Реакция длинноволновых сигналов на прохождение терминатора

2
3
Аңдатпа
Бұл ғылыми жұмысында ұзақ толқындар терминаторды өту кезінде
сипаттамалары зерттелінеді. Өтпелі кезеңде көлемнін өзгерістер талдауы
жүргізілді.
Аннотация
В данной научной работе исследуются параметры радиосигнала
длинноволнового диапазона при прохождении терминатора. Проведен анализ
изменения уровня сигнала в переходный период.
Annotation
This research deals with the parameters of radio signal of long-wave range are
prospected at passing of terminator. the changes of level of signal are analysed in a
transitional period.
4
Содержание
Введение
1 Теоретическая часть
1.1 Распространение радиоволн в ионосфере
1.2 Ионосферные возмущения
1.3 Распространение длинных волн
1.3 Понятие терминатора. Обзор материала исследований солнечного
терминатора
2 Экспериментальная часть
2.1 Описание спектроанализатора БАРС
2.2 Проведение эксперимента
3 Расчетная часть
Заключение
Список литературы
Приложение А. Данные измерения по радиосигналам
Приложение Б Электронная версия МР и демострационные
Видеоматериалы (CD-R)
Приложение В Раздаточные материалы (формат А4 – 20 листов)
5
6
7
7
11
14
19
22
22
24
40
43
51
52
Введение
Радиоволны длинноволнового диапазона охватывают частоты от 30 до 300
кГц. Их применяют для радиовещания и радиосвязи. При прохождении
терминатора параметры ДВ сигналов подвергаются изменениям. На
сегодняшний день имеются данные и анализ изменении параметров СНЧ, ВЧ
радиосигналов, вызванных влиянием неоднородности день – ночь. Для
исследованных диапазонов прохождение терминатора оказывает положительный
эффект. Обычно это даёт возможность принимать станции, расположенные на
противоположный точке земного шара. Это явление наиболее явно выражено на
низкочастотных КВ диапазонах. Продолжительность такого приёма в диапазоне
75 м может быть около часа. При переходе на более коротковолновые диапазоны
это время сокращается. Однако, неоднородность переходной может к помехам в
радиоэфире или потере связи.
Ионосфера – это область ионизированной атмосферы выше примерно 5060 км, где плазма уже существенно влияет на распространение радиоволн.
Наиболее важными параметрами ионосферы, влияющими на распространение
электромагнитных волн, являются электронная концентрация и
частота
соударений электронов с нейтральными частицами атмосферного газа.
Актуальность заключается в том, что для радиосвязи, зависящей от
состояния ионосферы (например, для самолетных линий) требуется обеспечить
прогноз состояния информационных каналов и создать эффективные системы
передачи и приема информации. Ионосфера – это область, которая изменяет
зоновою структуру в течение суток, оказывая влияние на распространение
радиоволн.
Целью настоящей работы является определение параметров радиоволн ДВ
диапазона при прохождении терминатора.
Для достижения поставленной цели поставлены следующие задачи:
- Выбрать частоты ДВ диапазона, на которых будет проводиться анализ
поведения ионосферы и области отражения в период прохождения терминатора.
- Получить данные о поведении сигнала за исследуемый период времени.
- Исследовать изменения параметров радиоволн в зависимости от
изменения уровня мощности суммарного сигнала.
- По математической модели произвести расчет вариаций высоты
отражения волны от ионосферы во время прохождения границы ночь-день.
В исследовании будут применяться данные, полученные многоканальным
анализатором "БАРС". Анализатор позволяет снимать спектрограммы
периодически, с записью результатов в базу данных на всех каналах независимо
друг от друга.
6
1 Теоретическая часть
1.1 Распространение радиоволн в ионосфере
Радиоволны, используемые в тех или иных системах связи, могут
распространяться в трёх различных средах. Общей компонентой для всех сред
является магнитное поле Земли. Первая среда - это безвоздушное или свободное
пространство, которому наиболее близко соответствует область, расположенная
выше ионосферы, то есть выше 1000 км. Эту среду также называют экзосферой.
Вторая среда – ионосфера и радиационные пояса. Ионосфера расположена
на высотах 50 - 1000 км и отличается от других сред наличием свободных
электронов и ионов, существенно влияющих на распространение радиоволн.
Радиационные пояса располагаются в высотных диапазонах 1,5 – 5 тыс. км
(внутренний, протонный) и 20 – 30 тыс. км (внешний, электронный).
Третья среда располагается ниже ионосферы, отличается значительной
плотностью атмосферного газа, наличием тяжёлых примесей и молекул воды,
влияющих на показатель преломления и поглощение энергии радиосигналов.
Этими средами являются стратосфера и тропосфера.
В атмосфере, окружающей Земное пространство различают три области,
которые оказывают влияние на распространение радиоволн: тропосферу,
стратосферу и ионосферу. Границы между данными областями довольно
расплывчаты и зависят от времени и местоположения.
Ионосферой называется область атмосферы на высоте 60—10 000 км над
земной поверхностью. На этих высотах плотность воздуха весьма мала и воздух
ионизирован, т. е. имеется большое число свободных электронов (примерно
103—106 электронов в 1 см3 воздуха). Присутствие свободных электронов
существенно влияет на электрические свойства ионосферы и обусловливает
возможность отражения от ионосферы радиоволн длиннее 10 м. При
однократном отражении радиоволны могут перекрывать расстояние по
поверхности Земли до 4000 км. В результате многократного отражения от
ионосферы и поверхности Земли радиоволны могут распространяться на любые
расстояния по земной поверхности. Радиоволны, распространяющиеся путем
отражения от ионосферы или рассеяния в ней, называют ионосферными волнами
[1].
Наличие в верхних слоях атмосферы свободных электронов определяет
электрические параметры ионизированного газа — его диэлектрическую
проницаемость и проводимость.
Минимальная высота, с которой начинает наблюдаться заметная
электронная плотность, равна 60 км. С изменением высоты электронная
плотность меняется, а значит, свойства ионосферы неоднородны
Когда радиоволна распространяется в неоднородной среде, происходит
7
искривление ее траектории. Если электронная плотность окажется достаточно
большой, то радиоволна искривится настолько, что она возвратится на Землю.
Таким образом, происходит отражение радиоволны от ионосферы.
Радиоволны, посланные с Земли в ионосферу, отражаются не на границе
ионизированного газа и воздуха, а в самой толще ионизированного газа.
Отражение происходит на высоте, ниже максимума электронной плотности слоя,
так как диэлектрическая проницаемость должна убывать с увеличением высоты,
а, соответственно, электронная плотность – увеличиваться [2].
Свободные электроны, образовавшиеся при ионизации атмосферного газа,
существенно влияют на распространение радиоволн. Ионосфера обладает
свойствами проводника, имеющего сопротивление. В ней выполняются все
условия распространения радиоволн, описываемые уравнениями Максвелла.
Высотное распределение концентрации нейтральных молекул М и основных
параметров ионосферы приведены в таблице 1.1 [6]. Различают четыре области
ионосферы. В самой нижней её части (50-90 км) расположена область D. В ней
может быть два слоя С и D. Слой С образуется корпускулярной компонентой
галактического излучения. В образовании слоя D принимают участие, как
корпускулярная радиация, так и ультрафиолетовое и рентгеновское излучение
Солнца. Выше области D до 120 км расположена область Е, в которой кроме
нескольких регулярных слоёв Е иногда образуется спорадический слой Es,
появление которого не вписывается в какие-либо закономерности. Над областью
Е до высот примерно 1000 км расположена область F ионосферы, в которой
достигается максимальная концентрация свободных электронов. В области F
также может находиться несколько слоёв, их именуют как F1, F1½ и F2.
Выше области F располагается область, именуемая экзосферой. Полагая,
что концентрации ионов и электронов равны Ni = Ne, равновесная концентрация
свободных электронов Ne, определяемая скоростью ионизации q, скоростью
рекомбинации α∙Ni∙Ne = αNe2 , записывается в виде следующего уравнения:
dNe/dt = q – α’Ne2.
(1.1)
Эффективный коэффициент рекомбинации α’ зависит от сорта иона М+.
Существенным различием коэффициента рекомбинации α обладают атомарные,
молекулярные и кластерные (типа М+∙ (Н2О)n) ионы. Основные характеристики
нейтральных компонент N2, О2 и О, вызывающие электронообразование,
следующие: потенциалы ионизации мало отличаются друг от друга и равны
15,51 для молекулярных и 13,61 эВ для атомарных компонент, коэффициенты
рекомбинации различаются почти на 6 порядков и равны 1,0 и 1,5∙10-6 м3/с
соответственно.
Существование процесса перезарядки атомарных ионов на молекулярные
предполагает существенную зависимость эффективной скорости рекомбинации
8
и, соответственно, концентрации свободных электронов в ионосфере от
отношения концентраций молекулярных и атомарных составляющих
атмосферного газа O/N2 и, в меньшей степени, от О/O2 из-за количественного
соотношения N2/O2 в атмосфере.
Таблица 1.1 – Основные параметры ионосферы
h, км
Десятичные логарифмы, lg Ne
-3
Ne, м
α', (м-3с-1)
νen, с-1
60
7,7
1,2
7,3
70
8,2
1,5
6,6
80
8,7
-0,3
5,9
90
9,5
-0,5
5,2
100
10,8
-0,7
4,6
110
11,1
-0,9
4,1
120
11,1
-0,8
3,7
150
11,3
-1,1
3,0
200
11,4
-1,4
2,5
250
11,7
-2,3
1,5
300
11,9
-3,2
1,0
400
11,6
-4,3
0
500
11,3
-4,8
-1
600
10,9
-5,0
-2
Высотное распределение эффективного коэффициента рекомбинации
приведено в таблице 1.2, для отдельных слоёв ионосферы в таблице 1.3.
Электронная концентрация, кроме того, зависит от скорости образования
отрицательных ионов М- в реакции, например, О2+е+М→О2-+М, где М - любая
нейтральная молекула. Эта реакция существенна для области D ионосферы.
Данные высотного распределения эффективной частоты соударений электронов
с нейтральными молекулами используются для расчётов поглощения радиоволн
в ионосфере. Высотные профили электронной концентрации среднеширотной
ионосферы для дневного и ночного времени суток приведены на рисунке 1.5.
Радиосвязь в диапазоне КВ возможна как прямым лучом вдоль земной
поверхности, так и посредством радиоволн, отражённых от ионосферы.
Несомненно, основной интерес представляют именно отражённые волны.
Отражение волн позволяет осуществлять связь на расстояния, намного
превышающие прямую видимость. Распространение радиоволн в ионосферной
плазме, находящейся в магнитном поле Земли, имеет сложный характер.
Наиболее важными параметрами ионосферы, влияющими на распространение
электромагнитных волн, являются электронная концентрация и
частота
9
соударений электронов с нейтральными частицами атмосферного газа.
Для исследования ионосферы используют радиоволны КВ-диапазона с
вертикальным и наклонным направлением зондирования. К рассматриваемому
диапазону относим частоты, меньшие наклонной критической частоты.
Отражение радиоволны будет происходить в области, где величина sin θi+1 станет
равной единице. Полагая, что на поверхности
Рисунок 1.5 – Дневной и ночной профили электронной концентрации
Таблица 1.2 – Распределение коэффициента рекомбинации
Область Средняя ТемпераЭлектронная
ионовысота
тура, К
концентрация, , м-3
сферы
максим
День
ночь
у-ма, км
Солнечная
активность
максиминимум
мум
6
D
70
220
10
2∙106
106
E
110
270
3∙1011
1,5∙1011 3∙109
F1
180
800÷1500 5∙1011
3∙1011
−
12
11
F2 (зима) 220÷280
2,5∙10
6∙10
~1011
F2 (лето) 250÷320 100÷2000 8∙1011
2∙1011
3∙101
1
10
Эффективный
коэффициент
рекомбинации, α', м-3с-1
1,0
0,1
3∙10-2
2∙10-4
10-4
земли n0=1, а в области отражения излучённого с земли радиосигнала sinθ i+1=1,
получается, что отражение радиосигнала от ионосферы происходит на высоте,
где показатель преломления равен синусу вертикального угла зондирования.
1.2 Ионосферные возмущения
Можно назвать несколько причин возмущений области F ионосферы,
связанных с изменением интенсивности корпускулярной радиации. За первую
причину изменения электронной концентрации принимают изменения
соотношения нейтральных компонент O / N2.
Второй причиной являются механизмы взаимодействия с радиационными
поясами Земли. Здесь имеется также два пути влияния заряженных частиц
захваченной радиации на верхнюю ионосферу.
В радиационных поясах движутся ионы O+, протоны p и электроны e.
Ионы и протоны при столкновениях с атомами кислорода O передают им в
процессах обмена импульсом и резонансной перезарядки свою энергию и заряд.
В результате ионы и протоны теряют свою энергию, а ускоренные атомы
кислорода тратят энергию на нагрев окружающей среды и производят
дополнительную ионизацию.
Схема взаимодействия заряженных частиц радиационных поясов с верхней
атмосферой развивается по трём каналам. В первом канале ионы кислорода O f+ и
водорода Hf+ (протоны) в столкновениях с атомами кислорода обмениваются
скоростью и зарядами.
Образовавшиеся в результате реакций быстрые атомы кислорода Of
теряют свою энергию на ионизацию атомов кислорода O.
В ионизационных процессах принимают участие и электроны
радиационных поясов.
Реакции с образованием низкоэнергичных ионов кислорода O+
продолжается до снижения энергии Of, ef и е ниже потенциала ионизации атома
О.
Полная скорость ионизации (интегрированная по всем энергиям для
наблюдаемых событий с O+) примерно равна 108 м-3 с-1 около максимума F слоя
и одного порядка со скоростью ионизации солнечной электромагнитной
радиацией.
Атомы кислорода, увеличившие свою энергию в результате столкновений
до 10 эВ, способны просто покинуть ионосферу, соответственно изменив
соотношение O/N2. Поток убегания равен 7.5∙1013 м-2с-1, а поток, способный к
выходу на баллистические орбиты, будет 2.8∙1015 м-2с-1. Эти атомы были бы
результатом потока O+ в 2.8∙1013 м-2с-1, который в 10 раз больше, чем
приходящий поток Of+ в диапазоне 0.7-12 кэВ.
Низкоэнергичные ионы O+ и электроны вновь захватываются магнитным
полем в радиационные пояса, где ускоряются и начинают участвовать во
11
взаимодействии
с
атмосферным
газом.
То
есть
образуется
самоподдерживающийся цикл движения атомарных ионов
кислорода и
электронов из радиационных поясов в ионосферу и обратно.
В этом канале изменение ионизации в области F ионосферы однозначно
изменениям концентрации заряженных частиц в радиационных поясах и,
следовательно, такими же изменениями интенсивности внемагнитосферных
корпускулярных потоков солнечного или галактического происхождения.
Во втором канале образованные в реакциях быстрые атомы кислорода Of
теряют свою энергию на нагрев атмосферного газа. Пиковая энергетическая
потеря располагается между ~250-300 км и составляет ~96 % полного
поступающего энергетического потока. Для такого события величина потока
поступающей энергии могла быть порядка 4∙10-4 Дж∙м-2∙с-1∙ср-1, что по порядку
энергетического потока сопоставимо с солнечным энергетическим притоком к F
области. Таким образом, большие взаимные сечения передачи импульса
обеспечивают очень эффективный механизм для передачи магнитосферной
энергии в верхнюю термосферу. Нагрев атмосферы при возрастании
концентрации заряженных частиц в радиационных поясах приводит к
расширению атмосферы и изменению отношения нейтральных компонент O/N 2.
В области разогрева отношение O/N2 возрастает. Если высота максимума слоя
F2 будет располагаться вблизи области разогрева, то электронная концентрация
также будет возрастать. Если максимум ионосферы будет располагаться много
ниже области разогрева, то можно ожидать уменьшение электронной
концентрации. Следовательно, будут условия, когда электронная концентрация в
максимуме ионосферы реагировать не будет.
Высота максимума ионизации области F2 – hmF2 зависит от солнечной
активности и композиций нейтральных составляющих атмосферы N2, O2, O, He и
Н. Наиболее вероятна регистрация противоположной по знаку бури
(относительно интенсивности корпускулярной радиации в областях захвата) в
околополуденное время зимнего периода года, когда hmF2 имеет наименьшие
значения. Вероятность возникновения отрицательной бури ещё более
уменьшается с приближением к экваториальной зоне, поскольку при этом h mF2
возрастает.
Концентрация заряженных частиц в радиационных поясах стремится к
постоянству, она пополняется как за счёт внемагнитосферных источников, так и
из ионосферы. В третьем канале с увеличением потоков внемагнитосферных
протонов и электронов радиационные пояса временно переполняются в сотни
раз, и единственным механизмом уменьшения вынужденного нарастания
является уменьшение скорости отбора зарядов из ионосферы. При этом
концентрации ионов и электронов в ионосфере будут возрастать, поскольку
ионизация атмосферы на этих высотах солнечным электромагнитным
излучением остаётся прежней. В периоды, например, Форбуш-эффектов
12
(понижение интенсивности ГКЛ) электронная концентрация в области F
ионосферы падает [14].
Блок-схема взаимодействия ионосферы и радиационных поясов приведена
на рисунке 1.8.
Рисунок 1.6 – Взаимодействие радиационных поясов с ионосферой
Ионосфера - это неоднородная магнитоионная среда. Наиболее важными
элементами ее структуры являются слои, и др., а так же возмущения различных
масштабов от метров до тысяч километров. К возмущениям относят отклонения
параметров ионосферы от их спокойного суточного хода. Важным классом таких
неоднородностей являются волновые возмущения околоземной плазмы перемещающиеся ионосферные возмущения (ПИВ).
Исследование структуры таких неоднородностей важно для многих
практических задач, связанных с распространением радиоволн. В самом общем
виде влияние ПИВ на характеристики ВЧ радиоволн сводится к [22]:
1) появлению многолучевости и нестационарности сигналов;
13
2) изменению углов прихода;
3) изменению уровня принимаемого сигнала (фединг);
4) эффектам фокусировки и др.
При
распространении
мощных
ПИВ
происходит
генерация
мелкомасштабных ионосферных неоднородностей [23], которые в свою очередь
снижают эффективность функционирования спутниковых радиотехнических
систем и приводят к федингу радиосигналов в СВЧ/ВЧ диапазоне и флуктуациям
фазы в радиоканале спутник-земля [24]. Исследование ПИВ важно так же для
решения различных геофизических задач: изучение строения атмосферы и
ионосферы и физики протекающих в них процессов; изучение атмосфернотермосферных связей; физика плазмы; физика ударных волн, метеорология и т.д.
1.3 Распространение длинных волн
К диапазону длинных волн (ДВ) относят волны, длина которых составляет
1 ÷ 10 км (частота 30÷300 кГц).
Для диапазона длинных волн идет существенное преобладание токов
проводимости над токами смещения. Следовательно, при распространении
поверхностной волны ее энергия проникает вглубь Земли. Для прямолинейного
распространения волн сферичная форма Земли может служить препятствием.
Однако, на расстояниях до 2000 км сферичность Земли является соизмеримой с
длиной волны, благодаря чему волна благодаря дифрации огибает земную
поверхность. Если не брать в учет незначительные потери, можно считать, что
длинные волны могут распространяться вдоль поверхности на расстояние до
3000 км.
На с расстоянии от 300 до 400 км к земной волне добавляется волна,
которая отражается от ионосферы. Напряженность поля отраженной от
ионосферы волны увеличивается с увеличением расстояния, а на расстояниях от
700 до 1000 км напряженность поля земной волны и волны, отраженной от
ионосферы, становятся примерно одинаковыми. Суперпозиция этих двух волн
дает интерференционную картину поля.
На расстояния больше 3000 км длинные волны распространяются только
отражаясь от ионосферы. Для их отражения необходима лишь небольшая
электронная плотность, поэтому в дневное время суток отражение этих волн
может происходить на нижней границе слоя D, а ночью—на нижней границе
слоя Е. Проводимость в данной области ионосферы для длинных волн очень
большая (правда, она в тысячи раз меньше, чем проводимость сухой
поверхности), и токи проводимости оказываются того же порядка, что и токи
смещения Поэтому, для длинных волн нижняя область ионосферы обладает
свойствами полупроводника.
На ДВ электронная плотность слоев D и Е меняется резко на протяжении
длины волны. Поэтому и отражение здесь происходит как на границе раздела
14
воздух - полупроводник, без проникновения радиоволны в толщу
ионизированного газа. Этим обусловлено слабое поглощение ДВ в ионосфере.
Днем в этом диапазоне волн на расстояниях до нескольких сотен
километров для связи используются поверхностные волны. С увеличением
частоты колебаний требуется более высокая концентрация заряженных частиц
ионосферы для формирования отраженной волны, при этом радиоволны
проникают во все более высокие слои атмосферы. Но с увеличением длины пути,
проходимой радиоволной в ионосфере, возрастают ее потери. Радиоволны этого
диапазона достигают слой Е ионосферы и возвращаются к Земле. Днем более
низкий слой D имеет высокую концентрацию и вызывает значительное
ослабление радиоволн, поэтому пространственные волны этого диапазона весьма
слабы.
Ночью дальность связи может быть увеличена за счет того, что ночью слой
D практически исчезает. Ослабление радиоволны в ионосфере значительно
уменьшается и влияние пространственной волны в этом диапазоне становится
заметнее. В конечном итоге это приводит к тому, что на больших дальностях в
местах приема может наблюдаться эффект замирания, или фединга,
проявляющийся в изменении уровня принимаемого сигнала. Основной причиной
замирания сигналов является интерференция пространственной и поверхностной
волн. Так как длина пути, который проходят радиоволны, может постоянно
изменяться, то непрерывно изменяются и фазы приходящих сигналов.
Результат сложения двух сигналов одной частоты, но с различными
фазами, изменяется от максимального значения (когда фазы приходящих
колебаний совпадают) до минимального (когда фазы этих сигналов
противоположны). Если мощности колебаний, приходящих с различных
направлений, приблизительно одинаковы, то уровень принимаемого сигнала,
образуемого в результате интерференции, может спадать практически до нуля.
Вблизи передатчика, где присутствуют, в основном, поверхностные волны,
эффект замирания практически отсутствует. На больших расстояниях, где
возможно распространение и пространственной, и поверхностной волны, ночью
вязь может улучшаться, но со значительными замираниями. И на очень больших
расстояниях, куда практически не достигает земная волна, ночью возможен
прием пространственной волны.
Радиоволны с длиной волны от 10 до 100 метров распространяются также в
виде пространственной и поверхностной волн, но с ростом частоты еще более
возрастает поглощение Землей энергии поверхностных волн, и они ослабевают
быстрее. Поэтому в коротковолновом радиодиапазоне распространение
поверхностных волн ограничивается практически пределами прямой видимости.
Далее простирается зона молчания, где невозможен уверенный прием сигналов.
В диапазоне декаметровых волн также возможен эффект замирания.
Причиной его также является интерференция, но уже двух или более
15
пространственных лучей, приходящих в точку приема разными путями.
Расстояние от поверхности Земли до границы нижнего слоя ионосферы
составляет примерно 60—100 км, то есть того же порядка, что и длина волн,
поэтому волны распространяются между двумя близко расположенными
концентрическими полупроводящими сферами. Получается аналог волновода,
одной границей которого является ионосфера, другой — Земля. Условия
распространения радиоволн примерно похожи, на условия распространения в
диэлектрическом волноводе. На рисунке 1.6 показан волновод, образованный
Землей и ионосферой.
Для этого волновода, как и для любого другого, можно рассчитать
оптимальные волны — критическую волну и волны, которые распространяются
с наименьшим затуханием. Для получившегося волновода, из Земли и
ионосферы, волны, распространяющиеся с меньшим затуханием обладают
длиной 25 - 35 км, а критическая волна – длиной 100 км. Также, как и в других
обычных волноводах, в данном сферическом волноводе фазовая скорость выше
скорости света в свободном пространстве.
Напряженность поля в точке приема определяется по формуле:
.
(1.1)
Рисунок 1.6 – Волна в волноводе Земля-ионосфера
С учетом множителя ослабления F при отсутствии поглощения в
волноводе выражение принимает вид
16
,
(1.2)
где – высота волновода, – радиус Земли, – центральный угол между
двумя лучами, проведенными из центра Земли до точек передачи и приема.
Формула (1.2) показывает, что напряженность поля с ростом расстояния между
приемной и передающей точками сначала падает, затем растет, достигая в
антиподе Земли максимального значения [11].
Амплитуда радиоволны, отраженной от ионосферы, зависит от следующих
факторов:
- ионосферное поглощение;
- ослабление с расстоянием от источника;
- ионосферное фокусирование и дефокусирование;
- поляризация нормальных вол и поляризационные свойства передающей и
приемной антенн;
- замирания.
Воздействие среды на условия распространения радиоволн
Поглощение – передача энергии электромагнитной волны среде
распространения. Различают уменьшение напряжённости поля или мощности
электромагнитной волны в вакууме за счёт сферического расширения потока
энергии L0, дополнительного поглощения нейтральных атомов, ионов и
электронов .
Отражение – одно из наиболее известных явлений на примере отражения
солнечного луча от зеркала. Происходит оно на поверхности тела или раздела
сред. При отражении количественной характеристикой отражательной
способности является величина, называемая коэффициентом отражения Г = Er
/E0, где Er и E0 – амплитуды отражённой и падающей волны. Известным
законом отражения является равенство углов падения и отражения
электромагнитной волны.
Скачок фазы при отражении горизонтально поляризованной радиоволны
всегда равен 180° или числу π в радианах.
- зенитный угол, - угол падения.
= 90о - .
Для вертикально поляризованной волны скачок фазы при отражении
может принимать два значения:
  0, если   0 ,
  180o , если   0 ,
где
- угол падения луча,
17
0
- угол Брюстера, который приблизительно определяется из условия
ctg0   .
Преломление - физический процесс изменения направления движения
радиолуча при переходе из одной среды в другую с различными показателями
преломления. Величина показателя преломления зависит от химического
состава, концентрации или плотности вещества, электрических свойств среды
распространения радиоволны.
Поляризация ЭМВ – характеризует поперечную анизотропию волны. Она
определяется направлением вектора электрического поля Е. Горизонтально
(вертикально) поляризованная волна имеет электрический вектор, параллельный
(перпендикулярный) поверхности земли. Среда распространения может привести
к повороту и вращению плоскости поляризации радиоволны, к разделению
волны на составляющие с различным направлением вращения поляризации.
Направление вращения зависело от направления магнитного поля или
направления распространения. Причина этого явления заключается в том, что
магнитное поле делает среду анизотропной, так что падающий
плоскополяризованный свет расщепляется на две волны с противоположным
вращением плоскости поляризации и движущиеся с различными скоростями.
Таким образом, на законы распространения радиоволн и их
характеристики воздействует окружающая среда, которая, в свою очередь,
подвержена воздействиям электромагнной и корпускулярной радиации, имеет
периодические и спорадические вариации. Поскольку в нашем случае средой
распространения радиоволн является окружающее космическое пространство,
следует рассмотреть источники управления и изменения его характеристик.
Фокусирование и фединг обычно бывают связаны с довольно быстрыми
вариациями амплитуды во времени, с продолжительностью меньше часа, потому
что они зависят от нестационарных эффектов в ионосфере. Ионосферное
поглощение и пространственное поглощение имеют тенденцию изменяться во
времени более медленно, заметно варьируя за сутки или сезон.
Как одно-, так и двухскачковые моды рассчитываются для
распространения на расстояния до 2000 км, с учетом потерь и изменений фазы
при отражении от земли при вертикальной поляризации для двухскачковой
моды. При распространении на расстояния до 4000 км расчет производится
только для двухскачковой моды.
Для расчета высоты точки отражения на протяжении суток вводятся
параболические распределения слоя D/E, максимальная частота которого
прогнозируется из величины foE. Коэффициенты ионосферного отражения
преобразуются в соответствующие коэффициенты для трех периодов солнечной
активности при максимальном числе солнечных пятен (ssn: 75–150), среднем их
числе (ssn: 25–75) и минимальном числе (ssn: 0–25). Эти коэффициенты
18
показаны в функции значения f cos i для зимы, равноденствия и лета. Затем
значения косинуса зенитного угла солнца (cos*) в ночное время
(N на рисунке) и в полдень зимой (W), в период равноденствия (E) и летом (S) в
Канаде устанавливаются равными –0,21, 0,375, 0,707 и 0,93, соответственно.
Коэффициенты ионосферного отражения в данных условиях получаются путем
интерполяции Rc в отношении значений f cos i и cos*.
1.4 Понятие терминатора. Обзор материала исследований солнечного
терминатора
Солнечный терминатор относится к систематически действующим
источникам генерации возмущений во всех подсистемах системы Земля —
атмосфера — ионосфера — магнитосфера [12]. Солнечный терминатор – это
область, разделяющая атмосферу, освещенную полным диском Солнца, от
атмосферы, находящейся в тени Земли. Ширина СТ, определяемая в основном
угловым размером Солнца, равна 0,5°, а скорость его движения на экваторе
составляет 450 м/с. Отсюда естественно было ожидать, что в области СТ
происходит резкий переход состояния атмосферы от дневного к ночному и
наоборот. Тогда по аналогии с механизмами образования волн препятствиями в
потоке жидкости или газа можно было предположить возникновение
атмосферных волн при перемещении СТ. Очевидно, что в этом случае
эффективность генерации волн главным образом будет определяться шириной
СТ. Поскольку целенаправленных измерений градиентов температуры,
плотности и т. п. в области СТ до сего момента не проводилось, то первые
оценки его ширины выполнялись с помощью данных о скорости изменения
электронной концентрации, опираясь при этом на оценки времени установления
температурного равновесия между фотоэлементами, ионами и нейтральными
частицами [4]. Согласно этим оценкам ширина СТ в термосфере составляет -5001000 км.
Приведенное выше определение терминатора не совсем точно передает его
физический смысл. Действительно, под терминатором более правильно
подразумевать переходную область, разделяющую атмосферу с различными,
параметрами, обусловленную сильным градиентом поглощаемой атмосферой
солнечной радиации, который имеет место в утренние и вечерние часы.
Очевидно, что эта область, в которой резко изменяется энергетика самой
атмосферы, совершенно не обязательно совпадает с оптической границей дня и
ночи, поскольку оптический диапазон излучения Солнца слабо влияет на
атмосферу.
Таким
образом,
под
терминатором
подразумевается,
19
перемещающаяся в атмосфере со скоростью вращения Земли, область сильных
значений градиентов параметров атмосферы, обусловленная резким изменением
количества поглощаемого атмосферой потока солнечной энергии в переходное
время суток.
Расчеты модели СТ, выполненные на основе достаточно простых моделей
состава атмосферы, а также на основе моделей потока солнечной радиации,
показали [5], что СТ действительно является областью наиболее быстрого
изменения таких параметров, характеризующих состояние атмосферы, как
температура, давление, электронная концентрация. В [10] определен временной
сдвиг физического СТ относительно оптического СТ. который на термосферных
высотах лежит в пределах нескольких десятков минут. С ростом широты ширина
СТ увеличивается. Максимальные значения градиентов температуры следует
ожидать в областях сильного поглощения радиации, т. е. в озонослое и в
термосфере на высотах ~140— 180 км.
Наличие в атмосфере оптических неоднородностей потока солнечной
радиации приведет к генерации нестационарных волн, что обусловлено резким
изменением притока тепла в область оптической неоднородности во время
прохождения через нее СТ. Этот тип волн рассмотрен в работе [10] для случая их
генерации, возникающей при прохождении СТ через слабую оптическую
неоднородность, а затем он был изучен с учетом сферичности Земли [11]. Такие
нестационарные волны правильней всего отнести к волнам переходного типа [11,
13].
В работе [6] показано, что при наличии неоднородностей коэффициента
поглощения радиации атмосферы в восходные часы может возникнуть большое
значение вертикальной компоненты дивергенции горизонтального потока
поглощаемой атмосферной радиации. Это может привести к появлению
названной автором [7] радиационной неустойчивости, суть которой заключается
в следующем. Если какой-либо элемент атмосферы, например под воздействием
внешней волны, переместится в область с большим значением потока радиации,
то он нагреется и расширится. Если его расширение окажется достаточным, то
этот элемент начнет всплывать
Как известно [8], в осенне-зимний период перед восходом Солнца на
высотах 200—400 км появляется температурный всплеск, обусловленный
сильным потоком фотоэлектронов из магнитосопряженной области в момент
прохождения через нее солнечного терминатора.
В ионосфере существуют и другие, более сложные пути образования
20
неоднородностей в области СТ. Так, в работе [9] показано, что сравнительно
большое значение горизонтальной компоненты градиента давления электронов
или температуры в области СТ приводит к возникновению вертикального потока
плазмы, направленного утром вверх, а вечером вниз. Тогда из формулы для
критерия неустойчивости Релея — Тейлора для ионосферной плазмы,
полученной в [10], следует, что в вечерние часы такие потоки способствуют
усилению данной неустойчивости.
Учитывая такие обстоятельства, как возможность интерференции
крупномасштабных волн самих с собой в результате их огибания земного шара,
сферичность модели СТ, наличие оптических неоднородностей атмосферы,
которые обязательно приведут к генерации нестационарных волн, дальнейшие
расчеты волн выполнялись с использованием нестационарной системы
газодинамических уравнений, записанных в сферической системе координат,
неподвижной относительно СТ [6]. В результате для уравнения поля давления
было найдено решение в виде суммы сферических гармоник [6]. Вместе с
решением получено и исследовано дисперсионное соотношение для сферических
гармоник. В отличие от обычного дисперсионного соотношения для плоских
волн оно удобно при анализе крупномасштабных волн, так как в нем
учитывается сферичность Земли.
Фотоионизационные процессы в утренние часы могут привести к
нарастанию волн от СТ со временем после генерации при условии, что скорость
увеличения электронной концентрации будет преобладать над скоростью
диссипации нейтральной волны. Этот эффект сильней всего проявляется на
экваторе в период равноденствия.
Выше 200 км расчеты возмущений ионосферы проводились с помощью
одножидкостного уравнения плазмы [14]. В районе экватора в период
равноденствия, когда из-за параллельности магнитного поля Земли линии СТ
(линия GT — это линия, образованная пересечением сферической поверхности
на заданной высоте поверхностью терминатора) тензор диэлектрической
проницаемости имеет наиболее простой вид. Это позволило определить вдоль
линии GT с севера на юг.
При изучении вариаций электрического поля [14] были рассмотрены два
механизма их генерации: за счет воздействия на заряженную компоненту волн от
СТ и за счет значительного градиента плотности электронов в окрестности СТ.
Усиление волн в ионосфере в переходные часы суток подтверждается с
помощью методов доплеровского зондирования, возвратно-наклонного
21
зондирования и другими радиофизическими методами [15].
Подтверждением теоретических выводов о генерации волн МТ служат
работы [15], в которых с помощью статистической обработки большого массива
данных вертикального зондирования ионосферы обнаружено увеличение
вероятности появления волн во время прохождения МТ.
Заключение. Таким образом, приведенный здесь материал свидетельствует о том, что к настоящему времени уже разработаны основы теории
переходных процессов в атмосфере (включая ионосферу). В частности, из них
следует, что эти процессы приводят к генерации волн, которая главным образом
обусловлена:
1) движением областей сильных градиентов параметров атмосферы в
утренние и вечерние часы;
2) возникновением магнитосопряженного терминатора;
3) взаимодействием СТ с неоднородностями атмосферы;
4) радиационной неустойчивостью, вызванной сильным градиентом потока
радиации, который обусловлен плоскослоистостью коэффициента ее
поглощения.
2 Экспериментальная часть
2.1 Описание спектроанализатора БАРС
2.1.1 Назначение прибора
Многоканальный анализатор спектра «Барс» - далее по тексту Прибор,
предназначен для измерения характеристик радиосигналов. Может
использоваться для мониторинга спектра, лабораторных испытаний и научных
исследований.
Прибор - конструктивно законченное устройство, выполненное в корпусе
кейса.
Технические характеристики
Технические характеристики изделия во многом зависят от его
конфигурации и версии программного обеспечения. В таблице приведены
минимальные и максимальные (в скобках) значения:
- диапазон частот
1 Гц – 4,4 (12,4) ГГц;
- динамический диапазон
-151 - +10 дБм;
- разрешение по частоте (RBW)
0,1 Гц - 250 кГц;
- точность измерения уровней
0,25 дБ;
- полоса частот I/Q демодулятора
240 кГц;
- скорость сканирования
140 МГц/с;
22
- количество каналов
2 (5);
- наличие GPS
нет (есть);
- диапазон рабочих температур, градусов Цельсия
+5…+40;
- электропитание: от сети
200-240В/50 Гц;
- время непрерывной работы изделия от сети 220 В
не ограниченно;
- размеры корпуса изделия, мм
455×345×150;
- вес изделия, кг, не более 10.
Состав изделия:
- многоканальный анализатор спектра «Барс»;
- адаптер питания (далее - адаптер) - 2 шт;
- приёмник GPS (опционально).
Устройство и работа. Конструктивно Изделие выполнено в виде
переносного моноблока, объединяющего в одном корпусе модули анализаторов
спектра, а также ноутбук. Внешний вид Изделия показан на рисунке 2.1.
Рисунок 2.1 – Внешний вид прибора
Электропитание Изделия осуществляется от сети переменного тока 220 В,
50 Гц через блоки питания (адаптеры). Адаптеры питания предназначены для
преобразования напряжения 220 В/50 Гц в постоянное напряжение +5 В (для
работы модулей анализаторов спектра) и +18 В (для работы ноутбука).
В качестве модулей измерителей спектра в анализаторе используются
изделия SA44B (1Гц-4,4 ГГц) и SA124B (100 кГц-12,4 ГГц). На первом канале
всегда устанавливается модуль SA44B.
Многоканальный анализатор спектра «Барс» работает в следующих
23
режимах:
- одноканальном;
- многоканальном.
В одноканальном режиме используется только первый канал и
программное обеспечение, поставляемое изготовителем изделия SA44B. Оно
позволяет производить измерение спектров и демодуляцию радиосигналов.
Одноканальный режим предназначен для поиска радиосигналов и оценки их
характеристик.
В многоканальном режиме изделие может снимать спектрограммы
заданных оператором участков спектра периодически, через интервалы времени,
которые можно задавать с точностью до 1 секунды с записью результатов в базу
данных на всех имеющихся каналах независимо друг от друга. В расширенных
версиях кроме спектрограмм возможна запись в базу данных временных
фрагментов квадратурных составляющих радиосигналов заданных частот,
привязка их к всемирному времени по часам приёмника GPS.
2.1.2 Тестирование многоканального анализатора спектра «БАРС»
Для установления идентичности измерений и относительных
коэффициентов усиления во всех диапазонах частот (10-30 кГц с полосой частот
3 Гц; 100 – 1000 кГц с полосой 300 Гц; 1,0 – 10,0 МГц с полосой 3,0 кГц и 10,0 –
100,0 МГц с полосой 30,0 кГц) проведены поочередные пробные измерения в
каждом канале.
Выбраны диапазоны спектрального обзора в первом канале на частотах
ОНЧ 10-30 кГц с полосой частот 3 Гц (СДВ-диапазон). Установлено, что в СДВдиапазоне работают станции GBR 16 кГц, 25 кГц – передача точного времени,
планируются измерения работы HAARP для последующих исследований
воздействия мощных излучений СДВ на погоду и другие геофизические
катаклизмы.
Проведены измерения во втором канале для диапазона частот 100 – 1000
кГц с полосой 300 Гц (ДВ- и СВ-диапазон), определены периодичности работы
радиостанций и произведён выбора частот постоянных наблюдений.
Проведены измерения в третьем канале для диапазона частот 1,0 – 10,0
МГц с полосой 3,0 кГц (КВ-диапазон), определены периодичности работы
радиостанций и выбраны частоты постоянных наблюдений.
Проведены измерения в четвёртом канале для диапазона частот 10,0 –
100,0 МГц с полосой 30,0 кГц (УКВ-диапазон) для определения периодичности
работы радиостанций и выбора частот постоянных наблюдений.
Проводится определение источников излучения через интернет и
литературных источников и их местоположения.
На рисунке 2.2 показано, каким образом была выбрана исследуемая
частота. Данные со спектроанализатора пишутся в текстовых файлах в
24
табличном формате. Каждый текстовый файл соответствует определенному
времени. В нем в табличной форме представлены данные уровня приема для всех
частот заданного на канале диапазона с шагом 30 Гц. Всего за один день
анализатор составляет 1440 текстовых файлов, регистрируя данные с интервалом
в 1 минуту. На рисунке 2.3 приведен фрагмент такого файла. В первой строчке
пишутся начальная и конечная частоты диапазона. Со второй строчки
начинаются сами данные. В левом столбце содержатся частоты в Гц, в правом –
уровни приема в дБм.
2.2 Проведение эксперимента
Для выбора рабочей частоты были построены характеристики заданного
диапазона за 1 сутки. Данные отбирались каждые три часа. Критерием выбора
было наличие сигнала уровня выше -80 дБм в течение нескольких часов. Все, что
принималось в пределах от -120 до -100 дБм отбрасывалось как шум.
Далее с помощью программного пакета BARS Analyser были составлены
характеристики за несколько дней, в которые уровень активности Солнца был
небольшим.
Рисунок 2.2 – Выбор рабочей частоты
На рисунке 2.4 показано главное окно программы BARS Analyser.
Программный пакет позволяет обрабатывать данные сразу за несколько дней,
строить характеристики с заданным временным интервалом и количеством
25
точек. Также в нем можно вывести графики усредненного уровня за выбранный
интервал.
В итоге были выбраны частоты 175 кГц и 270 кГц, так как ее
характеристики в относительно спокойные дни оказались наиболее
стабильными, с меньшим числом отклонений от среднего уровня, чем у других
частот диапазона.
На рисунке 2.5 показаны типичные характеристики частоты в течение трех
дней. На рисунке области, соответствующие темному времени суток, затемнены.
На графиках наглядно видна разница между дневным и ночным уровнями
сигнала. В ночное время уровень составляет порядка -80 ÷ -78 дБм, тогда как в
дневное время он опускается до -98 ÷ -94 дБм.
В ночные часы, на некотором расстоянии от передатчика, возможен
приход одновременно пространственной и поверхностной волн, причем длина
пути пространственной волны меняется с изменением электронной плотности
ионосферы. Изменение разности фаз этих волн приводит к колебанию
напряженности электрического поля, называемому ближним замиранием поля.
На значительное расстояние от передатчика могут прийти волны путем
одного и двух отражений от ионосферы. Изменение разности фаз этих двух волн
также приводит к колебанию напряженности электрического поля, называемому
дальним замиранием поля.
Наиболее благоприятны, в диапазоне частот от 1500 до 3000 кГц для
дальних связей, являются зимние ночи и периоды минимума солнечной
активности. Особо дальние связи, более 10000 км, обычно возможны в часы
захода и восхода солнца. В дневные часы связь возможна на расстояние до 300
км. В летнее время на этом диапазоне часто мешают помехи от статических
разрядов в атмосфере.
Изменение характеристик земной волны происходит очень медленно и
проявляется в виде среднесуточных и среднемесячных колебаний. Изменение
поляризации, амплитуды и фазы ионосферных волн приводит к возникновению
широкого спектра замираний суммарного поля.
Ионосферная волна приходит в точку приема с запаздыванием по фазе
относительно земной из-за геометрической разницы хода и уменьшения
скорости распространения волны, проходящей некоторую часть своего пути в
ионосфере. Однако основной вклад в флуктуации фазы ионосферной волны
вносят колебания высоты области электронной концентрации, от которой
происходит отражение. При изменении высоты отражающей области на Δh
меняются длина траектории наклонного распространения на Δl и фаза на Δφ = 2π
. Из геометрических соображении, при отклонении ионосферы Δh на
больших расстояниях от передатчика наблюдается тенденция к появлению
регулярных колебаний величины φ и, следовательно, периодов замираний.
26
Рисунок 2.3 – Фрагмент данных БАРС
27
Рисунок 2.4 – Главное окно программы BARS Analysis
Интенсивность поглощаемого атмосферой ионизирующего излучения на
высоте hk – Ii,k. То есть следует определить интегральное поглощение излучения
от границы атмосферы до точки наблюдения с учётом, конечно, зенитного угла χ
прихода излучения к атмосфере. С увеличением χ степень поглощения излучения
возрастает на величину sec χ. Для учёта кривизны Земли в формулах для
ионизации и поглощения множитель sec χ надо заменить на функцию Чепмена Ch(x, χ), где х = Q + (h – h0)/H, Q = (R +h0)/H, H - шкала высот однородной
атмосферы, R - радиус Земли, h - высота наблюдения, h0 - высота, на которой
скорость ионизации достигает максимума.
Рассмотрим поток солнечного ионизирующего излучения, падающего на
земную атмосферу, которая предполагается изотермической. В верхней части
атмосферы газ является настолько разреженным, что лишь незначительная часть
энергии поглощается. С другой стороны, в нижние слои атмосферы, где
плотность высока, попадает лишь незначительная доля энергии излучения,
поскольку она поглощается на более высоких уровнях.
Таким образом, следует ожидать, что максимум поглощения энергии (а,
следовательно, максимум образования ионов) имеет место где-то на
промежуточной высоте.
28
Рисунок 2.5 – Сигнал на частоте 175 кГц
Взаимодействие потока ионизирующего излучения с возрастающей
концентрацией ионизируемого газа приводят, естественно, к образованию на
некоторой высоте максимума скорости ионизации.
Общий результат теории сводится к тому, что скорость образования
ионных пар q(χ, z) как функция зенитного угла Солнца χ и высоты z даётся в
виде
ln
q(  , z )
 1  z  sec   e  z .
q0
(2.1)
Здесь q0 - скорость образования ионных пар на уровне z = 0, когда Солнце
находится в зените, а
z
h  h0
H
(2.2)
29
Рисунок 2.6 – Сигнал на частоте 270 кГц
Поэтому опорная высота h0 является высотой максимума образования
ионов, когда Солнце находится в зените.
Слой Чепмена имеет более резкий градиент ионообразования в
зависимости от высоты на нижней стороне слоя, чем на верхней. Высоты слоёв
увеличиваются с увеличением значений χ, фактически высоты максимума при
такой шкале лежат на прямой линии.
При взаимодействии прямого и отраженного сигналов, земного и
ионосферного соответственно, формируется результирующий сигнал, который
оказывается сдвинутым по фазе относительно прямого сигнала на величину ΔФ,
оцениваемую соотношением:
(2.3)
30
Здесь
– коэффициент ослабления
приближенно равный коэффициенту отражения.
отраженного
сигнала,
Рисунок 2.7 – Векторное сложение прямого и отраженного сигналов
Представим модель траектории распространения ионосферной волны на
рисунке 2.8:
где Т – передатчик;
R – приемник;
h – высота отражающей области;
d0 = 360 км – расстояние между приемником и передатчиком;
l – длина пути распространения волны;
χ - зенитный угол.
Принимаем, что h = 90 км, тогда максимум напряженности суммарного
поля будет при l ~ , минимум l ~
. Исходя из данного сооотношения,
находим значения высот отражения для максимальных и минимальных
значений.
При f = 175000 Гц; λ = 1714, 2857 м.
Результирующий вектор сложения земного и ионосферного сигналов будет
максимален в случае совпадения фаз, т.е. на длину пути ионосферного сигнала
должно укладываться целое число длин волн.
31
Рисунок 2.8 – Модель траектории распространения сигнала
Для удобства расчета взята половина пути прямого и отраженного
сигналов. Соответственно l/2 ~ N
при максимальном экстремуме
результирующего вектора; l/2 ~ N
при минимальном экстремуме.
Исходя из полученных данных получаем ряд высот отражения для минимальных
и максимальных результирующих амплитудах сигнала.
Таблица 2.1 – Фрагмент полученных данных
Дата День
День
Мощность, Мвт
время года
года
Мощность, Мвт
5:00:29
247
0,000000000037524497
245
0,0000000028800712292
5:01:24
247
0,000000000036681881
245
0,0000000000165305345
5:02:32
247
0,000000013438194167
245
0,0000000000047153982
5:03:27
247
0,000000000739406926
245
0,0000000005145424423
5:04:33
247
0,000000000030618724
245
0,0000000038608293229
5:05:28
247
0,000000012132471500
245
0,0000000000071022287
5:06:24
247
0,000000001485189675
245
0,0000000000128680830
5:07:24
247
0,000000012307620678
245
0,0000000000272938090
32
Продолжение таблицы 2.1
Дата
время
День
года
Мощность, Мвт
День
года
Мощность, Мвт
5:08:29
247
0,000000000093055896
245
0,0000000000090765507
5:09:24
247
0,000000014936829472
245
0,0000000089224100369
5:10:30
247
0,000000000116324797
245
0,0000000000193528393
5:11:25
247
0,000000000155541566
245
0,0000000085753067506
5:12:25
247
0,000000012812277687
245
0,0000000068860831021
5:13:34
247
0,000000002414481844
245
0,0000000000155644066
5:14:32
247
0,000000000032107598
245
0,0000000008439042662
Таблица 2.2 – Изменения области высоты отражения
N λ/2
l/2 (Pmax), м
222
190285,7143
223
191142,8571
224
192000
225
192857,1429
226
193714,2857
227
194571,4286
228
195428,5714
229
196285,7143
230
197142,8571
231
198000
232
198857,1429
233
199714,2857
234
200571,4286
235
201428,5714
236
202285,7143
237
203142,8571
238
204000
239
204857,1429
240
205714,2857
33
h (Pmax), м
61714,29
64308,57
66813,17
69237,83
71590,67
73878,55
76107,34
78282,06
80407,13
82486,36
84523,15
86520,49
88481,06
90407,24
92301,19
94164,86
96000
97808,23
99591
Таблица 2.3 – Изменения области высоты отражения
l/2 (Pmin), м
189857,1429
190714,2857
191571,4286
192428,5714
193285,7143
194142,8571
195000
195857,1429
196714,2857
197571,4286
198428,5714
199285,7143
200142,8571
201000
201857,1429
202714,2857
203571,4286
204428,5714
h (Pmin), м
60379,91962
63023,3193
65571,42857
68034,955
70422,77577
72742,34654
75000
77201,16844
79350,55264
81452,2522
83509,86744
85526,58019
87505,2185
89448,3091
91358,12018
93236,69681
95085,89028
96907,38267
Аналогичные расчеты приведены при f = 270000 Гц; λ = 1111,11 м.
Таблица 2.4 – Изменения области высоты отражения
N λ/2
l/2 (Pmax), м
342
190000
343
190555,5556
344
191111,1111
345
191666,6667
346
192222,2222
347
192777,7778
348
193333,3333
349
193888,8889
350
194444,4444
351
195000
352
195555,5556
353
196111,1111
354
196666,6667
355
197222,2222
34
h (Pmax), м
60827,63
62541,34
64214,15
65849,15
67449,11
69016,46
70553,37
72061,79
73543,47
75000
76432,82
77843,23
79232,43
80601,52
Продолжение таблицы 2.4
N λ/2
356
357
358
359
360
361
362
363
364
365
366
367
368
369
370
371
l/2 (Pmax), м
197777,7778
198333,3333
198888,8889
199444,4444
200000
200555,5556
201111,1111
201666,6667
202222,2222
202777,7778
203333,3333
203888,8889
204444,4444
205000
205555,5556
206111,1111
Таблица 2.5 – Изменения области высоты отражения
l/2 (Pmin), м
190277,7778
190833,3333
191388,8889
191944,4444
192500
193055,5556
193611,1111
194166,6667
194722,2222
195277,7778
195833,3333
196388,8889
196944,4444
197500
198055,5556
198611,1111
199166,6667
199722,2222
35
h (Pmax), м
81951,51
83283,32
84597,81
85895,79
87177,98
88445,07
89697,71
90936,49
92161,96
93374,66
94575,07
95763,66
96940,86
98107,08
99262,71
100408,1
h (Pmin), м
61689,81047
63382,65623
65036,196
66653,35515
68236,72032
69788,5917
71311,02541
72805,8682
74274,78594
75719,28746
77140,74439
78540,40794
79919,42316
81278,84104
82619,62894
83942,67959
85248,81883
86538,81239
Продолжение таблицы 2.5
l/2 (Pmin), м
200277,7778
200833,3333
201388,8889
201944,4444
202500
203055,5556
203611,1111
204166,6667
204722,2222
205277,7778
205833,3333
206388,8889
h (Pmin), м
87813,37183
89073,15969
90318,7941
91550,85276
92769,87658
93976,37279
95170,81784
96353,65991
97525,32118
98686,19989
99836,67218
100977,0937
Выводим среднюю мощность сигнала на приемнике за 3 дня для частоты
175 кГц и 270 кГц. Числовые данные приведены в Приложении А.
Рисунок 2.9 – Средняя мощность в МВт при прохождении терминатора 175
КГц
Рассмотрим четыре случая прохождения утреннего СТ в зимний, весенний,
летний и осенний сезоны. Начало реакции отсчитывается от момента восхода
Солнца на высоте 200 км над уровнем Земли вблизи места расположения
обсерватории.
Приведены временные вариации уровней горизонтальных компонентов
геомагнитного поля и их спектров, сопровождавшие восход Солнца. Изменения
36
характера (незначительное увеличение амплитуды и уменьшение периода до 5–7
мин) сигнала H и D компонентов имели место через 35 и 44 мин после восхода
Солнца на высоте 200 км и продолжались 44 мин. Следующие возмущения
имели место через 88–90 мин, продолжительности составляли 38–42 мин. Эти
возмущения проявлялись как подавление колебаний в обеих компонентах
сигнала. Преобладали периоды 6–10 мин.
На рисунке представлены временные вариации H и Dкомпонент геомагнитного
поля и результаты их спектрального анализа, сопутствовавшие прохождению
утреннего СТ . Значительные изменения характера вариаций с увеличением
амплитуды в два раза наблюдалось через 23–24 мин для H и D
компонент соответственно. Возмущения продолжались около 37 мин и имели
периоды
8–14
мин.
Следующее
изменение
характера
сигнала
продолжительностью 40 мин и периодом 13 мин, хорошо выраженное в D
компоненте, имело место через 94 мин после прохождении терминатора. В H
компоненте это волновое возмущение проявлялось слабо. Пример временных
вариаций уровня компонентов геомагнитного поля и соответствующих им
спектров, последовавших после восхода Солнца. Характерный волновой процесс
наблюдался через 41 и 35 мин для H и D компонентов. Наблюдалось усиление
уровня сигнала примерно в 1.5 раза, которое продолжалось около 40 мин.
Возмущение второго типа в этот день наблюдалось с запаздыванием 120– 130
мин и имело продолжительность около 50 мин. Периоды волновых процессов
составляли 8–10 мин.
Рисунок 2.10 – Средняя мощность в МВт при прохождении терминатора
270 КГц
Напряженность поля складывается из полей земной и ионосферной волн.
37
(2.2)
В случае, когда поле в точке со временем по линейному закону, разность
фаз
будет периодической функцией времени с частотой изменения
,
(2.3)
где
- изменение пути отраженного от ионосферы луча.
Основными физическими параметрами, характеризующими со стояние
ионосферы, являются концентрация электронов, ионный состав, температуры
электронов и ионов, скорость движения ионосферной плазмы, частоты
соударений нейтральных и заряженных частиц. Все эти параметры позволяет измерять метод некогерентного рассеяния [8,11, 12].
Для решения многих прикладных задач, в частности для задач, связанных с
распространением радиоволн, используются модели, описывающие состояние
ионосферы. Суть таких моделей — определение зависимости физических
характеристик ионосферной плазмы (являющихся выходными параметрами
моделей) от некоторой совокупности величин (входных параметров),
описывающих распределение характеристик состояния ионосферы во времени и
пространстве, а также ионизирующее воздействие солнечного излучения и
состояние магнитного поля Земли.
Входными величинами, определяющими распределение ионосферных
характеристик во времени, являются местное время и порядковый номер
текущих суток в году. Распределение ионосферных параметров в пространстве
описывают географическими (или геомагнитными) координатами и высотой над
уровнем земной поверхности.
Таким образом, для любого параметра ионосферы (обозначим его буквой
p), ионосферная модель определяет функциональную зависимость p = p(t, d, h, φ,
λ; kс, kз), где t — местное время, d — порядковый номер суток в годичной
последовательности, h — высота, φ — широта, λ — долгота; kс — индекс (или
набор таковых) солнечной активности, kз
— индекс (или набор их)
геомагнитной активности.
За несколько десятилетий регулярных измерений параметров ионосферы
методом некогерентного рассеяния, проводимых на радаре Института
ионосферы, собран массив экспериментальных данных, позволяющий строить
модельные зависимости характеристик ионосферы для координат радара (так
называемые региональные модели). Построенные по данным радара
эмпирические модели электронной концентрации, температуры ионов и
электронов представлены в виде таблиц. Естественно,
38
представляет интерес построение компьютерной версии эмпирической модели,
которая может быть адаптивной, т. е. учитывающей помимо основного
статистического массива данных результаты текущих измерений.
Глобальное распределение концентрации электронов выше главного
максимума F2 изучено в меньшей степени, чем в слоях, лежащих ниже.
Прямые спутниковые измерения дают только одну точку высотного
профиля. Измерения с помощью геофизических ракет дают результаты в
непродолжительном
интервале
времени.
Поэтому
особо
ценными
представляются данные, получаемые на комплексах некогерентного рассеяния,
дающие полный высотный профиль измерений в течение длительного времени.
Методологические основы моделирования ионосферы. Модели ионосферы
принято делить на три категории: теоретические, эмпирические и
полуэмпирические (гибридные).
Теоретическое содержание физических процессов, происходящих в
ионосфере, в основном состоит из описания фотохимического баланса
(ионизации нейтральных молекул, ионно-молекулярного обмена, рекомбинации
ионов) и диффузии плазмы. Естественно, необходимо проводить расчёты
параметров нейтральной среды, интенсивности ультрафиолетового излучения
Солнца. При таком подходе приходится решать систему уравнений различного
типа с некоторыми краевыми условиями. Решение системы даёт распределение
параметров ионосферы, т. е. задаёт её состояние. Основные трудности на пути
построения теоретических моделей связаны со сложностью (и некоторой
неопределённостью) физических процессов, определяющих состояние
ионосферы. Например, при теоретическом описании ионизирующего
воздействия Солнца некоторым исследователям приходилось корректировать
используемые зависимости интенсивности ультрафиолетового излучения от
индекса F10.7 солнечной активности до 1.5 раз. Поэтому сложно говорить о
высокой точности теоретических расчётов ионосферных параметров.
Теоретические расчёты имеют практическое применение для установления
взаимосвязи параметров ионосферы [17], подтверждения экспериментальных
результатов измерений ионосферных параметров [18].
Возможен принципиально иной подход к моделированию ионосферы. При
наличии обширной и разнообразной информации об ионосферных параметрах,
получаемой на радарах некогерентного рассеяния, станциях вертикального
зондирования, в результате спутниковых и ракетных измерений, проводится
статистический анализ экспериментального материала. В результате
устанавливается связь между величинами, характеризующими состояние
ионосферы, и параметрами, определяющими изменения этих величин, т. е.
находится эмпирическое распределение p = = p(t, d, h, φ, λ; kс , kз ) для каждого
физического параметра p ионосферы. Построенная таким способом модель
называется эмпирической. В полуэмпирических (гибридных) моделях
39
комбинируются методы теоретического и эмпирического моделирования.
Например, в качестве реперной точки высотного профиля электронной
концентрации берётся точка максимума профиля, задаваемая какой-либо
эмпирической моделью максимума слоя F2, а остальная часть профиля
моделируется теоретически.
Приведенный алгоритм построения высотного профиля электронной
концентрации удобно использовать при создании компьютерной версии
региональной модели по экспериментальным данным радара некогерентного
рассеяния.
Представляется возможным предварительно произвести моделирование
геометрических параметров профиля, и уже по смоделированным параметрам
восстановить профиль концентрации.
Все упомянутые геометрические параметры профиля имеют физический
смысл, в отличие от числовых коэффициентов, входящих в математические
выражения для ne (h) в других исследованиях.
Даже отдельные подпрограммы моделирования электронной концентрации
максимума слоя F2, высоты максимума, полутолщин, значения электронной
концентрации на высоте 1000 км, шкалы высот электронной концентрации
представляли бы теоретический и практический интерес. Кстати, привязка к
высоте 1000 км при построении профиля электронной концентрации вовсе
необязательна.
При таком подходе к построению модельного профиля электронной
концентрации возможна корректировка модели в сторону изменения того или
иного геометрического параметра профиля.
Описанный алгоритм построения профиля электронной концентрации
можно использовать для сглаживания экспериментального профиля ne (h) при
теоретических расчётах ионосферных процессов, при теоретическом
моделировании различных радиофизических процессов (например, при расчёте
влияния изменения формы профиля ne (h) на вид ионограмм вертикального
зондирования). — концентрация электронов на высоте h0. На практике линейное
приближение может оказаться полезным, поскольку любой реальный профиль ne
(h) можно разбить на большое число линейных частей.
40
Рисунок 2.11 – Скорость вертикального перемещения области отражения в
период восхода Солнца
Рисунок 2.12 – Скорость вертикального перемещения области отражения в
период восхода Солнца по временам года
41
Рисунок 2.13 – Профиль электронной концентрации для частоты 175кГц
Рисунок 2.14 – Профиль электронной концентрации для частоты 175кГц
42
3 Расчетная часть
Значительный объем наблюдений за ионосферой, проводимых на земном
шаре в течение нескольких десятилетий, дал большой фактический материал.
Изучение этого материала позволило вскрыть ряд закономерностей изменения
состояния ионосферы. Используя эти закономерности, можно предсказывать
состояние ионосферы на большие сроки вперед, т. е. составлять долгосрочные
радиопрогнозы. Непрерывно продолжающиеся наблюдения за ионосферой дают
возможность все большего уточнения наших знаний в этой области и,
следовательно, повышения надежности радиопрогнозов.
Среди различных видов долгосрочных радиопрогнозов, используемых в
процессе организации и эксплуатации линий радиосвязи, наибольшее
применение получили месячные прогнозы распространения радиоволн и
прогнозы наименьших применимых частот для лет низкой, средней и высокой
солнечной активности.
Известны различные прогностические модели ионосферы: теоретические,
эмпирические и полуэмпирические. Теоретические модели требуют больших
вычислительных затрат (как по ресурсам, так и по времени расчета), поэтому
мало пригодны для реализации в автоматической системе прогнозирования. От
этого недостатка не свободны и полуэмпирические модели, хотя они сочетают в
себе достоинства теоретических и эмпирических моделей. Поэтому в последнее
время в прогнозировании большое распространение получили эмпирические
модели ионосферы. Наибольшую известность имеет совершенствуемая
международная модель IRI (International Reference of Ionosphere –
международная справочная модель ионосферы). Последняя версия – IRI-2007
является глобальной медианной моделью ионосферы (т.е. позволяет строить
долгосрочные прогнозы в любой точке земного шара) [7].
Довольно широкий круг явлений, протекающих в околоземной плазме,
может быть описан на кинетическом уровне при помощи функций
распределения отдельных сортов частиц.
Известно, что существует класс движений плазмы, закономерности
которого хорошо описываются макроскопическими величинами, являющимися
моментами функции распределения. Уравнения, описывающие изменения во
времени и пространстве макроскопических величин, называемые уравнениями
переноса, оказываются, как правило, менее сложными для решения и, в то же
время, несут достаточно много полезной информации о движении плазмы [8].
Математические модели земной ионосферы могут сильно отличаться друг
от друга рядом характеристик. Для описания долгопериодных средне- и
крупномасштабных изменений в ионосферы пригодны гидродинамические
уравнения многокомпонентной плазмы.
Для данной работы преследуется цель проверки основных
43
закономерностей распространения радиоволн в ионосфере.
В ионосфере свободные электроны обнаруживаются в количестве,
достаточном, чтобы повлиять на распространение радиоволн, начиная с высот
порядка 50 км. Электронная плотность возрастает до высот порядка 200-400 км,
где расположен ее главный максимум. Выше него плотность электронов падает.
Распределение плотности электронов имеет несколько относительных
максимумов, соответствующих слоям D, E и F. Состояние этих слоев
подвержено суточным и сезонным изменениям. Распределение электронной
плотности
является случайной функцией. Слой D существует только днем
под непосредственным воздействием солнечной радиации, а ночью он исчезает.
Летом слой F делится на два слоя: F1 и F2 (рисунок 3.1).
Для аналитического описания ионосферы применяется параболическая
модель слоя (рисунок 3.2). То есть зависимость плотности электронов от высоты
аппроксимируется до параболы. Тогда распределение плотности
задается выражением:
,
где
- высота,
в слое
(3.1)
,
,
– максимальная электронная плотность,
– высота нижней границы слоя,
– высота максимума слоя.
Рисунок 3.1 – Плотность электронов в ионосфере
44
Рисунок 3.2 – Параболическая модель слоя
Выражение (3.1) задает
в пределах
, где
–
полутолщина слоя. Вне данного предела распределение равно нулю.
Средние значения параметров моделей слоев D, E и F приведены в таблице
3.1 [5].
Таблица 3.1 – Параметры моделей слоев ионосферы
Параметры
D
E
, км
день
50
ночь
-
день
100
ночь
100
, км
40
-
60
60
3
,
10
0
5∙10
4
F (зима)
день
ночь
200
205
90
5∙10
3
F1 (лето)
день
ночь
160
-
100
6
10
80
2,5∙10
5
-
2,5∙10
5
0
F2 (лето)
день
ночь
220
200
120
5∙10
5
100
2,5∙105
1/см3
Электромагнитные свойства среды определяются относительной
диэлектрической проницаемостью ε, относительной магнитной проницаемостью
μ и удельной проводимостью σ. Относительная магнитная проницаемость
ионосферы примерно равна 1.
45
Под действием электрического поля частотой ω с напряженностью E в
ионосфере возникает полный ток с плотностью, равной сумме плотностей токов
смещения и конвекционного:
.
(3.2)
В то же время согласно первому уравнению Максвелла в среде с потерями
плотность полного тока выражается:
.
(3.3)
Конвекционный ток обусловлен движением свободных электронов. Его
плотность равна:
,
(3.4)
Где – средняя скорость упорядоченного движения электронов,
электрона. Сила поля, действующая на заряженные частицы равна:
.
– заряд
(3.5)
Упорядоченная скорость частицы обратно пропорциональна ее массе. В
связи с этим благодаря тому, что масса положительных ионов в сотни тысяч раз
больше массы электрона, их влиянием можно пренебречь.
Электрическая сила уравновешивается силой инерции частицы и силой
трения, создаваемой за счет столкновений с другими частицами.
Дифференциальное уравнение движения электрона записывается в виде:
.
Его решение для гармонического поля частотой
(3.6)
:
.
(3.7)
Плотность конвекционного тока, полученная с учетом (3.4) и (3.7),
подставляется в (3.2). Тогда выражение для плотности полного тока принимает
46
вид:
.
(3.8)
Приравнивая (3.3) и (3.8), получается:
,
(3.9)
.
На высоких частотах при
значений ,
и получается:
(3.10)
и после подстановки постоянных
,
(3.11)
.
(3.12)
Выражения (3.11) и (3.12) показывают, что:
- диэлектрическая проницаемость ионосферы меньше диэлектрической
проницаемости вакуума. Причина лежит в конвекционном токе. При нем
электроны движутся против поля. Плотность конвекционного тока вычитается из
плотности тока смещения;
- диэлектрическая проницаемость ионосферы зависит от электронной
концентрации. Ионосфера является электрически неоднородной средой;
- диэлектрическая проницаемость ионосферы зависит от частоты. Это
значит, у нее есть дисперсия;
- диэлектрическая проницаемость ионосферы может принимать нулевые
значения, если частота поля равна собственной частоте ионосферной плазмы;
- удельная проводимость ионосферы меняется по высоте. Электронная
плотность максимальна в слое F и уменьшается в слое D. Число соударений в
секунду существенно больше в слое D. В итоге проводимость в слое D больше.
Этот слой существует только днем, соответственно потери в ионосфере днем
значительно больше, чем ночью;
- удельная проводимость ионосферы с ростом частоты уменьшается.
Диэлектрическая проницаемость ионосферы плавно меняется по высоте,
47
сначала уменьшаясь в слоях D, E и F, затем увеличиваясь выше них.
Распространение радиоволн в ионосфере сопровождается искривлением их
траектории. На рисунке 3.3 показана наиболее простая плоскослоистая модель
ионосферы [5].
Ионосфера по высоте разбита на плоские слои толщиной Δh. В пределах
слоя диэлектрическая проницаемость не меняется. Волна преломляется на
границе между слоями. Соотношение диэлектрических проницаемостей слоев и
углов движения волны записывается:
,
(3.13)
где
– направление луча радиоволны от поверхности Земли до нижней
границы ионосферы.
Луч радиоволны проходит через слои под углом, меняющимся с высотой:
Рисунок 3.3 – Плоскослоистая модель ионосферы
.
Длина пути волны внутри слоя:
48
(3.14)
.
(3.15)
Если принять, что траектория луча начинается в точке (0,0), то координаты
пересечения лучом i-го слоя будут выражаться:
.
(3.16)
Положительная рефракция во внутренней ионосфере искривляет
траекторию волны, и при определенных условиях она может вернуться к земле.
Отражение произойдет на высоте
при
. Используя (3.11)
получается выражение для электронной плотности для отражения:
.
(3.17)
Из (3.15) следует, что от ионосферы отражаются волны с частотами:
.
(3.18)
Максимальная частота волны, отражающейся при вертикальном падении
на ионосферный слой:
.
(3.19)
При превышении критической частоты отраженная волна может не
вернуться к поверхности Земли, в результате чего образуется «мертвая зона». На
рисунке 3.4 показана «мертвая зона».
49
Рисунок 3.4 – Образование мертвой зоны
50
Заключение
В точку приема на границе день-ночь приходит одновременно
пространственная и поверхностная волны, причем длина пути пространственной
волны меняется с изменением электронной плотности ионосферы. Изменение
разности фаз этих волн приводит к колебанию напряженности электрического
поля, называемому ближним замиранием поля.
На значительное расстояние от передатчика могут прийти волны путем
одного и двух отражений от ионосферы. Изменение разности фаз этих двух волн
также приводит к колебанию напряженности электрического поля, называемому
дальним замиранием поля.
При отклонении ионосферы Δh на больших расстояниях от передатчика
наблюдается тенденция к появлению регулярных колебаний величины φ и,
следовательно, периодов замираний. Проведенное в данной работе исследование
показало, что во время прохождения терминатора радиоволны проходят
переходный процесс.
Таким образом, исследуя периоды интерференционных биений ДВ
сигналов, мы имеем возможность определить скорость движения отражающего
слоя в период прохождения солнечного терминатора. Она варьируется от 0,2 до
1,8 м/с. Скорость со временем постепенно снижается, пока не доходит до
дневного
уровня
высоты
отражения
сигнала.
Это же нам позволит определить скорость ионизации нижней ионосферы и
изменения профиля электронной концентрации.
51
Список литературы
1 Сайт http://www.electrosad.ru/Electronics/SFRadiohob/SFRadiohob11.htm
2 Сайт http://morez.ru/rasprostranenie-radiovoln/
3 Бурмака В. П., Таран В. И., Черногор Л. Ф. Волновые возмущения в
ионосфере, сопутствовавшие стартам ракет на фоне естественных переходных
процессов // Геомагнетизм и аэрономия. — 2004. — 44, № 4.
4 Гармаш К. П., Гоков A. M., Костров Л. С. и др. Радиофизические
исследования и моделирование процессов в ионосфере, возмущенной
источниками различ ной природы. 1. Экспериментальная база и процессы в
естественно возмущенной ионосфере // Вестник Харьков. Ун-та. Сер.
Радиофизика и электроника. — 1998. — № 405.
5 Гармаш К. П., Леус С. Г., Пазюра С. А. и др. Статистические
характеристики флуктуации электромагнитного поля Земли // Радиофизика и
радиоастрономия. — 2003. — 8, № 2.
6 И.Д.Козин, И.Н.Федулина. Космическая погода и ее влияние на
распространение радиоволн: Учебное пособие. АУЭС, Алматы, 2012
7 В.С.Мингалев, Г.И.Мингалева. Математические модели поведения D-, Eи F-слоев ионосферы, разработанные в полярном геофизическом институте за 50
лет его существования. Полярный геофизический институт КНЦ РАН, 2010
8 Антонова В. П., Гусейнов Ш. Ш., Дробжев В. И., Зусманович А. Г. и др.
Комплексное экспериментальное исследование волн в атмосфере, генерируемых
солнечным терминатором // Изв. АН СССР. Физика атмосферы и океана. —
1988. — 24, № 2.
9 Бурмака В. П., Костров Л. С.,Черногор Л. Ф. Статистические
характеристики сигналов доплеровского ВЧ радара при зондировании средней
ионосферы, возмущенной стартами ракет и солнечным терминатором //
Радиофизика и радиоастрономия. — 2003. — 8, № 2.
10 Сомсиков В. М., Троицкий Б. В. Генерация возмущений в атмосфере
при прохождении через нее солнечного терминатора // Геомагнетизм и
аэрономия. — 1975. — 15, № 5.
11 Черногор Л. Ф. Физика Земли, атмосферы и геокосмоса в свете
системной парадигмы // Радиофизика и радиоастрономия. — 2003. — 8, № 1.
12 Черногор Л. Ф. Земля — атмосфера — ионосфера — магнитосфера как
открытая динамическая нелинейная физическая система. 1 // Нелинейный мир.
— 2006. — 4, № 12.
13 Afraimovich Е. L. First GPSTEC evidence for the wave structure excited by
the solar terminator // Earth Planets Space. — 2008. — 60. — P. 895–900.
14 Гинзбург В.Л.. Распространение электромагнитных волн в плазме. М.:
«Наука», 1967, 683 с.
15 Козин И.Д. Приближённый метод определения вариаций электронной
52
концентрации в области F ионосферы. Геофизические и метеорологические
эффекты в ионосфере. "Наука" КазССР,1982
16 Гринченко С. В. Связь скорости переноса плазмы и электронной
концентрации области F2 околополуденной ионосферы // Геомагнетизм и
аэрономия. — 1992. — 32, № 4.
17 Гринченко С. В., Емельянов Л. Я., Лысенко В. Н. Сезонные вариации
скорости переноса плазмы околополуденной ионосферы по данным
некогерентного рассеяния // Информационные технологии: наука, техника,
технология, образование, здоровье: Сб. науч. тр. ХГПУ. Харьк. гос. политехн.
ун-т. — 1999. — Вып. 7, ч. 3.
53
Приложение А
Данные измерения по радиосигналам
Таблица А.1 – Данные за сентябрь 175 кГц
Дата
время
День
года
Мощность в Мвт
Мощность в Мвт
День
год
Мощность в Мвт
5:00:29
247
0,000000000037524497
245
0,0000000028800712292
246
0,000000001050615828
5:01:24
247
0,000000000036681881
245
0,0000000000165305345
246
0,000000000928041599
5:02:32
247
0,000000013438194167
245
0,0000000000047153982
246
0,000000000986051359
5:03:27
247
0,000000000739406926
245
0,0000000005145424423
246
0,000000013097288574
5:04:33
247
0,000000000030618724
245
0,0000000038608293229
246
0,000000000005691172
5:05:28
247
0,000000012132471500
245
0,0000000000071022287
246
0,000000000042896049
5:06:24
247
0,000000001485189675
245
0,0000000000128680830
246
0,000000000006514291
5:07:24
247
0,000000012307620678
245
0,0000000000272938090
246
0,000000012724775120
5:08:29
247
0,000000000093055896
245
0,0000000000090765507
246
0,000000015618090307
5:09:24
247
0,000000014936829472
245
0,0000000089224100369
246
0,000000000061182604
5:10:30
247
0,000000000116324797
245
0,0000000000193528393
246
0,000000000034896068
5:11:25
247
0,000000000155541566
245
0,0000000085753067506
246
0,000000000117590645
5:12:25
247
0,000000012812277687
245
0,0000000068860831021
246
0,000000005498066152
5:13:34
247
0,000000002414481844
245
0,0000000000155644066
246
0,000000000431955791
5:14:32
247
0,000000000032107598
245
0,0000000008439042662
246
0,000000000089272547
5:15:29
247
0,000000000032410671
245
0,0000000000387709388
246
0,000000000111630899
5:16:27
247
0,000000011401976277
245
0,0000000085039434069
246
0,000000001662407376
5:17:24
247
0,000000000078554414
245
0,0000000000124351282
246
0,000000002381915893
5:18:30
247
0,000000000601855436
245
0,0000000153036625087
246
0,000000002468695349
5:19:28
247
0,000000015238954406
245
0,0000000157853564996
246
0,000000013092020701
5:20:24
247
0,000000011982064325
245
0,0000000194088805975
246
0,000000000198106466
5:21:31
247
0,000000000179146116
245
0,0000000242831500357
246
0,000000010453762125
5:22:27
247
0,000000014644758707
245
0,0000000153217395266
246
0,000000000062516817
5:23:25
247
0,000000004637796041
245
0,0000000106162707236
246
0,000000000133844536
5:24:24
247
0,000000000651873322
245
0,0000000000101035118
246
0,000000008911789193
День года
54
Продолжение приложения А
Дата
время
День
года
Мощность в Мвт
Мощность в Мвт
День
год
Мощность в Мвт
5:25:30
247
0,000000000113190736
245
0,0000000232614841571
246
0,000000018495245020
5:26:24
247
0,000000000095093858
245
0,0000000000733591181
246
0,000000000093514752
5:27:24
247
0,000000016641576203
245
0,0000000000363576415
246
0,000000002610490439
5:28:29
247
0,000000000164725569
245
0,0000000000112571440
246
0,000000011040146935
5:29:24
247
0,000000005217267263
245
0,0000000000917056810
246
0,000000004280962690
5:30:25
247
0,000000000096293970
245
0,0000000000088246870
246
0,000000012414981463
5:31:33
247
0,000000000379028640
245
0,0000000000079397806
246
0,000000012660758266
5:32:29
247
0,000000016295203331
245
0,0000000000782827505
246
0,000000012662604451
5:33:24
247
0,000000000009733586
245
0,0000000000119392216
246
0,000000000087904926
5:34:30
247
0,000000003779873489
245
0,0000000000162964343
246
0,000000000097505973
5:35:23
247
0,000000000147906578
245
0,0000000007999520669
246
0,000000000669166294
5:36:29
247
0,000000011279393983
245
0,0000000202021595468
246
0,000000010504497321
5:37:23
247
0,000000000021478077
245
0,0000000000235292852
246
0,000000012892565766
5:38:33
247
0,000000000036145002
245
0,0000000139924285175
246
0,000000003861948589
5:39:32
247
0,000000000019301638
245
0,0000000125528817788
246
0,000000012252954314
5:40:28
247
0,000000000031463797
245
0,0000000000227365491
246
0,000000010301809464
5:41:24
247
0,000000000125406048
245
0,0000000000099147946
246
0,000000009140796476
5:42:33
247
0,000000000069210108
245
0,0000000064037088715
246
0,000000002968918436
5:43:30
247
0,000000023884692777
245
0,0000000000072920336
246
0,000000001243030139
5:44:24
247
0,000000008807170941
245
0,0000000005982576699
246
0,000000013197109519
5:45:32
247
0,000000000703631009
245
0,0000000000095180097
246
0,000000013899405201
5:46:26
247
0,000000000036068442
245
0,0000000203790296978
246
0,000000010673737005
5:47:25
247
0,000000013193470165
245
0,0000000000642840426
246
0,000000002051985204
5:48:24
247
0,000000002339648110
245
0,0000000000165479384
246
0,000000000033558800
5:49:33
247
0,000000022910318559
245
0,0000000000195996943
246
0,000000011119502522
5:50:28
247
0,000000000013990241
245
0,0000000000900485924
246
0,000000012471948121
День года
55
Продолжение приложения А
5:52:32
247
0,000000000055456757
245
0,0000000098257054065
246
0,000000013683851217
5:53:27
247
0,000000028407863213
245
0,0000000072298253732
246
0,000000015759089715
5:54:25
247
0,000000000175718445
245
0,0000000005837141971
246
0,000000016506333072
5:55:27
247
0,000000000014451879
245
0,0000000000644131380
246
0,000000018265701351
5:56:25
247
0,000000021660180872
245
0,0000000049840570842
246
0,000000012090790090
5:57:31
247
0,000000000065551824
245
0,0000000123630738888
246
0,000000026458421717
5:58:27
247
0,000000000047012874
245
0,0000000000315856336
246
0,000000012611190122
5:59:24
247
0,000000012776540297
245
0,0000000001121957352
246
0,000000002706752695
6:00:24
247
0,000000000026182476
245
0,0000000099128266094
246
0,000000016891758578
6:01:30
247
0,000000012427768591
245
0,0000000025067728955
246
0,000000009546896474
6:02:28
247
0,000000004578957384
245
0,0000000013005828742
246
0,000000009312867082
6:03:26
247
0,000000000009706692
245
0,0000000004701097400
246
0,000000016230921233
6:04:24
247
0,000000000007542806
245
0,0000000035266512811
246
0,000000001068822252
6:05:31
247
0,000000000051105616
245
0,0000000008905106744
246
0,000000011703071698
6:06:33
247
0,000000004768947554
245
0,0000000001032721347
246
0,000000007245540707
6:07:29
247
0,000000001319766594
245
0,0000000001450595499
246
0,000000015933071297
6:08:26
247
0,000000021433562434
245
0,0000000049321715925
246
0,000000000224420629
6:09:23
247
0,000000025039340978
245
0,0000000000152562849
246
0,000000001952793319
6:10:32
247
0,000000016673882747
245
0,0000000000519498819
246
0,000000000031582859
6:11:31
247
0,000000025881067041
245
0,0000000003513819260
246
0,000000000031829774
6:12:30
247
0,000000014164388007
245
0,0000000122927974660
246
0,000000026324665049
6:13:27
247
0,000000012192360607
245
0,0000000108605939457
246
0,000000002603314161
6:14:24
247
0,000000006090721359
245
0,0000000000203468704
246
0,000000001322742232
6:15:31
247
0,000000012881336856
245
0,0000000014287142406
246
0,000000010195603398
6:16:24
247
0,000000005483279386
245
0,0000000000036541542
246
0,000000004474493340
6:17:30
247
0,000000004147849867
245
0,0000000115331823247
246
0,000000001815074052
6:18:24
247
0,000000000026939587
245
0,0000000003828854364
246
0,000000000267716332
6:19:33
247
0,000000010110294214
245
0,0000000000622294076
246
0,000000005010578239
56
Продолжение приложения А
6:20:27
247
0,000000014632543512
245
0,0000000065397464846
246
0,000000018091751812
6:21:26
247
0,000000000092630530
245
0,0000000000203733382
246
0,000000002320320319
6:22:31
247
0,000000000072260034
245
0,0000000000195057502
246
0,000000000065265021
6:23:28
247
0,000000000231836458
245
0,0000000000448409342
246
0,000000000073738335
6:24:25
247
0,000000023582253124
245
0,0000000025377090794
246
0,000000000012869892
6:25:26
247
0,000000000012798263
245
0,0000000000573687496
246
0,000000000679056840
6:26:32
247
0,000000017262483302
245
0,0000000208661703698
246
0,000000000151571491
6:27:29
247
0,000000019776535242
245
0,0000000035828465691
246
0,000000015465387614
6:28:27
247
0,000000007440312668
245
0,0000000115593686002
246
0,000000005693922210
6:29:25
247
0,000000000063597731
245
0,0000000013394991546
246
0,000000012833880813
6:30:23
247
0,000000001993184847
245
0,0000000103686241083
246
0,000000013573121870
6:31:32
247
0,000000012706190150
245
0,0000000107291015160
246
0,000000021429458645
6:32:26
247
0,000000021460350476
245
0,0000000104872573705
246
0,000000017721202757
6:33:24
247
0,000000000164381279
245
0,0000000073608781139
246
0,000000008531790676
6:34:29
247
0,000000002343811269
245
0,0000000135819232878
246
0,000000010587849008
6:35:25
247
0,000000000237301563
245
0,0000000025837819464
246
0,000000011689633720
6:36:26
247
0,000000010054836906
245
0,0000000096236640540
246
0,000000010287775350
6:37:32
247
0,000000008095668493
245
0,0000000010946078930
246
0,000000013137107565
6:38:27
247
0,000000000291332057
245
0,0000000111317570857
246
0,000000001033004404
6:39:24
247
0,000000002055282628
245
0,0000000014983162342
246
0,000000000512473037
6:40:24
247
0,000000009599855799
245
0,0000000002740166465
246
0,000000000280074297
6:41:30
247
0,000000010563696567
245
0,0000000094704085209
246
0,000000001837570794
6:42:27
247
0,000000014111535732
245
0,0000000092173098498
246
0,000000012934397865
6:43:25
247
0,000000011839406321
245
0,0000000123937133287
246
0,000000014907181471
6:44:24
247
0,000000023947125347
245
0,0000000004678482189
246
0,000000018363832290
6:45:33
247
0,000000008940736405
245
0,0000000104325360133
246
0,000000023113294180
6:46:29
247
0,000000012787003935
245
0,0000000121753873852
246
0,000000012422595420
Продолжение приложения А
57
Продолжение приложения А
6:48:29
247
0,000000011837784136
245
0,0000000030598291245
246
0,000000009568942670
6:49:24
247
0,000000009165092254
245
0,0000000101119283664
246
0,000000009680483838
6:50:28
247
0,000000017098237882
245
0,0000000000927093237
246
0,000000014226732430
6:51:25
247
0,000000015517884659
245
0,0000000001425632938
246
0,000000012470261174
6:52:28
247
0,000000008767882980
245
0,0000000118322745242
246
0,000000011404199849
6:53:25
247
0,000000009013880666
245
0,0000000028026477174
246
0,000000013258317145
6:54:25
247
0,000000018863015191
245
0,0000000094673644430
246
0,000000010940081021
6:55:31
247
0,000000017987994975
245
0,0000000089075162296
246
0,000000002207703443
6:56:24
247
0,000000014048363383
245
0,0000000125364857620
246
0,000000011690085512
6:57:32
247
0,000000015020664572
245
0,0000000089515332758
246
0,000000007671361286
6:58:26
247
0,000000015753387737
245
0,0000000152052872463
246
0,000000012375546664
6:59:25
247
0,000000010642898896
245
0,0000000114304346261
246
0,000000008391322526
7:00:27
247
0,000000011130036332
245
0,0000000079049313342
246
0,000000009357144604
7:01:24
247
0,000000021844673128
245
0,0000000033359775092
246
0,000000007056288925
7:02:29
247
0,000000017495732458
245
0,0000000217505501027
246
0,000000010125046670
7:03:25
247
0,000000018876473727
245
0,0000000083490774303
246
0,000000010254286719
7:04:25
247
0,000000015659189765
245
0,0000000068219549006
246
0,000000007269241633
7:05:28
247
0,000000010921569775
245
0,0000000069374196727
246
0,000000006661156727
7:06:25
247
0,000000015909856399
245
0,0000000116318257647
246
0,000000009184707669
7:07:25
247
0,000000010636805507
245
0,0000000103346907452
246
0,000000010236612178
7:08:27
247
0,000000000492709680
245
0,0000000096526001791
246
0,000000007902723633
7:09:24
247
0,000000011647120453
245
0,0000000062558674262
246
0,000000011750329599
7:10:24
247
0,000000011220026857
245
0,0000000089167377469
246
0,000000014496198253
7:11:24
247
0,000000010325435693
245
0,0000000104271125781
246
0,000000009289501327
7:12:24
247
0,000000009107136930
245
0,0000000071567229119
246
0,000000010612560032
7:13:32
247
0,000000008980704244
245
0,0000000115926381871
246
0,000000009109024985
7:14:29
247
0,000000009009970274
245
0,0000000028887360100
246
0,000000009185691962
58
Продолжение приложения А
7:16:23
247
0,000000009753149863
245
0,0000000063622203085
246
0,000000014392011272
7:17:28
247
0,000000021886080852
245
0,0000000116539154464
246
0,000000006214834464
7:18:23
247
0,000000011736342524
245
0,0000000080156416540
246
0,000000011686574322
7:19:32
247
0,000000001598577977
245
0,0000000087076807145
246
0,000000011847041896
7:20:31
247
0,000000008506737488
245
0,0000000121080495130
246
0,000000001905261224
7:21:29
247
0,000000007664464403
245
0,0000000066371060922
246
0,000000007152135438
7:22:27
247
0,000000010239831640
245
0,0000000061112029827
246
0,000000007274798756
7:23:25
247
0,000000006975793202
245
0,0000000092662755881
246
0,000000011005910494
7:24:27
247
0,000000007651589781
245
0,0000000089244165719
246
0,000000013334886356
7:25:23
247
0,000000010366711720
245
0,0000000095562091116
246
0,000000007424200965
7:26:31
247
0,000000009866023620
245
0,0000000097237244109
246
0,000000008526067150
7:27:29
247
0,000000013180173040
245
0,0000000119740892996
246
0,000000013035450284
7:28:26
247
0,000000012654843390
245
0,0000000082380443788
246
0,000000016881346105
7:29:25
247
0,000000009486443492
245
0,0000000085535210396
246
0,000000003835970642
7:30:31
247
0,000000005562711800
245
0,0000000091603116166
246
0,000000009138500480
7:31:25
247
0,000000008299226706
245
0,0000000063867556955
246
0,000000009795080185
7:32:25
247
0,000000011060413466
245
0,0000000187025878279
246
0,000000005689382794
7:33:29
247
0,000000009511758238
245
0,0000000059306641722
246
0,000000003860381707
7:34:25
247
0,000000005573941605
245
0,0000000059589135346
246
0,000000012241658810
7:35:25
247
0,000000010579593817
245
0,0000000062930795293
246
0,000000008375431715
7:36:32
247
0,000000006284627935
245
0,0000000074662113705
246
0,000000008972976988
7:37:25
247
0,000000009950827367
245
0,0000000083138774662
246
0,000000013869672062
7:38:31
247
0,000000001840598034
245
0,0000000061506872561
246
0,000000004563811494
7:39:26
247
0,000000006255702580
245
0,0000000080524924884
246
0,000000006325210478
7:40:24
247
0,000000002017839537
245
0,0000000099474366410
246
0,000000005325789194
7:41:25
247
0,000000001563978044
245
0,0000000087830987597
246
0,000000004679156183
7:42:30
247
0,000000012011168681
245
0,0000000067949717045
246
0,000000005353611480
59
Продолжение приложения А
7:44:25
247
0,000000007044064658
245
0,0000000132946313766
246
0,000000005044891934
7:45:25
247
0,000000008977849116
245
0,0000000067922506246
246
0,000000007365237184
7:46:28
247
0,000000012669546735
245
0,0000000057861153183
246
0,000000005850775578
7:47:25
247
0,000000010849438368
245
0,0000000055533871737
246
0,000000001747659482
7:48:23
247
0,000000007759556211
245
0,0000000102993484943
246
0,000000005263138662
7:49:24
247
0,000000010172488688
245
0,0000000115901539025
246
0,000000005383621563
7:50:32
247
0,000000007820646309
245
0,0000000067256635487
246
0,000000006426687950
7:51:27
247
0,000000007234818540
245
0,0000000052445594759
246
0,000000004935950765
7:52:23
247
0,000000006115670688
245
0,0000000059734296717
246
0,000000008252355175
7:53:31
247
0,000000005501283418
245
0,0000000079557113224
246
0,000000004728429841
7:54:28
247
0,000000002763374969
245
0,0000000049481487753
246
0,000000004539702940
7:55:26
247
0,000000006377931795
245
0,0000000067748638785
246
0,000000007021615964
7:56:24
247
0,000000003410480351
245
0,0000000074848595391
246
0,000000007036223567
7:57:24
247
0,000000003958845125
245
0,0000000131111700141
246
0,000000010597208955
7:58:30
247
0,000000006126692799
245
0,0000000059666755366
246
0,000000005876290278
7:59:25
247
0,000000008506722544
245
0,0000000057816953803
246
0,000000006575562224
8:00:33
247
0,000000005872864017
245
0,0000000000203373647
246
0,000000004945367933
Таблица А.2 – Данные за сентябрь 270 кГц
Дата
время
День
года
Мощность в Мвт
День
года
Мощность в Мвт
День
год
Мощность в Мвт
244 5:00:30 0,00000002407510255 245
0,0000000000203374 246
0,0000000010506158
244 5:01:31 0,00000001783754756 245
0,0000000028800712 246
0,0000000009280416
244 5:02:31 0,00000000001288763 245
0,0000000000165305 246
0,0000000009860514
244 5:03:24 0,00000000003900129 245
0,0000000000047154 246
0,0000000130972886
244 5:04:25 0,00000000041513781 245
0,0000000005145424 246
0,0000000000056912
244 5:05:24 0,00000001037985056 245
0,0000000038608293 246
0,0000000000428960
60
Продолжение приложения А
244 5:06:30 0,00000000884581130 245
0,0000000000071022 246
0,0000000000065143
244 5:07:27 0,00000000105484903 245
0,0000000000128681 246
0,0000000127247751
244 5:08:24 0,00000000683252129 245
0,0000000000272938 246
0,0000000156180903
244 5:09:24 0,00000001569113276 245
0,0000000000090766 246
0,0000000000611826
244 5:10:31 0,00000000129906210 245
0,0000000089224100 246
0,0000000000348961
244 5:11:33 0,00000000001182436 245
0,0000000000193528 246
0,0000000001175906
244 5:12:24 0,00000001180047296 245
0,0000000085753068 246
0,0000000054980662
244 5:13:33 0,00000000008582571 245
0,0000000068860831 246
0,0000000004319558
244 5:14:32 0,00000000102452837 245
0,0000000000155644 246
0,0000000000892725
244 5:15:32 0,00000000052314286 245
0,0000000008439043 246
0,0000000001116309
244 5:16:23 0,00000000002426345 245
0,0000000000387709 246
0,0000000016624074
244 5:17:26 0,00000000051409159 245
0,0000000085039434 246
0,0000000023819159
244 5:18:24 0,00000001296905024 245
0,0000000000124351 246
0,0000000024686953
244 5:19:24 0,00000002326802335 245
0,0000000153036625 246
0,0000000130920207
244 5:20:25 0,00000001923539481 245
0,0000000157853565 246
0,0000000001981065
244 5:21:25 0,00000002317599025 245
0,0000000194088806 246
0,0000000104537621
244 5:22:30 0,00000000002003932 245
0,0000000242831500 246
0,0000000000625168
244 5:23:27 0,00000000643006454 245
0,0000000153217395 246
0,0000000001338445
244 5:24:24 0,00000002185215758 245
0,0000000106162707 246
0,0000000089117892
244 5:25:26 0,00000000001485751 245
0,0000000000101035 246
0,0000000184952450
244 5:26:25 0,00000001640633581 245
0,0000000232614842 246
0,0000000000935148
244 5:27:25 0,00000000015260091 245
0,0000000000733591 246
0,0000000026104904
244 5:28:24 0,00000000207275588 245
0,0000000000363576 246
0,0000000110401469
244 5:29:33 0,00000002138632234 245
0,0000000000112571 246
0,0000000042809627
244 5:30:32 0,00000000006030249 245
0,0000000000917057 246
0,0000000124149815
61
Продолжение приложения А
244 5:31:29 0,00000000017204024 245
0,0000000000088247 246
0,0000000126607583
244 5:32:25 0,00000000006400177 245
0,0000000000079398 246
0,0000000126626045
244 5:33:23 0,00000001403242965 245
0,0000000000782828 246
0,0000000000879049
244 5:34:24 0,00000002461636413 245
0,0000000000119392 246
0,0000000000975060
244 5:35:23 0,00000001103372919 245
0,0000000000162964 246
0,0000000006691663
244 5:36:25 0,00000000445623149 245
0,0000000007999521 246
0,0000000105044973
244 5:37:24 0,00000000175531479 245
0,0000000202021595 246
0,0000000128925658
244 5:38:25 0,00000000001525419 245
0,0000000000235293 246
0,0000000038619486
244 5:39:24 0,00000000002885161 245
0,0000000139924285 246
0,0000000122529543
244 5:40:26 0,00000000474332204 245
0,0000000125528818 246
0,0000000103018095
244 5:41:24 0,00000000019081050 245
0,0000000000227365 246
0,0000000091407965
244 5:42:24 0,00000000002209515 245
0,0000000000099148 246
0,0000000029689184
244 5:43:33 0,00000000997028518 245
0,0000000064037089 246
0,0000000012430301
244 5:44:24 0,00000000003298119 245
0,0000000000072920 246
0,0000000131971095
244 5:45:33 0,00000000002734502 245
0,0000000005982577 246
0,0000000138994052
244 5:46:31 0,00000000001325440 245
0,0000000000095180 246
0,0000000106737370
244 5:47:28 0,00000000000909754 245
0,0000000203790297 246
0,0000000020519852
244 5:48:26 0,00000000000711067 245
0,0000000000642840 246
0,0000000000335588
244 5:49:24 0,00000000003936072 245
0,0000000000165479 246
0,0000000111195025
244 5:50:24 0,00000000004958582 245
0,0000000000195997 246
0,0000000124719481
244 5:51:25 0,00000000522369613 245
0,0000000000900486 246
0,0000000178611904
244 5:52:27 0,00000001781018108 245
0,0000000061957359 246
0,0000000136838512
244 5:53:29 0,00000000005626091 245
0,0000000098257054 246
0,0000000157590897
244 5:54:31 0,00000000416479674 245
0,0000000072298254 246
0,0000000165063331
Продолжение приложения А
62
244 5:56:31 0,00000001892900727 245
0,0000000000644131 246
0,0000000120907901
244 5:57:31 0,00000000666587425 245
0,0000000049840571 246
0,0000000264584217
244 5:58:30 0,00000000724340264 245
0,0000000123630739 246
0,0000000126111901
244 5:59:29 0,00000000080969486 245
0,0000000000315856 246
0,0000000027067527
244 6:00:29 0,00000000001527973 245
0,0000000001121957 246
0,0000000168917586
244 6:01:30 0,00000000002528387 245
0,0000000099128266 246
0,0000000095468965
244 6:02:32 0,00000000004147449 245
0,0000000025067729 246
0,0000000093128671
244 6:03:31 0,00000001903023373 245
0,0000000013005829 246
0,0000000162309212
244 6:04:24 0,00000000004275934 245
0,0000000004701097 246
0,0000000010688223
244 6:05:26 0,00000000001974522 245
0,0000000035266513 246
0,0000000117030717
244 6:06:24 0,00000000000763088 245
0,0000000008905107 246
0,0000000072455407
244 6:07:23 0,00000000002541274 245
0,0000000001032721 246
0,0000000159330713
244 6:08:29 0,00000000578693871 245
0,0000000001450595 246
0,0000000002244206
244 6:09:29 0,00000001290142449 245
0,0000000049321716 246
0,0000000019527933
244 6:10:28 0,00000000009536638 245
0,0000000000152563 246
0,0000000000315829
244 6:11:25 0,00000000004192876 245
0,0000000000519499 246
0,0000000000318298
244 6:12:24 0,00000000005745407 245
0,0000000003513819 246
0,0000000263246650
244 6:13:23 0,00000000644627197 245
0,0000000122927975 246
0,0000000026033142
244 6:14:25 0,00000000942256537 245
0,0000000108605939 246
0,0000000013227422
244 6:15:24 0,00000002063937314 245
0,0000000000203469 246
0,0000000101956034
244 6:16:25 0,00000000010308580 245
0,0000000014287142 246
0,0000000044744933
244 6:17:24 0,00000000039184377 245
0,0000000000036542 246
0,0000000018150741
244 6:18:25 0,00000000000658225 245
0,0000000115331823 246
0,0000000002677163
244 6:19:26 0,00000000001622197 245
0,0000000003828854 246
0,0000000050105782
244 6:20:24 0,00000000001225397 245
0,0000000000622294 246
0,0000000180917518
63
Продолжение приложения А
244 6:21:24 0,00000000002359328 245
0,0000000065397465 246
0,0000000023203203
244 6:22:33 0,00000000002399353 245
0,0000000000203733 246
0,0000000000652650
244 6:23:23 0,00000001214198105 245
0,0000000000195058 246
0,0000000000737383
244 6:24:24 0,00000002004255689 245
0,0000000000448409 246
0,0000000000128699
244 6:25:24 0,00000000004895029 245
0,0000000025377091 246
0,0000000006790568
244 6:26:24 0,00000000001459129 245
0,0000000000573687 246
0,0000000001515715
244 6:27:23 0,00000000001577488 245
0,0000000208661704 246
0,0000000154653876
244 6:28:30 0,00000000001788295 245
0,0000000035828466 246
0,0000000056939222
244 6:29:27 0,00000000000979749 245
0,0000000115593686 246
0,0000000128338808
244 6:30:24 0,00000000001195479 245
0,0000000013394992 246
0,0000000135731219
244 6:31:23 0,00000000016484484 245
0,0000000103686241 246
0,0000000214294586
244 6:32:23 0,00000001249831162 245
0,0000000107291015 246
0,0000000177212028
244 6:33:23 0,00000001975931067 245
0,0000000104872574 246
0,0000000085317907
244 6:34:25 0,00000001130587790 245
0,0000000073608781 246
0,0000000105878490
244 6:35:26 0,00000000030791658 245
0,0000000135819233 246
0,0000000116896337
244 6:36:24 0,00000000003319008 245
0,0000000025837819 246
0,0000000102877753
244 6:37:26 0,00000000056255277 245
0,0000000096236641 246
0,0000000131371076
244 6:38:32 0,00000000000886107 245
0,0000000010946079 246
0,0000000010330044
244 6:39:33 0,00000000002008880 245
0,0000000111317571 246
0,0000000005124730
244 6:40:24 0,00000000004366732 245
0,0000000014983162 246
0,0000000002800743
244 6:41:26 0,00000000685899085 245
0,0000000002740166 246
0,0000000018375708
244 6:42:23 0,00000000003383810 245
0,0000000094704085 246
0,0000000129343979
244 6:43:24 0,00000000003156278 245
0,0000000092173098 246
0,0000000149071815
244 6:44:26 0,00000000319971230 245
0,0000000123937133 246
0,0000000183638323
64
Продолжение приложения А
244 6:46:34 0,00000001217480990 245
0,0000000104325360 246
0,0000000124225954
244 6:47:25 0,00000000001060263 245
0,0000000121753874 246
0,0000000084677038
244 6:48:23 0,00000001301371361 245
0,0000000008978527 246
0,0000000095689427
244 6:49:25 0,00000000003794677 245
0,0000000030598291 246
0,0000000096804838
244 6:50:25 0,00000000165545387 245
0,0000000101119284 246
0,0000000142267324
244 6:51:25 0,00000000012610437 245
0,0000000000927093 246
0,0000000124702612
244 6:52:31 0,00000000009304266 245
0,0000000001425633 246
0,0000000114041998
244 6:53:30 0,00000001208374037 245
0,0000000118322745 246
0,0000000132583171
244 6:54:29 0,00000003346196122 245
0,0000000028026477 246
0,0000000109400810
244 6:55:30 0,00000001112921516 245
0,0000000094673644 246
0,0000000022077034
244 6:56:30 0,00000001315507483 245
0,0000000089075162 246
0,0000000116900855
244 6:57:31 0,00000000906534822 245
0,0000000125364858 246
0,0000000076713613
244 6:58:30 0,00000002005086804 245
0,0000000089515333 246
0,0000000123755467
244 6:59:26 0,00000002313193888 245
0,0000000152052872 246
0,0000000083913225
244 7:00:23 0,00000000097304058 245
0,0000000114304346 246
0,0000000093571446
244 7:01:32 0,00000000010791633 245
0,0000000079049313 246
0,0000000070562889
244 7:02:32 0,00000000012395825 245
0,0000000033359775 246
0,0000000101250467
244 7:03:33 0,00000000623714674 245
0,0000000217505501 246
0,0000000102542867
244 7:04:32 0,00000000009052013 245
0,0000000083490774 246
0,0000000072692416
244 7:05:24 0,00000000485292831 245
0,0000000068219549 246
0,0000000066611567
244 7:06:33 0,00000000931594331 245
0,0000000069374197 246
0,0000000091847077
244 7:07:31 0,00000000029114838 245
0,0000000116318258 246
0,0000000102366122
244 7:08:28 0,00000000358806818 245
0,0000000103346907 246
0,0000000079027236
244 7:09:25 0,00000000197017384 245
0,0000000096526002 246
0,0000000117503296
244 7:10:26 0,00000000069289304 245
0,0000000062558674 246
0,0000000144961983
65
Продолжение приложения А
244 7:11:27 0,00000001147370889 245
0,0000000089167377 246
0,0000000092895013
244 7:12:28 0,00000000890476258 245
0,0000000104271126 246
0,0000000106125600
244 7:13:28 0,00000000581523897 245
0,0000000071567229 246
0,0000000091090250
244 7:14:25 0,00000000007189473 245
0,0000000115926382 246
0,0000000091856920
244 7:15:26 0,00000001468208452 245
0,0000000028887360 246
0,0000000182686216
244 7:16:32 0,00000001343696664 245
0,0000000059866033 246
0,0000000143920113
244 7:17:32 0,00000000941655857 245
0,0000000063622203 246
0,0000000062148345
244 7:18:32 0,00000001077819990 245
0,0000000116539154 246
0,0000000116865743
244 7:19:29 0,00000001008244773 245
0,0000000080156417 246
0,0000000118470419
244 7:20:29 0,00000000645872948 245
0,0000000087076807 246
0,0000000019052612
244 7:21:31 0,00000001386170689 245
0,0000000121080495 246
0,0000000071521354
244 7:22:29 0,00000001248966388 245
0,0000000066371061 246
0,0000000072747988
244 7:23:25 0,00000001523269133 245
0,0000000061112030 246
0,0000000110059105
244 7:24:25 0,00000001119950721 245
0,0000000092662756 246
0,0000000133348864
244 7:25:26 0,00000001075385883 245
0,0000000089244166 246
0,0000000074242010
244 7:26:24 0,00000001380903790 245
0,0000000095562091 246
0,0000000085260672
244 7:27:24 0,00000001195158170 245
0,0000000097237244 246
0,0000000130354503
244 7:28:26 0,00000001319226499 245
0,0000000119740893 246
0,0000000168813461
244 7:29:24 0,00000001018267989 245
0,0000000082380444 246
0,0000000038359706
244 7:30:30 0,00000001754272831 245
0,0000000085535210 246
0,0000000091385005
244 7:31:26 0,00000000938643356 245
0,0000000091603116 246
0,0000000097950802
244 7:32:25 0,00000001711900608 245
0,0000000063867557 246
0,0000000056893828
244 7:33:25 0,00000001255548419 245
0,0000000187025878 246
0,0000000038603817
244 7:34:26 0,00000000981690617 245
0,0000000059306642 246
0,0000000122416588
66
Окончание приложения А
244 7:36:24 0,00000001346373793 245
0,0000000062930795 246
0,0000000089729770
244 7:37:24 0,00000001117095655 245
0,0000000074662114 246
0,0000000138696721
244 7:38:25 0,00000000226691073 245
0,0000000083138775 246
0,0000000045638115
244 7:39:31 0,00000003346836926 245
0,0000000061506873 246
0,0000000063252105
244 7:40:30 0,00000001590018886 245
0,0000000080524925 246
0,0000000053257892
244 7:41:30 0,00000000042266214 245
0,0000000099474366 246
0,0000000046791562
244 7:42:31 0,00000001422450827 245
0,0000000087830988 246
0,0000000053536115
244 7:43:32 0,00000000016857727 245
0,0000000067949717 246
0,0000000043592132
244 7:44:24 0,00000001782692788 245
0,0000000066515330 246
0,0000000050448919
244 7:45:26 0,00000000005518881 245
0,0000000132946314 246
0,0000000073652372
244 7:46:25 0,00000000012060243 245
0,0000000067922506 246
0,0000000058507756
244 7:47:24 0,00000000088201459 245
0,0000000057861153 246
0,0000000017476595
244 7:48:26 0,00000002032561386 245
0,0000000055533872 246
0,0000000052631387
244 7:49:24 0,00000000405146984 245
0,0000000102993485 246
0,0000000053836216
244 7:50:27 0,00000000312211469 245
0,0000000115901539 246
0,0000000064266880
244 7:51:26 0,00000000912334212 245
0,0000000067256635 246
0,0000000049359508
244 7:52:24 0,00000001109409832 245
0,0000000052445595 246
0,0000000082523552
244 7:53:23 0,00000000299209265 245
0,0000000059734297 246
0,0000000047284298
244 7:54:24 0,00000001130671211 245
0,0000000079557113 246
0,0000000045397029
244 7:54:24 0,00000001130671211 245
0,0000000079557113 246
0,0000000045397029
244 7:55:23 0,00000000491701471 245
0,0000000049481488 246
0,0000000070216160
244 7:56:26 0,00000001369885970 245
0,0000000067748639 246
0,0000000070362236
244 7:57:23 0,00000000609142759 245
0,0000000074848595 246
0,0000000105972090
244 7:58:25 0,00000000050859498 245
0,0000000131111700 246
0,0000000058762903
67
68