ГИРОМАГНИТНОЕ ОТНОШЕНИЕ ДЛЯ ПРОТОНА И УТОЧНЕНИЕ

ИЗ ТЕКУЩЕЙ ЛИТЕРАТУРЫ
321
рыми, реферированными в УФН) о существовании возрастания выхода (γ, п)-реакции в области Л = 60 (А— атомный номер) в несколько
раз на протяжении примерно 15 атомных номеров и вероятности
подобного же скачка в области А = 130.
Ливингер и Бете в работе, содержание которой выходит за рамки
настоящего реферата, пользуясь минимальными и простейшими предположениями о волновых функциях ядра и ядерных силах*), получают
величину f с п о г л о щ ё н ds и среднюю энергию поглощающихся квантов
—/'•юглошёв^/'/'по.-лощен*· Упругое резонансное рассеяние γ-квантов по их теории несколько меньше, чем у Гальдгабера и Теллера 1 0 .
В статье содержится указание на то, что модель α-частиц даёт качесгвенное объяснение закономерности, отмеченной в пункте а настоящего реферата, а также известного
из работ Хирцеля и Веффлера 1 7
и Перльмана и Фридляндера 5 факта аномально большого отношения
выхода (γ, р)-реакции к выходу реакции (γ, η), по сравнению с требуемым воровским механизмом ядерных реакций. Обсуждая экспериментальные данные, авторы не приходят к противоречиям со своей
теорией.
Ю. Хохлов
ЦИТИРОВАННАЯ
1.
2.
3.
4.
5.
6.
7.
8.
9.
10.
11.
12.
13.
14.
15.
16.
17.
ЛИТЕРАТУРА
Э. Л. Б у ρ ш τ е й н, УФН 37, 2 (1949).
В. А в е р б а х , УФН 35, 2 (1948).
Г. А. Б е т е , Физика ядра, Ч. И.
I. L. L a w s о η а. М. L. Ρ е г 1 m a n, Phys. Rev. 74, 1190 (1948).
Μ. L. Р е r i m a n a. G. F r i e d l a n d e r , Phys. Rev. 74,442(1948).
G. С B a l d w i n a. G. S. Kl a i b e r, Phys. Rev. 73, 1156 (1948).
E. R. G a e r t t n e r a. M. L. I e a t e r, Phys. Rev. 77, 570 (1950).
E. R. G a e r t t n e r a. M. L. I e a t e r. Phys. Rev. 77, 714 (1950).
E. R. G a e r t t n e r a. M. L. I e a t e r, Phys. Rev. 76, 363 (1949).
M. G o l d h a b e r и Е. T e l l e r , Phys. Rev. 74, 1046 (1948).
R a l p h D r e s s e l и др. Phys. Rev. 77, 754 (1950).'
I. M e E l i n n e y и др., Phys. Rev. 75, 542 (1949). "
G. С B a l d w i n a. H. W. K o c h , Phys. Rev. 76, 1 (1945); 63, 4β2
A (1943).
W. В о t h e , W. G e η t η e r, Zeits. f. Physik 112, 45 (1939).
M. L. P e r l m a n , Phys. Rev. 75, 988 (1949).
I. S. L e v i n g e r и Н. A. B e t h e , Phys. Rev. 78, 115 (1950).
H i r z e l u W a f f l e r , Helv. Phys. A d a 20, 373 (1947).
ГИРОМАГНИТНОЕ ОТНОШЕНИЕ ДЛЯ ПРОТОНА И
УТОЧНЕНИЕ ЗНАЧЕНИЯ ejm
Развитие магнитных резонансных методов позволило с высокой
степенью точности измерять гиромагнитные отношения для различных
ядер. При этом точность относительных измерений оказалась значительно выше точности абсолютиых, ибо последняя лимитируется по*) Основные черты метода и некоторые результаты
уже в работе А. Б. Μ и г д а л а, ЖЭТФ 15, 81 (1945).
содержатся
322
ИЛ ТЕКУЩЕЙ ЛИТЕРАТУРЫ
грешйостйми в измерениях индукции применяемого магнитного поля.
достигающими в лучших случаях 0,5%. Авторы реферируемой работы >
Поставили своей целью улучшить методику измерения индукции магнитного поля и с помощью метода ядерной резонансной абсорбции
получить более точное значение гиромагнитного отношения для протона. В качестве индикатора магнитного поля они использовали понДеромоторную силу, испытываемую проводником с током, помещённым
в это поле. В результате ряда предосторожностей им удалось уменьшить среднюю квадратичную
погрешность в определении индукции
магнитного поля до 2,2· 10 5 измеряемой величины. (Измерение складывалось из ряда вспомогательных 6измерений, погрешности которых
колебались в пределах (1 -=- 10)· 10
измеряемой величины). Погрешность в измерении резонансной частоты составляла Ы 0 ~ 6 .
В результате ими получено следующее значение гиромагнитного
отношения для протона (без введения поправки на диамагнитный
эффект):
γ ρ — (2,67523 + 0,00006)·10* сек~:гаусс~К
После введения поправки на диамагнитный эффект получается
значение:
1р = (2,67528 ± 0,00006) • 10* сек"хгаусс- \
откуда, принимая значение постоянной Планка
h = (6,6234 + 0,0011)· ΙΟ" 2 7 эрг-сек,
получается значение для магнитного момента протона:
±0,0002)-10
причём в этом случае точность лимитируется точностью определения
постоянной Планка.
Для вычисления удельного заряда электрона авторы используют
измеренное Гарднером и Парцелло* отношение частоты прецессии
протона u> — "fpB к частоте обращения свободного электрона ω6 =
= — В в том же магнитном поле В, выражающее магни!ный момент
протона в магнетонах Бора:
—
3
=(1,52100+ 0,0002)-ΙΟ- .
(Поправка на диамагнитный эффект учтена.) Эта величина находитсй й *орЬ1нем согласии с несколько менее точными измерениями
Тауба и Куше з :
(*р = (1,52106+ 0,00007) . 1 0 - % ,
где ид — магнетон Бора.
В результате для удельного заряда электрона получается значение:
^ ^ ( 1 , 7 5 8 9 0 + 0,00005)-10' f d d L f * .
823
ИЗ ТЕКУЩЕЙ ЛИТЕРАТУРЫ
На рисунке дано сопоставление различных измерений удельного
заряда электрона.
,
ι / Томас, Дрисколь и Хиппл\ 10А „
w
1 У 4 У
I
I\
Гарднер и Парцелл )
1,75890+0,00005 I
|
|
Дюмонд а Коген,1947
* +• ^ (взвешенное среднее)
1/5936+0,00018 I
I
L - . J L . - - 4 бердш.1941
-t—|
1 Гедике, 1939
/,75877 + 0,00080
1938
1,75827 + 0,00130
\
I
Электрон- I
4 ^ Даннингтон, 1937
(эффект Зеемана)ныпмомент 1/5986±0,00040
\
ь
~rJ '
'
'~1*"
1*
^ КинстлериХаустон. 1934
/,75704+0,00070
1,75908 + 0,00070
•(
1 \(<иршнер
1,75901 + 0,00090
Перри и Чесрфку
/,76т ±0,00/00
/75500 /,75700
fт
/75S0/7
в единицах
/,755W /,7вй6>(7 /;75Λ76ΐ
/76200
ед
/О7 ?л-м
~
грамм
Г.
ЦИТИРОВАННАЯ
Р.
ЛИТЕРАТУРА
1
Н.
A.
Thomas,
R. L. D r i s c o l l and J. A. H i p p i e ,
Phys
Rev. 78, 787 (1950).
·'. J . H. G a r d n e r a n d Ε. Μ. P u r c e l l , P h y s . Rev. 76, 1262(1949).
3. H. T a u b and P. К u s с h, P h y s . Rev. 75, 1477" 1481 (1949).
ЕСТЕСТВЕННАЯ РАДИОАКТИВНОСТЬ ЛАНТАНА
Известно, что если имеется два изобара с соседними атомными
номерами ΖΛ и (Ζ —1)" 4 , то изобар с большей атомной массой должен быть неустойчивым относительно β-распада. Поэтому такие изобары в природе обычно не встречаются, а существование немногих
примеров изобаров с соседними атомными номерами объясняется тем,
что неустойчивый изобар имеет исключительно
высокий период расJ
пада вследствие каких-либо правил отбора
. 9 Подтверждением
могут
40
служить
периоды
β-распада для К (1,4· 10 лет), Re 1 8 7 (4-10 1 2 лет),
176
]0
Lu (2,4-10 лет) и Rb
(6,3· 10 ω лет). Существуют, однако, пары
(Sbiss, Те 128), (In us, Sn 1 1 δ ), (Cd из. In Из), а также тройки (т. е. двойные
пары) (ВаШ, L a i * Се !38)и (Ti «", V «о, Сг *»), для которых активность не
была установлена, вероятно, вследствие исключительно длинного периода или крайне малой энергии распада или, наконец, — трудности
обнаружения /С-захвата, если удельная активность мала.