ОПРЕДЕЛЕНИЕ АБСОЛЮТНОЙ ИНТЕНСИВНОСТИ ПУЧКОВ γ

ИЗ ТЕКУЩЕЙ ЛИТЕРАТУРЫ
595
положениях вдоль нити счётчика. Одновременно авторами было рассчитано распределение электрического поля счётчика с корректирующей
трубкой и найдено, что её длина должна быть приблизительно равна
радиусу цилиндра катода. Эксперименты показали, что при наличии Соответствующего напряжения на корректирующей трубке импульсы получаются одинаковой величины при различных расстояниях источника от
края нити.
Почти полное устранение концевых эффектов при помощи корректирующей трубки позволяет конструировать счётчики малой длины. В случае гайгеровского счётчика конструкция счётчика упрощается, так как
отпадает надобность в охранном кольце. Корректирующий потенциал
подавался на тонкий проводящий слой, нанесённый на изолятор, поддерживающий нить счётчика. Вначале трубка соединялась с нитью и производились измерения с γ-лучами Ra. Затем те же измерения были произведены при подаче потенциала на трубку. При этом скорость счёта
увеличилась на 30%, пороговое напряжение уменьшилось с 1300 вольт
до 1200 вольт и наклон плато уменьшился до 0,044% на вольт с 0,074%
на вольт.
Б. Р.
ЦИТИРОВАННАЯ ЛИТЕРАТУРА
1. Б. Ρ о е е и и Г. Ш т а у б , Ионизационные камеры и счётчики, ИЛ,
1951, стр. 89.
2. A. L. C o c k r o f t and S. С. C u r r a n, Rev. Sci. Instr. 22, 37 (1951).
ОПРЕДЕЛЕНИЕ АБСОЛЮТНОЙ ИНТЕНСИВНОСТИ
ПУЧКОВ γ-ЛУЧЕЙ
Определение потока энергии в пучке γ-квантов, необходимое для нахождения поперечных сечений ядерных реакций, обычно производится
измерением ионизации в толстостенной графитовой ионизационной камере 1. При этом интенсивность пучка γ-лучей измеряется в рентгенах,
преобразование которых в число квантов требует специального выбора
геометрии камеры и задания ряда параметров. В случае больших энергий γ-лучей, повидимому, более удобными и точными являются способы,
предложенные в работе по исследованию абсолютной энергии γ-пучка на
330-Aiae синхротроне 3 . Авторами предложено два метода калибровки
пучка. Первый из них основан на измерении площади под кривой ионизационных потерь в функции толщины поглотителя в г/сж2 для различных элементов. Неточность метода площадей заключается в трудности
учёта незначительных изменений dEjdt с энергией электронов. Хорошие
результаты получаются при использовании лёгкого поглотителя. Второй
способ измерения абсолютной интенсивности γ-пучка состоит в исследовании начального наклона кривых ионизационных потерь. В начале переходной кривой каскадные процессы пренебрежимо малы, поэтому, сравнивая кривые для двух элементов, можно, пользуясь различной зависимостью от Ζ поперечных сечений комптон-эффекта и эффекта образования пар, выделить последний. Затем на основании теоретического
значения для поперечного сечения образования пар, усредняя его по
первичному спектру γ-лучей, находят абсолютное значение потока
энергии. Естественно, что для измерения лучше брать элементы, сильно
отличные по Т..
В та5чице приведены результаты калибровки, полученные обоими
способами.
596
ИЗ ТЕКУЩЕЙ ЛИТЕРАТУРЫ
Ошланиая «егодика пригодна ή Для ММъшм энергий. Так, в работе.
выполненной: ий 4в-Мэё бетатрШе« йШрИ, йСйб.яьзУя й качестве послотителей Pb, Си, А1 и С 5 получнЛй дЛя обоих йетОдоТ* Согласующиеся
р е з у л ь т а т Дли проверки ими бЫЛо измерено йнтегральаде поперечное
сеч*аие реакций GttoefriiJGii»*» Активность, наведённая в медндК фольге,
l·
измерялась калиброванным счётчиком. Найдено, что \σ
2
(Ε) dEta
(0,77+
,16) 1ρ
см Мэ$. Полученное значение близко к ранее измеренным
>Л®~п ем* Mai, Ο,6·1Ο~24 έ.Ψ М9ё и 0,7·10~ 2 4 км* Mas, а такеотласуется е^ теоретическим сеченйём, равным о,Э5-1о" 8 4 с«*.Мэв.
измерения пОТОка энергий ^-лучёи использован в работе, проведённой на беТатроне
Абсолютная интенсивность в единицах
с максимальной энерМэв
гией в спектре γ-лу10*
сек на расстоянии 140 бм of
синхротрона
Калориметр состоял
из откачанного сосуПоглотиПоглотида, погружённого в
I способ
II епбйоб
тели
теЛь
масляную баню. В двух
одинаковых свинцовых цилиндрах (4,2 см
100,4
P.b — Gu
102,3
С
Диаметром и 8,0 с
длиной),
подвешенPb—Al
103,0
102,2
Al
ных в калориметре,
101,0
Pb-C
Си
94,6
вмонтированы
3000-
Pb--C
ΐόΐ,ΰ
Cu — Al
102,0
98,5
90,7
Pb
—
—
ставлявшие плечи моста Уитстона. Один из
цилиндров облучался
—
Си — С
γ-пучкОМ в течение
Al — С
5 минут. Энергия, потребная для воспроизведения кривой изменения Сопротивления термййтора, полученной При Йблучёййи, подавалась от калибровочной
катушки, также помещённой в цйййндре. Доля энергий ?'пучка, поглощённая в свинцовом цийИНдре и вызывающая наблюдаемое повышение
температуры, определялась измерением распределения ионизации по
глубине свинца, производившимся посредством плоской ионизационной
к*мвры. Распределение ййййэацйй β поперечном найравяении найдено
при помощи рентгеновской плёнкиу Измеренный таким образом поток
энергии γ-йучей составил 4695 + 1 0 0 эрг\Сл& рентген при расчёте на
напёрстковую камеру, окружённую θ ем люцйта.
ПО мнению авторов, калориметрический метод может дать большую
точность в определений интенсивности пучков γ-лучей различных
энергий.
••
' ,
—
Б. Р.
ЦИТИРОВАННАЯ ЛИТЕРАТУРА
1. М. Lax, Phys. Rev. 72, 61 (1947).
г. B
ΰ lι oо cс kк eеrг,, K ee nn nneeyj and
2.
and ΡPаaηn оo ff s kk yу,, Pftys. Rev. 79, 419 (1VW}.
3. L. M a r s ft a l l , A. H. R о s e η f e i d aijd '$. C. W r i % h t, Phys. Rev. 83,
4..I. S. L a u g h 1 i n and I. W. В e a t l i e , «ev, Sci. Instr. 22, 572 (1951).