викиз в горизонтальных скважинах с солевыми растворами
advertisement
Антонов Ю.Н., Эпов М.И. ИНГГ СО РАН К.Н. Каюров НПП ГА "ЛУЧ" ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ВИКИЗ В ГОРИЗОНТАЛЬНЫХ СКВАЖИНАХ С СОЛЕВЫМИ РАСТВОРАМИ Продолжение статьи “Практика ВИКИЗ в горизонтальных скважинах с солевыми биополимерными растворами” / Ю.Н. Антонов, М.И. Эпов, К.Н. Каюров // НТВ “Каротажник”. Тверь: Изд. АИС. 2006. Вып. 9 (150). С. 3-21. Опубликовано: НТВ “Каротажник”. Тверь: Изд. АИС. 2007. Вып. 1 (154). С. 36-51. На основе математического моделирования косослоистых текстур с угловым несогласием с зондовой системой ВИКИЗ получены синтетические диаграммы, подтверждающие практические результаты измерений. Корректная интерпретация данных ВИКИЗ требует дополнительных сведений о фактических наклонах осадочных циклов. Модель каротажа с косой слоистостью. По данным литературных источников, посвященных обстановкам осадконакопления [1, 4 - 9, 12], можно констатировать, что слоистость – явление сложное и многообразное. При этом особо выделяется слоистость породы внутри одного пласта, определяемая как "слойчатость". Причины возникновения слойчатости осадочных толщ также разнообразны. Отложения обломочного материала формируются под воздействием физико-механических факторов, которые связывают с силами тяжести обломочных частиц и характером движения (динамикой) среды отложения. Сочетание этих факторов дает все многообразие текстурных и структурных форм осадков. Однако, "…детали этого механизма (характер изменения мгновенных скоростей, различие углов откоса в разной среде) различны в зависимости от обстановок, что вызывает различие и в признаках слоистости, особенно – косой, как по форме, так и углам наклона" [1]. Важно отметить, что толщины слойчатых образований (масштабы слоистости) имеют широкий диапазон, а именно: от долей до десятков сантиметров и более. 1 Принимая во внимание преобладание косой слоистости в пластахколлекторах, моделирование целесообразно начать с простых условий. В таком качестве можно представить границу раздела сред с контрастными значениями удельного сопротивления. В зависимости от углов наклона скважины и наклона слоев, углы встречи зондов с границами слоев могут изменяться в широких пределах. На рис.4 показаны результаты математического моделирования. Целью моделирования являлось выяснение причин искажения диаграмм ВИКИЗ. Модельная ситуация представлена пластом с удельным сопротивлением 10 Ом∙м и вмещающими его средами с удельным сопротивлением 1 Ом∙м. Зондовая система ВИКИЗ пересекает границы пласта под различными углами встречи. Результаты моделирования представлены зависимостью разности фаз при профилировании границ раздела между средами (шифр кривых). Кривые профилирования "привязаны" к границам пласта в момент их пересечения "точками записи зондов", за которые принята середина между измерительными катушками. Левая группа планшетов соответствует выходу зондов из пласта, правая – входу в пласт. На горизонтальной оси вправо и влево от нулевого значения отложены равные отрезки длины (в метрах). Расстоянию от нулевого отсчета соответствует положение базы измерения зондов с соответствующим значением разности фаз. При вертикальном направлении скважины и горизонтальном простирании границы раздела сред угол наклона равен нулевому значению, что соответствует углу встречи с границей равному 90 градусов. Промежуточным значениям угла наклона скважины в 40, 60 и 80 градусов соответствуют углы встречи с границами раздела слоев, которые равны 50, 30 и 10 градусов, соответственно. Малые углы встречи могут быть при горизонтальном направлении скважины пересекающей наклонные слои. Как видно из сопоставления левых и правых модельных серий, форма кривых зависит не только от изменения углов встречи, но и от положения датчиков зонда относительно правой и левой границ сред. 2 Рис 4. Результаты моделирования ВИКИЗ для различных углов встречи оси зондов (90, 50, 30 и 10 градусов) с границами сред различного удельного сопротивления – 10 и 1 Ом∙м. Анализ формы кривых профилирования позволяет сделать следующие основные выводы. 3 Пересечение границ раздела под различными углами приводит к изменениям формы кривых профилировании. Характерным является расположение элементов зонда относительно границы раздела. На макетах среды (рис.4), как и в практике каротажа, зонды перемещаются справа налево. Измерительные катушки зондов следуют за генераторными катушками, что отражается на форме кривых каротажа. Переход из среды низкого удельного сопротивления в среду более высокого сопротивления отмечается перегибами кривых. Первый, удаленный от границы перегиб, связан с переходом генераторной катушки через границу раздела сред. Второй перегиб наблюдается вблизи границы раздела на удалении равном размеру базы измерения зондов. Все многообразие изменения формы кривых профилирования укладываются в интервал равный длине соответствующего зонда. Граница между однородными пластами с толщинами, по меньшей мере, в два раза превышающими большой зонд (длиной 2м), отмечается узлом пересечения кривых. Эти признаки сохраняются для углов встречи зондов с границами пластов больше 45-50 градусов. При меньших углах встречи все диаграммы зондов ВИКИЗ отмечают границу раздела сред аномальным искажающим снижением разности фаз. В большей мере искажения возникают у границы сред с контрастными изменениями удельного сопротивления. Здесь кривые приобретают форму импульса, экстремум которого направлен к нулевому уровню разности фаз. Ширина импульса до резкого изгиба определяется размером измерительных баз зондов. Экстремум импульса отмечается всеми зондами, превышая модельные значения удельных сопротивлений в несколько раз. Таким образом, моделированием показана тенденция к занижению измеряемых величин разности фаз при уменьшении угла встречи зондов с границей раздела сред. Увеличение контрастности удельного сопротивления между средами приводит к еще большему временному сдвигу (увеличению) фазы в ближней измерительной катушке зонда, чем в удаленной катушке. По этой причине разность фаз, получаемая путем вычитания из фазы дальней катушки 4 фазы ближней, уменьшаясь, может быть, в определенных условиях, отрицательной величиной. Причина наблюдаемых явлений кроется во взаимодействии электрической и магнитной компонент (мод) электромагнитного поля в косослоистых осадочных породах с контрастно чередующимися изменениями электрического удельного сопротивления. Практические диаграммы ВИКИЗ, приведенные на рис.1 и 2 (см. первую часть статьи), изобилуют аномалиями, отражающими слойчатость пластов, ритмичность осадков и контрастность прослоев по удельному сопротивлению. Не имея прямых данных о наклоне границ чередующихся неоднородностей, представим схему-модель, в какой-то мере, соответствующую сложному строению осадочных объектов. В качестве примера рассмотрим модели, изображенные на рис.5. На этом рисунке отложения представлены косыми слоями, структурная неоднородность которых связана с изменением зернистости осадочных частиц. Далее предполагается, что нижняя часть слоев имеет более высокую проницаемость по сравнению с выше отложенными мелко дисперсными частицами. При избыточном давлении раствора со стороны скважины проницаемые интервалы в большей мере подвержены опережающему проникновению соленого фильтрата раствора бурового показана на раствора. модельных Схема прослоях. проникновения Такая схема соответствует понижающему проникновению в проницаемых интервалах. Эти интервалы, заполненные соленой водой, становятся наиболее низкого удельного сопротивления относительно вмещающих их "непроницаемых" интервалов. При этом предполагается, что "непроницаемость" обусловлена тонко отмученными осадками, пропитанными нефтью. В таких условиях вытеснение нефти фильтратом затруднено. Такова модельная трактовка косых слоев с сортировкой гранулометрического материала осадков. Как видно на рис.5, модели различаются направлением наклона слоев относительно расположения элементов зонда. Перемещение зонда при каротаже, как показано – справа налево, сопровождается пересечением слоев 5 либо по их падению, либо – по их восстанию. Эти особенности текстур отражаются на форме кривых в виде асимметрии диаграмм зондирования. Рис. 5. Модели песчаника с косыми отложениями сортированной текстурноструктурной неоднородностью слоев, проницаемая часть которых подвержена проникновению водного фильтрата высокой солености. Наклон слоев в моделях различен относительно направления движения зондов – справа - налево. Для выявления причин искажения диаграмм ВИКИЗ в ГС с СБР выполнено упрощение модельной ситуации путем исключения скважины. Основанием к этому упрощению являются данные моделирования зондов ВИКИЗ в цилиндрически-слоистых средах, когда скважины бурят с помощью долота диаметром 146 мм. Поскольку защитный корпус для зондов ВИКИЗ в комплексной аппаратуре ВЭМКЗ имеет диаметр 102мм, то образующийся эксцентриситет зондов в скважине (140-160мм) настолько мал, что слой раствора между корпусом прибора и стенкой скважины, практически, не искажает данные ВИКИЗ. Правомочность такого подхода не полностью очевидна, однако, исходя из оценок расчета полей в одномерных моделях со скважиной, установлены пределы параметров скважины, при которых её влияние отсутствует в результатах зондирования. Как известно, зондирование электрическими и электромагнитными методами каротажа ограничивается условиями контрастности удельных сопротивлений между скважиной и окружающей средой [10]. Рамки "дозволенных" условий обычно представляют соответствующим отношением удельных сопротивлений - 200 или 500. Не вдаваясь в односторонность такого ограничения, отметим, что фокусирующие свойства зондов ВИКИЗ при регистрации разности фаз обладают более широкими возможностями. В частности, зонд длиной 2,0 м 6 (в составе ВЭМКЗ) в скважинах диаметром 140-160 мм с солевым раствором высокой концентрации 150-180 кг/т имеет ограничение на порядок выше указанных отношений. Текстурно-структурные параметры приведенной модели построены с учетом анализа ряда фундаментальных работ [1, 4 - 9], в которых рассмотрен достаточно широкий спектр вопросов по осадконакоплению в различных обстановках. С наибольшей детальностью эти вопросы рассмотрены в работе [1]. В достоверности представленной модели убеждают исследования на керновом материале методами люминесценции. В ультрафиолетовом освещении продольного разреза керна можно наблюдать, в ряде случаев, чередующиеся неоднородности, которые различаются фракционным насыщением – “от легкой нефти до нефти тяжелой” [11]. Эти важные для практики исследования выполняются в ведущих центрах Когалыма, Сургута, Томска, Тюмени. Керновый материал из горизонтальной скважины мог бы дать ответы на те ограничения в извлечении нефти, которые во многом не решены окончательно. Наши модельные построения, конечно же, приближаются к реальным условиям, оставаясь, в какой-то мере, гипотетическими. Даже трехмерные модели среды осадконакопления не могут полностью быть адекватными с фактическим многообразием накопления осадочного материала. В связи с обоснованием модели с косой слоистостью нельзя не отметить существование некоторых работ, в которых обсуждаются техногенные неоднородности в скважинах, образующихся в процессе бурения. В частности, при бурении скважин с горизонтальным завершением. Приведем некоторые примеры. При низкой степени очистки горизонтальной скважины возможно "дюнообразование" (скопление шлама) на ее нижней стенке с возможным движением "дюн" против направления потока бурового раствора [2]. 7 Геометрические размеры “дюн” на стенке скважины достигают 2-3см. Влияние таких образований на методы электрометрии мало, поскольку электрические свойства шлама (даже уплотненного) и раствора мало различаются по удельному сопротивлению. По этим соображением нет оснований использовать "дюнообразование" в качестве рабочей гипотезы к объяснению затронутых проблем. Бурение горизонтальных скважин турбинным способом сопровождают роторным вращением колонны буровых труб. В этом случае вся колонна находится под воздействием силы закручивания труб. Разгрузка этих сил, вероятно, носит ударный характер (эффект “пружины”). Периоды таких ударов можно регистрировать при геолого-технологическом контроле процессов бурения. Ударные нагрузки нарушают прочностные свойства породы и, по всей вероятности, действуют в направлении косой слоистости, способствуя возникновению дополнительной проницаемости для мгновенного проникновения солевого фильтрата. В работе [13] отмечается, что изменение механических свойств осадочных пород в процессе бурения происходит наиболее интенсивно при контакте с водной средой бурового раствора. Это связано с высокой энергией смачивания техногенных трещин, а также с адсорбцией ионов солей на поверхностях трещин. При этом толщина адсорбционного слоя повышается с увеличением концентрации адсорбционного вещества (ионов) в растворе. Этот процесс приводит к вытеснению молекул воды из адсорбционного слоя, провоцируя рост электрической проводимости породы. В целом, математическим моделированием выявлены основные причины аномальных изменений в данных ВИКИЗ. Полученные синтетические диаграммами, которые приводятся на рис. 6, находятся в хорошем согласии с результатами исследования скважин с солевыми биополимерными растворами. Таким образом, дано объяснение аномальным эффектам в практике зондирования горизонтальных скважин, приведенным на рис.1 и 2 в качестве примеров типичных для таких условий бурения. 8 Как будет показано ниже, причина искажения кажущихся величин измеряемого параметра зависит от наклона слоев относительно горизонта и контрастности электрических свойств между прослоями. Результаты моделирования ВИКИЗ. Как отмечалось выше, в модельной постановке приняты существенные отклонения от реальной трехмерной ситуации. Во-первых, из модели исключена скважина. Такое упрощение сделано на основании математического моделирования вклада скважины в полезные данные, которыми считаются параметры пластов. Несмотря на высокую электропроводность бурового раствора, его малая доля в зазоре между корпусом прибора и стенками скважины позволяет сделать такое допущение. Это допущение проверено расчетами фокусирующих свойств зондов в широком диапазоне отношений удельного сопротивления среды и скважины, в которой большая часть буровой жидкости вытесняется на интервале зондов защитным корпусом скважинного прибора. Во-вторых, наклонные слои внутри нефтеносного пласта представлены моделью чередования тонких непроницаемых прослоев с более толстыми проницаемыми отложениями в слоях. При этом проницаемые интервалы слоев имеют минимальное удельное сопротивление, которое, по меньшей мере, на порядок меньше непроницаемых интервалов. Итерацией модельных параметров получены синтетические диаграммы, которые согласуются, в общих чертах, с практическими измерениями. Сущность итераций заключалась в подборе чередующихся толщин с контрастными изменениями удельных сопротивлений. Оценка толщин определялась по данным каротажа горизонтальных скважин, когда легко определить периоды чередования на практических диаграммах. Практика показала, что видимая длина периодических изменений находится в интервале 1 – 2 метра. В зависимости от угла встречи зондов с границами раздела определяется истинная толщина слоев. Неопределенность заложена в неизвестности фактических углов, главным образом, истинных наклонов слоистых образований. По этой причине моделировались различные 9 сочетания угловых наклонов границ к направлению скважины. Углы наклона слоев внутри пласта нами выбирались небольшими. Предельно минимальным углом наклона слоев можно считать 5 градусов. В реальных условиях существует гораздо большее разнообразие наклона слоев внутри пласта, когда горизонтальная скважина вскрывает отложения на расстояния в сотни метров. Что касается удельных сопротивлений слоев в продуктивных пластах, то эти свойства хорошо изучены при исследовании скважин на пресных буровых растворах. Исходя из известных значений об удельном сопротивлении солевого раствора и емкостных свойствах коллекторов, делается приближенная оценка удельного сопротивления чередующихся слоев. Рис. 6. Результаты численного расчета модели (рис. 2) слоистого пласта толщиной 4 м, пересекаемого зондами при различных углах встречи с границами раздела сред (шифры планшетов). В качестве примера на рис.6 приведены результаты математического моделирования слоистого пласта. Каждый слой внутри пласта состоит из 10 двух различных прослоев с толщинами 0,3м и 0,1м и удельными сопротивлениями 1 Ом∙м и 50 Ом∙м соответственно. Такие неоднородные слои чередуются внутри пласта. Общая мощность слоистого пласта равна 4м. Прослои низкого удельного сопротивления имитируют проницаемые интервалы, заполненные фильтратом из солевого бурового раствора. Прослои высокого сопротивления соответствуют "непроницаемым" отложениям. Зонды пересекают границы пласта и слоев под разными углами встречи: от 900 до 50. По мере уменьшения угла встречи, длина линии перемещения зондов возрастает. Это отражено на оси абсцисс общей длиной пути зондов между кровлей и подошвой слоистого пласта. Анализ приведенных диаграмм, позволяет сделать следующие качественные выводы. По мере уменьшения угла, разность фаз все более уменьшается. В первую очередь это относится к диаграммам длинных зондов. Короткие же зонды, имея высокую разрешающую способность, выделяют слоистость "широким" размахом значений измеряемого параметра. При этом диаграммы зондов последовательно смещаются к нулевым значениям разности фаз (и даже к отрицательным значениям) по мере уменьшения угла встречи. Выход кривых за уровень нулевых значений происходит на интервалах прослоев с высоким удельным сопротивлением. Разрешающая способность зондов к прослоям сохраняется. Более того, наибольший “перепад” амплитуд фазовой характеристики на диаграммах становится наибольшим для углов встречи в 30-20 градусов. Таким образом, на разность фаз оказывает влияние наклон слоев, что соответствует увеличению кажущихся удельных сопротивлений существенно отличающихся от модельных величин. Объяснение этим эффектам можно дать следующее. При асимметричности слоев и прослоев пласта относительно оси зондов вихревые токи (магнитной компоненты) взаимодействуют с наведенными на границах прослоев электрическими зарядами (электрической компоненты), токи которых находятся в противофазе. Полярность зарядов изменяется 11 синхронно с частотой поля. Взаимодействие компонент тем больше, чем меньше угол оси зондов с границами слоев и больше их контрастность удельного электрического сопротивления. Отклик поля от среды формируется с превышением электрической составляющей, когда её величина превышает магнитную компоненту. В соответствии с данными рис.6, в моменты перехода измерительных катушек через границы слоев фазовые временные сдвиги в ближней катушке зондов становится либо завышенными, либо заниженными относительно фазовых сдвигов в дальней катушке. Поскольку фазометр формирует разность фаз по заданному алгоритму, путем вычитания из фазы в дальней катушке фазы ближней, то все отмеченные искажения являются следствием взаимодействия магнитной и электрической компонент переменного поля с косослоистой средой. В таких условиях данные электромагнитного каротажа не могут интерпретироваться электрического каротажа. на основе традиционных моделей Необходимы новые синтезированные модели, построение которых должно опираться на дополнительные данные о строении осадков. На рис.7 показано сравнение практических диаграмм ВИКИЗ, полученных в одной из горизонтальных скважин Быстринского месторождения, с расчетными (синтетическими) диаграммами. Скважину бурили диаметром 146мм с применением солевого биополимерного раствора с удельным сопротивлением флюида 0,03 - 0,04 Ом∙м. Синтетические диаграммы рассчитывалась для двух различных слойчатых моделей пласта при их наклоне к горизонту 10 градусов. Верхняя группа слоев на рис.7 (с общей длиной 11м) состоит из чередующихся слоев с толщинами 0,1 м (УЭС = 1,5 Ом·м) и 0,3 м (УЭС = 40 Ом·м). В нижней группе тонкий слой имеет удельное сопротивление 1 Ом·м. Остальные параметры сохранены, как и у верхней группы слоев. Такая модель, конечно же, является достаточно упрощенным представлением реального слоистого пласта. Тем не менее, 12 итерацией модельных параметров достигается большое сходство синтетических кривых с практическими диаграммами ВИКИЗ. Рис. 7. Сопоставление практических (слева) и синтетических (справа) диаграмм ВИКИЗ при угле отклонения скважины от вертикали на 84 градуса. Удельное сопротивление бурового раствора - 0,035 Ом·м. Практические данные ВИКИЗ сопровождаются Диаграмма метода ПС (штриховая кривая) зарегистрирована одновременно с методом ВИКИЗ. Моделированием подтверждается направление смещения диаграмм в область минимальных значений разности фаз. При этом синтетические диаграммы, так же как и практические, могут пересекать линию нулевых значений разности фаз. Проницаемые прослои выделяются расхождением каротажных кривых. Их экстремумы смещаются тем больше, чем меньше длина зонда. При этом 13 можно наблюдать асимметричное расположение экстремальных значений разности фаз на интервалах коллекторов. Кроме этого, форма кривых на практических диаграммах изобилует небольшими изгибами, которые, по всей вероятности, обусловлены более сложной структурно-текстурной сменой осадочного материала при его накоплении. Упрощенная модель, представленная однородными свойствами слойчатых текстур с регулярным чередованием одних и тех же элементов (прослоев), отразила форму кривых и величины разностей фаз в упрощенном виде, что вполне естественно. Однако моделированием установлены измеряемых параметров (разностей фаз). главные причины искажения Таким образом, рассмотренные модельные ситуации, в основном, согласно отражают данные практических измерений в отложениях с циклическим чередованием слоев и малыми углами наклона к направлению скважины. Нельзя исключать, что именно такие сложные формы накопленных осадков ограничивают отдачу нефти из скважин горизонтального бурения. Вскрытие таких отложений скважинами на солевых растворах сыграло положительную роль в понимании еще одной слабо изученной области – строении геологических объектов – хранилищ углеводородного сырья. Заключение. 1. Наибольшее количество неструктурных залежей связано с отложениями дельт и дельтовых каналов, русел рек и различных форм баровых наносов. Таким отложениям свойственна пространственная неоднородность слоистости с широким спектром чередующихся циклов косой слоистости. Математическое моделирование таких текстур с малыми углами встречи зондов с границами раздела, подтверждает практические результаты по завышению кажущихся удельных сопротивлений за счет естественной аномальной асимметрии среды и техногенной контрастности электрической проводимости в слоях. 14 На основе сопоставления практических и теоретических данных предложена трехмерная модель среды. В основу модели заложены неоднородность проницаемости слоев, индикатором которой является высоко минерализованный фильтрат бурового раствора. Отсутствие прямых данных о ритмичной косой слоистости отложений, вскрываемых горизонтальными скважинами, безусловно, нуждается в данных оценки угловых параметров слоев относительно оси скважины (оси зондов) для обоснования интерпретационной модели данных электрометрии. Извлечение керна из горизонтальных скважин (до сих пор не сделанное в какой-либо горизонтальной скважине) будет способствовать пониманию проблем низкой производительности горизонтальных скважин и обоснованием в развитии геофизических методов исследования. 2. Моделирование наклонных слоистых текстур имеет практическую основу. Итерацией модельных параметров показана общность основных изменений в форме и значениях величин, измеряемых в горизонтальных скважинах с солевыми растворами. Моделированием показано наличие неоднородной проницаемости наклонных слоев для флюидов. Эти свойства являются следствием неравномерной прочности (стойкости) породы к механическим нагрузкам в процессе бурения, которые вызывают искусственную, возможно, трещинную пористость и возникновение электрической контрастности между проницаемыми и непроницаемыми прослоями. Причина контрастности вызвана высоко минерализованным фильтратом в проницаемых прослоях. Фильтрат СБР является контрастным веществом (индикатором) в выявлении и оценке толщин неэффективных по фильтрационным свойствам интервалов в продуктивном пласте-коллекторе. Возникновение сопротивлений (вероятно относительно между насыщенных невысокой проницаемыми нефтью) и контрастности непроницаемыми является причиной удельных прослоями возникновения электрических зарядов на границах раздела прослоев. Электрические поля 15 зарядов синхронно меняющих знаки полярности с частотами индукционных зондов, сложным образом влияют на компоненты электромагнитного поля, в том числе на измеряемый параметр – разность фаз. Этот параметр в однородной среде тесно связан с её удельным сопротивлением. В средах с большими нарушениями симметрии относительно оси зондов, как это показано по результатам моделирования, измерения несут искаженные результаты об электрических свойствах сред. Актуальность продолжения исследований несомненна и имеет практическую направленность и значимость. Авторы благодарны руководителям треста "Сургутнефтегеофизика" и "Томскнефть" (г. Стрежевой) за предоставленные материалы каротажа и за содействие в ознакомления с образцами керна. Особая признательность И.Ш. Усманову за предоставленные материалы исследований керна люминесцентным методом. Приложение 1. О методе ПС в скважинах с СБР. Диаграммы, записанные электродом ПС, выполненным в виде стальной заглушки диэлектрического корпуса зондов ВИКИЗ, искажены благодаря высокой концентрации солей в буровом растворе. Рассмотрение соответствующих кривых (см. рис.1) показывает, что изменения регистрируемых потенциалов не связаны с диффузионно-адсорбционной активностью пород. Изменения потенциала на электроде ПС, с большой долей уверенности, можно отнести к окислительным процессам на поверхностях буровых труб (гальваническая коррозия металла). Физическая сущность этих явлений описана в книгах В.Н. Дахнова, в частности, в его ранней работе, опубликованной в 1941 году [3], как и в более поздних его изданиях. В работах отмечено, что величина потенциалов гальванической коррозии зависит от контрастности удельного сопротивления бурового раствора и среды, окружающей скважину. Металл буровых труб, которыми осуществляют спуск и подъем аппаратуры ВИКИЗ в горизонтальных скважинах, подвергается гальванической коррозии в 16 электролите СБР. Несмотря на относительно большую удаленность электрода ПС от выше расположенных труб (4м), электродом ПС регистрируются потенциалы на уровне 2-4 мВ (см. фрагмент “в” на рис.1.). С увеличением контрастности удельных сопротивлений между скважиной и окружающей породой наблюдаются существенно более высокие величины потенциала на электроде ПС. В качестве примера обратимся к фрагменту “а”, на рис.1. Здесь на интервале баженовской свиты электродом ПС зарегистрирована разность потенциала около 40 мВ, которая обусловлена высоким удельным сопротивлением свиты. Таким образом, можно констатировать, что электрод ПС является одним из электродов в гальванической цепи: "буровые трубы – среда – электрод". Приложение 2. Зависимость разности фаз от удельного сопротивления однородной изотропной среды. В таблице 1 приведены значения разности фаз и соответствующие им удельные сопротивления для зондов ВИКИЗ. Таблица 1. 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 225 100 61 42 31 24 19 16 13 11 10 8,6 13 14 15 16 17 18 19 20 30 40 50 60 7,6 6,7 6,0 5,4 4,9 4,4 4,0 3,7 1,8 1,0 0,7 0,5 Нечетные строки – разность фаз в градусах; четные – удельное сопротивление в Ом·м. Литература. 1. Ботвинкина Л.Н. Слоистость осадочных пород. / М., Изд. АН СССР. 1962. 352 с. 2. Гауф В.А. Разработка технологий реконструкции малодебитных скважин сооружением боковых стволов (автореферат диссертации к.т.н.). Тюмень. 2004. 23 с. 17 3. Дахнов В.Н.. Каротаж скважин. Интерпретация каротажных диаграмм. / М.Л. ГНТИ. 1941. 495 с. 4. Кеннетт Дж. П.. Морская геология. В 2-х томах. / М. МИР. 1987 г. 397 с. 5. Крумбейн В.К.,. Слосс Л.Н. Стратиграфия и осадконакопление. / М. 1960 г. 410 с. 6. Обстановки осадконакопления и фации: Т. 1. / Редактор: Х. Рединг. - М. Мир. 1990. 352 с. 7. Петтиджон Ф. Дж. Осадочные породы. / М. Недра. 1981 г. 751 с. 8. Рухин Л.В.. Основы литологии (учение об осадочных породах). / М.-Л. 1953 г. 671 с. 9. Рейнек Г.-Э., Сингх И.Б. Обстановки терригенного осадконакопления. / М. Недра, 1981. 435 с. 10. Техническая инструкция по проведению исследований и работ на кабеле в нефтяных и газовых скважинах. Руководящий документ: РД 153-39.0-072-01. / М. Минэнерго России. 2001. 271 с. 11. Усманов И.Ш., Е.Н. Трофимова, Карлов А.М., Медведева Е.А., Дроздова И.А Технология описания керна сложно построенных литологически неоднородных отложений. /Нефтяное хозяйство, № 1, 2004. С. 34-36. 12. Хуан У.Т. Петрология. М., 1965. 575 с. 13. Шрейнер Л.А. Физические основы механики горных пород (механические свойства и процессы разрушения при бурении). М.-Л. Гостоптехиздат. 1950. С. 88. 210 с. 18
