Примеры возможных схем решения задач семестрового задания Задание 1. Методы расчета линейных электрических цепей. Условие задачи. Определить ток протекающий в диагонали разбалансированного моста Уитстона при питании от источника с конечным внутренним сопротивлением (схема рис. 1А). Возможные методы решения. Возможно использование методов контурных токов либо узловых потенциалов, возможно применение преобразования звезда-треугольник. Пример решения. Кроме того, в силу линейности цепи, возможно использование свойства обратимости. Это позволяет рассчитывать ток измерительного прибора после перестановки его и генератора напряжения (рис. 1Б). Искомый ток при этом является током короткого замыкания эквивалентного источника, напряжение холостого хода которого есть напряжение на разомкнутой диагонали моста рис. 1В: z z4 U& = U& ХХ = E& 2 − z z z z + + 3 4 1 2 - разность напряжения но резисторах z2 и z4 . Внутреннее сопротивление эквивалентного источника легко расчитывается после исключения генератора напряжения (рис. 1Г): 1 zЭ = z0 + ( z1 || z2 ) + ( z3 || z4 ) = z0 + z1 z2 zz + 3 4 z1 + z2 z3 + z4 (где знак || обозначает параллельное соединение сопротивлений). Соответственно, комплексная амплитуда тока короткого замыкания эквивалентного источника и , в силу обратимости, искомого тока будет I&u = I&КЗ z2 z4 − & U z1 + z2 z3 + z4 z2 z3 − z1 z4 = = E& = E& . z1 z2 z3 z 4 ( )( ) ( ) ( ) zЭ z z + z z + z + z z z + z + z z z + z 0 1 2 3 4 1 2 3 4 3 4 1 2 z0 + + z1 + z2 z3 + z4 Соответственно, действительная величина регистрируемого прибором тока есть I&u . Задание 2. Колебательный контур. Условие задачи. Определить частоты ωC и ωL , на которых напряжения на реактивных элементах последовательного колебательного контура (рис. 2) достигают максимумов. Пример решения. Возможен следующий ход решения. Полное сопротивление RLC-контура на частоте ω есть ω ω0 1 , − z = R + j ωL − = R 1 + jQ ωC ω0 ω L 1 где ω0 = - резонансная частота, а Q = C - добротность контура. Соответственно, R LC компленсный коэффициент передачи напряжения источника на емкость есть отношение комплексного сопротивления емкости к сопротивлению z : 2 KC = − jxC = z 1 ω ω jωC R 1 + jQ − 0 ω 0 ω = − jQ ω ω 0 ω 1 + jQ − ω0 ω 0 ω - поскольку комплексная амплитуда приложенного к контуру напряжения есть zI& , а напряжения на емкости − jxC I& , где I& - комплексная амплитуда тока, xC - емкостное сопротивление. Максимуму напряжения на емкости будет соответствовать максимум модуля этого коэффициента передачи Q KC = 2 ω ω2 + Q 2 2 − 1 ω0 ω0 2 Q = ω ω2 2 ( ) Q 4 − 2Q − 1 2 + Q 2 ω0 ω0 2 4 , что для данной дроби может быть найдено как точка минимума подкоренного выражения ω2 знаменателя как функции отношения x = 2 - т.е. как экстремум соответствующего ω0 квадратного x= Q 2 x 2 − (2Q 2 − 1) x + Q 2 . трехчлена Экстремуму соответствует точка 2Q − 1 1 = 1− , что дает частоту 2 2Q 2Q 2 2 ωC = ω0 1 − 1 . 2Q 2 Или, при не слишком малой добротности контура 1 ωC ≈ 1 − ω . 2 0 4Q Компленсный коэффициент передачи напряжения источника на индуктивность есть отношение ее комплексного сопротивления к z KL = jxL = z jωL ω ω R 1 + jQ − 0 ω 0 ω = jQ ω0 ω ω ω 0 1 + jQ − ω 0 ω - поскольку комплексная амплитуда приложенного к контуру напряжения есть zI& , а напряжения на емкости jx L I& , где I& - комплексная амплитуда тока, xL - емкостное сопротивление. Максимуму напряжения на индуктивности будет соответствовать максимум модуля коэффициента передачи KL = Q 2 ω2 ω0 2 + Q 1 − 02 ω ω 2 Q = Q2 ω 04 ω 02 2 ( ) − Q − + Q2 2 1 ω4 ω2 - что для данной дроби может быть найдено как точка минимума подкоренного выражения ω2 знаменателя как функции отношения 02 - что снова сводит задачу к нахождению экстремума ω квадратного трехчлена и дает частоту 3 ωL = ω0 1 1− 2Q 2 . И, при не слишком малой добротности контура 1 ωL ≈ 1 + ω . 2 0 4Q Задание 3. Переходные процессы. Условие задачи. Для схемы на рис. 3А определить зависимость напряжения на конденсаторе C от времени после размыкания ключа K. Полагать, что в исходном состоянии резистивный мост сбалансирован. Возможные методы решения. Возможно применение классического подхода (построение и прямое интегрирование дифференциального уравнения переходного процесса), а также использование методов Лапласа или Фурье. Пример решения. Наиболее компактное решение данной задачи может быть получено при переходе от исходной схемы к заряду конденсатора от эквивалентного генератора (при замыкании ключа в схеме на рис. 3Б), причем начальные условия на конденсаторе - нулевые (в силу баланса моста до коммутации). Соответственно, переходной процесс в такой цепи имеет вид 4 t uC (t ) = Ei 1 − exp( − ) - заряд конденсатора через сопротивление. Здесь Ei и Ri - ЭДС и Ri C внутреннее сопротивление эквивалентного источника, которые легко могут быть найдены после упрощения исходной схемы (что дает схему рис. 3В). Напряжение холостого хода на выходе схемы рис. 3В есть U хх = E телем R1 и R3), а ее выходное сопротивление Ri = R3 (определяется делиR1 + R3 R1 R3 + R4 + R5 (делитель R1 и R3 с добавR1 + R3 ленными сопротивлениями R4 и R5 ). Поскольку Ei=Uхх , то искомый переходной процесс может быть сразу записан как R3 t . 1 − exp − uC (t ) = E R R R1 + R3 C ( 1 3 + R4 + R5 ) R1 + R3 5