Voprosy_dlya_testov

Вопросы для тестов
1. В решении волнового уравнения для электромагнитного мультипольного
излучения
электрического
типа
перпендикулярен
направлению
распространения
излучения:
а) вектор напряженности магнитного поля;
б) вектор напряженности электрического поля;
в) как вектор напряженности магнитного поля, так и вектор напряженности
электрического поля;
г) вектора напряженностей магнитного и электрического имеют составляющие вдоль
направления распространения излучения
2. В решении волнового уравнения для электромагнитного мультипольного
излучения магнитного типа перпендикулярен направлению распространения излучения:
а) вектор напряженности магнитного поля;
б) вектор напряженности электрического поля;
в) как вектор напряженности магнитного поля, так и вектор напряженности
электрического поля;
г) вектора напряженностей магнитного и электрического имеют составляющие вдоль
направления распространения излучения
3. Четность поля электромагнитного дипольного излучения определяется:
а) четностью электрического мультипольного момента;
б) четностью магнитного мультипольного момента;
в) четностью электрического и магнитного мультипольных моментов;
4. Четность поля электромагнитного дипольного излучения соответствует:
а) четности напряженности магнитного поля;
б) четности напряженности электрического поля;
в) четности векторного потенциала поля;
5. Электрический мультипольняй момент Q10 связан с:
а) одной из проекций электрического дипольного момента;
б) одной из проекций магнитного дипольного момента;
в) двумя проекциями магнитного дипольного момента;
г) двумя проекциями электрического дипольного момента;
6. Магнитный мультипольняй момент M 11 связан с:
а) одной из проекций электрического дипольного момента;
б) одной из проекций магнитного дипольного момента;
в) двумя проекциями магнитного дипольного момента;
г) двумя проекциями электрического дипольного момента;
7. Интенсивность поля мультипольного излучения I lmM :
а) I lmM  I lmЭ ;
б) I lmM  I lmЭ ;
в) I lmM  I lmЭ ;
8. Интенсивность поля мультипольного излучения I1Эm называется:
а) интенсивностью излучения электрического диполя;
б) интенсивностью излучения магнитного диполя;
в) интенсивностью излучения электрического квадруполя;
9. Интенсивность поля мультипольного излучения I1Mm называется:
а) интенсивностью излучения электрического диполя;
б) интенсивностью излучения магнитного диполя;
в) интенсивностью излучения электрического квадруполя;
10. Интенсивность поля мультипольного излучения I 2Эm называется:
а) интенсивностью излучения электрического диполя;
б) интенсивностью излучения магнитного диполя;
в) интенсивностью излучения электрического квадруполя;
11. Выражение H 
1
(Pkρ +ω2Qkρ ) соответствует:

2 kρ
а) стоячей волне с заданными значениями волнового вектора и поляризации и имеет
вид, аналогичный виду для одномерного гармонического осциллятора;
б) бегущей волне с заданными значениями волнового вектора и поляризации и имеет
вид, аналогичный виду для одномерного гармонического осциллятора;
в) бегущей волне с заданными значениями волнового вектора и поляризации и имеет
вид, аналогичный виду для одномерного ангармонического осциллятора;
12. Правило коммутации операторов cˆkρ и cˆk+ρ имеет вид:
а) cˆkρcˆk+ρ  cˆk+ρcˆkρ  1, k  k ', ρ=ρ'; cˆkρcˆk+ρ  cˆk+ρcˆkρ  0, k  k ' или ρ  ρ' ;
б) cˆkρcˆk+ρ  cˆk+ρcˆkρ  1, k  k '; cˆkρcˆk+ρ  cˆk+ρcˆkρ  0, k  k ' ;
в) cˆkρcˆk+ρ  cˆk+ρcˆkρ  1, ρ=ρ'; cˆkρcˆk+ρ  cˆk+ρcˆkρ  0, ρ  ρ' ;
1
13. В выражении E   ω(N kρ + ) :
2
kρ
а) N kρ - целые числа, определяющие число осцилляторов поля с данным значением
энергии;
б) N kρ - число фотонов, имеющих заданные значения волнового вектора и
поляризаци;
в)
N kρ - число фотонов, имеющих заданные значения волнового числа и
поляризации;
14. Процессом вынужденного поглощения называется:
а) переход квантовой системы в состояние с большей энергией, сопровождающийся
уменьшением количества фотонов поля на единицу;
б) переход квантовой системы в состояние с меньшей энергией, сопровождающийся
уменьшением количества фотонов поля на единицу;
в) переход квантовой системы в состояние с большей энергией с последующей
релаксацией в исходное состояние без изменения количества фотонов поля;
15. Вероятности вынужденного поглощения и излучения связаны соотношением:
а) W погл  W инд ;
б) W погл  W инд  W сп ;
в) W погл  W инд  1 ;
г)
W погл
 W сп ;
W инд
16. Процессом спонтанного излучения называется:
а) переход квантовой системы в состояние с большей энергией, сопровождающийся
уменьшением количества фотонов поля на единицу;
б) переход квантовой системы в состояние с меньшей энергией в результате ее
взаимодействия с полем;
в) самопроизвольный переход квантовой системы в состояние с меньшей энергией;
г) переход квантовой системы в состояние с большей энергией с последующей
релаксацией в исходное состояние без изменения количества фотонов поля;
17. Коэффициент Эйнштейна для спонтанного излучения:
а) совпадает с вероятностью спонтанного излучения;
б) совпадает с вероятностью спонтанного излучения с точностью до размерного
множителя;
в) совпадает с вероятностью вынужденного излучения;
г) не связан с вероятностью спонтанного излучения;
18. В приближении электрического диполя происходит взаимодействие:
а) напряженности магнитного поля с магнитным дипольным моментом квантовой
системы;
б) напряженности электрического поля с магнитным дипольным моментом
квантовой системы;
в) напряженности электрического поля с электрическим дипольным моментом
квантовой систем;
г) напряженности электрического поля с электрическим квадрупольным моментом
квантовой систем;
19. В приближении электрического квадруполя происходит взаимодействие:
а) напряженности магнитного поля с магнитным дипольным моментом квантовой
системы;
б) напряженности электрического поля с магнитным дипольным моментом
квантовой системы;
в) напряженности электрического поля с электрическим дипольным моментом
квантовой систем;
г) напряженности электрического поля с электрическим квадрупольным моментом
квантовой систем;
20. В приближении магнитного диполя происходит взаимодействие:
а) напряженности магнитного поля с магнитным дипольным моментом квантовой
системы;
б) напряженности электрического поля с магнитным дипольным моментом
квантовой системы;
в) напряженности электрического поля с электрическим дипольным моментом
квантовой систем;
г) напряженности магнитного поля с электрическим квадрупольным моментом
квантовой систем;
21. Наиболее сильным взаимодействием является:
а) взаимодействие напряженности магнитного поля с магнитным дипольным
моментом квантовой системы;
б) взаимодействие напряженности электрического поля с магнитным дипольным
моментом квантовой системы;
в) взаимодействие напряженности электрического поля с электрическим дипольным
моментом квантовой систем;
г) взаимодействие напряженности магнитного поля с электрическим квадрупольным
моментом квантовой систем;
22. Правила отбора для излучательных переходов формулируются:
а) в приближении электрического квадруполя;
б) в приближении электрического диполя;
в) в приближении магнитного диполя;
г) в приближении электрического квадруполя и магнитного диполя;
д) в приближении электрического и магнитного диполя;
23. В приближении электрического диполя разрешенными являются переходы со
следующим изменением величины полного момента:
а) J  0;  1 ;
б) J  1 ;
в) J  0;  1;
J1  J 2  1 ;
г) J  0;  2;
J1  J 2  1;
24. В приближении электрического диполя разрешенными являются переходы со
следующим изменением проекции полного момента:
а) M  0 ;
б) M  0;  1 ;
в) M  0;  1;
J1  J 2  1 ;
г) M - любое;
25. В приближении электрического диполя разрешенными являются переходы со
следующим изменением четности состояния:
а) четность состояния меняется;
б) четность состояния не меняется;
в) четность состояния не имеет значения;
26. Если переход разрешен в приближении электрического диполя, то:
а) переход разрешен в приближении электрического квадруполя и запрещен в
приближении магнитного диполя;
б) переход запрещен в приближении электрического квадруполя и разрешен в
приближении магнитного диполя;
в) переход запрещен в приближениях электрического квадруполя и магнитного
диполя;
27. Степень выражения состояния атома водорода с главным квантовым числом n
равна:
а) 2n;
б) 2n+1;
в) n2;
г) 2n2;
28. Энергия состояний атома водорода не зависит от магнитного квантового числа,
поскольку:
а) это уникальный случай атома водорода;
б) при учете спин-орбитального взаимодействия вырождение состояний по
магнитному квантовому числу снимается;
в) в центрально-симметричном кулоновском поле энергия не может зависеть от
пространственной ориентации момента импульса;
29. Энергия состояний атома водорода не зависит от величины орбитального
момента, поскольку:
а) это уникальный случай атома водорода;
б) при учете спин-орбитального взаимодействия вырождение состояний по
орбитальному моменту снимается;
в) в центрально-симметричном кулоновском поле энергия не может зависеть от
величины орбитального момента;
30. При переходах атома водорода из одного состояния в другое справедливы
следующие правила отбора:
а) l  0, 1; m  0, 1; n  любое ;
б) l  1(l  0 запрещены по четности); m  0; n  любое ;
в) l  1(l  0 запрещены по четности); m  0, 1; n  1 ;
г) l  1(l  0 запрещены по четности); m  0, 1; n  любое
31. Снятие вырождения состояний атома водорода по орбитальному моменту
обусловлено:
а) спин-орбитальным взаимодействием;
б) релятивистскими эффектами;
в) спин-орбитальным взаимодействием и релятивистскими эффектами;
г) радиационными поправками;
32. Лэмбовский сдвиг уровней атома водорода обусловлен:
а) спин-орбитальным взаимодействием;
б) релятивистскими эффектами;
в) спин-орбитальным взаимодействием и релятивистскими эффектами;
г) радиационными поправками;
33. Энергия состояний тонкой структуры уровней атома водорода зависит от:
а) величины полного спинового момента;
б) величин полного углового и орбитального моментов;
в) величин полного углового и спинового моментов;
г) величины полного углового момента;
34. Величина расщепления между компонентами тонкой структуры атома водорода:
а) увеличивается с увеличением орбитального момента;
б) уменьшается с увеличением орбитального момента;
в) не зависит от величины орбитального момента;
35. В многоэлектронном атоме энергия электрона:
а) не зависит от величины орбитального момента электрона;
б) увеличивается с ростом величины орбитального момента электрона;
в) увеличивается с ростом величины главного квантового числа;
г) определяется величинами главного квантового числа и орбитального момента;
36. Эквивалентными электронами называются:
а) электроны с одним и тем же значением главного квантового числа;
б) электроны с одним и тем же значением орбитального момента;
в) электроны с одним и тем же значением главного квантового числа и орбитального
момента;
37. Максимальное количество эквивалентных электронов равно:
а) 2(2l+1);
б) 2(2l+1)(2s+1);
в) n2;
г) 2n2(2l+1);
38. Тонкая структура состояний атома с произвольным количеством электронов
является результатом:
а) учета электростатического взаимодействия между электронами;
б)
учета
электростатического
и
спин-орбитального
взаимодействий
между
электронами;
в) учета спин-орбитального взаимодействия между электронами;
39. В приближении LS-связи считается, что:
а) степень электростатического взаимодействия между электронами существенно
меньше степени спин-орбитального взаимодействия;
б) степень электростатического взаимодействия между электронами существенно
больше степени спин-орбитального взаимодействия;
в) электростатическое и спин-орбитальное взаимодействия имеют один порядок
величины;
40. В приближении jj-связи считается, что:
а) степень электростатического взаимодействия между электронами существенно
меньше степени спин-орбитального взаимодействия;
б) степень электростатического взаимодействия между электронами существенно
больше степени спин-орбитального взаимодействия;
в) электростатическое и спин-орбитальное взаимодействия имеют один порядок
величины;
41. Приближение LS-связи хорошо описывает состояния:
а) легких атомов;
б) тяжелых атомов;
в) легких атомов и многозарядных ионов;
г) тяжелых атомов и многозарядных ионов;
д) многозарядных ионов;
42. Приближение jj-связи хорошо описывает состояния:
а) легких атомов;
б) тяжелых атомов;
в) легких атомов и многозарядных ионов;
г) тяжелых атомов и многозарядных ионов;
д) многозарядных ионов;
43. В приближении LS-связи энергия состояния атома в первую очередь
определяется:
а) величиной полного орбитального момента;
б) величиной полного спинового момента;
в) величинами полного орбитального и спинового моментов;
г) величинами полных угловых моментов отдельных электронов;
44. В приближении jj-связи энергия состояния атома в первую очередь определяется:
а) величиной полного орбитального момента;
б) величиной полного спинового момента;
в) величинами полного орбитального и спинового моментов;
г) величинами полных угловых моментов отдельных электронов;
45. В приближении LS-связи термами называются:
а) энергетические состояния атома с определенными значениями
полного
орбитального момента;
б) энергетические состояния атома с определенными значениями полного углового,
орбитального и спинового моментов;
в) энергетические состояния атома с определенными значениями
полного
орбитального и спинового моментов;
г) энергетические состояния атома с определенными значениями полного углового
момента и угловых моментов отдельных электронов;
46. В приближении jj-связи термами называются:
а) энергетические состояния атома с определенными значениями
полного
орбитального момента;
б) энергетические состояния атома с определенными значениями полного углового,
орбитального и спинового моментов;
в) энергетические состояния атома с определенными значениями
полного
орбитального и спинового моментов;
г) энергетические состояния атома с определенными значениями полного углового
момента и угловых моментов отдельных электронов;
47. В приближении LS-связи мультиплетностью терма называется величина:
а)
2 S 1
L;
б) 2L+1;
в) (2S+1)(2L+1);
г) 2S+1;
48. В случае нормального мультиплета энергия состояния:
а) уменьшается с ростом полного углового момента;
б) не зависит от величины полного углового момента;
в) увеличивается с ростом полного углового момента;
49. В соответствии с правилом Хунда:
а) наибольшей энергией обладают термы с наибольшим возможным для данной
конфигурации значением S и наибольшим возможным при этом значении L;
б) наименьшей энергией обладают термы с наибольшим возможным для данной
конфигурации значением S и наибольшим возможным при этом значении L;
в) наименьшей энергией обладают термы с наибольшим возможным для данной
конфигурации значением наименьшей энергией обладают термы с наибольшим
возможным для данной конфигурации значением S и наибольшим возможным при этом
значении L и наибольшим возможным при этом значении S;
г) наименьшей энергией обладают термы с наименьшим возможным для данной
конфигурации значением S и наибольшим возможным при этом значении L;
50. В приближении LS-связи кратность вырождения состояний равна:
а) 2(2L+1);
б) 2L+1;
в) (2S+1)(2L+1);
г) 2S+1;
51. В приближении LS-связи правила отбора по изменению полного момента
следующие:
а) J  J 2  J1  0;  1 ;
б) J  J 2  J1  0 J1  J 2  1 ;
в) J  J 2  J1  0;  1 J1  J 2  1 ;
г) J  J 2  J1   1 ;
52. В случае квадратичного эффекта Штарка поправки к уровням энергии:
а) находятся в первом порядке теории возмущений;
б) не требуют для нахождения использования теории возмущений;
в) находятся во втором порядке теории возмущений;
53.
В
случае
квадратичного
эффекта
Штарка
расщепление
пропорционально:
а) квадрату напряженности электрического поля;
б) квадрату напряженности магнитного поля;
в) сумме квадратов напряженностей электрического и магнитного поля;
уровней
54.
В
случае
квадратичного
эффекта
Штарка
расщепление
уровней
пропорционально:
а) квадрату проекции полного момента;
б) квадрату полного момента;
в) первой степени проекции полного момента;
55. Линейный эффект Штарка наблюдается:
а) в сильных электрических полях;
б) в сильных магнитных полях;
в) как в сильных электрических полях, так и при наличии вырожденных состояний;
56. Спектральные линии, называемые -компонентами, наблюдаются в направлении:
а) приложенного поля;
б) перпендикулярном направлению приложенного поля;
в) в любых направлениях;
г) в любом направлении, за исключением направлению приложенного поля
57. Спектральные линии, называемые -компонентами, наблюдаются в направлении:
а) приложенного поля;
б) перпендикулярном направлению приложенного поля;
в) в любых направлениях;
г) в любом направлении, за исключением направлению приложенного поля
58. В случае атома водорода наблюдается:
а) квадратичный эффект Штарка;
б) в зависимости от величины поля либо линейный, либо квадратичный эффект
Штарка;
в) линейный эффект Штарка;
59. В случае эффекта Зеемана поправки к уровням энергии:
а) находятся в первом порядке теории возмущений;
б) не требуют для нахождения использования теории возмущений;
в) находятся во втором порядке теории возмущений;
60. В случае эффекта Зеемана расщепление уровней пропорционально:
а) квадрату напряженности электрического поля;
б) квадрату напряженности магнитного поля;
в) сумме квадратов напряженностей электрического и магнитного поля;
г) первой степени напряженности магнитного поля;
61. В случае эффекта Зеемана расщепление уровней пропорционально:
а) квадрату проекции полного момента;
б) квадрату полного момента;
в) первой степени проекции полного момента;
62. Полная энергия молекулы может быть представлена в виде:
а) суммы колебательной и вращательной энергий;
б) суммы электронной, колебательной и вращательной энергий;
в) суммы электронной и колебательной;
63. Соотношения между порядками величин энергий молекулы следующие:
а) Ee  Ev  Er ;
б) Ee  Ev  Er ;
в) Ee  Ev  Er ;
г) любые;
64. Характерные величины энергий электронных состояний молекул лежат в
диапазонах:
а) 50  40 000 см-1;
б) 0.01  200 см-1;
в) 10 000 до 100 000 см-1;
65. Характерные величины энергий колебательных состояний молекул лежат в
диапазонах:
а) 50  40 000 см-1;
б) 0.01  200 см-1;
в) 10 000 до 100 000 см-1;
66. Характерные величины энергий вращательных состояний молекул лежат в
диапазонах:
а) 50  40 000 см-1;
б) 0.01  200 см-1;
в) 10 000 до 100 000 см-1;
67. Соотношения между порядками величин энергий молекулы следующие:
а)
Er Ev me


;
Ev Ee M
б)
Er Ev


Ev Ee
в)
m
Er Ev

 e ;
Ev Ee
M
г)
Er Ev

 me ;
Ev Ee
me
;
M
68. В двухатомных молекулах сохраняется:
а) величина орбитального момента;
б) проекция орбитального момента на эту ось, проходящую через ядра;
в) квадрат орбитального момента;
69. Гамильтониан гомоядерной двухатомной молекулы инвариантен:
а) относительно изменения знака координат всех электронов в молекуле;
б) относительно изменения знака координат всех ядер в молекуле;
в) относительно изменения знака координат всех электронов и ядер в молекуле;
70. Понятие четности терма относится к:
а) гетероядерным двухатомным молекулам;
б) любым двухатомным молекулам;
в) гомоядерным двухатомным молекулам;
71. Колебательные состояния молекул соответствуют:
а) гармоническому осциллятору;
б) в зависимости от приближения могут соответствовать как гармоническому, так и
ангармоническому осциллятору;
в) ангармоническому осциллятору;
72. С ростом колебательного квантового числа расстояние между колебательными
уровнями молекулы:
а) увеличивается;
б) уменьшается;
в) может как увеличиваться, так и уменьшаться;
г) не меняется;
д) колебательные уровни не существуют;
73. С ростом вращательного квантового числа расстояние между вращательными
уровнями молекулы:
а) увеличивается;
б) уменьшается;
в) может как увеличиваться, так и уменьшаться;
г) не меняется;
д) врвщвтельные уровни не существуют;
74. С ростом колебательного квантового числа величина вращательной постоянной:
а) увеличивается;
б) уменьшается;
в) может как увеличиваться, так и уменьшаться;
г) не меняется;
75. Для двухатомных молекул в приближении электрического диполя разрешенные
вращательные переходы возможны:
а) только для неполярных молекул;
б) как для полярных, так и для неполярных молекул;
в) только для полярных молекул;
76. Для двухатомных молекул в приближении электрического диполя разрешенные
колебательно-вращательные переходы возможны:
а) только для неполярных молекул;
б) как для полярных, так и для неполярных молекул;
в) только для полярных молекул;
77. P-ветвью называется переход с изменением вращательного квантового числа:
а) J  1 ;
б) J  0 ;
в) J  1 ;
78. Принцип Франка-Кондона определяет:
а) Вероятности электронных переходов;
б) Правила отбора электронных переходов;
в) Вероятности колебательно-вращательных переходов;
79. Предиссоциацией молекулы называется:
а) излучательный переход молекулы из одного состояния в другое;
б) распад молекулы на нейтральные атомы при сообщении молекуле дополнительной
энергии;
в) безызлучательный переход молекулы из одного состояния в другое;
г) самопроизвольный распад молекулы на нейтральные атомы;
80. В колебательно-вращательных спектрах:
а) с ростом вращательного квантового числа спектральные линии R-ветви начинают
сходиться, а спектральные линии P-ветви – расходиться;
б) с ростом вращательного квантового числа спектральные линии P- и R-ветви могут
как сходиться, так и расходиться;
в) с ростом вращательного квантового числа спектральные линии R-ветви начинают
расходиться, а спектральные линии P-ветви – сходиться;
81. В электронно-колебательно-вращательных спектрах:
а) с ростом вращательного квантового числа спектральные линии R-ветви начинают
сходиться, а спектральные линии P-ветви – расходиться;
б) с ростом вращательного квантового числа спектральные линии P- и R-ветви могут
как сходиться, так и расходиться;
в) с ростом вращательного квантового числа спектральные линии R-ветви начинают
расходиться, а спектральные линии P-ветви – сходиться;
82. Изотопическое замещение влияет на:
а) энергии вращательных состояний;
б) энергии электронных состояний;
в) энергии вращательных и колебательных состояний;
г) энергии электронных, вращательных и колебательных состояний;
83. Люминесценция является:
а) одноквантовым процессом;
б) однофотонным процессом;
в) многоквантовым процессом;
г) двухквантовым процессом;
84. Люминесценция соответствует:
а) электронно-колебательно-вращательным переходам;
б) колебательным переходам;
в) колебательно-вращательным переходам;
г) может соответствовать любым типам излучательных переходов;
85. Стоксовая часть спектра люминесценции попадает в область длин волн:
а) меньших по сравнению с длиной волны падающего излучения;
б) длина волны излучения совпадает с длиной волны падающего излучения;
в) больших по сравнению с длиной волны падающего излучения;
86. Стоксовая часть спектра люминесценции попадает в область частот:
а) меньших по сравнению с частотой падающего излучения;
б) частота излучения совпадает с частотой падающего излучения;
в) больших по сравнению с частотой падающего излучения;
87. В случае вращательных спектров комбинационного рассеяния переходы
разрешены:
а) только для неполярных молекул;
б) как для полярных, так и для неполярных молекул;
в) только для полярных молекул;
88. В случае комбинационного рассеяния Q-ветвью называются переходы с
изменением вращательного квантового числа:
а) J  2 ;
б) J  0 ;
в) J  1 ;
89. В молекуле типа сферического волчка следующее соотношение между
моментами инерции относительно вращения молекулы как жесткого целого вокруг
неподвижного центра тяжести:
а) Ix=Iy≠Iz;
б) Ix=Iy=Iz;
в) Ix=Iy, Iz=0;
г) Ix≠Iy≠Iz
90. В молекуле типа симметричного волчка следующее соотношение между
моментами инерции относительно вращения молекулы как жесткого целого вокруг
неподвижного центра тяжести:
а) Ix=Iy≠Iz;
б) Ix=Iy=Iz;
в) Ix=Iy, Iz=0;
г) Ix≠Iy≠Iz
91. В молекуле типа асимметричного волчка следующее соотношение между
моментами инерции относительно вращения молекулы как жесткого целого вокруг
неподвижного центра тяжести:
а) Ix=Iy≠Iz;
б) Ix=Iy=Iz;
в) Ix=Iy, Iz=0;
г) Ix≠Iy≠Iz
92. Степень вырождения вращательных состояний линейных молекул равна:
а) 2J+1;
б) (2 J  1) 2 ;
в) 2(2J+1);
93. Степень вырождения вращательных состояний молекул типа сферического
волчка равна:
а) 2J+1;
б) (2 J  1) 2 ;
в) 2(2J+1);
94. Операция вращения С2a заключается в:
а) вращении на 2/3 радиан вокруг оси a;
б) вращении на 3/2 радиан вокруг оси a;
в) вращении на  радиан вокруг оси a;
95. Операция вращения C3d2 заключается в:
а) вращении на 4/3 по часовой стрелке вокруг оси d;
б вращении на  радиан вокруг оси d;
в) вращении на 4/3 против часовой стрелки вокруг оси d;
96. Обозначение D определяет группу вращения:
а) конуса;
б) сферы;
в) цилиндра;
г) куба;
97. Группа вращений K  используется для классификации состояний молекул типа:
а) сферического волчка;
б) симметричного волчка;
в) асимметричного волчка;
г) линейных молекул;
98. Точечная группа молекулы состоит из:
а) всех операций вращения, всех возможных произведений этих операций и
операции тождественного преобразования;
б) всех операций вращения, отражения объекта и операции тождественного
преобразования;
в) всех операций вращения, отражения объекта, всех возможных произведений этих
операций и операции тождественного преобразования;