Волны Россби и зональные ветры в атмосферах планет. Обзор β О. Г. Онищенко Институт космических исследований РАН Институт физики Земли РАН Н. М. Астафьева Институт космических исследований РАН Схема зональных ветров Предмет исследования. Аномальный перенос. Крупномасштабная циркуляция. Аналогия движения вещества в вихрях с движением ионов в дрейфовых волнах замагниченной плазмы. Синоптические вихри (циклоны, антициклоны). Зональные ветры (течения). Захват и перенос вещества в синоптических вихрях. Характерные масштабы Схема зональных ветров синоптических вихрей В земной атмосфере циклоны и антициклоны имеют Θ = 0, пространственные масштабы от сотен доd тысяч километров. Время существования от нескольких дней до dtΘ=0, нескольких недель и больше. Скорость дрейфа порядка 5 – 10 м/с и часто не превышает скорость вращения вещества в вихре. В океане аналогичные вихри имеют масштаб порядка 50 d Θ = 0, – 100 км, а скорость дрейфа порядка 5 – 10 см/с. t t Зональные ветры в Схема зональных ветров атмосфере (течения в океане). Генерация меандров. Периодическая структура зональных ветров. dtΘ=0, Генерация меандров, трансформирующихся в циклоны и антициклоны в поле зональных ветров. Отсекаемые от Гольфстрима меандры с характерным масштабом 300 – 400 км трансформируются в холодные d Θ = 0, циклонические вихри справа и теплые антициклонические вихри слева от основной струи. t Согласно метеонаблюдениям Схема зональных ветров движение в синоптических вихрях должно обладать свойствами (Charney, “On the scale of atmospheric motion”, 1947): квазигидростатическим по высоте атмосферы, квазидвумерным, квазиадиабатическим, и квазигеострофическим. d t Θ = 0, Схема зональных ветров Волны Россби Волны Россби – движения синоптического масштаба dtΘ=0, сравнимого с радиусом Россби существенно превышающим высоту атмосферы или глубину океана. В земной атмосфере радиус Россби порядка 2000 км, в океане порядка 50 – 100 км. d t Θ = 0, ω k k x v Rs = − . 2 2 1 + k r Rs Место другихветров обзоров и Схемасреди зональных монографий Незлин М. В., Солитоны Россби, УФН, 150. 3 – 58, 1986; Незлин М. В., Е. Н. Снежкин «Вихри Россби и dtΘ=М. 0, Наука, 1990. спиральные структуры», Петвиашвили В. И., О. А. Похотелов «Уединенные вихри в плазме и атмосфере», 1989. Монин А. С., Г. М. Жихарев, Океанские вихри, УФН, d Θ = 0, 160, 1 – 47, 1990. Kamenkovich V., M. Koshlyakov, A. Monin “Synoptic eddies in the ocean, Reidel Publ. Comp., Netherlands, 1986. t Приближение мелкой воды p ( x , y ) = gρH , d v = − g ∇ H + f [ v × e z ], dt 1 vg = [e z × ∇ p ], fρ d ⎛ rot z v + f ⎞ ⎜ ⎟ = 0. dt ⎝ H ⎠ Уравнение Чарни – Обухова ∂ ∂ 2 2 pˆ − rRs∇ ⊥ pˆ − vRs pˆ − rRs4 f 0 { pˆ , ∇ 2⊥ pˆ } = 0. ∂t ∂x ( ) { A , B } ≡ [∇ A × ∇ B ] z = ∂ A / ∂ x ∂ B / ∂ y − ∂ A / ∂ y ∂ B / ∂ x f ≈ f 0 + βy. rRs = cs / f0, v Rs = rRs2 β , W = ∫ [ pˆ + r (∇ pˆ ) ]d x , 2 2 Rs 2 2 H = ∫ [(∇pˆ ) + r (∇ pˆ ) ]d x. 2 2 Rs 2 2 2 Вихревые структуры η = x − ut , {∇ 2 pˆ − Λ pˆ , pˆ + y / b vR ⎞ 1 ⎛ Λ = 2 ⎜1 + ⎟, u ⎠ rR ⎝ b = r 2 } f R u 0 . ∇ 2 pˆ − Λ pˆ = F ( pˆ + y / b ), ∇ 2 pˆ = F ( pˆ − y / r f ). C ⋅ sh ( ky ) v x = v R kr f K , 2 1/ 2 C ⋅ ch ( ky ) + ( C − 1) cos( kx ) vy ( C 2 − 1 ) 1 / 2 sin( kx ) . = v R kr f K 2 1/ 2 cos( kx ) C ⋅ ch ( ky ) + ( C − 1 ) Колмогоровские спектры слабой турбулентности ∂Ck i = ∑V (k , k 1 , k 2 )Ck1Ck 2 exp[−i(ω k1 + ω k 2 − ω k )t ] ∂t k 1 + k 2 =k V (k, k1, k 2 ) ∝| kx kx1kx2 | 1/ 2 Wk ∝ k x−3 / 2 k y−2 , Wk ∝ k −4 ⊥ , ⎛ kx1 kx2 kx ⎞ ⎟ ⎜⎜ + − 2 2 2 2 2 2⎟ ⎝ 1+ k1 rR 1+ k2 rR 1+ k rR ⎠ H k Wk ∝ (k ∝ k x− 3 / 2 k y− 3 . −7 / 2 ⊥ ,k −9 / 2 ⊥ ). Генерация крупномасштабной структуры зональных ветров волнами Россби ∂ 2 ~ 2 ~ ˆ ∇ p = − frR { p , ∇ ⊥ p} ∂T 2 ⊥ 2 ⎛ f ⎛q⎞ = ⎜⎜ ⎜ ⎟ ⎝ k ⎠ max ⎝ωk rR ≈ 2 ⋅10 м, 6 ∂ N k0 V g k x f2 2 2 Ω=− q rR ∫ d k ∂ k y Ω − qV g 2 2 ⎞ ⎟⎟ ( kr R ) 4 | ~ p k 0 |2 , ⎠ ~ p k 0 ≈ 10 − 2 , γ ≈ (2 ⋅10 − 8 ⋅10 )cek −5 −4 −1 γ = f 2 ωk ( kr R ) 6 | ~ pk 0 |2 . k 0 rR ≈ 5 − 10 , v R ≈ 3 ⋅ 10 2 м / cek , λmin = 2π / qmax ≈ (3000− 5000)kм, f ≈ 1,6 ⋅10−4 cek −1 , vZ ≈ 3 ⋅ 10 2 м / cek Благодарим за внимание!