ELECTRON-CORE PARALLELISM OF THE PROBLEM OF THE ATOM

Science and Innovations in the Globalized World | Published in San Diego, CA, 2016
UDC 539.182 | DOI: 10.17809/21(2016)-19
ELECTRON-CORE PARALLELISM OF THE
PROBLEM OF THE ATOM
1*
Ivantsov, M. K.
1 The City of Vinnytsia, Ukraine.
* Corresponding author: [email protected].
Citation: Ivantsov, M. K. (2016). Electron-core parallelism of the problem of the atom. In Science
and innovations in the globalized world (126-136). San Diego, CA. doi: 10.17809/21(2016)-19.
Received: December 8, 2015.
Accepted: December 17, 2015.
Published: January 8, 2016.
Copyright: Ivantsov, M. K.
Editing: Edited by the Editorial Board of the Global Partnership on Development of Scientific Cooperation LLC.
The article is published for stimulating further discussions. The editorial board is not responsible
for the content contained in this article.
ЭЛЕКТРОННО-ЯДЕРНЫЙ ПАРАЛЛЕЛИЗМ ЗАДАЧИ
АТОМА
1*
Иванцов М. К.
1 Винница, Украина.
* Автор, ведущий переписку: [email protected].
Аннотация
В обосновании квантовой теории атома, может быть описание некоторого переходного семейства квазиатомной частицы. В таком предсказании задачи
атома в пространстве устанавливается гипотетичный ряд возрастающих энергетических уровней многозарядных частиц. В отвлеченном заключении внутриядерного взаимодействия, возможно подтверждение наблюдаемого хиггсовского бозона: здесь развивается известная гипотеза солнечной ядерной
реакции.
Ключевые слова
Тонкая структура; зарядовые числа; атомное ядро.
Введение
В исследовании известной задачи одноэлектронного атома показана некоторая необходимая обратная постановка квантово-механического уравнения
В распределении заряженной частицы, в поле центральных сил, описание
функции волновой содержится в решении т.н. стационарного уравнения Шредингера:
-126-
Science and Innovations in the Globalized World | Published in San Diego, CA, 2016

2
2
2  V  E
При условии потенциального взаимодействия V  V ( r ) отмечается собственное значение электронного уровня En V (в системе главных квантовых
чисел n  1,2,... ).
Однако, вследствие характерной зависимости собственных чисел приходится констатировать имеющее место нарушение совместной системы ортогонального решения (в символичном интегрировании  n (n, t ) k (k , t )dt  0 ).
В формальном подходе волнового решения может быть сформулирована
только функциональная зависимость собственных чисел.
Если, произведено, соответственно, переопределение потенциального
взаимодействия Vn   , то характеризовано следующее постоянное электронное значение:
n  const
Таким образом, непосредственно в решении задачи атома, устанавливаются квантованные зарядовые уровни (смещаемые главные числа):
n  n 1
В данном преобразовании квантово-механической задачи показаны неявно
заданные энергетические уровни (вида кинетической энергии):
 n   (n )
Вероятно, в имитировании спин-орбитального взаимодействия является
некоторый диссипативный процесс квантованных уровней атомного ядра.
В наблюдении основного уровня тонкой структуры водородного атома
2
  C 4  констатируется смещение лэмбовского сдвига уровня    (в
основной бальмеровской серии n  2 ).
Как оказалось, в соответствии единичного заряда ядра ( n  1 ) стремление
энергетического сдвига уровня 1   при условии выделенного основного
состояния  0   (энергии ионизации).
Рисунок 1. Перекрестная электронно-ядерная связь
Таким образом, в электронной надстройке атома отражено характерное состояние т.н. квантовой "частицы", но лишь в строении заряженного атомного
ядра.
-127-
Science and Innovations in the Globalized World | Published in San Diego, CA, 2016
В понятии электромагнитного явления, в пространстве отмечается закон
сохранения энергии, в константности предельной достижимой скорости.
Как в демонстрации электрического опыта может иметь место кажущийся
парадокс заряженной вещественной частицы. Таким образом, приходится констатировать, что электронный процесс – ничто, телепортации вместо трансформации (согласно электромагнитной индукции).
Приграничный принцип
В понятии электрического взаимодействия, устанавливается мнимая поверхность напряженности, обусловленная зарядовой сингулярности (обрыв в
поле силовых линий).
В центральном поле притяжения приобретается особое взаимодействие
отталкивания, касательно поверхности наибольшей напряженности.
Согласно известной формулировке о потоке электрического смещения
сквозь замкнутую поверхность показана пропорциональность центрального
“заряда” (по теореме Гаусса-Остроградского).
Наверное, в виде потока электрического смещения, определенная собственная зависимость потенциального взаимодействия (вдоль каждой замкнутой поверхности):

 
2
gradV dS
В обозначении задачи, встречается интерпретация теоремы о среднем значении гармонической функции (в решении уравнения Лапласа 2 (r)  0 ).
В соответствии к средней арифметической гармонической функции, доказывается некоторое оптимальное выражение "центра" рассеяний в пространстве.
В системе центральной симметрии, проводимое приповерхностное усреднение функции волнового типа, квадратичное вероятностное распределение
(радиальная зависимость) составляет:
(1)
 2
Поскольку, мы наюлюдаем неопределенное взаимодействие отталкивания,
то, соответственно, произведено восстановление волновой функции (рассеяние на бесконечности).
В принадлежности некоторого базисного представления:
 (t )
(2)
  21 i 
dt
t

Пусть в решении функции одной переменной устанавливается равенство (
Re -часть):

t
(3)
 ( z )   ( z )  1i 
dt

tz
Причем, показана восстановленная система прямой и отраженной ветвей
функции:
-128-
Science and Innovations in the Globalized World | Published in San Diego, CA, 2016
I ( x) 
  ( z)
  Re 
I ( x) 
 (z )
По сути, допустимое только ограниченное решение (3), как задание параметрической линии на комплексной плоскости z  z ( x )
Таким образом, в отображении действительных постоянных величин (в
точке максимума):
  
(4)

   max
Замечание
В обосновании граничного равенства (3) может быть указано сильное условие аналитической функции.
Согласно свойству среднеарифметической граничной функции, известное
выражение формул Сохоцкого может применяться в определении интеграла
типа Коши:
 ( )
1
d   ( z )   ( z)
i 
  z
Так что, схождение по нормалям точки z  z вдоль замкнутого контура
интегрирования также разомкнутого, в тождественном преобразовании функции действительной положительной переменной:

 (t )
dt
tx
0
 ( x )  1i 
В данном представлении отмечается достаточное существование первой
производной (в разложении ряда Тейлора):
 

 t 
t
 ( z )   ( z )    ( z )   ( z )  ...  1i  
dt   
dt  ... 
2
tz

 
  t  z  

В соответствии задачи показано интегральное представление Ганкеля
(гамма-функция):
1
 1   

1
2 i
t


exp t
dt
t
Если осуществлен обход контура интегрирования (2) вдоль отрицательной
части оси, то в начальной точке ( z  0 ) – излом сложенного контура (3) вдоль
всей оси.
В задании контурного интеграла отмечаются особые значения   0 для
возможного вырождения простого контура (факториальной функции).
-129-
Science and Innovations in the Globalized World | Published in San Diego, CA, 2016
Рисунок 2. Обход зарядовой сингулярности на
бесконечности.
Весовая характеристика "рассеяний"
В известном, разделенном решении стационарного уравнения (Шредингера):

exp(  12 t ) t L2n1 (t ) Y m ( ,  )
2 1
Так что, находятся присоединенные полиномы Лагерра Ln  и сферичеm
ские гармоникиY - где, т.н. орбитальные числа   0,1,...(n  1) - в системе главных чисел n  1, 2,...
В принципиальном утверждении выделенного основного состояния произведен переход комплексно сопряженной плоскости, где образована модульная зависимость квадратично интегрируемой системы ортогональной (на
главной полуплоскости).
Согласно проводимого приповерхностного усреднения образующей функции (1):
 n (t )   f n (t ) exp(  12 t ) 
2
Пусть при неявном задании орбитальных чисел, объявлено отдельное решение системы ортогональной радиальной части (порядка n  0,1,...(n  1) ,
индекса   0,1,... n ):
f n (t )  t L2n11 (t )
Таким образом, находится функциональное экспонентное выражение в
экстремуме (4):
(5)
( x)  I ( x) I ( x )  exp2 ( x )
Свойство
В данном обозначении явного вида интегрального равенства (3):

2xy
f 2 (t )  exp( t )
mod f 2 (z)  ch( x )  cos( y   ) 
tdt

 0 t 4  2t 2 y 2  x 2  y 2  x 2 2

 

Согласно, определения вспомогательного параметра:
  arccos Re f 2 ( z) mod f 2 ( z)   arcsin Im f 2 ( z) mod f 2 ( z) 
В соответствии с теорией главного построения комплексной плоскости
(начальное условие x  0 ):
y(0)   (0)   2
В общем виде семейства решений получена монотонно убывающая зависимость y ()   2 - асимптотически приближение основной линии (вдоль
действительной положительной оси 0  x   )
В существовании решений точки максимума, как в системе присоединенных функций, отмечается стремление периодичности числа "π":
-130-
Science and Innovations in the Globalized World | Published in San Diego, CA, 2016
t
n
0
0
0
1
1
1
0
2
1
2
2
2
ymax
1.55
3.36
2.78
4.77
4.37
3.60
xmax
1.54
4.70
4.01
7.94
7.61
6.49
(4):
Трактовка «момента импульса» (в экстремуме)
В формулировке нормированной системы смещения сферического радиуса
r  4 r  


r
 
В абстрагировании относительной системы смещения “момента импульса”
(   max ):
C
c c  r 2 r
(6)

M
 r r
Как в приведении системы центра инерции (в системе центра ядра m 
):
m

m 
В соответствии отношения постоянной тонкой структуры:
C  c c  r 2 r
В исключительном положении планковской постоянной  const наблюдается известное представлении "момента импульса" в пространстве r  c 
При основании боровского радиуса ( r  const ) в виде комптоновской длины волны для электрона r  h  c согласно фундаментального электронного
равенства (по формуле Эйнштейна)
E  hc r   с2
Насколько отмечается условие системы эффективного центра рассеяния
M n  max (в решении Таблиц 1,2):
Mn  1  M0
В предоставлении системы смещения “момента импульса” (5):
Cn M n n
(7)

C0 M 0 0
Пусть, в понятии фундаментальности электронного равенства
(   const ):
En  n cn 2  E0
Причем, записано непосредственно в законе сохранения "момента импульса" (6):
rn n cn  r0 0 c0
В символичном орбитальном отношении электронной плотности (5):
-131-
Science and Innovations in the Globalized World | Published in San Diego, CA, 2016
n 0   rn r0   c0 cn   0 n
2
2
Как оказалось, согласие мезонных (бозонных) уровней рассеяний при начальном электронном условии
0  12  (согласно Таблице 3).
Наверное, в виде переходной электронно-ядерной оболочки показано обязательное свойство мюонного нейтрального "ядра".
В наглядности выделенного основного решения (в экстремуме M  M 0 ):
m
M
m 
Полученное решение критичного параметра "ядра" m  207 содержится в
толковании специфичного ядерного значения постоянной тонкой структуры
C  C0 (согласно таблице 1).
По подобию постоянной тонкой структуры, может быть обозначены эффективные относительные уровни ( n  1 ):
n 2  En En  M n Cn 2
Сформулируем средне плотностные электронные значения:
qn 

 n  0
(здесь полученные результаты согласно Таблице 3 -- в электронных единицах   1 ).
Как оказалось, непосредственно в решении первого зарядового порядка
n  1 - возможное приведение протонного ядра (в системе центра масс):
q 
p 1
q1  
Выводы
Согласно высокоэнергетическому процесса фотонных рассеяний на атомном ядре, существует вероятность возникновения кванта мезонного поля, где
констатируется удвоенное значение энергетической плотности первичного
гамма-кванта (т.н. “фотоядерный эффект”).
Доказывается особое расширенное построение (7) в виде присоединенной
проекции (орбитальных чисел   0,1,...n - в системе главных чисел n  0,1,...
):
n  n  cos( n )  n 2  n 2
Таким образом, полученные результаты в естественном продолжении проекции зарядовых чисел (в исключении главных состояний индекса   0 ).
В сравнении символичного диагонального семейства заряженной частицы
показана простая зарядовая закономерность четности спинового момента (согласно Таблице 5):
-132-
Science and Innovations in the Globalized World | Published in San Diego, CA, 2016
(n   ) \ 
0
1
π
W
2
0
0
1
π
2
W
1
W0
1
2
В предсказании скрытого состояния дважды заряженного переходного “бозона” возникает некоторое совпадение для массы нейтрального бозона (здесь,
экспериментальные данные промежуточных бозонов  2 ):
187000
158000
W0
W1
В постановке задачи атома при вырождении кратного заряда сплошной
оболочки мезона (бозона) сформулировано некоторое переходное состояния
“квазиатома”.
Вероятно, что в сопоставлении первого уровня атома "квазиводорода", является существование нейтральной частицы, т.н. “гиперон”:
 0  p  
Пусть, данном подобии формулируется общее состояние "ядра в оболочке":
 n  qn  n
В результирующем построении таблиц 3,4 (в атомных единицах массы
  5.486  104 ):
n
n
qn
n
1
1.008
0.150
1.158
2
35.74
99.34
135.1
Как оказалось, в чрезвычайном подтверждении задачи, имеет место
согласия хиггсовской частицы (экспериментальное значение “бозона” Хиггса
H  134.3 а.е.м.).
Следовательно, возможное существование ряда квазиатомных состояний в
“оболочке”: в продолжении "квазигелия" отмечается состояние "квазилития"
4  104 а.е.м.
Заключение
В естественной природе отмечается отсутствие устойчивости для кратно
заряженных цельных ядер. В строении составного атомного ядра порядкового
номера Z  1,2,... массовое число рассчитывается A  Z  N (числа протонов и
нейтронов).
-133-
Science and Innovations in the Globalized World | Published in San Diego, CA, 2016
В монотонном возрастании массового числа констатируется предел
A  200 , где уже находятся только радиоактивные изотопы. В ряду тяжелого
атома, наблюдается малообъяснимое т.н. спонтанное деление: самопроизвольный распад ядра на половинные части при выходе альфа-частицы.
Согласно эмпирическому параметра ядерного деления указывается экспериментальное деление всех последующих ядер (начиная от серебра):
Z2
A
 17
Таким образом, может быть характеризовано спонтанное деление (начиная
от тория):
Z
A
Z2 A
90
232
34.9
91
231
35.8
92
238
35.6
Как оказалось, параметр деления для актиноидов, находится в согласии решения "ядра" квазигелия 36
В таком смысле, встречается известная концепция т.н. островков ядерной
стабильности: в существовании гипотетичного ряда, последующее место "ядра" квазилития -900
В сопоставлении, наименьшего четного массового числа (34) - возможное
толкование наиболее стабильного радиоактивного изотопа железа -60.
Необходимо отметить, известное открытие нового магического числа (34) в экспериментальном наблюдении сравнительно устойчивого изотопа кальция -54.
Вероятно, в виде квазиатомной субстанции, обусловленное состояние зарядовой сингулярности произвольно высокого порядка.
В плотностном образовании звездного ядра может быть найден некоторый, критичный слой распада диффундирующего тяжелого атома (непроницаемый для актиноидов). В последующем процессе ядерного деления показано
распространение естественных атомных элементов в преимущественном накоплении гелия-4.
В условии критичной ядерной реакции наблюдаетмя загадочное возникновение сверхновых звезд: в нарушении равновесия трансуранового “cлоя”
происходит заполнение пространства рассеянным атомным веществом.
В отсутствии актиноидов в солнечной атмосфере констатируется распространенность радиоактивных изотопов в солнечной системе. Наверное, в образовании планетного железистого ядра, имеет место остаточное содержание
изотопа железа-60.
Насколько достоверно развитие ядерной реакции солнечного (звездного)
керна в условии массивных бозонных квантов? Cогласно известной нейтринной гипотезе происходит замедленное протекание реакции [2 ,1].
В стабилизирующем воздействии тяжелого ядра, может быть, реализован
внутриядерный бозонный резонанс.
-134-
Science and Innovations in the Globalized World | Published in San Diego, CA, 2016
При компенсации кулоновских сил отталкивания в объединении вырожденной бозонной оболочки мы можем заметить вероятный энергетический
процесс дважды заряженного ядра гелия-4
Рисунок 3. «Квазигелий».
В отвлеченном представлении малоэффективного, чисто термоядерного
синтеза, возможно, развивается неустойчивый процесс в обратном протекании
реакции.
Во всяком случае, эффектное лавинное протекание реакции взаимодействующих водородных изотопов, наблюдается именно в присутствии плотной
урановой мишени. Также, отмечается необъяснимое нарушение процесса
ядерной реакции, например, в проникновении посторонней атомной среды
(паров воды).
Список литературы:
1.
Mohr, P. J., Newell, D. B., & Taylor, B. N. (2015). CODATA Recommended Values of the Fundamental Physical Constants: 2014. Retrieved from
http://arxiv.org/pdf/1507.07956v1.pdf
Rubbia, C. (1985). Experimental Observation of the Intermediate Vector Bosons W+, W − and Z0 . Review of Modern Physics, 57, 699- 722.
2.
Приложение
Таблица 1.
C0
M0
7.296994 10
3
0.9951954
Таблица 2
Cn C0
n
Mn M0
4
1
1.75491110
2
7.347290 108
10.42203
37.58108
Таблица 3
n
1
 n 0
5.467546 10
2
2
3
3.62163 10
5
-135-
 1.5 108
Science and Innovations in the Globalized World | Published in San Diego, CA, 2016
Таблица 4
n
1
2
3
qn
1837.1146
65154.8
 1.6 106
Таблица 5:
(n   ) \ 
0
1
2
0
1
2
273.38
181080
1
2
264.25
180810
155050
-136-