощность нагрузки Pн.
PH = PA +PB = 31.24 + 3.24 = 35.11 Вт
1.4 Потенциальная диаграмма напряжений, совмещенная
с векторной диаграммой токов
Выбираем масштабы напряжений и токов MU = 1: 6
MI = 1: 1
Линейные напряжения и токи
UAB = EA – EB = 380 – 380·e-j120° = 658·ej30°В
UBC = EB – EC = 380·e-j120° – 380·ej120° = 658·e-j90°В
UCA = EC– EA = 380·e j120° – 380= 658·e j150°В
UA = EA − φ0′ = 380 − 329.7 ∗ ej69.7° = 407 ∗ e−j49.3°
UB = EB − φ0′ = 380 · e−j120° − 329.7 ∗ ej69.7° = 707 ∗ e−j115.5°
UC = EC − φ0′ = 380 · ej120° − 329.7 ∗ ej69.7° = 305 ∗ ej176.3°
φ0′ = 329.7 ∗ ej69.7° В
IA = 48.94 ∗ ej38.27° A
IB = 45.67 ∗ e−j129.72° A
IC = 10.24 ∗ ej151.18° A
КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ
Изм. Лист
№ докум.
Подпись Дата
Лист
7
UA
UАB
IА
ЕА
φ0′
IB
IC
UCA
ЕВ
ЕС
UB
UC
UBC
КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ
Изм. Лист
№ докум.
Подпись Дата
Лист
8
2. Расчет переходных процессов в линейных цепях
Дано: R1 = 60 Ом
R 2 = 18 Ом
R 3 = 8 Ом
R 4 = 69 Ом
L = 38 мГН
С =40 мкФ
Е = 220 B
2.1 Классический метод решения
1.Рассчитываем независимое начальное значение до коммутации.
Составляем систему уравнений по первому и второму закону Кирхгофа и
определяем независимые постоянные значения до коммутации:
N=2
b=3
Рисунок 1 – Докоммутационная схема цепи
i1 (0− ) + i2 (0− )+i3 (0− ) = 0
{ UL (0− ) + i1 (0− ) ∗ R1 − i2 (0− ) ∗ R 2 − UC (0− ) = 0
UC (0− ) + i2 (0− ) ∗ R 2 − i3 (0− ) ∗ R 3 − i3 (0− ) ∗ R 4 = −Е
Определяем независимые начальные значения в докоммутационной схеме:
i2 (0− ) = 0 A
UL (0− ) = 0 B
Подсталяем в систему уравнений независимые начальные значения в
докоммутационной схеме:
КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ
Изм. Лист
№ докум.
Подпись Дата
Лист
9
i1 (0− ) + i3 (0− ) = 0
i1 (0− ) ∗ R1 −UC (0− ) = 0
{
UC (0− ) − i3 (0− ) ∗ R 3 − i3 (0− ) ∗ R 4 = −Е
Из первого уравнения полученной системы уравнений выражаем ток i1 (0− ) и
подставляем его во второе уравнение:
i1 (0− ) = −i3 (0− )
−i3 (0− ) ∗ R1 − UC (0− ) = 0
Из полученного уравнения выражаем UC (0− ) и подставляем его в третье
уравнение:
UC (0− ) = −i3 (0− ) ∗ R1
−i3 (0− ) ∗ R1 − i3 (0− ) ∗ R 3 − i3 (0− ) ∗ R 4 = −Е
Находим искомые величины:
E
220
i3 (0− ) =
=
= 1.606 A
R1 +R 3 + R 4 60 + 8 + 69
i1 (0− ) = −i3 (0− ) = −1.606 A
i2 (0− ) = 0 A
UC (0− ) = −1.606 ∗ 60 = −96.35 B
2. Составляем характеристическое уравнение
Рисунок 2 – Характеристическая схема системы
1
) ∗ R3
pC
Zвх(р) = R1 + pL +
=
1
R2 +
+ R3
pC
p2 LC(R 2 + R 3 ) + p(R1 R 2 C + R1 R 3 C + L + R 2 R 3 )+R1 +R 3
=
=0
pC
p2 LC(R 2 + R 3 ) + p(R1 R 2 C + R1 R 3 C + L + R 2 R 3 )+R1 +R 3 = 0
В полученное характеристическое уравнение подставляем численные
значения элементов и находим корни:
(R 2 +
КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ
Изм. Лист
№ докум.
Подпись Дата
Лист
10
p1 = −1054
p2 = −1632
3. Определяем значение свободных и принужденных составляющих
Записываем уравнения для свободных составляющих токов в схеме:
i1св (t) = A1 e−1054t + A2 e−1632t
i2св (t) = A3 e−1054t + A4 e−1632t
i3св (t) = A5 e−1054t + A6 e−1632t
Находим принужденное составляющее токов
i2пр (0+ ) = 0 А
E
220
i1пр (0+ ) = −i3пр (0+ ) = −
=−
= −3.235 А
R1 + R 3
60 + 8
i3пр (0+ ) = 3.235 А
Подставляем значения в уравнения для искомых токов в общем виде:
i1 (t) = i1пр (𝑡) + i1св (t) = −3.235 + A1 e−1054t + A2 e−1632t
i2 (t) = i2пр (𝑡) + i2св (t) = A3 e−1054t + A4 e−1632t
i3 (t) = i3пр (𝑡) + i3св (t) = 3.235 + A5 e−1054t + A6 e−1632t
4. Находим остальные токи и первые производные токов и напряжений в
после коммутационной схеме
Рисунок 3 – Послекоммутационная схема системы
i1 (0− ) = i1 (0+ ) = −1.606 A
UC (0− ) = UC (0+ ) = −96.35 В
Составляем систему уравнений по первому и второму закону Кирхгофа:
i1 (0+ ) + i2 (0+ )+i3 (0+ ) = 0
{i1 (0+ ) ∗ R1 + UL (0+ )−UC (0+ ) − i2 (0+ ) ∗ R 2 = 0
i2 (0+ ) ∗ R 2 + UC (0+ ) − i3 (0+ ) ∗ R 3 = −Е
КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ
Изм. Лист
№ докум.
Подпись Дата
Лист
11
Из первого уравнения системы выражаем ток i2 (0+ ) и подставляем в третье
уравнение системы:
i2 (0+ ) = −i3 (0+ )−i1 (0+ )
−i3 (0+ ) ∗ R 2 − i1 (0+ ) ∗ R 2 + UC (0+ ) − i3 (0+ ) ∗ R 3 = −Е
Находим искомые величины:
i3 (0+ ) =
E + UC (0+ ) − i1 (0+ ) ∗ R 2 220 + (−96.35) − (−1.606) ∗ 18
=
R 2 +R 3
18 + 8
= 5.867 A
i2 (0+ ) = −i3 (0+ )−i1 (0+ ) = −5.867 + 1.606 = −4.262 В
UL (0+ ) = −i1 (0+ ) ∗ R1 + UC (0+ ) + i2 (0+ ) ∗ R 2
= −(−1.606) ∗ 60 + (−96.35) + (−4.262) ∗ 18 = −76.706 B
Находим производные токов и напряжений:
UC ′(0+ ) =
i1 ′(0+ ) =
i2 (0+ )
−4.262
В
=
=
−106550
C
40 ∗ 10−6
с
UL (0+ ) −76.706
A
=
=
−1992
L
38 ∗ 10−6
c
i1 ′(0+ ) + i2 ′(0+ )+i3 ′(0+ ) = 0
{
i2 ′(0+ ) ∗ R 2 + UC ′(0+ ) − i3 ′(0+ ) ∗ R 3 = 0
i2 ′(0+ ) = −i1 ′(0+ )−i3 ′(0+ )
−i1 ′(0+ ) ∗ R 2 − i3 ′(0+ ) ∗ R 2 + UC ′(0+ ) − i2 ′(0+ ) ∗ R 3 = 0
i3 ′(0+ ) =
−i1 ′(0+ ) ∗ R 2 + UC ′(0+ ) 1992 ∗ 18 + (−106550)
A
=
= −2719
R 2 +R 3
18 + 8
c
i2 ′(0+ ) = −i1 ′(0+ )−i3 ′(0+ ) = −(−1992) − (−2719) = 4711
A
c
4. Определение постоянных интегрирования
−1.606 = −3.235 + A1 + A2
i1 {
−1992 = A1 ∗ (−1054) + A2 ∗ (−1632)
A1 = 1.089
A2 = 0.517
−4.262 = +A1 + A2
i2 {
4711 = A1 ∗ (−1054) + A2 ∗ (−1632)
КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ
Изм. Лист
№ докум.
Подпись Дата
Лист
12
A1 = −3.833
A2 = −0.379
5.867 = 3.235 + A1 + A2
i3 {
−2719 = A1 ∗ (−1054) + A2 ∗ (−1632)
A1 = 2.727
A2 = −0.095
i1 (t) = i1пр (𝑡) + i1св (t) = −3.235 + A1 e−1054t + A2 e−1632t
i1 (t) = i1пр (𝑡) + i1св (t)
{
i1 (t) = −3.235 + 1.089e−1054t + 0.517e−1632t
i2 (t) = i2пр (𝑡) + i2св (t) = A3 e−1054t + A4 e−1632t
i2 (t) = i2пр (𝑡) + i2св (t)
{
i2 (t) = −3.883e−1054t + (−0.379)e−1632t
i3 (t) = i3пр (𝑡) + i3св (t) = 3.235 + A5 e−1054t + A6 e−1632t
i3 (t) = i3пр (𝑡) + i3св (t)
{
i3 (t) = 3.235 + 2.727e−1054t + (−0.095)e−1632t
2.2 Операторный метод
Из предыдущего расчета, независимые начальные значения равны
i1 (0− ) = i1 (0+ ) = −1.606 A
UC (0− ) = UC (0+ ) = −96.35 В
Корни характеристического уравнения:
p1 = −1054
p2 = −1632
Составляем эквивалентную операторную схему. Найдем токи методом
контурных токов. Выберем два контура внешний и правый и обойдем их
против часовой стрелки.
КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ
Изм. Лист
№ докум.
Подпись Дата
Лист
13
Рисунок 4 – Эквивалентная операторная схема
Запишем систему уравнений для двух контуров в общем виде:
z (p)I11 (p) + z12 (p)I22 (p) = Ek1 (p)
{ 11
z21 (p)I11 (p) + z22 (p)I22 (p) = Ek2 (p)
Определяем значение коэффициентов:
z11 (p) = R1 +R 3 + pL
1
z22 (p) = R 2 +R 3 +
pC
z12 (p) = z21 (p) = R 3
Определяем полное ЭДС для каждого контура:
𝐸
Ek1 (p) = − 𝐿 ∗ i1 (0+ )
𝑝
E Uc (0+ )
Ek2 (p) = +
p
p
Решаем систему методом Крамера:
Находим главный определитель:
R1 +R 3 + pL
R3
1|=
∆(p) = |
R3
R 2 +R 3 +
pC
pCR1 R 2 + pCR1 R 2 + R1 + R 2 R 3 pC + R 3 + p2 CLR 2 + p2 CLR 3 + pL
=
pC
Вычисляем вспомогательный определитель путем заменой первого столбца
столбцом свободный членов:
КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ
Изм. Лист
№ докум.
Подпись Дата
Лист
14
E
− L ∗ i1 (0+ )
R3
p
|=
∆1 (p) = ||
E Uc (0+ )
1|
+
R 2 +R 3 +
p
p
pC
=
−p2 LC ∗ i1 (0+ ) ∗ (R 2 R 3 ) + p (C(R 2 E − R 3 Uc (0+ )) − L ∗ i1 (0+ )) + E
p2 C
Вычисляем вспомогательный определитель путем заменой второго столбца
столбцом свободный членов:
E
− L ∗ i1 (0+ )
p
|=
E Uc (0+ ) |
+
p
p
ER1 + Uc (0+ ) ∗ (R1 + R 3 ) + p(EL + LUc (0+ ) + R 3 ∗ i1 (0+ ) ∗ L)
=
p
R1 +R 3 + pL
∆2 (p) = ||
R3
I11 =
∆1 (p)
∆(p)
I1 (p) = −I11 (p)
pC[−p2 LCi1 (0+ )(R 2 + R 3 ) + p[C(R 2 E − UC (0+ )R 3 ) − Li1 (0+ )] + E]
I11 (p) = 2
p C[p2 LC(R 2 + R 3 ) + pC(R1 R 2 + R1 R 3 + R 2 R 3 ) + pL + R1 + R 3 ]
I1 =
N(0)
N(p1 )
N(p2 )
+
∗ ep1t +
∗ ep2 t
M(0) p1 M(p1 )
p2 M(p2 )
N(0) = E = 220
M(0) = R1 + R 3 = 60 + 8 = 68
N(p1 ) = p2 [LC ∗ i1 (0+ ) ∗ (R 2 R 3 )] − p (C(R 2 E − R 3 Uc (0+ )) − L ∗ i1 (0+ )) − E
= −26.679
N(p2 ) = p2 [LC ∗ i1 (0+ ) ∗ (R 2 R 3 )] − p (C(R 2 E − R 3 Uc (0+ )) − L ∗ i1 (0+ )) − E
= 19.376
M(p1 ) = (p CL(R 2 + R 3 ) + p[C(R1 ∗ R 2 + R1 ∗ R 3 + R 2 ∗ R 3 ) + L) + R1 + R 3 )′
= 0.023
2
КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ
Изм. Лист
№ докум.
Подпись Дата
Лист
15
M(p2 ) = (p2 CL(R 2 + R 3 ) + p[C(R1 ∗ R 2 + R1 ∗ R 3 + R 2 ∗ R 3 ) + L) + R1 + R 3 )′
= −0023
(−26.679)
220
19.376
I1 = −
+
∗ e−1054t +
∗ e−1632t
68 −1054 ∗ 0.023
−1632 ∗ (−0.023)
= −3.235 + 1.09 ∗ e−1054t + 0.516 ∗ e−1632t
∆2 (p)
I22 =
∆(p)
I2 (p) = −I22 (p)
I22 (p) =
pC[ER1 + UC (0+ ) ∙ (R1 + R 3 ) + p ∙ (EL + LUC (0+ ) + L ∙ i1 (0+ )R 3 )]
p[p2 LC(R 2 + R 3 ) + pC(R1 R 2 + R1 R 3 + R 2 R 3 ) + pL + R1 + R 3 ]
N(p1 ) p t N(p2 ) p t
∗e 1 +
∗e 2
M(p1 )
M(p2 )
N(p1 ) = −C[p ∗ L ∗ (E + Uc (0+ ) + R 3 ∗ i1 (0+ )) + Uc (0+ )(R 3 + R1 ) + E + R1 ]
= −0.088
N(p2 ) = −C[p ∗ L ∗ (E + Uc (0+ ) + R 3 ∗ i1 (0+ )) + Uc (0+ )(R 3 + R1 ) + E + R1 ]
= 0.008895
2
M(p1 ) = (p CL(R 2 + R 3 ) + p[C(R1 ∗ R 2 + R1 ∗ R 3 + R 2 ∗ R 3 ) + L) + R1 + R 3 )′
= 0.023
I2 =
M(p2 ) = (p2 CL(R 2 + R 3 ) + p[C(R1 ∗ R 2 + R1 ∗ R 3 + R 2 ∗ R 3 ) + L) + R1 + R 3 )′
= −0023
I2 =
(−0.088) −1054t 0.008895 −1632t
∗e
+
∗e
= 3.826 ∗ e−1054t + 0.386 ∗ e−1632t
(−0.023)
0.023
I3 (p) = I11 (p) + I22 (p)
[−p2 LCi1 (0+ )(R 2 + R 3 ) + p[C(R 2 E − UC (0+ )R 3 ) − Li1 (0+ )]
I11 (p) + I22 (p) =
p[p2 LC(R 2 + R 3 ) + pC(R1 R 2 + R1 R 3 + R 2 R 3 ) + pL + R1 +
+E] + pC[ER1 + UC (0+ ) ∙ (R1 + R 3 ) + p ∙ (EL + LUC (0+ ) + L ∙ i1 (0+ )R 3 )]
+R 3 ]
I3 (p) = −(−3.235 + 1.09 ∗ e−1054t + 0.516 ∗ e−1632t ) − (3.826 ∗ e−1054t + 0.386
∗ e−1632t ) = 3.235 + 2.726e−1054t + (−0.097)e−1632t
КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ
Изм. Лист
№ докум.
Подпись Дата
Лист
16
По полученным уравнениям составляем график зависимости значений свободной
составляющей токов от времени переходного процесса
Рисунок 5 – График зависимости свободной составляющей токов от времени
КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ
Изм. Лист
№ докум.
Подпись Дата
Лист
17
Заключение
В данной курсовой работе были выполнены расчеты: трехфазной цепи,
переходных процессов в линейных цепях. Изучены основные законы
электростатики и электродинамики применительно к электрическим и
магнитным цепям, основы анализа и синтеза электрических цепей.
Научились применять методы расчета переходных и установившихся
процессов в линейных и нелинейных электрических и магнитных цепях.
Таким образом, в ходе курсовой работы решены все задачи, сформулированные
в задании на курсовую работу. Это позволяет сделать вывод, что задание
выполнено полностью.
КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ
Изм. Лист
№ докум.
Подпись Дата
Лист
18
Список использованных источников
1. Блажкин А.Т., "Общая электротехника". Ленинград, 1979 г.
2. Кузнецов М.И., "Основы электротехники". М.: 1970 г.
3. Бессонов Л.А., "Теоретические основы электротехники". Москва, 1996 г.
4. Евдокимов Ф. Е. "Теоретические основы электротехники" – Москва, 1981г.
5. Данилов И. А. Иванов П. М. "Общая электротехника с основами
электроники" Москва, 1989г.
6. Частоедов Л. А. "Электротехника" – Москва, 1989г.
7. Попов В. С. "Теоретическая электротехника" – Москва, 1978г.
8. Зайчик М. Ю. "Сборник задач и упражнений по теоретической
электротехнике" Москва, 1989г.
9. Учебное пособие для студентов электротехнических специальностей. —
Москва.: МГАУ, 2007.
10. Меренков А.А., Соболев А.В. Теоретические основы электротехники.
КФ ОГУ 13.03.02.30 17.438 ПЗ
Изм. Лист
№ докум.
Подпись Дата
Лист
19
Скачать