Особенности приливных течений.

Севастопольская морская академия
Кафедра «Судовождения и безопасности мореплавания»
Методические указания
по выполнению практического занятия №14
Океанические течения
по дисциплине «Гидрометеорологическое обеспечение
судовождения»
для студентов очной формы обучения
направления/специальности 26.05.05 «Судовождение»
Севастополь-2014 г.
Методические
указания
разработаны
на
основе
ФГОС
по
специальности 26.05.05 «Судовождение».
Методические указания по проведению практического занятия №14
«Океанические течения» по учебной дисциплине « Гидрометеорологическое
обеспечение судовождения» составил профессор, доктор географических
наук, профессор кафедры «Судовождения и безопасности мореплавания»
Холопцев Александр Вадимович.
Севастополь, Севастопольская морская академия, 2014г.,
16
страниц.
Методические
указания
по проведению практических занятий
рассмотрены и утверждены на заседании кафедры «Судовождения и
безопасности мореплавания «14» июля 2014 г., протокол № 1 .
Зав.кафедрой “ Судовождения и безопасности мореплавания”
доктор технических наук
Кулагин В.В.
Рекомендовано к использованию в учебном процессе. Протокол
заседания учебно-методического совета № __________ от «___»___________
2014 года
СОДЕРЖАНИЕ
1. Цель и основные задания практического занятия
2. Список вопросов для входного контроля знаний студентов
3. Правильные ответы на поставленные вопросы
4. Основные положения теории. Океанические течения
5. Темы для докладов студентов
4
4
4
5
16
6. Порядок проведения занятия
Рекомендованная литература
16
16
1. Цель и основные задания практического занятия .
Целью данного практического занятия является закрепление и
углубление знаний, полученных студентами на лекции №14.
Для достижения указанной цели студент должен выполнить следующие
основные задания:
- повторить лекционный материал, посвященный особенностям
океанических течений;
- подготовить и доложить реферат по одной из рекомендованных тем.
2. Список вопросов для входного контроля знаний студентов.
2.1. Что такое океаническое течение?
2.2. Какие виды океанических течений Вам известны?
2.3. В каких единицах измеряется расход воды, переносимой
океаническим течением?
2.4. Какова классификация течений в зависимости от фактора, их
вызывающего?
2.5. Какова классификация градиентных течений?
2.6. Какова классификация течений вызванных ветром?
2.7. Какие течения в океане являются наиболее быстрыми?
2.8. Какие течения являются самыми медленными?
2.9. Какое течение обладает самым большим расходом?
3. Правильные ответы на поставленные вопросы.
3.1. Океанические течения — постоянные или периодические водные
потоки на поверхности или в толще Мирового океана и морей.
3.2. Различают течения: -постоянные, периодические и неправильные
течения; - поверхностные и подводные, - теплые и холодные
течения.
3.3. Расход воды, переносимой океаническим течением, измеряется в
Свердрупах (1000000 м³/c ).
3.4. В зависимости от сил, вызывающих течения, их делят на три
группы:
- градиентные течения, вызванные горизонтальными градиентами
гидростатического давления;
- течения, вызванные ветром;
- приливные течения.
3.5. Градиентные течения делятся на: - плотностные; - компенсационные,
- бароградиентные;- сейшевые;- стоковые.
льдов).
3.6. Течения вызванные ветром делятся на ветровые и дрейфовые.
3.7. Наиболее быстрыми являются приливные течения в протоках
атоллов Тихого океана.
3.8. Самыми медленными являются плотностные течения в глубинах
океанов.
3.9. Течение Западных ветров с Циркумполярным Антарктическим.
4.Основные положения теории. Океанические течения.
Классификация течений
Океанические течения — постоянные или периодические водные
потоки на поверхности или в толще Мирового океана и морей.
Различают течения:
-постоянные, периодические и неправильные течения;
- поверхностные и подводные,
- теплые и холодные течения.
Расход течения измеряется в Свердрупах (Sv). Свердруп — это единица
измерения равная 1000000 м³/c. Она названа в честь одного из пионеров
океанологии Харальда Свердрупа.
Течения классифицируют по различным признакам:
-по вызывающим их силам;
-по их устойчивости;
-по глубине расположения в толще вод;
-по характеру движения;
-по физико-химическим свойствам.
На условия судоходства наибольшее влияние оказывают поверхностные
течения (максимум скорости которых соответствует поверхностному слою
океана).
В зависимости от сил, вызывающих такие течения, их делят на три
группы:
- градиентные течения, вызванные горизонтальными градиентами
гидростатического давления;
- течения, вызванные ветром;
- приливные течения.
Градиентные течения делятся на:
- плотностные,
- компенсационные,
- бароградиентные, вызванные неравномерным атмосферным
давлением над морской поверхностью (возникают при перемещении
циклонов),
- сейшевые, возникающие в результате сейшевых колебаний уровня
моря;
- стоковые, возникающие в результате возникновения избытка воды в
каком-либо районе моря (как результат притока материковых вод, осадков,
таяния льдов).
Течения, вызванные ветром делятся на
- дрейфовые, вызванные одним лишь влекущим действием ветра;
- ветровые, вызванные и влекущим действием ветра, и наклоном уровня
моря, и изменением плотности воды, вызванным ветром.
Приливные течения вызваны действием приливообразующей силы. Их
разновидностью является отбойные течения, которые образуются в ходе
отлива. Они наиболее опасны в мелководных морях с пологим, низинным
берегом, который обрамляют песчаные косы, мели и островки (Мексиканский
залив, Азовское море и др.).
В таких случаях при отливе массы воды не могут постепенно
вернуться в открытое море из-за сдерживающей их песчаных кос, что
приводит к образованию быстрины, по которой вода устремляется обратно в
море с большой скоростью (до 2,5-3,0 м/сек), образуя как бы реку посреди
моря.
Плотностные течения, вызваны горизонтальными градиентами
давления, которые обусловлены неравномерным распределением плотности
морской воды.
Характерны в проливах между бассейнами с различной плотностью
вод.
Пример: нижнебосфорское течение.
Эти течения в океане всегда
направлены перпендикулярно
горизонтальным градиентам плотности.
Теорию плотностных течений разработали В. Ф. Бьеркнес, Б. ГелландХансен, И. В. Сандстрём и Н. Н. Зубов.
Компенсационные течения - горизонтальные перемещения водных
масс, восполняющие убыль воды на каком-либо участке океана, моря, озера.
Могут развиваться как в поверхностных, так и глубинных слоях. Примером
компенсационных течений в поверхностном слое океана
являются
межпассатные (экваториальные) противотечения Тихого, Атлантического и
Индийского океанов.
Сейшевые течения, отличаются от прочих синусоидальной
зависимостью их скорости от времени, периодической сменой направления
на 180 градусов и функциональной связью хода скорости с ходом уровня.
Данные течения наиболее сильны и опасны в узкостях и проливах.
Стоковые течения в океанах и морях, течения, вызваны наклоном
уровня моря под влиянием его местного повышения или понижения от
притока морских или речных вод, выпадения атмосферных осадков или
испарения. Скорость стокового течения пропорциональна наклону уровня.
Стоковым течением является любая река или водопад.
Наиболее яркими примерами стоковых течений в Мировом океане
являются Флоридское течение, вытекающее из Мексиканского залива и
дающее начало Гольфстриму, а также Верхнебосфорское течение.
Ветровые течения возникают в результате действия ветра на водную
поверхность. При этом сказывается совокупное влияние сил трения,
турбулентной вязкости, градиента давления, отклоняющей силы вращения
Земли и др.
В условиях устойчивых по направлению ветров развиваются такие
мощные ветровые течения Мирового потоки , как, например, Северные и
Южные Пассатные течения, течение Западных Ветров и др.
Особенности ветровых течений.
Теория ветровых течений разработана В. Экманом, В. Б. Штокманом,
Н. С. Линейкиным и Г. Стомелом.
Согласно теории Экмана, ветер, постоянно дующий над безграничным
однородным океаном бесконечной глубины, создает дрейфовое течение,
направленное в поверхностном слое под углом 45° вправо от направления
ветра (в северном полушарии). При увеличении глубины слоя течение все
больше отклоняется вправо, так что на некоторой глубине (порядка 100 м)
оказывается, что вода движется в сторону, противоположную направлению
ветра. При этом скорость течения с глубиной уменьшается, так что кривая,
описываемая концом вектора скорости, по мере увеличения глубины
представляет собой спираль.
К числу важных особенностей ветровых течений в бухтах и гаванях
является возникновение т.н. "тягуна". Эти термином принято обозначать
реверсивные подвижки ошвартованных в порту, либо стоящих на якоре судов.
Чаще всего тягун возникает при шторме либо сильной зыби, но
известны случаи возникновения тягуна и при штилевой погоде, а также при
условии, что подходы к порту скованы льдом.
При тягуне суда начинают без всякой видимой причины рыскать,
срываться с якорей и швартовых, наваливаться на причалы и другие суда,
нанося себе и им существенные механические повреждения.
Так, в 1941 году в порту Батуми тягуном посадило на угол причала винт
учебного судна "Нева". В 1942 году летом там же при тягуне крейсер
"Красный Кавказ" вырвал себе четыре кнехта. В 1943 году линкор сорвал
здесь чугунные причальные тумбы.
За период с 1951 по 1971 годы из - за тягуна на внешний рейд Батуми
выводилось 619 судов.
В порту Сочи в 1969 году при тягуне теплоход "Грузия" получил
вмятину в борту, а судно "Петр Великий" получило пробоину.
Наиболее ощутимо негативное влияние тягуна в п. Туапсе. В феврале
1958 года здесь было серьезно повреждено судно Сухона и мол. Ежегодно изза тягуна суда при шторме выводятся из Туапсе в открытое море, а
оставшиеся получают повреждения.
Скорости, развиваемые судами при тягуне, могут превышать 100см/с.
Характерный период подобных колебаний в разных бухтах различен. Как
правило, он составляет от 0.5 до 7 минут.
Тягун наблюдается более чем в 100 портах мира. В Черном море он
проявляется не только в Сочи, Батуми и Туапсе. Он также бывает в Одессе,
Севастополе, Ялте, Феодосии, Керчи, Ильичевске, Новороссийске, Поти,
Сухуми, Анапе, Констанце, Варне и Бургасе.
В различных портах характеристики тягуна и условия его
возникновения различаются.
В настоящее время общепринятой теории возникновения тягуна не
создано. Существующие гипотезы происхождения этого явления не
объясняют его во всем многообразии.Характер движения судов при тягуне не
оставляет сомнений в том, что на них воздействуют какие то весьма длинные
волны. Однако происхождение этих волн и механизм их образования до сих
пор окончательно не ясны.
Все предположения относительно причин возникновения упомянутых
длинных волн можно разделить на три группы.
К первой целесообразно отнести гипотезы, основанные на
предположении, что вызывающие тягун волны в бухту приходят из открытого
моря [40-42]. К ним относится в частности гипотеза Митчела, который
объяснял возникновение тягуна тем, что набегающие на гавань
длиннопериодные волны регулярными резонансными толчками приводят в
колебание все содержащиеся в ней воды.
Установлено, что амплитуда проникающих в гавань из открытого моря
длиннопериодных волн с периодам 0.5-7 минут зависит от морфологических
особенностей шельфовой зоны на пути их распространения. К ее
возрастанию может приводить рефракция длинных волн на подводных
банках и мысах.
Подход к гавани подобных длинных волн, как правило, сопровождается
штормовым волнением. Установлено, что оно, а также зыбь усиливают тягун.
Ко второй группе относятся гипотезы[43-45], исходящие из
предположения, что длинные волны, вызывающие тягун, образуются в самой
бухте и представляют собой разновидность сейшевых колебаний.
По мнению авторов этих гипотез, первопричиной подобных колебаний
могут быть атмосферные возмущения, движущиеся на входе в бухты,
проникающие в нее мелкомасштабные течения, либо слабое цунами.
Упомянутые атмосферные возмущения могут представлять собой
области повышенного или пониженного атмосферного давления,
перемещающиеся в водоеме с переменной глубиной как вблизи, так и на
значительных расстояниях от бухты. Подобные области возникают при
шквалах, в молодых циклонах, а также прохождении холодных атмосферных
фронтов 2- го рода. Именно благодаря им тягун может развиваться в случаях,
когда непосредственно в районе бухты наблюдается штиль.
К третьей группе можно отнести гипотезы, объясняющие
возникновение длинных волн тягуна нелинейным взаимодействием ветровых
волн большой амплитуды как на подходе к гавани, так и в ней самой.
По мнению их авторов, это взаимодействие может возникнуть
благодаря тому, что любые длинные волны являются нелинейными. Их
нелинейность выражена тем ярче, чем больше отношение длины волны к
глубине водоема.
Ветровое волнение в реальных условиях не синусоидально. Его всегда
можно представить как сумму большого числа гармонических волн
различной амплитуды.
Если в спектре ветрового волнения, существующего в бухте,
присутствуют две достаточно мощные гармоники, отличающиеся по частоте
на 10-20%, между ними возможно нелинейное взаимодействие. Для этого
первая гармоника должна иметь фазовую скорость меньше скорости ветра, а
фазовая скорость второй гармоники должна совпадать со скоростью ветра.
Результатом взаимодействия, возникающего при соблюдении этих
условий, является рождение новой волны разностной частоты, обладающей
достаточно большой длиной волны и энергией.
По оценкам авторов данной гипотезы, описанный механизм способен в
реальных условиях порождать длиннопериодные волны с периодом порядка 1
минуты.
Амплитуда этой волны не велика - как правило, это единицы см.
Вместе с тем ее распространение в мелководном бассейне способно вызывать
достаточно мощные реверсивные течения, срывающие с якорей суда и
выворачивающие причальные кнехты.
При формировании тягуна в каждой конкретной бухте или гавани в той
или иной степени могут проявляться все три типа механизмов образования
длиннопериодных волн.
В портах Черного моря тягун чаще всего возникает в январе. При этом,
как правило, наблюдается зыбь, подходящая с запада, юго-запада или юга.
Умеренный тягун возникает уже при волнении 3-4 балла. При усилении
волнения более 5 баллов тягун становится
сильным, вплоть до
катастрофического.
Особенности приливных течений.
Приливные течения вызваны действием приливообразующей силы. Это
самые быстрые течения в Мировом океане. В протоках атоллов их скорость
может достигать 15 узлов.
Приливные течения изменяют свое направление на противоположное с
периодом 12часов 25 минут.
Особенность приливно-отливных сил в их симметричном
расположении на земном шаре, которое приводит к образованию так
называемого приливного эллипсоида. Его большая ось—прямая,
соединяющая центры Земли и Луны.
При суточном вращении нашей планеты уровень Мирового океана
дважды повышается и дважды понижается в результате приливнообразующих сил.
Наивысший уровень наступает, когда Луна проходит через меридиан
данного места (кульминация Луны). Такое явление происходит два раза в
сутки, примерно через 12,5 часа. Через 6,2 часа после кульминации Луны
наблюдается дважды в сутки самый низкий уровень моря.
В узких проливах приливные течения достигают большой скорости.
В проливе Акутан в Алеутской гряде скорость приливного течения
превышает 13 узлов. В открытом океане скорость приливных течения обычно
не превышают 0,2 м/с.
Амфидроми́ческая точка — это точка в океане, где амплитуда
приливной волны равна нулю. Высота прилива увеличивается с удалением от
амфидромической точки. Иногда эти точки называют узлами приливов:
приливная волна "обегает" эту точку вокруг по или против часовой стрелки.
Амфидромические точки возникают благодаря интерференции
первичной приливной волны и её отражений от береговой линии и
подводных препятствий. Вносит свой вклад и сила Кориолиса.
Например, амфидромические точки, обегаемые приливной волной по
часовой стрелке, находятся:
-на севере Сейшельских островов;
-к востоку от Новой Гвинеи;на западе Галапагосских островов.
Амфидромические точки, обегаемые приливной волной против часовой
стрелки, находятся, например:
-около острова Шри Ланка;к северу от Новой Гвинеи;
-около Таити.
Наиболее сильный водоворот — Мальмстрем, находится в прол. ВестФиорд между берегом Норвегии и Лофонтенскими островами. Этот
водоворот представляет опасность для судов главным образом при наиболее
сильных приливах новолуния, полнолуния, равноденствия и при сильных
штормах.
Интересно, что известный еще с древних времен водоворот между
Сциллой и Харибдой в Мессинском проливе вызывает подчас вместо
правильного двукратного до десяти и иногда более приливных колебаний в
сутки. В других районах смена течения одного направления
противоположным происходит до 14 раз в сутки, вызывая более или менее
значительные водовороты.
Приливы в устьях рек с узкими проходами и мелями опасны для
мореплавателей. Приливная волна, встречая при движении вверх по реке
мели и сужения, сильно вздувается, и морская вода как более тяжелая
вливается в реку под потоком речной воды и, словно вбитый клин,
значительно приподнимает уровень реки. Случается, что приливные течения
заставляют реки течь вспять. Например, на Амазонке подобное
противотечение (Бор) наблюдается на 1400, а на Северной Двине на 1200 км
вверх от устья.
Наблюдения за приливами Тихого океана (в пределах его открытой
части) показало, что вызванным ими течениям свойственны периодичности с
периодами 12 часов 25 минут и 24 часа 50 минут. В силу этого приливные
течения можно рассматривать как мелкомасштабные или мезомасштабные.
Приливные течения и приливы, изменяющиеся с периодом пол суток,
называются (как и соответствующие приливы) полусуточными. Приливные
течения и приливы с периодом сутки - суточными. В реальных условиях
Тихого океана приливы и приливные течения содержат как полусуточную,
так и суточную составляющую.
Если отношение высоты суточного прилива к полусуточному менее 0.5,
то такой прилив (и приливное течение) называется полусуточным.
Если отношение высоты суточного прилива к полусуточному лежит в
пределах 0.5-2, то такой прилив (и приливное течение) называется
неправильным полусуточным.
Если величина этого отношения лежит в пределах 2-4 то прилив (и
приливное течение) называется неправильным суточным.
Если величина того же отношения превышает 4 то прилив (и приливное
течение) называется суточным.
Котидальной линией называется геометрическое место точек на
поверхности океана в которых подъем воды в приливной волне достигает
максимума одновременно. На каждой котидальной линии максимум
приливной волны наступает в то или иное время суток.
Совокупность котидальных линий для приливной волны полусуточного
прилива соответствующих моментам наступления максимума, разнесенным
по времени на 1 час, образует котидальную карту М2.,
Котидальная карта для суточного прилива имеет обозначение К1.
Располагая котидальной картой можно определить геометрические
места точек, в которых прилив достигает максимума в тот или иной час
суток.
Котидальные карты М2.и К1 приведены на рисунках .1 и 2.
Рисунок 1. Котидальная карта М2. полусуточного прилива на
поверхности Тихого океана. Штриховыми линиями обозначения линии, на
которых прилив полусуточной волны имеет равную высоту (в см.).
Сплошными линиями показаны котидальные линии для того или иного часа в
течение полусуток.
Рисунок 2. Котидальная карта К1. суточного прилива на поверхности
Тихого океана. Штриховыми линиями обозначения линии, на которых прилив
суточной волны имеет равную высоту (в см.). Сплошными линиями показаны
котидальные линии для того или иного часа в течение суток.
Как видим из Рис. Л14.1, Л14.2, районами, где волна полусуточного
прилива наиболее высока, являются зона Панамского перешейка (амплитуда
более 180 см), южное побережье Аляски (амплитуда более 100см) и западное
побережье островов Новая Зеландия (более 80 см).
Суточный прилив высотой более 80 см также отмечается на южном
побережье Аляски. В зонах Панамского перешейка и Новой Зеландии его
высота незначительна.
Различные котидальные линии пересекаются в точках, где амплитуда
приливных волн равна нулю (это т.н. амфидромические точки). На карте М2
их 4 шт; на карте К1- их три.
В среднем по открытой части Тихого океана суточные и полусуточные
приливные колебания имеют примерно с равную интенсивностью (хотя в
одних районах доминирует одно в других другое).
На поверхности океана преобладают полусуточные и неправильные
полусуточные течения.
Наблюдаемые скорости полусуточного приливного течения лежат в
пределах от 2 до 60 см/с.
Скорости суточных приливных течений лежат в пределах 2-47 см/с.
Эти скорости вполне сопоставимы со скоростями большинства
постоянных крупномасштабных течений Тихого океана.
В районах мощных и быстрых крупномасштабных океанических
течений, таких как Куросио, Восточно-австралийское течение, Северное и
Южное Пассатные течения влияние приливных течений на циркуляцию вод
не велико.
В районах со слабо выраженными, неустойчивыми течениями
приливные течения доминируют. Здесь они существенно влияют на динамику
вод, обуславливая суточный ход суммарных течений.
Наибольшее влияние на схему суммарных течений в таких районах
оказывают максимальное приливное течение, направление которого не
совпадает с генеральным направлением постоянного течения.
Годографы приливного течения в открытых частях Тихого океана
представляют собой эллипсы. Эти эллипсы в различных его частях имеют
полуоси различной величины и по-разному сориентированы по сторонам
света. Площадь эллипса годографа приливного течения характеризует его
интенсивность.
Регионы открытой части Тихого океана, где приливные течения
наиболее интенсивны, это:
- район между Австралией, островом Тасмания и островами Новая
Зеландия (большая ось годографа ориентирована по меридиану);
- район к западу от полуострова Калифорния (большая ось
ориентирована по меридиану) ;
- район на пересечении северного тропика и меридиана 130 градусов
восточной долготы (большая ось эллипса ориентирована на северо-восток);
Регионы, где приливные течения наименее интенсивны это:
район экватора;
центральная часть Южно-тихоокеанского антициклона;
В северной половине Тихого океана
преобладают годографы
приливных течений с вращением по часовой стрелке, а в южной – против нее.
Вертикальная изменчивость приливных течений в открытой части
Тихого океана выражена резко.
Так, например, в регионах северо-западной части Тихого океана на
поверхности приливное течение, как правило, имеет полусуточный характер
(диаметры орбиты полусуточного годографа больше диаметров орбиты
суточного).
На поверхности максимальная скорость полусуточного прилива- 36
см/с, а суточного - 20 см/с..
На горизонте 1500м максимальная скорость полусуточного прилива -9
см/с, а суточного - 19 см/с.
Таким образом, на глубине 1500м приливное течение изменяется с
преобладающим периодом - сутки (здесь прилив является неправильным
суточным).
В других глубоководных районах Тихого океана также наблюдается
резкая изменчивость характеристик приливных течений по глубине.
Объяснить эту изменчивость и связать ее с другими гидрологическими
факторами пока не удается.
В проливах, узкостях и заливах Тихого океана, размеры которых
соизмеримы с длиной приливной волны, приливные течения становятся
доминирующим фактором, формирующим их гидрологические условия.
В таких районах резкое возрастание скорости приливных течений
ведет к развитию интенсивного приливного перемешивания вод.
Благодаря этому перемешиванию
термохалинная и плотностная
стратификация вод глубоководных проливов отличается от стратификации
близлежащих открытых частей Тихого океана.
Эти явления наиболее ярко выражены в зонах островных дуг (проливы
Алеутских, Соломоновых, Рюкю и Курильских островов), в проходах
большинства коралловых островов и заливах воронкообразной формы (залив
Кука, Панамский залив и др.).
В глубоководных проливах островных дуг скорость приливных течений
Тихого океана возрастает до 6 м/с (пролив Унимак, пролив Акутан,
Курильские острова). Столь быстрые течения вызывают интенсивное
приливное перемешивание. Вода в проливе буквально "кипит" при проходе
через него приливного течения.
Перемешивание в таких проливах, развивается на глубину более сотни
метров. Оно приводит к аэрации водной толщи, существенному понижению
температуры (на несколько градусов) поверхностных вод в проливах по
сравнению с поверхностными водами открытого океана.
В тоже время температура промежуточных вод в этих проливах по
сравнению с температурой промежуточных вод за их пределами повышается.
Приливное перемешивание приводит также к повышению солености на
поверхности вод проливов и ее уменьшению в промежуточном слое.
Примерами проливов, где эти явления наблюдаются ежесуточно,
являются проливы Алеутских и Курильских островов.
В распределении температуры и солености поперек глубоководных
проливов Тихого океана также имеются особенности.
Интенсивность перемешивания выше на мелководьях и вблизи берегов.
Поэтому в таких зонах мощность слоя приливного перемешивания больше,
чем на фарватерах.
В результате интенсивного и регулярного перемешивания вод в
глубоководных проливах устойчивость их вод минимальна. Интенсивное
перемешивание в проливах приводит к образованию в районе Алеутских и
Курильских островов специфических видов Алеутской и Курильской водных
масс.
В проходах большинства коралловых атоллов скорость приливного
течения очень велика (до 7-8 м/с), поэтому вливающаяся в их лагуны вода
практически полностью перемешана и хорошо аэрирована.
Подобная же картина наблюдается и в глубоководных заливах
воронкообразной формы.
Благодаря форме их берегов и дна скорость приливного течения по
мере продвижения вглубь залива возрастает. В заливе Кука она может
превышать 10 м/с (амплитуда колебаний уровня залива достигает 12м).
5. Темы для докладов студентов.
1.
2.
3.
4.
5.
6.
7.
Ветровые течения Мирового океана.
Стоковые течения в Мировом океане.
Плотностные течения в Мировом океане.
Приливные течения.
Самые быстрые течения.
Поверхностные течения Черного моря.
Течения в проливе Босфор.
6. Порядок проведения занятия.
1. Вводная часть. Проверка наличия студентов и их готовности к
занятию. Оглашение темы занятия, его цели и заданий.
2. Доклады студентов
3. Обсуждение докладов.
4. Заключительная часть. Подведение итогов занятия.
Рекомендованная литература
1. Шулейкин В.В. Физика моря / В.В.Шулейкин. – М. : Наука,
1968. –
1083 с.
2. Иванов А. Введение в океанографию / А.Иванов; пер. с французского
Е.А.Плахина, Е.М.Шифриной; Под ред. Очаковского Ю.Е., Шифрина
К.С. – М. : Мир, 1978. – 574 с.
3. Ветер и волны в океанах и морях.- Л.; Гидрометеоиздат. 1974. - 71 с.
4. Холопцев А. В. Феноменология течений. –Севастополь. СНИЯЭиП. 2002. -230с.