2 РАБОЧАЯ ПРОГРАММА КУРСА Раздел 1. Статика твёрдого тела

2
РАБОЧАЯ ПРОГРАММА КУРСА
Раздел 1. Статика твёрдого тела
1.1. Предмет статики. Основные понятия: абсолютно твёрдое тело, материальная
точка, сила, эквивалентные и уравновешенные системы сил, равнодействующая сила.
Аксиомы статики. Классификация механических связей и их реакции.
1.2. Система сходящихся сил. Равнодействующая сходящихся сил. Геометрические
и аналитические условия равновесия сходящихся сил.
1.3. Момент силы относительно точки (центра) и относительно оси. Пара сил. Момент
пары сил как вектор. Эквивалентность пар. Сложение пар сил, расположенных
в одной плоскости и произвольно расположенных в пространстве.
1.4. Главный вектор и главный момент системы сил. Приведение системы сил к единому центру. Условия равновесия системы сил. Теорема Вариньона о моменте равнодействующей.
1.5. Плоская система сил. Уравнения равновесия плоской системы сил. Статически
определимые и статически неопределимые системы. Равновесие при наличии сил трения.
1.6. Центр тяжести твёрдого тела и его координаты. Способы определения положения
центров тяжести тел.
1.7. Понятие о ферме. Статически определимые и статически неопределимые фермы.
Определение усилий в стержнях плоской фермы способом вырезания узлов и способом
сечений (способ Риттера).
Раздел 2. Кинематика
2.1. Предмет кинематики. Пространство и время в классической механике. Относительность механического движения. Системы отсчёта. Задачи кинематики.
2.2. Три способа задания движения точки. Траектория движения точки. Векторы
скорости и ускорения точки. Естественные оси координат. Касательное (тангенциальное)
и нормальное ускорения.
2.3. Поступательное движение твёрдого тела. Скорости и ускорения точек тела при
поступательном движении.
2.4. Вращение твёрдого тела вокруг неподвижной оси. Уравнение (закон) вращательного
движения твёрдого тела. Угловая скорость и угловое ускорение тела. Скорости и ускорения
точек тела, вращающегося вокруг неподвижной оси.
2.5. Плоскопараллельное (плоское) движение твёрдого тела. Уравнения движения
плоской фигуры. Разложение движения плоской фигуры на поступательное вместе с
полюсом и вращательное вокруг полюса. Независимость угловой скорости фигуры от
выбора полюса. Определение скорости (или ускорения) любой точки фигуры как
геометрической суммы скорости (ускорения) полюса и скорости (ускорения) этой точки
при вращении фигуры вокруг полюса. Мгновенный центр скоростей (МЦС). Определение
скоростей точек плоской фигуры с помощью мгновенного центра скоростей.
2.6. Сложное движение точки. Относительное, переносное и абсолютное движения
точки. Теорема о сложении скоростей. Теорема о сложении ускорений. Ускорение
Кориолиса и его вычисление.
Раздел 3. Динамика
3.1. Предмет динамики. Основные понятия и определения: масса, материальная точка,
постоянные и переменные силы. Законы механики Галилея - Ньютона. Инерциальная
система отсчёта.
3
3.2. Дифференциальные уравнения движения материальной точки. Две основные задачи
динамики точки.
3.3. Основные теоремы динамики точки: теорема об изменении количества движения,
теорема об изменении кинетического момента, теорема об изменении кинетической энергии.
3.4. Механическая система. Центр масс. Теорема о движении центра масс. Момент
инерции твёрдого тела относительно оси.
РЕКОМЕНДУЕМАЯ ЛИТЕРАТУРА
1. Тарг С. М. Краткий курс теоретической механики. М., Высшая школа, 1974 и
предыдущие издания.
2. Воронков И. М. Курс теоретической механики. М., Высшая школа, 1954 и
последующие издания.
3. Гернет М. М. Курс теоретической механики. М., Высшая школа, 1981 и
последующие издания.
ОБЩИЕ ТРЕБОВАНИЯ К ОФОРМЛЕНИЮ
Каждое задание оформляется на листах писчей бумаги формата А4 с одной стороны
листа, на котором должны быть оставлены поля не менее 2,5 см. При выполнении заданий
нужно обязательно переписать полностью текст каждого задания, сделать относящийся к
заданию чертёж и указать исходные данные соответствующие Вашему варианту. На
чертеже должны быть изображены оси координат и все векторы, которые встречаются в
ходе выполнения данного задания. Ход решения каждой задачи должен сопровождаться
краткими пояснениями. Листы с выполненными задачами сшить вместе и оформить
титульный лист. Титульный лист оформляется следующим образом:
Московский Государственный университет
геодезии и картографии
Кафедра высшей математики
Расчётно-графическая работа по курсу
«Теоретическая механика»
Ф.И.О. студента
Шифр
Домашний адрес
Москва 2005 г.
4
ВАРИАНТЫ ЗАДАНИЙ И ПРАВИЛА ВЫБОРА ВАРИАНТА
Задание № 1
Жёсткая рама (рис.1.0 - 1.9) закреплена в точке А шарнирно-неподвижной опорой, а в
точке В имеет шарнирно-подвижную опору. На раму действует пара сил с моментом


М = 40 Нм, распределённая нагрузка интенсивностью q = 12 H/м и две силы F1 и F2 ,
величины, направления и точки приложения которых указаны в таблице 1.1.
Определить величины реакций связей в точках А и В , вызываемые заданными
нагрузками, найти направления этих реакций.
Таблица 1.1

F1
Сила
α2
α1

F1  10 Н

F2

F2  20 Н
Вариант
Точка
приложения
α10
Точка
приложения
α20
0
D
60
E
45
1
K
30
H
60
2
H
45
K
30
3
D
60
K
45
4
K
60
E
60
5
E
45
H
30
6
H
30
D
60
7
E
30
D
30
8
D
45
H
30
9
K
45
D
45
Указания
В задаче рассматривается равновесие жёсткой рамы под действием плоской системы сил.
Решение уравнений равновесия будет более простым, если уравнение моментов составить
относительно точки, в которой пересекаются две искомые силы. Такой точкой обычно
является неподвижный шарнир. В нашем случае это точка А. При вычислении момента
силы удобно разложить её на составляющие Fx и Fy , параллельные выбранным осям
координат, и воспользоваться теоремой Вариньона.
В этом задании студент выбирает схему конструкции рамы по последней цифре шифра,
а исходные данные - по предпоследней цифре шифра. Например, шифр студента 37п - 93.
Значит, студент выбирает схему 1.3, а исходные данные из девятой строки таблицы 1.1.
Линейные размеры на рис.1.0 - 1.9 даны в метрах.
5
B
1
A
E
H
q
D
1
1
1
B
1,5
0,5 0,5
0,5
M
D
M
1,5
q
K
H
A
K
1
Рис. 1.0
Рис. 1.1
1,5
A
E
1
q
H
0,5
B
K
1
1
1
D
q
E
E
M
0,5
1
A
K
D
Рис. 1.2
Рис. 1.3
A
Я
1,5
0,5
K
0,5
D
B
Рис. 1.4
K
q
1,5
1,5
H
0,5
M
M
1
H
D
0,5
1
q
0,5
E
0,5
E
M
1
0,5
H
1,5
B
Рис. 1.5
A
Я
6
q
E
K
1
D
0,5
B
D
0,5
K
E
M
1
1
A
Я
0,5
0,5
q
A
Я
Рис. 1.6
Рис. 1.7
0,5
1
0,5
E
H
K
M
1
K
1
Рис. 1.8
q
B
A
Я
1
E
0,5
D
1
D
0,5
M
1,5
A
Я
1
1
M
0,5
H
0,5
B
H
0,5
0,5
0,5
q
B
H
1
Рис. 1.9
7
Задание № 2
Определить реакции опор и усилия в трёх стержнях плоской фермы двумя способами:
- способом вырезания узлов;
- способом сечений (способом Риттера).
Схема фермы выбирается по предпоследней цифре шифра студента. Если предпоследняя
цифра шифра нечётная, то берётся схема № 1, а при чётной предпоследней цифре шифра - схема № 2.
Силы, действующие на соответствующую ферму, и номера стержней, в которых требуется
определить усилия, выбираются из табл. 2.1 или табл. 2.2 в соответствии с последней
цифрой шифра.
Например, если шифр студента 38п - 76, то выбирается схема № 1, а данные берутся
из 6-ой строки таблицы 2.1.
Схема № 1
Р3
Р2
450
Р1
14
18
22
5
3
1
А
9
7
4
8
11 13
15
12
17
19
21
23
20
16
25
24
1,5а
2
В
600
Р4
Р5
6а
Схема № 2
Р2
Р1
4
1
А
3
2
5
8
7
9
16
12
11
10
6
Р3
450
13
14
17
15
18
Р5
Р4
6а
19
300
20
21
а
а
10
6
В
8
Таблица 2.1 (данные для схемы № 1)
Последняя
цифра
шифра
Р1
0
5
Р2
10
Р5
20
25
3
10
4
15
10
5
25
5
25
6
15
10
15
8
20
20
15
7, 14, 17
10
6, 8, 18
25
9, 12, 21
20
10, 11, 12
15
25
20
Номера
стержней
2, 5, 19
20
2
9
Р4
кН
1
7
Р3
2, 8, 18
25
5, 8, 22
10
14, 15, 16
15
15
2, 18, 16
20
9, 18, 19
Р5
Номера
стержней
10
4, 5, 13
20
8, 9, 17
Таблица 2.2 (данные для схемы № 2)
Последняя
цифра
шифра
Р1
0
10
1
5
20
15
10
20
20
10
10
25
25
5, 16, 17
15
8
9
25
25
6
7
Р4
15
15
4
5
Р3
кН
2
3
Р2
20
15
20
20
20
15
20
7, 8, 19
25
12, 13, 14
15
9, 12, 15
15
7, 15, 18
9, 10, 16
5
5, 12, 18
10, 12, 13
9
Задание № 3
Движение точки в декартовых координатах задано уравнениями x=f1(t) и y=f2(t), где
x и y выражены в сантиметрах, а t - в секундах. Найти уравнение траектории точки и
построить эту траекторию. Определить скорость и полное ускорение точки, а также её
касательное и нормальное ускорения в момент времени t1=1 c и радиус кривизны в соответствующей точке траектории. Все найденные векторы показать на чертеже.
Вариант выбирается студентом в соответствии с числом, определяемым двумя последними цифрами его шифра.
Значение x=f1(t) выбирается из табл. 3.1 по предпоследней цифре шифра, а значение
y=f2(t) - из табл. 3.2 по последней цифре шифра. Например, когда шифр заканчивается
числом 48, то из табл. 3.1 выбирают x=2t+4, а из 3-его столбца таблицы 3.2 берут y=2t3.
Таблица 3.1
Предпоследняя
цифра шифра
0
1
2
x=f1(t)
π 
3 sin  t   2
6 
π 
4 sin  t 
6 
π 
3  6 sin  t 
6 
3
2+t
4
2t + 4
5
4 – 2t
6
– 2t
7
8
9
π 
12 cos t 
6 
π 
6 cos t   2
6 
π 
4  8 cos t 
6 
Примечания
Здесь даны значения x=f1(t) для шифров,
заканчивающихся числами от 00 до 29.
Значения y=f2(t) для этих шифров берутся
из столбца 2 табл. 3.2.
Здесь даны значения x=f1(t) для шифров,
заканчивающихся числами от 30 до 69.
Значения y=f2(t) для этих шифров берутся
из столбца 3 табл. 3.2.
Здесь даны значения x=f1(t) для шифров,
заканчивающихся числами от 70 до 99.
Значения y=f2(t) для этих шифров берутся
из столбца 4 табл. 3.2.
10
Таблица 3.2
y=f2(t)
Для шифров, заканчивающихся числами
Последняя
цифра
шифра
от 00 до 29
от 30 до 69
от 70 до 99
1
2
3
4
 
4  9 cos t 
6 
π 
2  3 cos t 
3 
π 
4  6 cos 2  t 
6 
π 
12 cos t 
6 
π 
9 cos t   5
3 
π 
 10 cos t 
6 
π 
8 cos t   3
6 
π 
 9 cos 2  t 
6 
π 
6 cos t   4
3 
π 
2  2 cos t 
6 
1
t 1
π 
8 cos t 
4 
π 
 4 cos t 
3 
π 
10 sin  t 
6 
π 
12 sin 2  t 
6 
π 
2  4 sin  t 
6 
π 
12 cos t   13
3 
π 
3 sin  t 
6 
π 
16 sin 2  t   14
6 
π 
6 cos t 
3 
π 
4  9 sin  t 
6 
π
8 cos   6
 3
0
1
2
3
4
5
6
7
8
9
4 + 2t2
2(t + 1)2
π 
2  2 sin  t 
4 
3t2 – 2
1
2t  3
π 
3  4 cos t 
4 
2t3
π 
2 sin  t 
4 
11
ПРИМЕРЫ ВЫПОЛНЕНИЯ ЗАДАНИЙ
Пример к заданию № 1
Жёсткая рама, (рис. 4.1) закреплена в точке А шарнирно-неподвижной опорой, а в точке
В имеет шарнирно-подвижную опору. На раму действует пара сил с моментом М = 60 Нм,


распределённая нагрузка интенсивностью q = 4 Нм и силы F1  20 Н и F2  30 H , расположенные под углами α1 = 300 и α2 = 600, соответственно. Размеры на рисунке указаны в
метрах.
Определить реакции опор в точках А и В .

F1
Y
1,5

RВ
F1sinα1
α1
F1cosα1 K
3
2
B

F
1,5
1,5
A
Я
1

RA
YА
F2cosα2 H
α2
XА
M
X
D
F2sinα2
2q
L

F2
Рис. 4.1
1. Объектом равновесия является рама ADKB.

2. Заменим распределённую нагрузку сосредоточенной силой F , величина которой равна
площади треугольника DKL , а линия действия должна проходить через точку пересечения
медиан этого треугольника.
1
1
1
F  KD  DL   3  2q   3  8  12 H
2
2
2
3. По принципу освобождаемости от связей отбрасываем связи в точках А и В , заменяя


их силами реакций опор R A и R B .
 

4. Каждую из сил F1 , F2 и R A разложим на две составляющие параллельные осям
координат. Таким образом, к раме будет приложена система плоских сил: XA, YA, RB, F,
F1cosα1, F1sinα1, F2cosα2 , F2sinα2 и пара сил с моментом М.
12
5. Составим уравнения равновесия рамы.
а) Сумма проекций всех сил на ось X должна быть равна нулю:
n
 Fkx  0;
– F2cosα2 – F1cosα1 – F + XA + RB = 0.
1.
k 1
б) Сумма проекций всех сил на ось Y должна быть равна нулю:
n
 Fky  0;
– F2sinα2 + F1sinα1 + YA = 0.
2.
k 1
в) Сумма моментов всех сил относительно точки А должна быть равна нулю:
n

3.
M
F
 A k  0; – 1,5F2sinα2 + 3F1sinα1 + 3F1cosα1 + 1F – 3RB + M = 0.
 
k 1
6. Решим полученную систему уравнений.
Из уравнения моментов (3) определим величину RB:
1
R B   1,5F2 sin α 2  3F1 sin α1  3F1 cos α1  F  M  = 38,3 Н.
3
Значение YA найдём из уравнения (2):
YA= F2sinα2 – F1sinα1 = 11,0 Н.
Подставляя значение RB в уравнение (1) определим величину XA:
XA= F2cosα2 + F1cosα1 + F – RB = 6,0 Н.
Значения XA, YA и RB получились положительными. Это указывает на то, что
принятые на чертеже направления этих сил совпадают с их действительными направлениями. Если какие-то из этих значений будут отрицательными, то соответствующие
им силы в действительности будут направлены в противоположную сторону.
7. Определим модули реакций опор:
R A  X 2A  YA2  12,5 H.
RB = 38,3 H.

8. Для нахождения направления вектора R A , вычислим косинус угла между этим
вектором и положительным направлением оси X:
X
cos γ  A = 0,48 ,
RA

поскольку вектор R A расположен в первой четверти, то γ  arccos 0,48  630 .
Пример к заданию № 2
Найти усилия в стержнях 6, 7, 8, 19 фермы, показанной на рисунке 4.2. Внешние силы,
приложенные к ферме, равны: Р1 = 58 кН; Р2 = 50 кН; Р3 = 85 кН.
1. Определим реакции опор. Отбрасываем связи (опоры А и В), заменяя их действие
на ферму реакциями. Реакцию опоры А разложим на составляющие XA и YA (рис. 4.3),
направленные вдоль осей координат. Реакцию шарнирно - подвижной опоры В направим
вдоль оси Y.
Силу Р3 разложим на две составляющие Р3X и Р3Y, имеющие модули Р3X= Р3sinα и
Р3Y=Р3cosα (рис. 4.3), где
eh
a
hf
a
sin α 

 0,447 ;
cos α 

= 0,894.
2
2
ef
e
f
2
2
2 a  a
a  a
2
2
 
 
13
к
0,5а
c
н
5
1
9
7
11
13
17
15
f
20
3
A
19
b
2
Ф
Р3
16 900
4
a
а
e
12
8
6
Р1
d
к
10
14
g
21
18
B
Р2
н
6а
Рис. 4.2
e
c
Y
a
α
h
YА
β
A
Ф
γ
b
XА
Р1
Р3Y
α
α
Р3
Р3X
f
RB
d
g
X
B
Р2
Рис. 4.3
Определим модули сил P3X и Р3Y:
P3X= 85 · 0,447 = 38,0 kH;
P3Y= 85 · 0,894 = 76,0 kH.
Для плоской системы сил, приложенных к ферме, составим три уравнения равновесия.
n
 Fkx  0;
– P3X + XA = 0;
4.
k 1
n
 Fky  0;
k 1
n
 

M
F
 A k  0;
YA – P1 – P2 – P3Y + RB = 0;
5.
– Р1 а – Р2 2а – Р3Y 5a + P3X a + RB 5a = 0
6.
k 1
Из уравнения (4)
XA = P3X =38,0 kH.
Из уравнения (6)
RB 
P1  2 P2  5P3Y  P3X 58  2  50  5  76  38

 100 kH.
5
5
Из уравнения (5)
YA = P1 + P2 + P3Y – RB = 58 + 50 + 76 – 100 = 84 kH.
Поскольку все реакции опор получились положительными, то направление реакций на
рисунке 4.3 выбрано правильно.
14
2. Определим усилия в заданных стержнях способом вырезания узлов.
а) Мысленно вырежем узел А (рис. 4.4). Приложим к нему внешние силы XA и YA
и силы, которые действуют на этот узел со стороны перерезанных стержней S1 и S2.
Первоначально будем считать все стержни растянутыми, то есть усилия, действующие со
стороны стержней на узел будем направлять вдоль стержня от узла.
а
S1
β
А
Р1
Рис. 4.5
Рис. 4.6
Р3
S16
с
S8
S21 β
S7
α
0
S20
S4
S5
γ
S6
S3
S2
Рис. 4.4
b
α
S2
S1
XА
S5
S3
S4
YА
α
f
g
S19
Рис. 4.7
Рис. 4.8
β
S20
Рис. 4.9
Составим уравнения равновесия для узла А.
n
 X Ak  0;
S1cosβ + S2 + XA = 0
7.
 YAk  0;
S1sinβ + YA = 0
8.
k 1
n
k 1
Угол β найдём из треугольника Ааb (рис. 4.3):
tgβ 
ab a
  1 , откуда β = 450.
Ab a
Из уравнения (8) найдём усилие в первом стержне
Y
84
S1   A  
 118,8 kH .
sinβ
0,707
Подставляя полученное значение S1 в уравнение (7), определим усилие во втором стержне
S2 = – S1cosβ – XA = 46 kH.
Усилие в первом стержне получилось отрицательным. Это означает, что данный стержень
будет сжат, а его усилие будет направлено к узлу. Обведём на рисунке S1 кружочком и
учтём это при рассмотрении узла а.
б) Перейдём к рассмотрению узла а. Мысленно вырежем этот узел (рис. 4.5) и
приложим к нему силы, действующие со стороны перерезанных узлов. Поскольку опять
считаем все стержни растянутыми, но уже установлено, что первый стержень сжат, то будем
брать значение S1 при расчёте этого узла со знаком минус.
Составим уравнения равновесия для узла а.
15
n
 Xak  0;
– S1cosβ + S4cosα = 0
 Yak  0;
– S1sinβ + S4sinα – S3 =0
9.
k 1
n
10.
k 1
Решая уравнения относительно S3 и S4, получим:
cos β
S 4  S1
 94 kH и
S3 = – S1sinβ + S4sinα = 42 kH.
cosα
Стержень 4 будет сжат, поэтому обводим S4 кружочком и в дальнейшем значение S4
будем брать со знаком минус. Стержень 3 будет растянут.
в) Рассмотрим узел b (рис. 4.6). Кроме сил действующих на этот узел со стороны
перерезанных стержней, учтём внешнюю силу Р1, приложенную к этому узлу. Уравнения
равновесия для этого узла будут иметь вид:
n
 Xbk  0;
– S2 + S6 + S5cosγ = 0
11.
 Ybk  0;
S3 + S5sinγ – P1 = 0
12.
k 1
n
k 1
Угол γ определим из треугольника bcd (рис. 4.3):
cd 1,5a
tgγ 

 1,5 , откуда γ = 56,30 .
bd a
P S
Из уравнения (12) получим S5  1 3  19,2 kH , а из уравнения (11) определим S6
sinγ
S6 = S2 – S5cosγ = 35,3 kH.
Оба стержня 5 и 6 будут растянуты.
г) Следующим рассмотрим узел с (рис.4.7). Уравнения равновесия для этого узла
будут:
n
 Xck  0;
– S4cosα – S5cosγ + S8 = 0
 Yck  0;
– S4sinα – S5sinγ –S7 = 0.
k 1
n
k 1
Откуда
S8 = S4cosα + S5cosγ = – 73,3 kH и S7 = – S4sinα – S5sinγ = 26,0 kH.
Стержень 8 будет сжат, а стержень 7 – растянут.
д) Для определения усилия в стержне 19 рассмотрим узлы e и g. Для узла e
(рис.4.8) уравнения равновесия будут:
n
 Xek  0;
– S21 – S20cosβ = 0,
k 1
n
 Yek  0;
S20sinβ = 0.
k 1
Откуда S20 = S21 = 0, то есть стержни 20 и 21 будут ненагруженными.
е) Уравнения равновесия узла g (рис. 4.9) имеют вид:
16
n
 Xgk  0;
– S16cosα – P3sinα + S20cosβ = 0
k 1
n
 Ygk  0;
S16sinα – P3cosα – S20sinβ – S19 = 0.
k 1
Решая эти уравнения, найдём усилия S16 и S19:
 P3 sin α  S 20 cos α
S16 
 42,5 kH
cos α
S19 = S16sinα – P3cosα - S20sinβ = – 95 kH.
2. Определим усилия в стержнях 6,7,8,19 фермы способом сечений (способом Риттера).
Для определения усилий в стержнях 6,7,8 мысленно сделаем разрез к–к (рис. 4.2) и
рассмотрим равновесие сил, приложенных к одной из частей фермы (рис. 4.10).
c
Y
a
α
S8
S16
S7
YА
β
b
A
Ф
XА
S6
α
f
S19
d
Р1
Р3Y
X
Рис. 4.10
α
Р3
Р3X
g
S21
m
2а
Рис. 4.11
Целесообразно рассматривать равновесие той части фермы, для которой объём вычислительной работы меньше. Желательно составить такие уравнения равновесия, каждое из
которых содержало бы только одно неизвестное, что позволит определить каждое усилие
независимо от усилий в других стержнях. Это возможно, если составлять уравнения
моментов относительно точек, в которых пересекаются два неизвестных усилия (точки
Риттера). В рассматриваемом случае такими точками будут точки d и c .
Для определения усилия в стержне 6 составим уравнение моментов относительно
точки с, в которой пересекаются усилия S7 и S8 . Предполагая, как и прежде все стержни
растянутыми, получим
n

XA1.5a – YA2a + P1a + S61.5a = 0,
 M С Fk  0;
 
k 1
откуда
S6 
 1.5X A  2YA  P1
 35,3 кН.
1,5
Усилие в стержне 8 определим, составив уравнение моментов относительно точки d
n

– YA2a + P1a – S81,5a = 0,
 Md Fk  0;
 
k 1
 2YA  P1
 73,3 кН. Знак минус указывает, что стержень 8 сжат.
откуда S8 
1,5
Для усилия S7 точка Риттера отсутствует, так как S6 и S8 параллельны. В этом случае


спроектируем все силы на ось перпендикулярную векторам S6 и S8 , то есть на ось Y.
17
n
 Fky  0;
YA – P1 – S7 = 0,
k 1
откуда найдём S7 = – YA + P1 = 26,0 кН. Стержни S6 и S7 растянуты.
Для определения усилия в стержне 19 сделаем разрез н–н и рассмотрим равновесие
сил, приложенных к правой части фермы (рис.19). Объектом равновесия в этом случае будет
только один стержень 20. Для определения усилия S19 составим уравнение моментов
относительно точки m, в которой пересекаются усилия S16 и S21
n

P3Xa + P3Y2a + S192a = 0.
M
F
 m k  0;
 
k 1
P3X  2 P3Y
 95кН . Стержень 19 сжат.
2
Результаты, полученные способом сечений должны совпадать с результатами способа
вырезания узлов.
Откуда
S19  
Пример к заданию № 3
π 
π 
x  4 cos t  см, y  3 sin  t  см
4 
4 
установить вид траектории движения точки и для момента времени t=1с, найти положение
точки на траектории, её скорость, полное, касательное и нормальное ускорения, а также
радиус кривизны в соответствующей точке.
По заданным уравнениям движения точки М
1. Найдём уравнение траектории точки, исключая время t из уравнений движения.
Для этого разделим первое из уравнений на 4, а второе на 3 и возведём каждое из уравнений
в квадрат, получим:
 
 cos 2  t 
2
4 
4
x2
x2
y2
 
 sin 2  t 
4 
3
2
y2
 1.
4 2 32
Траекторией движения точки будет эллипс.
2. Найдём координаты точки в момент времени t = 1с:
2
 
x 1  4 cos   4
 2,83 см;
2
4
Сложим полученные уравнения:

и
2
 
y1  3 sin    3
 2,19 см.
2
4
3. Найдём составляющие скорости точки по осям координат:
dx
 2
 
Vx 
  sin  t 

 2,22 см/с;
dt t 1c
2
 4  t 1c
dy
3
3 2
 

cos 

 1,67 см/с.
dt t 1c
4
8
 4  t 1c
Модуль полного вектора скорости будет равен:
5 2
V  V x2  V y2 
 2,78 см/с.
8
Vy 
18
4. Определим проекции вектора ускорения точки на оси координат:
d 2x
2
2 2
 
ax  2  
cos t 

 1,74 см/с 2 ;
4
8
 4  t 1c
dt
3 2
3 2 2
 
ay  2  
sin  t 

 2,18 см/с 2 .
16
32
 4  t 1c
dt
Модуль полного вектора ускорения равен:
5 2 2
2
2
a  ax  a y 
 2.18 см/с 2 .
32
5. Определим величину тангенциального ускорения:
V x a x  V y a y 7 2 2
dV
d
2
2
a 

Vx  V y 

 0,61 см/с 2  0,
dt
dt
V
160


то есть точка движется ускоренно, следовательно, направления a и V совпадают.
6. Найдём нормальное ускорение точки:
3 2 2
a n  a 2  a2 
 2.09 см/с 2 .
20
7. Радиус кривизны траектории в той точке, где при t = 1c находится точка М, будет
равен:
V 2 125 2


 3,68 см.
an
48
8. В масштабе вычерчиваем форму траектории точки М и векторы скорости и ускорения
точки в момент времени t = 1c (рис. 4.12).


Vy
V
Y

3
a
d2y

Vx

a
2
1

an
0
1
2
Рис. 4.12
3
4
X
19
Содержание
1. Рабочая программа курса…………………………………………………3
2. Рекомендуемая литература………………………………………………..4
3. Общие требования к оформлению………………………………………..4
4. Варианты заданий и правила выбора варианта
Задание № 1……………………………………………………...5
Задание № 2……………………………………………………...8
Задание № 3…………………………………………………….10
5. Примеры выполнения заданий
Пример к заданию № 1………………………………………...12
Пример к заданию № 2………………………………………...13
Пример к заданию № 3……………………………………..….18