1299421240_Красное смещение Скорость гравитации Пятая

КРАСНОЕ СМЕЩЕНИЕ, СКОРОСТЬ ГРАВИТАЦИИ, ПЯТАЯ СИЛА
Принят постулат голографической организации Метагалактики. Предложен метод контртитульных
констант в анализе физико-технических явлений. По красному смещению спектра галактик определена скорость гравитации и выявлен пятый тип взаимодействий. Объем зависит от фрактальности.
I. Формальная теория. Качественное описание голограммных свойств вселенной содержится в [1]. Опираясь на утверждение о всеобщей связи явлений, в основу теории 𝕵 голографической структуры Метагалактики (ГСМ, универсума 𝕬) положим постулаты:
А. Метагалактика вся и в частях является многофункциональной голограммой.
В. Принцип холотропной симметрии: часть и целое объекта являются дополнением друг
друга, подобны и симметричны в отношении их материального начала (Ю.И.Кулаков).
С. Конформное отображение объекта является геометрическим (аналитическим) выражением постулата А (и принципа В) – в численно-измерительном аспекте.
Следствия: 1) 𝐂 ⋃ 𝐁 ⊂ 𝐀; 2) оптическая голограмма Г ⊂ 𝐀; 3) описание свойств вселенной
в рамках различных функционалов 𝐹𝑖 является формальной голограммой Ф ⊂ 𝐀; 4) плот𝑚
𝑚
ность волнового пакета нейтрона и Метагалактики: ρ𝑛 ≈ V 𝑛 , ρ𝑀 ≈ V 𝑀 → ρ𝑛 ρ𝑀 ~1; 5) геоме𝑛
𝑀
трофункциональная: …нуклон, атом, клетка, голова homo… Земля, звезда, галактика…
В [2] рассматриваются математические модели 𝚳(𝛍, 𝓐, 𝓟), где 𝛍 – множество, 𝓐 – аксиоматика, 𝓟 – правила вывода. Физическая теория является формальной моделью объективных явлений природы: 𝕵(𝛍, 𝓐, 𝓟, 𝚰), где 𝚰 – система интерпретации (⇒ истинность 𝓘).
Общие утверждения. Дана теория 𝕵(𝕸, 𝓐, 𝓟, 𝚰) ⊆ 𝕬, где 𝕸 – (качественно определенный) класс, включающий множества физических явлений, объектов, взаимодействий 𝖒, ве̂ , 𝓐 – аксиоматика (законы), 𝓟 – правила вывода (в т.ч. опыты).
личин Χ и операторов 𝚾
̃
̃ ∅ и 𝔍𝑖,𝑗,𝑘 ⊂ 𝕵, где
1. Теория 𝕵 допускает расслоение 𝓡 ⊂ Ф на подтеории {𝔍𝑖 }│𝔍𝑗 ∩ 𝔍𝑘 ≠
̃
̃ означает, что ∩ возможно в т.ч. по границе или счетному множеству точек.
знак ≠
2. Объединение теорий 𝔍𝑖 и 𝔍𝑗 : 𝐎│𝔍𝑖 ∪ 𝔍𝑗 ≠ ∅, 𝚰 ≠ ∅.
3. Общность теорий 𝔍𝑖 и 𝔍𝑗 : 𝐒│𝔍𝑖 ∩ 𝔍𝑗 ≠ ∅, 𝚰 ≠ ∅.
̅ 𝑖 ∩ 𝔍𝑗 ∪ 𝔍
̅ 𝑗 ∩ 𝔍𝑖 ≈ ∅.
4. Смежность теорий 𝔍𝑖 и 𝔍𝑗 : 𝐒̅│𝔍
5. Нечеткость теории 𝔍𝑗 : 𝐍│𝔍𝑖 ⊃ 𝔍𝑖 ∩ 𝔍𝑗 → 𝔍𝑖 ∩ 𝔍𝑗 ⇒ 𝚰 (в т.ч.
по интерполяции, экстраполяции).
̃
̃ ∅ ⇒ 𝚰.
Общность нечетких теорий: 𝐒│(𝔍𝑖 ∩ 𝔍𝑗 ) ∩ (𝔍𝑖 ∩ 𝔍𝑗 ) ≠
6. Дополнительность теорий: 𝐃│𝔍𝑖 ⇔ 𝔍𝑖 .
𝚰
Булева алгебра теорий
7. Мера истинности теории: 𝐌(𝓘)│ 𝔍 ⇔ 𝖒, 0 ≤ μ ≤ 1.
̃
̃ ∅ так, что 𝔪𝑗 ∩
Пусть расслоение 𝓡𝔪 выполнено по подмножествам {𝔐𝑖 }│𝔐𝑗 ∩ 𝔐𝑘 ≠
𝔪𝑘 ≠ ∅, х̂𝑖 ∩ х̂𝑗 = ∅ и х𝑗 ∩ х𝑘 = ∅ при 𝒜𝒊 ∩ 𝒜𝒋 = ∅. Отсюда один из многих видов нечетко𝑑
сти расслоения: 𝐍(𝓡𝔪 )│𝔍𝑖 ∩ 𝔍𝑗 ≠ ∅. Пример 1: х̂𝑖 ∩ х̂𝑗 = ∅. Пусть х̂𝑖1 = 𝑑𝑟, тогда в производной 𝑓𝑟′ теряются не зависящие от r слагаемые в f. Если х̂𝑗2 = ∫ … 𝑑𝑡, то в первообразной F
появляются константы, явно от времени не зависящие. Пример 2. Релятивистская термодинамика – теория нечеткая противоречивая, т.к. 𝒜𝒊 ∩ 𝒜𝒋 = ∅, х𝑖 ∩ х𝑗 = ∅, х̂𝑖 ∩ х̂𝑗 ≠ ∅, где 𝒜𝒊
– аксиоматика СТО, 𝒜𝒋 – аксиоматика ТД, но 𝐒│𝔍𝑖 ∩ 𝔍𝑗 = ∅ и 𝓟(𝒙𝒊𝒋 ) = −𝓟(𝒙𝒊𝒋 ) ввиду преобразований температуры и теплоты по Отту и Планку. Если общность двух теорий пуста, то
ложна одна из теорий или обе. ТД проверена на опыте и практике, значит ложна СТО. Пример 3. Квантовая теория гравитации – теория нечеткая, а именно: 𝒜𝒊 ∩ 𝒜𝒋 = ∅, где 𝒜𝒊 – аксиоматика КТ, 𝒜𝒋 – аксиоматика ОТО, х𝑖 ∩ х𝑗 ≠ ∅, х̂𝑖 ∩ х̂𝑗 ≠ ∅ и 𝔪𝑖 ∩ 𝔪𝑗 ≈ ∅, т.к. кванты и
волны гравитации не обнаружены. Отсюда μ(𝔍𝑖𝑗 ) ≈ 0, т.е. одна из теорий ложна. Но благодаря гипотезе Планка и модели атома Бора в паллиативной КТ объясняются спектры и стро-1-
ение атомов. Увеличение четкости теорий: {𝔍𝑖𝑗 }│𝔍𝑗 ∩ 𝔍𝑘 ≠ ∅, где 𝒜𝒊 ∩ 𝒜𝒋 ≠ ∅ и 𝔪𝑗 ⊆ 𝔪𝑘
или 𝒜𝒊 ⊆ 𝒜𝒋 и 𝔪𝑗 ≠ 𝔪𝑘 . Часть констант 𝑐 ∈ 𝔍𝑖 также 𝑐 ∈ 𝔍𝑗 .
Контртитульные константы. При численном решении системы ДУвЧП, построенной
над альтернативным телом октав для потенциала гравитации 𝐀(𝑚а , 𝑟) [3, 4.2]:
𝑑𝑇
𝑑𝑡
𝑑𝐻
𝑑𝑡
𝑑𝐩
𝑑𝑡
Ĥ𝐻
= 𝑚2 𝑢4 + ς,
𝑑𝐫
= grad𝑝 𝐻 −
𝑑𝑡
Ĥ(𝐩 + 𝑚п 𝐀/𝑢)
𝑚2 𝑢 2
− 𝑢2 grad 𝑇,
= 𝑚п 𝑢div𝐀 − χ2 Ĥ𝑇,
= −grad 𝐻 −
𝑚п 𝑑𝐀
𝑢 𝑑𝑡
χ2
+ 𝑚п rot𝐀 + 𝑢2 Ĥ𝐫 − (𝑚′𝑢)2 grad𝑝 𝑇, (1)
где u – скорость гравитации, m, 𝑚п – инертная и пассивная гравитационные массы, Ĥ, 𝐻 – оператор и функция Гамильтона, ς –
показатель необратимости провремени Т, 𝑚′ – постоянная
[𝑚′] = кг/с, χ = 𝑚′ /𝑚, учитываются начальные и краевые
Лёд науки
условия. Это означает, что возможно неявное рассмотрение гиперкомплексной системы чисел 𝑸│dim𝑸 > 8, т.е. других обобщенных координат, например
действия, момента m и момента силы 𝐦𝑓 . В этом случае условия смешанной задачи 𝐙dim=𝑛 ,
имеющие в ней статус констант {𝐶}, зависят от дополнительных координат, явно определяемых в более общей задаче 𝐙dim=𝑚>𝑛 . Эти величины – контртитульные константы {𝐶} в теории 𝔍│𝐙dim=𝑛 и функции {𝐶(𝑆, 𝐦, 𝐹, 𝐦𝑓 )} в ее нечеткой теории 𝔍 ∩ 𝔖│𝐙dim=𝑚−𝑛 (не пустой
по 𝔪𝔍 ∩ 𝔪𝔖 ). При m = 16 – это и биоктетная механика; скорость u – своя для каждого вида
взаимодействий: электромагнитное – c, гравитационное – u, сильное – w, слабое – v.
Если интегрирование ДУ проводится по разделенным переменным, например 𝐫 и 𝑡, то
константа интегрирования может являться функцией от других обобщенных координат: 𝐶 =
𝐶(𝐸, 𝐩 … ), где Е – энергия, 𝐩 – импульс… Поэтому на плоскости Е(𝑡, 𝑟) строятся графики,
неявно зависящие от аргументов в функции 𝐶, → семейство решений.
II. Приложение. Рассмотрим одну из проблем космологии – БВ и «разбегание» галактик.
Красное смещение спектра галактик. Анализ экспериментальных данных провел
В.С.Троицкий [4.1]. На большом массиве получена линия регрессии: 𝑑𝑧 ~ 𝑟𝑑𝑟 (*), отличная
от формулы ОТО: 𝑑𝑧 ~ 𝑑𝑟. Поэтому, вводя новую постоянную «разбегания» 𝑎 вместо посто𝑑𝑟
𝑟2
янной Хаббла 𝐻, после первого интегрирования из (*) имеем: 𝑎 𝑑𝑡 ≈ 2 + 𝐶 (**), где знак ≈
означает, что формула справедлива в приближениях: локальном по 𝑟, актуальном по 𝑡. От𝑟 𝑑𝑟
сюда после второго интегрирования: 𝑎 ∫𝑟 𝑟2 ≈ 𝑡 − 𝑡0 получим три варианта:
0
2
+𝐶
𝑡 − 𝑡0
) , 𝐶 > 0,
𝑎
√2𝐶
𝑓(𝑡,𝑟 )−1
, 𝐶 = 0, c) 𝑟 ≈ √2|𝐶| 𝑓(𝑡,𝑟0 )+1 , 𝐶 < 0,
)/2
a) 𝑟 ≈ √2𝐶tg (arctg
𝑎𝑟0
(𝑡−𝑡
0
𝑜
b) 𝑟 ≈ 𝑎−𝑟
где 𝑓(𝑡, 𝑟0 ) ≡
1+𝑟0 /√2|𝐶|
1−𝑟0 /√2|𝐶|
exp (−
√2|𝐶|
𝑎
𝑟0
+ √𝐶/2
0
(2)
(𝑡 − 𝑡0 )) и размерности констант [𝐶] = см2 , [𝑎] = с ∙ см.
Радиус и скорость присутствуют в (*), (**). Численный анализ вариантов на рис. 1.
Выделенный размер в Метагалактике. В [5.1] показано, что основная мода «реликтовых» гравитационных волн (квадрупольного электромагнитного происхождения ↔ 𝑢грав =
𝑐): λреликт ≈ 1 см. Из условия теплового равновесия ℎω ≈
dim 𝑉
2
𝑘𝑇, где h – постоянная План-
ка, dim 𝑉 – размерность пространства, для значения λ0 ≈ 1 см получим таб. 1 1. Из нее видно, что собственный момент такого гравитона зависит от размерности пространства, в котором он существует, – от квартионов [6] до супервихрей (ср. с вихрями Декарта [7]).
1
В пределах погрешностей вычислений, величин k, h, c, принятых за константы, и числа Непера е.
-2-
Вывод 1. В Метагалактике существуют области пространства с различной мерностью
(вихри с вариацией моментов [8], интенсивности, структуры, скорости) – при меняющихся (в
т.ч. акцидентно) условиях измерений в про-странствии. ЭкТаблица 1
зистенция мерности имеет частное выражение: размерность
dim 𝑉 ≈ ¼ → 𝑠𝛾 ≈ ¼ Квартион
пространства (от «размерять»). Для древнего землемера
dim 𝑉 ≈ ½ → 𝑠𝛾 ≈ ½ Фермион
угодья: dim 𝑈 = 2, для хлебороба нива: dim 𝑁 = 3 (плоБозон
dim 𝑉 ≈ 1 → 𝑠𝛾 ≈ 1
щадь угодий на высоту колосьев), для геометра Евклида
dim 𝑉 ≈ 2 → 𝑠𝛾 ≈ 2
абстракция: dim 𝐸 = 3 и т.д. Наблюдатель на Земле опредеdim 𝑉 = 𝑒 → 𝑠𝛾 ≈ 2½
ляет характеристики далеких удаляющихся звездных систем
dim 𝑉 ≈ 3 → 𝑠𝛾 ≈ 3
по ЭМ-сигналам, которые исходят от них линейно (dim 𝑉 ≈
dim 𝑉 ≈ 4 → 𝑠𝛾 ≈ 3¾
1), и априори считает, что область пространства там 3мерна. Это эгоцентричная реляция. Трехмерный наблюдатель там пространство около Земли будет раз-мерять, возможно, иным способом или так же, т.е. линейными включениями
dim 𝐿1 ≈ 1 с мысленной экстраполяцией характеристик на 2-мерную сферу, ∴ dim(𝐿1 ⊗
𝑆𝑝2 ) = 3 – действие принципа аналогий. Но dim – функция способа измерений (и состояния
объекта). Теория супергравитации [5.2] – попытка свести размытость понятия спина гравитона к нескольким дискретным значениям.
Измерение и размерность. Пусть плотность фрактала допускает описание плотностью
распределения 𝑝(𝑥𝑖 ). В 𝐸𝑛 размерность зададим формулой: 𝑓𝑟𝑛 = ∑𝑛𝑖=1(1 − ξ𝑖 /σ𝑖 ), где ξ ≤
σ < ∞, σ2 – дисперсия, 1/ξ𝑖 – разрешение прибора, четкость отображения объекта кибернетической системой по координате 𝑥𝑖 ; матожидание 𝑚𝑖 = 0. При σ = ξ – точечный объект;
σ > ξ – размытый, размерный объект. В случае распределения Гаусса «вероятность» попадания центра размытости ξ в интервал [−σ, σ] есть Р = .6826… Пространственные отношения генерируются аннигиляцией частиц, спонтанно рождаемых из эфира, 𝑒 − ⨂ 𝑒 + ⥲ 𝑛γ, и
акцидентная размерность про-странствования γ-частиц dim = e. Если размерность простран𝑙𝑛𝑗
ства определить как 𝐷 = ln(1/𝑞), j – ветвистость фрактала, q – коэффициент подобия [11], то
при 𝐷 = 𝑒, 𝑗 = 𝑒 → 𝑞 = 𝑒 −1/𝑒 ≈ .6922 …, и пространство расширяется ввиду перманентной
аннигиляции частиц, а не вследствие одного «большого взрыва».
Пример 1. Точка в 𝐸𝑛 имеет размерность 𝑓𝑟𝑛 = 0, если все σ𝑖 = ξ𝑖 . Пример 2. Размерность
береговой линии 𝑓𝑟2 = 2 − ξ/σ, где ξ, σ определены на плоскости ортогонально линии регрессии. Пример 3. В погружающем 𝐸𝑛 прямоугольное тело имеет объем 𝑉𝐸, 𝑛 = ∏𝑛𝑖=1 𝑑𝑖 ; в
𝑏
фрактальном пространстве его объем 𝑉Ф, 𝑛 = ∏𝑛𝑖=1 ∫𝑎 𝑖 𝑝𝑖 (𝑥𝑖 ) 𝑑𝑥𝑖 ≤ 𝑉𝐸, 𝑛 , если прибор функци𝑖
онирует вблизи «фокуса» – наведение, в т.ч. теоретически, величины 𝑚𝑖 на местоположение
объекта и ξ ≪ σ, – иначе вдали от 𝑚𝑖 физический объем 𝑣Ф, 𝑛 ≪ 𝑉Ф, 𝑛 .
Так же при измерении других величин.
а)
b)
c)
Рис. 1
Значения переменных в компьютерном режиме: 0 ≤ 𝑡 ≤ 2π, −∞ < r < ∞. Фрагмент а): 𝐶 > 0, графики сжимаются к оси r при росте С и число их уменьшается при росте а. Фрагмент b): С = 0, 𝑡 →
2π, 𝑟 → ∞. Фрагмент стабилизации c): 𝐶 < 0, рост r больше при 𝐶 → −∞ и меньше при 𝑎 → ∞,
при |𝐶| = ½ → 𝑟 ≈ 1 = 𝑟0 .
-3-
Анализ решения. Сильное взаимодействие отвечает за цельность окружающих предметов,
электромагнитное – за цельность, динамику и верификацию, слабое – за превращения элементов, гравитационное – за динамику и память макротел о рождении из вакуума. Характер
трех семейств кривых (2), см. рис. 1, показывает, что контртитульная константа, как скаляр,
является функцией от скалярных аргументов: 𝐶 = 𝐶(𝐸, 𝑄, 𝑃, 𝑇, 𝑆, β … ), где Е – энергия, 𝑄 –
теплота, Р – давление, Т – температура, S – энтропия, β – заряд… Рассмотрим три основных
возможности для области 𝑉 ~ 4𝑟 3 │𝑡≈2π
𝑡≈0 .
𝑝2
1. Наивный вариант. 𝐶 = 𝐶(𝐸), 𝐸 = 2𝑚 + 𝑈(α, β) – гамильтониан, 𝑈 – потенциальная
энергия, β ≠ 𝑟, т.к. 𝐶 от r не зависит. В ОТО после БВ Е = 0, и принято 𝐶(0) = 0. Тогда при
𝑎 = 2π, 𝑡 → 2π по закону b) в (2) радиус Метагалактики 𝑟 → ∞, а не к 𝑟 ≈ 1028 см, что пытаются получить релятивисты, подгоняя постоянную Хаббла Н в законе 𝑟 ~ 𝑟0 𝑒 𝐻𝑡 ; рис 1б.
2. Скорость гравитации. 𝐶 = 𝐶(𝑈, 𝑃, 𝑉, 𝑇, 𝑆) < 0, где 𝑈 – внутренняя энергия, Р – давление, V – объем, Т – температура, S – энтропия. Газ Дитеричи: 𝑝(𝑉 − 𝑏) = 𝜈𝑅𝑇exp(−𝑎/𝑅𝑇𝑉).
Допускается замена 𝑝 → −𝑝, 𝑇 → −𝑇. Тогда для модулей p, T: 𝑝(𝑉 − 𝑏) = 𝜈𝑅𝑇exp(𝑎/𝑅𝑇𝑉), и
при отрицательной температуре [9.1] – отрицательное давление: 4-мерные вихри, ортогональные 3-пространству, → 3-мерная воронка области в 𝑉3. Это отрицательное давление гравитации [9.2] вследствие начальной ориентации «спинов частиц» в зоне проявления материи
𝑚𝑀
из эфирного состояния. Феноменологический закон Ньютона 𝑈 = −𝐺φ 𝑟 применим на малом участке 0 ≪ 𝑟 < 𝑅⊙ , 𝑅⊙ – размер Солнечной системы. Замена 𝑝 → −𝑝, 𝑉 → −𝑉 дает
𝑎
𝑝(𝑉 + 𝑏) = 𝜈𝑅𝑇exp (𝑅𝑇𝑉), что указывает на возможность 𝑏 → −𝑏 для звезд [3].
Постулат А позволяет утверждать: звезды в Метагалактике образуют реальный газ. Если
галактика в среднем состоит из ~ 1.5 ∙ 1011 звезд и галактик под «оптическим горизонтом»
~ 4 ∙ 1012 , то термическое уравнение – для «моля» звездного газа.
Скорости продольных 𝑢= и поперечных волн 𝑢+ . Внутренняя энергия из дифференциала
𝜕𝑝
𝑎𝑁𝑘
𝑉−𝑏
𝑎 1
1
𝑉−𝑏
d𝑈 = 𝑇 (𝜕𝑇) d𝑉 − 𝑝d𝑉 в первом приближении: 𝑈𝑁 = 𝑏𝑅 [ln 𝑉 − 𝑅𝑇 (𝑉 + 𝑏 ln 𝑉 )] + 𝑈0 ,
𝑉
1
объем 𝑉 = 2 (𝑏 +
𝐶𝑉 +
𝑁𝑘
2
𝑁𝑘𝑇
𝑝
) (1 ± √1 − 4𝑎𝑝𝑁𝑘/𝑅(𝑏𝑝 + 𝑁𝑘𝑇)2 ), 𝐶𝑉 =
𝑎
(1 + 𝑅𝑇𝑉) (1 ±
√γ𝐾𝑇 /ρ ≈
exp(−𝑎/2𝑅𝑇𝑉)
𝑉−𝑏
1
√1−4𝑎𝑝𝑁𝑘/𝑅(𝑏𝑝+𝑁𝑘𝑇)2
γ
√ρ 𝑁𝑘𝑇𝑉 [1 −
).
В
𝐶𝑝
1
процессе
], где γ = 𝐶 , γ1 ≈ 1 − 2
𝑁𝑘 = 𝜈𝑅, 𝜈 = 1, γ2 получаем: 𝑢= ≈ 𝑉−𝑏 √(1 + 2
𝑉
𝑝𝑉 2
𝑎
1
) 𝑅𝑇𝑉/ρ ≈ √2
(𝑅𝑇𝑉)2
𝑎2
𝑝𝑅𝑇𝑉
𝑎ρ
1
( + 𝑏 ln
𝑏 𝑅2 𝑇 2 𝑉
адиабатном
𝑎(V−b)
𝑅𝑇𝑉 2
𝑎2 𝑁𝑘
𝑉−𝑏
𝑉
) и 𝐶𝑝 =
𝑢= = √𝐾𝑠 /ρ =
, γ2 ≈ 1 + 2
𝑝𝑉 2
𝑎
. Для
, из чего следует, что
𝑝 < 0, 𝑇 < 0 дают реальную скорость гравитации 𝑢грав . При точности астрономических измерений ∆𝑟 ~ 8.95 см из «СНГ» для космической среды ∆𝑇 ≥ ±√𝑎∆𝑝/𝑅 и ∆𝑇 ~ 2.7°K полу2
чаем: 𝑎 ~ 1.6122 ∙ 1011 ≪ 𝑅𝑇𝑉 ~ 2.2686 ∙ 1092 , откуда: 𝑢= ≈ 𝑅│𝑇│√𝑎ρ ≈ 7.9904 ∙ 1017
что совпадает с 𝑢грав в [3]. Коэффициент Пуассона σ ≈
½−(𝑉+ /𝑉= )2
1−(𝑉+ /𝑉= )2
см
с
,
≈ .4999999999999993…,
где 𝑢+ – скорость света, то есть упругость эфира велика. Величина b определяется из усло4𝜋
вия, что с расстояний 𝑅C ~ 2 ∙ 1016 см планеты покидают звезду: 𝑏 = 𝑁A 3 𝑅C3 ≈ 2 ∙ 1073 см3 ,
𝑎
𝑉−𝑏
т.к. 𝑈𝑁 ≈ 𝑏 ln 𝑉 < 0, 𝑑𝑈𝑁 < 0, 𝑝 < 0, 𝑇 < 0, второе начало 𝑇d𝑆 = d𝑈 + 𝑝d𝑉 → −𝑇d𝑆 =
−d𝑈 − 𝑝d𝑉 ⇒ −d𝐶, и при 𝐶 < 0 устанавливаются почти стационарные орбиты макротел –
орбиты медленно раскручиваются по спиралям: d𝑆 > 0, и планеты «отрываются» [4.2] – частично гравитация ‘вязнет’ в зоне εγ ≤ 𝑘𝑇. Тот же эффект с галактиками (рис. 1с). Разбега𝐦
ние планет и галактик обнаружено в [4.2], где векторный потенциал гравитации 𝐀 = −𝐺𝐴 𝑟⊙ .
3. Пятая сила. 𝐶 = 𝐶(ϴ) > 0, ϴ = ϴ(β, dim 𝑉𝐹𝑟 ) – неизвестная функция, зависящая от размерности. Взаимодействие звезд и галактик не вписывается в современные теории гравита-4-
ции в 𝐸3 . В [8; 11] рассматривается зависимость эффектов от размерности пространства.
Представляет интерес нарушение топологии пространства в проявлениях материи из эфира.
Рис. 2
Эфир – 4-мерная субстанция
геометрофункциональной симметрии ГФС. 𝑉3 – замкнутая 4сфера метагалактик, d – слой
нуклонных ядер.
Рис.3
Потенциал провремени β𝑇
создает источники материи и
энергии из эфира (вакуума),
что от-мечалось в [3]; 𝑚 ~ 0,
𝑚′ ≫ 0.
Рис. 4
1. ∆𝑇 ≠ 0, угол φ – случаен,
пульсации r(x, y) и T(x, y); 2.
∆𝑇 = 0, после осцилляций тело
уходит на ∞; потенциал 𝑈 → 0
при 𝑡 → ∞.
Параллельные миры изучались в [10]; в [12] рассмотрена комбинаторика пространств
𝑉𝑛>3 . Закон обратных квадратов для сил кулоновского типа в 𝐸3 нарушается на расстояниях
exp(−α𝑟)
𝑟𝑁 ~ 10−16 см – потенциал Юкавы 𝑢 ~
. Радиус 4-мерного эфирного шара ρ ≈
𝑟
𝑟
𝑟 ctg (π − 2arctg (𝑑)) ≈ 3.9445 ∗ 1033 см, где r – радиус электромагнитного горизонта ЭМГ
Метагалактики, d – размер ядра нуклона (рис. 2). За ~10.7543 оборотов продольной гравитационной волны γ вокруг эфирного тела Θ по сфере 𝑉3 световой сигнал достигает ЭМГ. Весь
евклидов объем 4-сферы 𝑆4 = 2π2 ρ3 ; скрытые массы – вне ЭМГ; ξ =
𝑀скр
𝑀𝑀г
~
3π ρ3
2 𝑟3
≈ 3 ∗ 1017 ;
π2
«доступ» к ним – через γ. Евклидов объем 4-мерного эфирного тела 𝑉Θ, 4 = 2 ρ4 . Поперечные
ЭМ-волны – поверхностные, имеющие скорость 𝑢+ в 4-сфере 𝑉3, движущиеся по границе с
эфиром, которая в 𝑉3 везде; ср. с волнами Рэлея и Лява. Если бы слой d «тормозил» ЭМволны, отнимая у них энергию (лучистое трение) или галактики «разбегались» по сценарию
БВ в ОТО, то это происходило бы линейно по закону 𝑑𝑧 ~ 𝑑𝑟. Вывод 2. Эффект красного
смещения имеет нелинейную причину: 1) потенциал β𝑇; 2) нарушение топологии → потенциал β𝑇 в (1) зависит от размерности пространства.
Рассмотрим решения системы (1) при 𝐀 ≡ 0, ∀𝑇0 , ∀𝐱 0 , ∀𝐩0 для нескольких случаев.
2
𝑝2
̂ = − ℎ ∆ + β𝑇. Система (1)
1) Обобщенные координаты {𝑥, 𝑦, 𝑧, 𝑝𝑥 , 𝑝𝑦 , 𝑝𝑧 }, 𝐻 =
+ β𝑇, H
2𝑚
2𝑚
сводится к 7 уравнениям, ∆𝑇 ≠ 0. Решения нерегулярные, зависимость от настройки констант, угол φ и положение r(x, y), T(x, y) квазихаотическое, – возможно, внутри звезд, рис.
2
̂ = (− ℎ ∆) |∄ + β𝑇 при 𝑚 → ∞, 𝑢 → ∞ полу4.1. Из 1-го уравнение в (1) для 𝐱 ≡ 0, 𝐩 ≡ 0, H
𝑑𝑇
2𝑚
2 2
чим: 𝑑𝑡 = χ 𝑇 + ς, что в согласии с законом Троицкого, если 𝑇 ~ 𝑟. Решение уравнения аналогично рис. 1а, т.к. ς = 6 (или ς = 𝜍(𝑡, 𝐱, 𝐩, 𝑇, 𝑈) > 0).
С другой стороны, с учетом малости внутренней энергии 𝑈𝑁 ≈ 0 → 𝑊 ≈ 0, 𝐀 = 0 из 1 и
2
̂ = − ℎ ∆ + β𝑇, где β = 𝑚′𝑢2 – мощность генерации
5 уравнений в (1) при 𝐻 = 𝑊 + β𝑇, 𝐻
2𝑚
𝑊
ς
материи из эфира, и ∆𝑇 = 0, 𝑝̇ ≈ 0 имеем: 𝑇 2 + 2χ𝑚𝑢2 𝑇 + 2χ2 = 0. Из условия однозначности
в узле графа состояний
𝑊
4χ𝑚𝑢2
= ±√ς/2χ2 следует: 2χ2 𝑇 2 ≈ ς. Если принять естественное
-5-
2𝑚′
𝑟
2
𝑇 ~ 𝑢, то получим: ( 𝑚𝑢 ) 𝑟d𝑟 ~ dς, что при dς ~ ηd𝑧 приводит к формуле Троицкого. Если
2𝑚′
2
𝐻Хаббл ↔ η−1 ( 𝑚𝑢 ) , то для оптического эффекта η ≈ 2χ2 ∗ 10−3 .
β
𝑚
Потенциал ϴ = β𝑇 ≈ ± χ √ς/2 = ±𝑚𝑢2 √ς/2. Так как 𝑇 ≈ ± 𝑚′ √ς/2, то для малого
𝑚√ς/2
провремя можно представить в виде 𝑇 ≈ 𝑇0 sin (
𝑚′ 𝑡
𝑚√ς/2
+ φ) и 𝐫 ≈ 𝐫0 sin (
𝑚′ 𝑡
𝑚
𝑚′
+ φ) – гармо-
нический характер T выявлен в [3]. В (1) для фазового пространства 𝐹{𝑥, 𝑦, 𝑧, 𝑝𝑥 , 𝑝𝑦 , 𝑝𝑧 } размерность ς = 6. В направлении 𝑟 = 𝑥3 ≫ 0 размер малого участка d𝑟 = ς3 d𝑥3 , где ς3 < 1, и
r, v, W зависят от ς (рис. 3). В малом вектор r, скорость v, энергия W образуют “волновой пакет” с убыванием амплитуды по 1/𝑟 𝑛 , 𝑛 ∈ 𝐍; все «СНГ» – из столкновений брадионов с фоновым излучением температуры 2.73°K; дифракция частиц на щели объясняется взаимодействием их волновой «шубы» с краями – и всё без птеродактилей квантовой механики.
Вывод 3. Сущность провремени T – в осцилляциях ЭЧ (при 𝑚 ~ 0) и гармонической генерации вещества в ядрах звезд (при 𝑚′ ≫ 0) [4.2], что стабилизирует Метагалактику в обмене с эфиром. Напротив, значения 𝑚′ /𝑚 ~ 0 (ввиду стагнации) влекут ее неустойчивость
(рис. 1а). При 𝑚/𝑚′ → ∞ растут |T|, ϴ, C, и особая точка «разлёта» достигается ранее. Физическое время T – вне частного пространства 𝐸𝑛≤4 , имманентно нарушению его топологии.
2
𝑝2
̂ = − ℎ ∆ + 𝑈, ∆𝑇 = 0,
2) Обобщенные координаты {𝑇, 𝑥, 𝑦, 𝑧, 𝑈, 𝑝𝑥 , 𝑝𝑦 , 𝑝𝑧 }, 𝐻 =
+ 𝑈, H
2𝑚
2𝑚
grad 𝑇 = 0, grad𝑝 𝑇 = 0. Система (1) из 8 уравнений имеет неустойчивые решения, зависящие
от настройки констант. Функция 𝑈(𝑡) убывает с возрастающей амплитудой колебаний, в
асимптотике 𝑈 = 0; пульсации 𝐫(𝑡) падают, и пробное тело уходит на ∞, рис. 4.2.
Вывод 4. Волновая компонента содержится в решениях (1) без специального ввода тригонометрических функций. Анализ топологии решений не проводится ввиду отсутствия данных о константах физики в интервале 0 < 𝑡 < 1017 c. На провремя T влияют изменения r, p.
𝑝2
ℎ2
3) Координаты 𝑋𝑠 (𝑡, 𝑥, 𝑦, 𝑧), 𝐻 =
+ β𝑇, ̂
H = − ∆ + β𝑇, и (1) при ∆𝑇 = 0, ∆𝑋𝑠 = 0, 𝐩 =
2𝑚
2𝑚
𝑟
𝑟
0 в первом приближении для центра имеет решения: 𝑋𝑠 = 𝑥𝑠 (1 + 𝑟0 ) , 𝑇 = 6𝑡 (1 + 𝑟0 ). В полной (1) для пробной массы, летящей на центр с прицельным 𝑥𝑝 и скоростью 𝑣𝑝 , см. рис. 5.
Рис. 5
Рис.6
Рис. 7
Центр C чисто отталкивает Сжатие участка 𝑉3 по направ- Лист Мёбиуса, портал в 𝑉4 ;
при изменении параметров лению ζ и объемное расшире- ориентация a, b при φ𝑦 не мепробной m.
ние К.
няется.
Проявление пятой силы 𝐹5 (ς) – в нарушении топологии (∴ размерности) 𝑉3 спонтанными
α
проколами из эфира (пена Дж.Уилера?). В 𝑉3 потенциал кулоновского типа 𝑈3 = − 𝑟 ; в 𝑉4 он
α
принимает форму 𝑈4 = + 𝑟 2 . Т.е. тяготение сменяется отталкиванием (эфир антигравитирует), и с критического расстояния 𝑟крит ~1024 см начинается «разбег» галактик.
-6-
1
Гипотеза 1. Агент взаимодействия ζ имеет спиральность 𝑠 = 8, его скорость – вторая характерная скорость [3]: 𝑣 ≈ 4.887463 ∙ 1035 см/с. В эфирном теле Θ волны ζ поперечные, на
сфере 𝑉3 они продольные, расталкивающие (это – не поперечные колебания струны, стягивающей опоры). Взаимодействие ζ инициирует прокол сферы 𝑉3 с последующей аннигиляцией рожденной пары: 𝑒 − ⨂ 𝑒 + ⥲ 𝑛γ ⇒ dim𝑉3 = 𝑒. Информация о состоянии в локальной
области к.-л. метагалактики передается с частотой ω ≈ 62 Гц по всей сфере через эфирное
ядро, т.о. поддерживая корреляцию событий и голографические свойства вселенной (рис. 2).
Вывод 5 благодаря [4.2]: из 𝑉4 проекция ζ-кручения в 𝑉3 | 𝐦, 𝐟 сопровождает проколы. Т.о.,
в объяснении красного смещения неявно участвуют контртитулы момента и момента силы.
Определим независимо от [3] скорость w волны ζ из «СНГ» космомикрофизики:
∆𝐸∆𝑇 ~ ∆𝑝𝑉∆𝑡 → ∆𝑚𝑤 2 ∆𝑇 ~ ∆σ𝑝𝑉∆𝑡, где ∆T – неопределенность провремени, ½ – σ = ∆σ –
неопределенность коэффициента Пуассона, V – объем Метагалактики, p – давление, ∆t – не∆𝑡
∆𝑚∙𝑎
определенность космологического параметра времени. Отсюда при ∆𝑇 ~ 1 для 𝑉𝜍 и 𝑝 ≈ ∆𝑠 ,
𝑒2
где 𝑎 ≈ ∆𝑚ρ2 – ускорение, ∆𝑠 ≈ π𝑟 2 – сечение прокола сферы 𝑉3, 𝑟 ≈ 157.5 ∙ 𝑟Pl (рис. 6), по4
𝑎
лучим: 𝑤 ≈ √3 π𝑅 3 ∆σ ∆𝑠 ≈ 4.8911 ∙ 1035 см/с, что согласуется с [3].
Вход в 𝑉4 возможен ввиду естественной закрутки объемных тел 𝑣𝜍 ∈ 𝑉3 ⊂ 𝑉4 . На рис. 7 качественно показано скручивание объемной ленты по трем осям: 𝐢φ𝑥 , 𝐣φ𝑦 , 𝐤φ𝑧 , причем ребра
a, b меняют ориентацию при 𝐤φ𝑧 и ‘не меняют’ при 𝐣φ𝑦 для наблюдателя в 𝑉3. Кручение
концов ленты 𝐢φ𝑥 – в плоскости x = 0; закручивание сечения ленты в лист Мёбиуса 𝐤φ𝑧 – в
плоскости z = 0, с выходом в 3-е измерение. При этом ребра a, b и c, d меняются местами с
изменением ориентации. В 𝑉3 закрутка 𝐣φ𝑦 ребер a, b выводит в 𝑉4. Если изначально поверхности ленты были отмечены красками «розовая – салатная», «желтая – синяя», то после соединения общие поверхности стали хурмовой и зеленой.
Если орты 𝐢, 𝐣, 𝐤 → 𝑖, 𝑗, 𝑘 – единицы кватернионов, то операция 𝑖⨂𝑗⨂𝑘 = −1, т.е. осуществляет выход из 𝑉3. Л.Эйлер связал кручение в единичном круге, r = 1, с единицей 𝑖 ∈ 𝐂:
exp(iωt). Единицы 𝑖, 𝑗, 𝑘 ∈ 𝐊 при r → 0 символизируют элементарные кручения. В октаве другие единицы символизируют иные измерения: e – время, E – энергию, I, J, K – компоненты
импульса. При отображении ξ | 𝑂8 → 𝐸8 происходит ‘затягивание’ иных измерений в сферу
модальностей органов чувств наблюдателя, и события он воспринимает как происходящие в
𝑉3 и во «времени» t, нагружая пространство {x, y, z} компонентами импульса.
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Талбот М. Голографическая Вселенная. – М.: София, 2004. – 368 с.
2. Мальцев А.И. Теория моделей и модели арифметики. – Новосибирск: Спецкурс НГУ,
1967.
3. Верещагин И.А. Физическая теория и гравитация над квазигруппами / Фундаментальные
проблемы естествознания и техники. Труды Всемирного Конгресса, т. 1. – СПб.: Изд.
СПбГУ, 2002, с. 31.
4. Троицкий В.С. Экспериментальные свидетельства против космологии Большого взрыва //
УФН, 1995, т. 165, в. 6, с. 703; Верещагин И.А. К теории гравитация в пространстве октав //
УСЕ, 2006, 7.
5. Зельников М.И., Муханов В.Ф. Спектр гравитационных волн в сценарии двойной инфляции // Письма ЖЭТФ, 1991, т. 54, в. 4, с. 201; Лосев А.С. // УФН, 1990, 8, с. 161.
6. Волков Д.В. // Письма ЖЭТФ, 1989, т. 49, в. 9, с. 473.
7. Потемкин В.К., Симанов А.Л. Пространство в структуре мира. – Новосибирск: Наука,
1990, с. 45.
8. Дремин И.М. // Письма ЖЭТФ, 1987, т. 45, с. 505; УФН, 1990, т. 160, в. 8, с. 105.
-7-
9. Базаров И.П. Термодинамика. – М.: 1991; Станюкович К.П. // ДАН, 1971, т. 197, в. 3, с.
550.
10. Сахаров А.Д. // ЖЭТФ, 1982, т.83, 4(10), с. 1233; ЖЭТФ, 1984, т. 87, 2(8), с. 375.
11. Олемской А.И., Флат А.Я. // УФН, 1993, 12, c. 1.
12. Верещагин И.А. К научному изучению параллельных миров // УСЕ, 2011, 11.
-8-