АКАДЕМИЧЕСКИЕ И ОБЩЕРОССИЙСКИЕ МОДЕЛИ ЯДЕР АТОМОВ Канарёв Ф.М. Анонс.

АКАДЕМИЧЕСКИЕ И ОБЩЕРОССИЙСКИЕ МОДЕЛИ ЯДЕР АТОМОВ
Канарёв Ф.М.
[email protected]
Анонс. Академики РАН считают себя служителями научных истин, а не рабами хиршевских дебильных рейтингов и не мечтатели многократно опозоренных глубоко ошибочных
Нобелевских и других Глобальных премий. Предоставляем им возможность доказать
ошибочность структур новых моделей ядер атомов, следующих из новой российской
теории микромира и привести модели своих, академических ядер, доказывающих их
связь с реальностью. Именно так поступают настоящие, учёные. Посмотрим, есть ли они
среди Академиков РАН?
АКАДЕМИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ
ЯДЕР АТОМОВ
ОБЩЕРОССИЙСКИЕ МОДЕЛИ ЯДЕР АТОМОВ
РАН НЕ ИМЕЕТ НИКАКИХ
МЕТОДИК ПОСТРОЕНИЯ МОДЕЛЕЙ
ЯДЕР АТОМОВ, ТАК КАК У НЕЁ НЕТ
ГЛУБОКО ОБОСНОВАННЫХ
МОДЕЛЕЙ ЭЛЕКТРОНОВ, ПРОТОНОВ
И НЕЙТРОНОВ – ОСНОВНЫХ
ЭЛЕМЕНТАРИНЫХ ЧАСТИЦ АТОМОВ
И ИХ ЯДЕР, И НЕТ ЗАКОНОВ
ФОРМИРОВАНИЯ СПЕКТРОВ
АТОМОВ И ИОНОВ ИЗ КОТОРЫХ
СЛЕДУЕТ НЕ ОРБИТАЛЬНОЕ, А
ЛИНЕЙНОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ
ЭЛЕКТРОНОВ С ПРОТОНАМИ ЯДЕР.
Первое и самое главное следствие атомной спектроскопии, которое относится к ядру атома, - отсутствие орбитального
движения электрона в атоме. Электроны взаимодействуют с ядрами атомов своими осями вращения. Это возможно, если протоны ядра расположены на его поверхности.
Таким образом, чтобы обеспечить взаимодействие каждого электрона с ядром, необходимо располагать протоны на поверхности ядра. Одинаковые заряды протонов исключают
структуру ядра, в которой протоны касались бы друг друга.
Природа строит ядро так, чтобы между протонами обязательно
находился нейтрон. Поскольку последнее требование трудновыполнимо при большом количестве протонов в ядре, то привлекаются дополнительные нейтроны. Вот почему ядра почти
всех химических элементов содержат нейтронов больше, чем
протонов. Причем с увеличением количества протонов и
нейтронов в ядре доля «лишних» нейтронов увеличивается. И
это понятно, так как без них невозможно добиться геометрической симметрии ядра, в котором между протонами обязательно должны быть нейтроны.
А
К
А
Д
Е
М
И
Ч
Е
С
К
А
Я
П
У
С
Т
О
Т
А
6.2. Структура ядра атома водорода
Рис. 40. Схемы: а) протон;
b) ядро дейтерия; с) ядро трития
6.3. Структура ядра атома гелия
Рис. 41. Схемы ядра атома гелия
2
АКАДЕМИЧЕСКАЯ
НАУЧНАЯ ПУСТОТА
6.4. Структура ядра атома лития
Рис. 42. Схемы ядер атома лития
6.5. Структура ядра атома бериллия
Рис. 43.Схемы возможной компоновки ядра атома бериллия
6.6. Структура ядра атома бора
Рис. 44. Схемы
ядер атома бора: а) с пятью нейтронами;
b) с шестью нейтронами
(протоны показаны белым цветом, нейтроны – чёрным)
6.7. Структура ядра атома углерода
Рис. 45. Структурные схемы ядра атома углерода:
а) схема плоского ядра; b) и с) схемы пространственного ядра
6.8. Структура ядра атома азота
Рис. 46. Схема ядра атома азота
6.9. Структура ядра атома кислорода
Рис. 47. Схема ядра атома кислорода
3
6.10. Структура ядра атома фтора
АКАДЕМИЧЕСКАЯ
НАУЧНАЯ ПУСТОТА
Рис. 48. Схемы ядра атома фтора
6.11. Структура ядра атома неона
Рис. 49. Схемы ядра атома неона
6.12. Структура ядра атома натрия
Рис. 50. Схема ядра атома натрия
6.13. Структура ядра атома магния
Рис. 51. Схема ядра атома магния
6.14. Структура ядра атома алюминия
Рис. 52. Схема структуры ядра aтома алюминия
4
6.15. Структура ядра атома кремния
АКАДЕМИЧЕСКАЯ
НАУЧНАЯ ПУСТОТА
Рис. 53. Структура ядра атома кремния
Поскольку кремний входит в четвертую группу периодической
таблицы химических элементов вместе с углеродом, то ядро
атома углерода должно быть в структуре ядра атома кремния.
Причем оно может быть представлено двумя видами: плоским
(рис. 53, а) и пространственным (рис. 53, b).
6.16. Структура ядра атома фосфора
Рис. 54. Структура ядра атома фосфора
6.17. Структура ядра атома серы
Рис. 55. Структура ядра атома серы
6.18. Структура ядра атома хлора
Рис. 56. Структура ядра атома хлора
5
6.19. Структура ядра атома аргона
АКАДЕМИЧЕСКАЯ
НАУЧНАЯ ПУСТОТА
Рис. 57. Структура ядра атома аргона
6.20. Структура ядра атома калия
Рис. 58. Структура ядра атома калия
6.21. Структура ядра атома кальция
Рис. 59. Структура ядра кальция
Кальций – двадцатый элемент в таблице (рис. 59).
Симметричное ядро атома кальция – фундамент холодной трансмутации ядер в Природе
6.22. Структура ядра атома скандия
Рис. 60. Схема ядра скандия
6
6.23. Структура ядра атома титана
АКАДЕМИЧЕСКАЯ
НАУЧНАЯ ПУСТОТА
Рис. 61. Схема ядра атома титана
6.24. Структура ядра атома ванадия
Рис. 62. Схема ядра атома ванадия
6.25. Структура ядра атома хрома
Рис. 63. Схема ядра атома хрома
6.26. Структура ядра атома марганца
Рис. 64. Схема ядра атома марганца
7
6.27. Структура ядра атома железа
АКАДЕМИЧЕСКАЯ
НАУЧНАЯ ПУСТОТА
Рис. 65. Схема ядра атома железа
6.28. Структура ядра атома кобальта
Рис. 66. Схема ядра атома кобальта
6.29. Структура ядра атома никеля
Рис. 67. Схема ядра атома никеля
6.30. Структура ядра атома меди
Рис. 68. Модель ядра атома меди
8
6.31. Анализ процессов синтеза атомов и ядер
Рис. 69. Зависимость удельной энергии
E C связи ядер от
массового числа ядра (сплошная линия) и от количества
связей между нуклонами ядра (сплошная и пунктирная
часть линии)
40
20
Например, в ядре
Ca атома кальция (рис. 59) 40
нуклонов, но 46 связей между ними. Ядро
64
29
Cu (рис. 68) со-
держит 64 нуклона, которые связаны между собой 75 энергетическими связями. Это значит, что действительная
удельная энергия связи у этого ядра в 75/64=1,17 раза меньше, чем принято считать.
Если построить ядро
238
92
U урана и посчитать количе-
ство связей между его нуклонами, то их будет, примерно,
AC  279 . Сейчас считается, что удельная энергия связи
нуклонов в ядре
238
92
U равна 7,5 МэВ. Если же учитывать
количество связей между нуклонами, то удельная энергия
связи
ядра
238
92
окажется
U
такой
EC  7,5  238 / 279  6,4МэВ .
Общая энергия связи
E A ядра определяется по фор-
муле
E A  mC 2 ,
где
(165)
C - скорость света; m - дефект массы ядра.
Дефект массы ядра – надёжный экспериментальный
факт, но причина этого дефекта не имеет приемлемого объяснения, поэтому уделим внимание её анализу.
m  Z  mP  ( A  Z )  mn  m A ,
(166)
где Z - число протонов в ядре;
mP - масса протона; m n масса нейтрона; m A - масса ядра; A  Z  N - массовое
число ядра, равное сумме протонов Z и нейтронов N в
нём. Удельная энергия связи ядра E C равна энергии, приходящейся на один нуклон
EC  E A / A .
(167)
Наибольшую
EC
удельную
энергию
связи
 8,6МэВ / нуклон имеют ядра атомов с массовым
числом
A  40...120. Зависимость EC  f (A) имеет экс-
тремумы (рис. 69). Максимумы наблюдаются у ядер с четными числами протонов и нейтронов:
4
2
He ,
12
6
C,
16
8
O.
Минимумы соответствуют ядрам с нечетным числом прото-
9
нов и нейтронов:
1
1
H,
4
3
Li ,
10
5
B . В силу этого ядра с чет-
ным числом протонов и нейтронов более устойчивы.
Ядра, также как и атомы, могут находиться в основном и возбуждённом состояниях. Принято считать, что в основном состоянии энергия ядра равна
энергии связи
E  E A . Эта энергия считается наименьшей энергией ядра.
Когда ядро обладает энергией E  E A , то оно находится в возбужденном состоянии. После расщепления ядра
на нуклоны E  0 .
Обратим внимание на формулу (166). В ней
Z  mP  ( A  Z )  mn - теоретическая масса ядра, определенная с учетом масс свободных протонов
mP и нейтронов
m n , а m A - экспериментальная величина массы ядра. Возникает вопрос: почему экспериментальная величина массы
ядра меньше её теоретической величины? Ответ однозначный. Дефект массы m равен сумме масс фотонов, излученных протонами при синтезе ядра.
Рассчитаем удельные энергии связи дейтерия (рис.
40, b) и трития (рис. 40, с). Масса ядра дейтерия равна
mA  2,01355а.е.м. Масса протона mP  1,00728а.е.м.
Масса нейтрона
mN  1,00867а.е.м. Дефект массы дейте-
рия определится по формуле (166)
m  1  1,00728  (2  1)  1,00867  2,01355  0,0024а.е.м.
Это значит, что при синтезе ядра дейтерия излучается гамма фотон или серия гамма фотонов с общей энергией
E f  mC 2  931,481  0,0024  2,2356МэВ .
(168)
Сейчас удельная энергия связи ядра определяется
как энергия, приходящаяся на нуклон, поэтому для ядра
дейтерия
она
считается
равной
E f / 2  2,2356 / 2  1,1178МэВ. Однако мы не можем с
этим согласиться, так как удельная энергия определяется
количеством связей между нуклонами, но не количеством
нуклонов в ядре.
В ядре дейтерия (рис. 40, b) протон и нейтрон связаны друг с другом одной связью, поэтому энергия связи этого
ядра должна быть равна общей энергии фотонов, излученных при его синтезе, то есть 2,2356 МэВ.
Мы уже увидим, что все протоны в ядрах имеют по
одной связи, а нейтроны – больше одной. В силу этого, с
увеличением количества нейтронов в ядре удельная энергия связи должна уменьшаться, а не оставаться почти постоянной, как считается до сих пор (рис. 69), и мы получим
доказательство этому. С учетом изложенного, удельную
энергию связи ядер E C будем определять путем деления общей энергии связи ядра не на количество ( A ) нуклонов в
нём, а на количество связей ( AC ) между нуклонами.
Масса ядра трития равна
фект массы
mA  3,01605а.е.м. , а де-
m  1  1,00728  (3  1)  1,00867  3,01605  0,00857 а.е.м.
(169)
Общая энергия связи ядра атома трития равна энергии фотонов, излученных при его синтезе
10
E f  931,481  0,00857  7,9828МэВ .
(170)
Поскольку у ядра трития (рис. 69, с) две связи, то
удельная энергия связи у этого ядра равна
EC  E f / 2  7,9828 / 2  3,9914МэВ .
(171)
Это в 1,5 раза больше, чем считалось до сих пор.
Итак, незначительное количество ядер дейтерия и трития в
Природе по сравнению с количеством ядер атомов водорода, состоящих из одного протона, указывает на отличие
структуры магнитного поля нейтрона от структуры магнитного поля протона. Попытаемся выявить эти различия
на примерах формирования ядер атомов химических элементов, следующих за водородом.
Масса ядра изотопа атома гелия
равна
3
2
He (рис. 41, а)
mA  3,01605а.е.м. , а дефект массы
m  2  1,00728  (3  2)  1,00867  3,01605  0,00718а.е.м.
(172)
Общая энергия связи этого ядра равна энергии фотонов, излученных при его синтезе.
E f  931,481  0,00718  6,68803МэВ .
(173)
3
Поскольку ядро 2 He (рис. 41, а) имеет две связи, то
удельная
энергия
связи
у
этого
ядра
равна
EC  6,68803 / 2  3,34402МэВ . Масса ядра гелия 24 He
а
её
дефект
mA  4,0026а.е.м. ,
m  2  1,00728  (4  2)  1,00867  4,0026  0,02929а.е.м.
равна
Тогда общая энергия связи у этого ядра равна (рис. 41, b, с)
E f  931,481  0,02929  27,28308МэВ .
4
Как видно (рис. 41, b, с), ядро гелия 2 He имеет три
связи, поэтому удельная энергия связи этого ядра равна
27,28308 / 3  9,0944МэВ . Это в 2,7 раза больше, чем у изо3
топа гелия 2 He . И это естественно, так как два нейтрона
(рис. 41, b, с) экранируют электростатические силы отталкивания, действующие между протонами ядра, сильнее, чем
один нейтрон (рис. 41, а).
Определим общие и удельные энергии связи у ядер
6
3
Li и 37 Li (рис. 42). Масса ядра 36 Li mA  6,015125а.е.м. ,
а дефект его массы
m  3  1,00728  (6  3)  1,00867  6,015125  0,0327а.е.м.
(174)
Общая энергия связи ядра равна энергии фотонов,
излученных
при
его
синтезе
E f  931,481  0,0327  30,46874МэВ . Ядро лития
6
3
Li
(рис. 42, b) имеет пять связей, поэтому удельная энергия
связи этого ядра равна EC  30,46874 / 5  6,03975МэВ .
Масса
ядра
лития
7
3
Li (рис. 39, а) равна
mA  7,016004а.е.м. , а дефект массы у этого ядра равен
m  3  1,00728  (7  3)  1,00867  7,016004  0,04052а.е.м.
Общая
энергия
связи
равна
E f  931,481  0,040516  37,73988МэВ . Ядро этого атома (рис. 42, а) имеет 6 связей, поэтому удельная энергия связи у него равна EC  37,73988 / 6  6,28998МэВ. Как
11
видно (рис. 42, а), увеличение нейтронов в ядре уменьшает
удельную энергию связи.
Таким образом, если при расчете удельной энергии
связи между нуклонами ядра учитывать количество связей
между ними, то с увеличением массового числа A величина
удельной энергии будет уменьшаться интенсивнее (рис. 69
пунктирная линия), чем считалось до сих пор и причина
увеличения радиоактивности ядер с увеличением массового
числа A становится понятнее.
На рис. 44, b показана
на рис. 45, c – ядра
схема ядра
11
5
B атома Бора, а
11
6
C изотопа углерода.
В спектрах (рис. 70) отражена экспериментальная
закономерность изменения удельных энергий связи
11
11
нуклонов ядер B и C . Это даёт нам основание полагать,
что процесс синтеза ядер подобен процессу синтеза атомов.
Протоны, устанавливая связь с нейтронами, приближаются
к ним ступенчато, излучая фотоны так, как это делают
электроны атомов. В результате такого процесса синтеза
ядер формируются их спектры, подобные спектрам атомов и
ионов (рис. 70).
Максимальная энергия возбуждения ядра
11
5
B атома
Бора при которой оно теряет один протон, равна 7,99МэВ.
Поскольку свободный протон имеет свойства, присущие
ионам, то энергию 7,99МэВ можно назвать энергией
ионизации
ядра
11
5
B . С учетом изложенного можно
составить таблицу изменения энергий возбуждения ядра
11
5
B
и удельных энергий связи его нуклонов, аналогичную табл.
17. Так как
Ei  7,99МэВ , то энергетический спектр
11
5
B
будет такой (табл. 30).
Таблица 30.
Энергетический спектр
ядра
11
5
B атома Бора
n
Энергии
Возбужд.
EV , эВ
Энергии связи
EC  Ei  EV ,
1
-
МэВ
7,99
2
2,13
5,86
3
4,46
3,53
4
5,83
2,16
5
6,76
1,23
6
6,81
1,18
7
7,30
0,69
8
7,99
0,00
Рис. 70. Спектры ядер
B11 и C 11 (энергии возбуждения)
12
Таблица 30.
Энергетический спектр ядра
11
5
B атома Бора
Энергии
Возбужд. EV , эВ
EC  Ei  EV , МэВ
1
-
7,99
2
2,13
5,86
3
4,46
3,53
4
5,83
2,16
5
6,76
1,23
6
6,81
1,18
7
7,30
0,69
8
7,99
0,00
n
Энергии связи
Анализ табл. 31 показывает, что экспериментальная зако11
5
номерность изменения энергий связи протона в ядре
B
отличается от аналогичной закономерности (152) изменения
энергии связи электрона с протоном и имеет более сложную
эмпирическую зависимость.
Теперь у нас есть основания полагать, что при синтезе
ядра атома бора
11
5
B протоны приближаются к нейтронам
ступенчато, начиная с 8-го энергетического уровня. При переходе с 8-го на последующие энергетические уровни они,
как и электроны атомов, излучают фотоны, но со значительно большей энергией. Таким образом, процесс синтеза
ядер аналогичен процессу синтеза атомов.
Не будем рассчитывать энергии связи ядра атома
бериллия, но отметим, что у него 9 нуклонов и 8 связей
между ними, поэтому удельная энергия связи у него больше
( EC  7,0175МэВ ), чем считалось до сих пор.
А теперь обратим внимание на схемы ядер
40, b) и
11
5
B (рис.
C (рис. 45, с). Количество нуклонов A  11 и
11
6
количество связей
AC  10 у них одинаковое, поэтому
энергетические спектры этих ядер имеют близкие значения
(рис. 70).
11
11
Нетрудно видеть, что протоны атомов B и C
имеют энергетические уровни, аналогичные энергетическим
уровням электронов атомов. Это значит, что при синтезе
ядер протоны сближаются с нейтронами ступенчато,
излучая гамма фотоны. Эта аналогия создаёт предпосылки
для познания многих тайн процессов синтеза и диссоциации
ядер атомов.
Обратим внимание на то, что ядра
11
5
B и
11
6
C (рис.
44, 45) имеют одинаковое количество нуклонов. Тот факт,
что в ядре
11
5
B 5 протонов и 6 нейтронов, а в ядре
11
6
C 6
протонов и 5 нейтронов, почти не влияет на закономерность
изменения удельных энергий связи в этих ядрах (рис. 45).
Это указывает на то, что между протонами и нейтронами, а
также между нейтронами действуют примерно одинаковые
силы, связывающие эти нуклоны.
Процессы синтеза атомов и их ядер идентичны.
Протоны в ядре, так же, как и электроны в атомах, могут
находиться на разных энергетических уровнях и иметь разные энергии связи с нейтронами.
Электроны атомов излучают и поглощают фотоны ре-
13
ликтового, инфракрасного, светового, ультрафиолетового и
частично, по – видимому, рентгеновского диапазонов.
Протоны ядер атомов поглощают и излучают гамма
фотоны, а нейтроны - электроны.
Обратим внимание на то, что у ядра
2
2
3
1
1 H  1 H  2 He 0 n
 3,2МэВ ;
(175)
2
3
4
1
1 H 1 H  2 He 0 n
 17,6МэВ ;
(176)
2
3
4
1
1 H  2 He 2 He 0 p
 18,3МэВ
(177)
14
7
N 14
нуклонов, а связей между ними больше. Центральный
нейтрон имеет в плоскости четыре магнитных полюса,
которые взаимодействуют с магнитными полюсами шести
нейтронов, окружающих его. Поэтому у нас есть основания
считать, что у центрального нейтрона работают все пять
связей одновременно. С учетом этого общее количество
работающих связей этого ядра будет равно 17. Так как
количество связей 17 больше количества нуклонов 14, то
удельная энергия связи, приходящаяся на одну связь, будет
меньше, чем считалось до сих пор. Количество связей между
нуклонами (рис. 46, а) больше количества нуклонов в нем.
У центрального нейтрона
ядра
15
7
N (рис. 46, b)
работают все шесть связей. Общее количество связей равно
14, а количество нуклонов 15. Поскольку центральный
нейтрон ядра
14
7
N (рис. 46, а) имеет одну свободную связь,
то она может быть занята нейтроном и появится изотоп
15
7
N
с плоским ядром. Конечно, свободная связь центрального
протона может принять несколько нейтронов и количество
изотопов этого химического элемента может увеличиться.
Полученная информация позволяет перейти к детальному анализу ядерных реакции термоядерного реактора «Токамак» и ядерного реактора атомной электростанции.
Известно, что проектирование и испытание термоядерных
реакторов «Токамак» базируется на ядерных реакциях
(175), (176) и (177), в которых участвуют ядра легких элементов: дейтерия d , трития t и гелия He .
2
2
3
1
1 H  1 H  2 He 0 n
 3,2МэВ ;
2
3
4
1
1 H 1 H  2 He 0 n  17,6МэВ ;
2
3
4
1
1 H  2 He 2 He 0 p  18,3МэВ
(175)
(176)
(177)
Если протон представить в виде светлой сферы, а
нейтрон – тёмной, то графически реакции (175), (176) и (177)
можно показать следующим образом
Рис. 71. Схемы ядерных реакций (175), (176), (177)
Величины энергий (3,2…18,3 МэВ), выделяющейся при
этих реакциях, впечатляют. Поэтому процессы (175), (176),
(177) считаются неисчерпаемыми источниками энергии. Посмотрим, так это или нет?
Известно, что величины энергий: 3,2МэВ; 17,6МэВ и
18,3 МэВ принадлежат гамма фотонам (табл. 4). Чтобы получить приведенную в реакциях (175), (176) и (177) энергию
в виде тепла, надо преобразовать гамма фотоны в тепловые
(ультрафиолетовые, световые и инфракрасные) фотоны.
Сделать это можно путем увеличения их длины волны. Этот
процесс идет при эффекте Комптона. Главным условием
14
237
237
238
238
U , 236
92 U , 92 U  93 Np, 93 Np 94 Pu;
235
92
(178)
239
239
240
241
242
243
U ,239
92 U  93 Np 94 Pu, 94 Pu, 94 Pu, 94 Pu, 94 Pu  .
238
92
244
244
243
95 Am, 95 Am 96 Cm.
(179)
его реализации является высокая плотность вещества, с которым взаимодействуют гамма фотоны. Плотность вещества в плазме Токамаков значительно меньше, чем в твердом веществе.
Главное же заключается в том, что фотоны движутся
прямолинейно, поэтому магнитные барьеры Токамака прозрачны для них. Из этого следует невозможность длительного поддержания высокой температуры плазмы в полости
Токамака, ограниченной магнитным полем. Не случайно
полувековые эксперименты с указанными реакциями в
плазме не принесли желаемого результата. Главная причина
такого состояния – поверхностное представление о физической сути процессов, протекающих в плазме Токамаков.
Здесь невольно возникает вопрос: что является источником тепловых фотонов в современных ядерных реакторах атомных электростанций? Чтобы найти ответ на него
приведем цикл ядерных реакций, протекающих в ядерных
реакторах.
237
237
238
238
U , 236
92 U , 92 U  93 Np, 93 Np 94 Pu;
235
92
239
239
240
241
242
243
U ,239
92 U  93 Np 94 Pu, 94 Pu, 94 Pu, 94 Pu, 94 Pu 
238
92
244
244
243
95 Am, 95 Am 96 Cm.
Рис. 72. Фото ядерных взрывов
(178)
. (179)
Обращаем внимание на то, что в процессе ядерных реакций идет синтез новых ядер: нептуния Np, плутония Pu,
америция Am и кюрия Cm, а значит и - новых атомов этих
химических элементов. Процессы синтеза новых ядер сопровождаются излучением нетепловых гамма фотонов и рентгеновских фотонов. Синтез же атомов, указанных химических элементов, сопровождается излучением тепловых фотонов с большей длиной волны, которые и генерируют тепловую энергию атомной электростанции. Рождающиеся при
этом любые фотоны удерживаются в активной зоне реактора не магнитным полем, а прочными стенками защиты.
Мы не будем углубляться в дальнейший анализ этих
сложных процессов, но отметим, что изложенное показывает, что современная физика ещё далека от понимания тонкостей процессов, протекающих в ядерных реакторах.
При ядерном взрыве разрушаются ядра урана и
рождаются новые ядра с большим общим положительным
потенциалом. Поскольку новые положительно заряженные
ядра нуждаются в электронах для синтеза новых атомов, а
их нет в зоне взрыва, то они устремляются к центру взрыва
от поверхности земли в виде свободных электронов и отрицательно заряженных ионов воздуха. Поток отрицательно
заряженных частиц и ионов к центру ядерного взрыва так
велик, что формируется грибовидное облако (рис. 72).
Рис. 72. Фото ядерных взрывов
6.32. Краткие выводы
1. Можно считать, что найден принцип формирования
ядер атомов химических элементов. Нейтроны и протоны в
ядре атома соединяют магнитные силы их магнитных
полюсов. Причем, протон имеет простейшее магнитное поле,
подобное магнитному полю стержневого магнита. Нейтрон
15
имеет сложное магнитное поле, которое формирует на его
поверхности
шесть
симметрично
расположенных
магнитных полюсов: три южных и три северных.
2. Ядро любого химического элемента формируется
так, чтобы все протоны были на его поверхности и между
протонами обязательно был нейтрон, который, соединяя
протоны, выполняет функции экрана между одноименными
электрическими полями протонов.
3. Изложенная методика построения ядер атомов
химических элементов позволяет построить ядро любого
атома. Теперь ясно, что основанием для ядер всех атомов
сложнее атома углерода является плоское ядро этого атома.
Дальнейшее продвижение по пройденному пути приведет к
тому, что последовательно будут появляться
плоские
компоненты, подобные плоскому ядру атома углерода.
Сложность структуры ядра будет определяться количеством
в нем ядер атома углерода.
4. Ядра химических элементов с большими массовыми
числами радиоактивны потому, что у них удельная энергия
связи между нуклонами в несколько раз меньше, чем у ядер
со средними массовыми числами.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
В уставе ФАНО для институтов записано, что эффективность научных исследований –
главная цель их государственного финансирования. Правда, там ещё не оптимизировано
количество критериев для оценки эффективности, но это временное неудобство. Год работы по новому уставу подскажет, как его скорректировать. 09.04.2014. К.Ф.М.
Источники информации
1. Канарёв Ф.М. ФИЗИКА МИКРОМИРА. Учебник.
http://www.micro-world.su/index.php/2013-09-12-04-46-36/976-2013-09-12-06-10-49
2. Канарёв Ф.М. Монография микромира.
http://www.micro-world.su/index.php/2010-12-22-11-45-21/663-2012-08-19-17-07-36
3. Канарёв Ф.М. Ответы на 2800 вопросов о микро и макро мирах.
http://www.micro-world.su/index.php/2013-05-16-19-02-15