шпоры
реклама
Вопрос N1. Кинематика материальной точки. Радиус-вектор скорость и ускорение. Нормальная и тангенциальная составляющая ускорения. Кинематика вращательного движения. Угловые скорость и ускорение. Связь линейных и угловых характеристик движения. Ответ. Материальная точка - это тело, размерами которого можно пренебречь в условиях данной задачи. Вектор - это величина, характеризующаяся численным значением и направлением, и складывающаяся по правилу параллелограмма. Радиус-вектором некоторой точки называется вектор, проводящийся из начала координат в данную точку. r=xi+yj+zk. Ускорение - это быстрота изменения скорости. a=dv/dt в векторном виде, в координатах ax=dvx/dt, a=(ax2+ay2+az2). Тангенциальное или касательное ускорение a характеризует изменение скорости по величине, а нормальное или центростремительное an по направлению. a= a+ an;a=( a+ an);a=dv/dt;an=v2/R. Средняя угловая скорость <>=/t, мгновенная =d/dt. Для равномерного вращательного движения =0+t.Угловое ускорение =d/dt. Для равнопеременного вращательного движения =0+t, =0+t+t2. Связь угловых характеристик с линейными. Путь пройденный точкой по окружности S=R. Скорость точки v=R. Ускорение точки a=R, an=2 R. При вращательном движении все точки тела движутся по окружностям, центры которых лежат на одной и той же прямой, называемой осью вращения. Вопрос N2. Инерциальные системы отсчёта. Понятия силы и инертной массы. Законы динамики. Силы в природе. Фундаментальные взаимодействия. Свойства сил упругости и тяготения. Свойства сил терния. Ответ. Инерциальной системой отсчёта называется система, в которой выполняется первый закон Ньютона. Сила - векторная величина, являющаяся мерой механического воздействия на тело со стороны других сил или полей. Сила считается заданной, если указано её численное значение, направление и точка приложение. Инертная масса это масса, которая фигурирует во втором законе Ньютона и характеризует инертные свойства тела. В динамике есть три основных закона. Это первый, второй и третий закон Ньютона. Первый закон Ньютона. Всякое тело в инерциальной системе отсчёта, находящееся в состоянии покоя или равномерного движения и прямолинейного движения, пока воздействие со стороны других тел не заставит его изменить это состояние. Второй закон Ньютона. Скорость изменения импульса тела равна действующей на тело силе, dp/dt=F. Третий закон Ньютона. Силы, с которой действуют друг на друга тела равны по модулю и противоположны по направлению, F12=-F21. Закон сохранения импульса. Импульс замкнутой системы остаётся постоянным. Для замкнутой системы F=0,dp/dt=0. Сила упругости. Тело деформируется, ио есть изменяет свою форму и размер под действием приложенных к нему сил. Если после прекращения действия сил, тело принимает первоначальные размер и форму, то оно возвращает свою первоначальную форму и размер вследствие действия силы упругости. Сила упругости вычисляется по закону Гука, F=kx,где k - жёсткость пружины. Сила тяготения. Под действием силы притяжения к земли все тела падают с одинаковым относительно земли ускорением g. Это означает, что в системе отсчёта связанной с Землёй на всякое тело массой m действует сила P=mg. Сила тяжести приложена в ту же сторону, что и g. Сила трения. A. Сухое трение. Fтр=kN, где k - это коэффициент трения. Сила, направленная противоположно движению. Б. Вязкое трение. F=-kv при небольших скоростях. Фундаментальные взаимодействия это гравитационные и электромагнитные взаимодействия. Упругие взаимодействия к фундаментальным не относятся. Вопрос N3. Центр инерции. Закон сохранения системы материальных точек. Ответ. Центром масс или центром инерции называется точка C, положение которой радиус-вектором rc определяется следующим образом. rc=(m1r1+…+mnrn)/(m1+…+mn)=(mi ri)/ (mi)= =(miri)/m, здесь mi масса i-й частицы, ri - радиус-вектор, определяющий положение этой частицы, m - масса системы. Второй закон Ньютона. Скорость изменения импульса тела равна действующей на него силе. F=dp/dt. При отсутствии внешних сил, то есть dp/dt=0, для замкнутой системы p=const. Это основа закона закона сохранения импульса. Импульс замкнутой системы материальных точек остаётся постоянным. pi=const. Импульс остаётся постоянным и для незамкнутой системы, при условие, что работа внешних сил равна 0. Вопрос N4. Работа переменной силы. Кинетическая энергия и её связь с работой внешних и внутренних сил. Ответ. Тела, образующие механическую системы могут взаимодействовать как между собой, так и с телами не принадлежащими данной системе. В соответствии с этим силы, действующие на тела системы подразделяются на внутренние и внешние. Внутренние силы - это силы, с которыми на данное тело воздействуют остальные тела системы. Внешние силы - это силы, обусловленные воздействием тел не принадлежащих данной системы. В случае, если внешние силы отсутствуют система называется замкнутой. Кинетическая энергия. Если система замкнута, то есть F=0, то d(mv2/2)=0, а сама величина T=mv2/2 остаётся постоянной. Кинетическая энергия связана с работой внешних и внутренних сил. Если на частиц действует сила F, кинетическая энергия не остаётся постоянной. В этом случае, согласно утверждению d(mv2/2)=Fds, приращение кинетической энергии за время dt равно скалярному произведению Fds (ds - перемещение частицы за время dt). Величина dA= Fds называется работой силы F на пути ds (ds - это модуль перемещения). Работа результирующей всех сил, действующих на частицу идёт на приращение кинетической энергии частицы, A=t2-t1, следовательно энергия имеет такую же размерность, как и работа, в соответствии энергия измеряется в тех же единицах, что и работа. Вопрос N5.Понятие поля. Консервативные силы и потенциальные поля. Потенциальная энергия материальной точки во внешнем силовом поле. Связь силы и потенциальной энергии. Поле центральных сил. Потенциальная энергия системы. Потенциальная энергия упругой деформации. Потенциальная энергия в поле тяготения. Ответ. Поле сил - это поле в котором частица в каждой точке пространства подвержена воздействию других тел. Для стационарного поля может оказаться что работа совершаемая над частицей силами поля зависит лишь от начального и конечного положения частицы и не зависит от пути по которому двигалась частица. Силы, обладающие таким свойством, называются консервативными силами. Отметим что консервативное поле сил являются частным случаем потенциального силового поля. Поле сил называется потенциальным, если его можно описать следующей функции П(x,y,z,t), градиент которой определяет силу в каждой точке поля: F=П.Функция П называется потенциальной функцией или потенциалом. E=T+U - это величина для частицы находящейся в поле консервативных сил. U входит слагаемым в интеграл движения имеющей размерность энергии. В связи с этим функцию U(x,y,z) называют потенциальной энергией частицы во внешнем поле сил. Иначе можно сказать что работа совершается за счет запаса потенциальной энергии. Связь силы и потенциальной энергии существует. Сравнение 1)F=Fxex+Fyey+Fzez=(-dU/dx)ex(dU/dy)ey-dU/dz)*ez и 2) =(d/dx)ex+(d/dy)ey+(d/dz)ez что консервативная сила равна градиенту потенциальной энергии взятой с обратным знаком А=-U. Поле центральных сил- это поле характерное тем что направление силы действующей на частицу в любой точке пространства проходит через неподвижный центр а величина силы зависит только от расстояния до этого центра F=F(r). Согласно E=Ei=Ti+Ui=const полная механическая энергия системы независимо действующих частиц на некоторые действуют только консервативные силы, остаётся постоянной. Это утверждение выражает закон сохранения энергии для указанной механической системы. Согласно формуле A=kx2/2 как для расширения, так и для сжатия пружины на величину x необходимо затратить работу A=kx2/2. Эта работа идет на увеличение потенциальной энергии пружины.Зависимость потенциальной энергии пружины от удлинения имеет вид U=kx2/2 где kкоэффициент жесткости пружины (эта формула написана в предположении, что потенциальная энергия недеформированной пружины равна нулю). При упругой продольной деформации стержня совершается работа, определяемая формулой A=1/2(Es/l0)(l)2=1/2Esl0(l/l0)2=1/2Ev 2. В соответствии с этим потенциальная энергия упруго деформируемого стержня равна U=(E2/2)V, где - относительная деформация =x/l, E - модуль Юнга, а V - это объём тела. Потенциальная энергия в поле тяготения. Епот=GmM/r. Вопрос N 6.Закон сохранения механической энергии. Дисипация энергии. Ответ. Закон сохранения механической энергии. Механическая энергия системы тел, на которые действуют только консервативные силы остается постоянной величиной E=T+U, то есть является интегралом движения . Из уравнения следует, что U входит слагаемым в интеграл движения, имеющий размерность энергии. В связи с этим функцию U(x,y,z) называют потенциальной энергией частицы во внешнем поле сил. Eп=mgh; Ek=mv2/2. Поле консервативных сил - это частный случай потенциального силового поля. Вопрос N7. Поступательные и вращательные движения твёрдого тела. Момент силы, момент импульса материальной точки. Связь между моментом силы и моментом импульса. Основное уравнение динамики вращательного движения. Момент инерции. Теорема Штейнера. Момент импульса относительно неподвижной оси. Закон сохранения момента импульса. Работа при вращении твёрдого тела. Кинетическая энергия вращающегося тела. Колебания математического и физического маятника. Ответ. Поступательное движение твёрдого тела. При поступательном движение все точки тела производят за один и тот же промежуток времени равные по величине и направлению перемещения, вследствие чего скорость и ускорения всех точек тела в каждый момент времени остаются равными, следовательно достаточно определить движение одной точки тела для того чтобы охарактеризовать полностью движение всего тела. Вращательное движение. При вращательном движение все точки тела движутся по окружностям, центры которых лежат на одной прямой, называемой осью вращения. Для описания вращательного движения нужно положение в пространстве оси вращения и угловая скорость тела в каждый момент времени. Момент силы. Моментом силы F относительно некоторой точки O называется векторная величина M, M=[rF];|rF|=|r||F|Sin,r-радиусвектор M=Fl;l=rSin, l-плечо силы. Момент импульса материальной точки. Аддитивно сохраняющаяся величина, относительно точки O, для отдельно взятой частицы моментом импульса относительно точки O называется псевдовектор L=[r,p]=[r,mv]=m[r,v]. Основное уравнение вращательного движения. M=I, где M - это момент силы, действующий на тело, I - это момент инерции тела, а - это угловое ускорение. Момент инерции. Момент инерции - это величина равная сумме произведений всех масс на квадраты их расстояний от некоторой оси, I=miri2. Моменты инерций простейших тел. 1. Материальная точка I=mr2. 2. Тонкий однородный стержень I=1/12ml2, при оси проходящей через его центр масс. 3. Обруч I=mr2. 4. Диск I=1/2mr2. 5. Шар I=2/5mr2. Теорема Штейнера. Момент инерции тела относительно некоторой оси равен сумме момента инерции тела относительно оси, проходящей через его центр масс и параллельной данной и произведения массы тела на квадрат расстояния между осями. I=I0+ma2. Момент импульса тела относительно неподвижной оси. Для однородного тела, симметричного относительно оси вращения, момент импульса, относительно точки O, лежащей на оси вращения совпадает по направлению с вектором . В этом случае модуль импульса относительно оси равен M=I. Закон сохранения момента импульса. Этот закон основывается на динамики вращательного движения тела. D/dt(I)=MdL/dt=M.Если сумма моментов сил относительно оси равна 0, то момент импульса данной оси остаётся постоянным. Пример скамья Жуковского. Работа при вращении твёрдого тела. При вращении тела внутренние силы работы не совершают. Работа же внешних сил определяется формулой dA=Nd. Знак работы зависит от знака N, то есть от знака Вопрос N7. (Продолжение) проекции вектора N на направление вектора . Кинетическая энергия вращающегося тела. Кинетическая энергия тела, вращающегося относительно неподвижной оси равняется T=1/2I2, где I - момент инерции относительно оси вращения. Колебания математического и физического маятника. Колебания это процесс отличающегося той или иной степенью повторяемости. Маятник это твёрдое тело, совершающее под действием силы тяжести колебания относительно неподвижной точки или оси. Принято различать математический и физический маятники. Математический маятник - это идеализированная система, состоящая из невесомой нерастяжимой нити, на которой подвешено тело, масса которого сосредоточена в одной точке. Период T=2(l/g). Математический маятник с длинной нити l будет иметь такой период колебаний, как и физический маятник. Эта величина называется приведённой длинной lпр=I/ml. Если колеблющееся тело нельзя представить как материальную точку, то маятник называется физическим. T=2(I/mgl). Вопроc N 8. Преобразования Галилея. Механический принцип относительности. Опыт Майкельсона. Ответ. Преобразования Галилея. Рассмотрим две системы отсчета движущиеся друг относительно друга и с постоянной скоростью v0.Одну из этих систем обозначим буквой K. Будем считать неподвижной. Тогда вторая система K будет двигаться прямолинейно и равномерно. Выберем координатные оси x,y,z системы K и x',y',z' системы K' так что оси x и x' совпадали, а оси y и y' , z и z', были параллельны друг другу. Найдем связь между координатами x,y,z некоторой точки P в системе K и координатами x',y',z' той же точки в системе K'. Если начать отсчёт времени с того момента, когда начало координат системы, совпадали, то x=x'+v0, кроме того, очевидно, что y=y', z=z'. Добавим к этим соотношениям принятое в классической механике предположение, что время в обеих системах течёт одинаковым образом, то есть t=t'. Получим совокупность четырёх уравнений : x=x'+v0t;y=y';z=z';t=t', названных преобразованиями Галилея. Механический принцип относительности. Положение о том, что все механические явления в различных инерциальных системах отсчёта протекают одинаковым образом, вследствие чего никакими механическими опытами невозможно установить, покоится ли система или движется равномерно и прямолинейно носит названия принцип относительности Галилея. Нарушение классического закона сложения скоростей. Исходя из общего принципа относительности (никаким физическим опытом нельзя отличить одну инерциальною систему от другой), сформулированным Альбертом Эйнштейном, Лоуренс изменил преобразования Галилиея и получил : x'=(x-vt)/(1-v2/c2); y'=y; z'=z; t'=(tvx/c2)/(1-v2/c2). Эти преобразования называются преобразованиями Лоуренса. Опыт Майкельсона. Пытаясь обнаружить так называемый "эфирный ветер", Майкельсон проводил опыт, в результате которого, при различии скорости света в разных направлениях интерференционные полосы должны были бы смещаться, но этого не происходило. Было предпринято множество попыток объяснить это явления исходя из наличия эфира, например, то, что эфир увлекается землёй, при её вращении. Но они были недостаточно убедительны и противоречивы. После чего в 1905 году Альберт Эйнштейн объяснил отрицательный результат опыта Майкельсона-Морли, его исходя из постоянства скорости света, в любых инерциальных системах отсчёта (обобщив принцип относительности Галилея). Вопрос N9. Постулаты СТО. Преобразования Лоуренса. Следствие из преобразований Лоуренса. Ответ. Постулаты СТО. 1. Принцип относительности Эйнштейна. Согласно ему, все законы природы одинаковы во всех системах отсчёта. Принцип относительности формулируется следующим образом: уравнения, выражающие законы природы инвариантны по отношению к преобразованиям координат и времени от данной инерциальной системы отсчёта к другой. (Инвариантностью называется неизменности вида всех уравнений, при замени в нём координат и времени, координатами и временем из другой системы.) 2. Принцип постоянства скорости света, утверждает, что скорость света в вакууме одинакова во всех инерциальных системах отсчёта и не зависит от источников и приёмников света. Преобразования Лоуренса y'=y; z'=z; x'=(x-vt)/(1-v2/c2); t'=(tvx/c2)/(1-v2/c2). Если применить общепринятое обозначение =v0/c y'=y; z'=z; x'=(x-ct)/(1-2); t'=(tx/c)/(1-2). Следствия из преобразований Лоуренса. Из преобразований Лоуренса вытекает ряд необычных с точки зрения ньютоновской механики следствий : 1. Одновременность событий в разных системах отсчёта. Пусть в системе K в точках с координатами x1 и x2 происходят одновременно два события в момент времени t1=t2=b. Согласно t'=(t-x/c)/(1-2) в системе K' этим событиям буду соответствовать моменты времени t1'=(b-x1/c)/(1-2), t2'=(b-x2/c)/(12), из этих формул видно, что если события в системе K пространственно разобщены (x1x2), то в системе K они не будут одновременны. 2. Длина тел в разных системах отсчёта. Воспользовавшись обозначениями l и l0, а также заменив относительную скорость систем отсчёта v0 равной ей скоростью v стержня относительно системы K, придём к соотношению: l=l0(1-v2/c2). Таким образом, длинна стержня l, измеренная в системе, относительно которой он движется, окажется меньше длинны l0, измеренной в системе, относительно которой стержень покоится. 3. Промежуток времени между событиями. Пусть в одной и той же точке системы K происходят два события. Первому событию в этой системе соответствует координата x1'=a и момент времени t1', второму событию соответствует координата x2'=a и момент времени t2'. Этим событиям в системе K соответствует момент времени t1(2)=( t1(2)'+(v0/c2)a)/(1-v02/c2)t1-t2= (t1't2')/(1-v02/c2). Введя обозначения t1t2=t и t1'-t2'=t' получим формулу : t=t'/(1-v02/c2), которая связывает промежуток времени между двумя событиями, измеренное в системах K и K'. Напомним, что в системе K' оба события происходят в одной и той же точке x1'= x2' (Собственное время - это время, отсчитанное по часам, движущимся вместе с частицей (=t) : =t'/(1-v02/c2). Вопрос N10. Статические и термодинамические методы исследования. Термодинамические параметры. Идеальный газ. Равновесные и неравновесные состояния и системы. Ответ. Статические и термодинамические методы исследования. Статический метод исследования - это метод, который интересуется не движением отдельных молекул, а лишь такими средними величинами, которые характеризуют движение огромной совокупности частиц (статическая физика). Термодинамический метод исследования - это метод исследования различных свойств тел и изменения состояния вещества (изучение микроскопических свойств тел и явлений природы).Термодинамические параметры. При указании состояния газа используются различные термодинамические параметры : это p - давление, V - объём и T температура. Между ними существует связь, которая может быть заданна в виде функции F(p,V,T)=0. Нормальные условия T=273, p=105Па, Vм=22,410-3м3/моль (Vм - объём одного моля газа). Идеальный газ. Идеальнуй газ - это газ взаимодействие между малекулами которого пренебрежимо мало. При небольших плотностях газы подчиняються уравнению: pV/T=const. Когда количество газа будет равно одному молю, то величина константы будет одинакова для всех газов. Обозначив её R получим уравнение pVm=RT ( R=8,31Дж/(МольК - универсальная газовая постоянная). Уравнение состояния идеального газа (уравнение Менделеева-Клаперон) pV=(m/M)RT, где m-это масса газа, M - молярная масса, m/M= количество вещества. Термодинамическая система. Равноаесные и неравновесные состояния и процессы. Всякая система может находиться в разных состояниях, отличается температурой, давлением и объёмом - это термодинамические параметры. Состояния бывают равновесными и неравновесными. Равновесные состояния - это состояния, при которых все параметры системы имеют определённые значения, остающиеся при неизменных условиях одинаковыми. Неравновесные состояния - это состояния, при которых какойнибудь параметр изменяется. Процесс - это переход системы из одного состояния в другое. Равномерный процесс - это процесс состоящий из непрерывных состояний. Вопрос N11. Средняя квадратичная скорость молекул. Молекулярнокинетическое толкование абсолютной температуры. Ответ. Средняя квадратичная скорость молекул. Vср.кв.=(3kT/M), где k=1,3810-23 - постоянная Больцмана, T - температура. Молекулярнокинетическое толкование абсолютной температуры. С точки зрения молекулярно-кинетической теории абсолютная температура есть величина, пропорциональная средней энергии поступательного движения молекулы. <пост>=3/2kT. Вопрос N12. Основное уравнение молекулярно-кинетической теории (вывод). Число степеней свободы молекул. Закон распределения энергии по степеням свободы. Внутренняя энергия идеального газа. Ответ. Основное уравнение МКТ (вывод). n=Nv,p=?,p=<F>/S - из второго закона Ньютона <F>=<k>, k импульс, <k> - средний импульс, p=<k>/<s>t, ki'=2m0 vi, ki=Vi2m0 vi, Vi-число соударений о стенки сосуда за t. Vi=Svit1/6, <ki>=1/3m0vi2niSt, ki=1/3m0Stnivi2=1/3m0Stn(ni vi2/n)=1/3m0 n<v2>,p=1/3m0n<v2>=2/3 n<i>, <i>=m0<v2>/2. Число степеней свободы молекулы. Числом степеней свободы механической системы называется количество величин, с помощью которых может быть задано положение системы. Материальная точка имеет три степени свободы. Твёрдое тело произвольной формы - 6 (3 поступательных, три вращательных). 1. Одноатомная молекула - 3. 2. Двухатомная молекула - 5. 3. Трёхатомная молекула -7. Закон распределения энергии по степеням свободы. На каждую степень свободы приходится в среднем одинаковая кинетическая энергия, равная 1/2kT. 1. Средняя энергия одной молекулы <>=i(kT/2). 2. Внутренняя энергия одного моля газа. Um=<>NA=(i/2)kNAT. 3. Внутренняя энергия произвольной массы газа. U=(m/M)UM=(m/M)(i/2)RT. Внутренняя энергия идеального газа. U=N<>, <> - средняя кинетическая энергия молекул. <>=(i/2)(kT), где k=1,3810-23Дж/К, i - это сумма числа поступательных, вращательных и колебательных степеней свободы молекул. i=iпост.+ iвращ.+2iкол.. Вопрос N13. Работа газа при расширении. Количество теплоты. Первое начало термодинамики. Ответ. Работа газа при расширении. 1. Изобарный процесс. p=const, A=p(V2-V1). 2. Изотермический процесс. t=const, A=(m/M)RTln(V2/V1). 3. Адиабатный процесс. dQ=0 A=(m/M)Cv(T2-T1) или A=((m/M)(RT1)/(-1))(1-(V1/V2)-1). Количество теплоты Q определяет количество энергии, переданной от тела к телу путём теплопередачи. Теплопередача - это совокупность микроскопических процессов, приводящих к передачи энергии от тела к телу. Q=U1-U2+A, где U1 и U2 - начальные и конечные значения внутренней энергии системы. Первое начало термодинамики. Количество тепла, сообщённого системы идёт на приращение внутренней энергии системы и совершение работы над внешними телами. Q=U+A. 1. При изобарном процессе Q=U+A=CvT+RT. 2. При изохорном процессе A=0 Q=U=CvT. 3. При изотермическом процессе U=0 Q=A=RTln(V2/V1). 4. При адиабатном процессе Q=0 A=-U=CvT. Вопрос N14. Классическая молекулярно-кинетическая теория теплоёмкости. Удельная и молярные теплоёмкости. Формула Майера. Границы применимости теории. Ответ. Классическая молекулярнокинетическая теория теплоёмкости. Теплоёмкостью какого либо тела называется величина равная количеству тепла, необходимого для того, чтобы изменить температуру тела на 1К. Cтела=d'Q/dT (Джуль/К). Теплоёмкость моля вещества называется молярной теплоёмкостью C (Джоуль/(МольК)). Теплоёмкость единицы массы вещества называется удельной теплоёмкостью c (Джоуль/(кгК)). c=C/M. Величина теплоёмкости зависит от условий, при которых происходит нагревание тела. 1. При постоянном объёме Cv=dUM/dT. 2. При постоянном давлении Cp=dUM/dT+p(VM/T)p ; Cp=Cv+p(VM/T)p; (VM/T)p=R/p. Cp=Cv+R. Cp=(i/2)(R/M); Cp=((i+2)/2)(R/M). Формула Майера. Cp=Cv+R из формулы Майера видно, что работа, которую совершает моль идеального газа при повышении его температуры на 1 К при постоянном давлении оказывается равной газовой постоянной R. Вопрос N15. Изопроцессы идеального газа. Зависимость теплоёмкости от вида процесса. Адиабатный процесс. Ответ. Изопроцессы идеального газа. У идеального газа есть три изопроцесса. 1. Изотермический процесс. T=const, pV=const, const=(m/M)RT. 2. Изобарный процесс. p=const, V/T=const, const=(m/M)R/p. 3. Изохорный процесс. V=const, p/T=const, const=(m/M)R/V. Зависимость теплоёмкости от вида процесса. 1. Для изотермического процесса C=. 2. Для адиабатного процесса C=0. Адиабатный процесс. Адиабатным называется процесс, протекающий без теплообмена с окружающей средой. Q=0 газ при расширении совершает работ за счёт уменьшения его внутренней энергии. газ охлаждается A'=U. Кривая, изображающая адиабатический процесс называется адиабатой. Вопрос N20. Среднее число столкновение и средняя длина пробега молекул идеального газа. Эффективный диаметр молекул. Ответ. Средним числом столкновений молекул идеального газа за одну секунду называется величина, равная <z>=(2)d2n<v>. Средней длиной свободного пробега молекул идеального газа называется величина равная =<v>/<z>=1/((2)d2n). Эффективный диаметр молекул d это минимальное расстояние, на которое сближаются при столкновении центры двух молекул. Величина =d2 называется эффективным сечением молекулы. Вопрос N21. Реальные газы. Силы потенциальной энергии молекулярного взаимодействия. Уравнение Ван-дер-Вальса. Изотерма реального газа. Критическое состояние. Внутренняя энергия реального газа. Ответ. Реальные газы. Поведение реальных газов хорошо описывается уравнением pVM=RT только при слабых силах межмолекулярного взаимодействия. Реальный газ - это газ, между молекулами которого существуют заметные силы межмолекулярного взаимодействия. Для описания свойств реального газа используются уравнения, отличающиеся от уравнения Клаперона-Менделеева. Уравнение Ван-дер-Вальса описывает поведение газов в широком интервале плотностей: (p+(a'/V2))(Vb')=RT, a'=2a, b'=b, где a и b константы Ван-дер-Вальса, зависящие от газа, - количество молей, p - давление, оказываемое на газ извне (равное давлению газа на стенки сосуда). Изотермы реального газа. Изотермическое - это состояние, когда температура постоянна. Для этого случая, то есть для изотермической атмосферы зависимость давления от высоты равняется p=p0exp(-(Mgh)/(RT)) - это барометрическая формула. Внутренняя энергия реального газа. U=CvT-a'/V, где a'=2a. По этой формуле можно находить приближенное значение внутренней энергии реальных газов. Вопрос N16. Тепловой двигатель и холодильная машина. К.П.Д. Обратимые и необратимые процессы. Круговой процесс. Цикл Карно для идеального газа и его КПД. Ответ. Тепловой двигатель и холодильная машина. Тепловой двигатель это периодически действующий двигатель, совершающий работу за счёт поступающего из вне тепла. К.П.Д. тепловой машины это отношение совершённой работы за цикл к полученному теплу. Q1 - это количество получаемого тепла, Q2 это количество отдаваемого тепла. =A/Q1=(Q1-Q2)/Q1, если обратить это процесс, то получится цикл холодильной машины. Она отбирает за цикл от тела с температурой T2 количество теплоты Q2 и отдаёт телу с более высокой температурой T1 количество тепла Q1. К.П.Д. холодильной машины. Холодильный коэффициент=Q2/A'=Q2/(Q1'-Q2) работа, которая затрачивается на приведение машины в действие. К.П.Д. =1-(T2/T1)=(T1-T)/T1 Коэффициент полезного действия всех обратимых машин, работающих в идентичных условиях, одинаков и определяется только температурами нагревателей и холодильников. Обратимые и необратимы процессы. Обратимыми процессами называются такие процессы, которые могут быть проведены в обратном направлении таким образом, что система будет проходить через те же состояния, что и при прямом ходе, только в обратной последовательности. Необратимыми процессами называются такие процессы, которые не могут проходить в обратном направлении. Круговой процесс. Круговыми процессами называются такие процессы, при которых система после ряда изменений возвращается в обратное состояние. Цикл Карно для идеального газа и его К.П.Д. Цикл Карно - это обратимый цикл, совершённый веществом, вступающим в тепловой обмен с двумя тепловыми резервуарами бесконечно большой ёмкости. Он состоит из двух изотерм и двух адиабат. К.П.Д. для цикла Карно =1-(T1/T2). Вопрос N17. Второе начало термодинамики. Статистическое толкование второго начала термодинамики. Энтропия в термодинамики. Статистическое толкование энтропии. Ответ. Второе начало термодинамики. Невозможны такие процессы, единственным конечным результатом которых являлось бы отнятие от некоторого тела тепла и превращение этого тепла полностью в работу. Статистическое толкование второго начала термодинамики. Энтропия изолированной системы может только возрастать либо оставаться неизменной. dS0. Энтропия в термодинамике. Сумма приведённых количеств тепла, полученных системой при переходе из одного состояния в другое не зависит от процесса, при котором это происходит, поэтому dQ/T представляет собой приращение некоторой функции состояния. Эта функция называется энтропией. dS=(dQ/T)обр. Свойства энтропии. 1. dSdQ/T. 2. Энтропия изолированной системы может только возрастать, так как теплоизолированная система dQ=0, dS0. 3. Для обратимых процессов dQ=0, dS=0, S=const. Статистическое толкование энтропии. 1. Энтропия изолированной системы при протекании необратимого процесса возрастает. Действительно изолированная система переходит из менее вероятных в более вероятные состояния, что сопровождается ростом величины S=kln, где это статистический вес, то есть количество способов, которым может быть осуществлено данное состояние. 2. Энтропия системы, находящейся в равновесном состоянии, максимальна. Вопрос N18. Закон Максвелла для распределения молекул идеального газа по скоростям теплового движения. Вероятностное толкование закона распределения Максвелла. Ответ. Закон Максвелла для распределения молекул идеального газа по скоростям теплового движения. В 1860 году Максвелл теоретически установил распределение молекул идеального газа по скоростям теплового движения и записал в виде F(v)=f(v)4v2 и позже получил то, что впоследствии назвал формулой распределения молекул идеального газа по скоростям теплового движения. Она имеет вид F(v)=(m/(2kT))3/2exp(mv2/(2kT))4v2. Вероятностное толкование закона распределения Максвелла. Выражение dNv=Nf(v)4v2dv даёт число молекул, величина скоростей которых лежит в интервале от v до v+dv. Разделив его на n получим вероятность того, что скорость молекулы окажется между v и v+dv, то есть dPv=f(v)4v2dv. Вопрос N19. Барометрическая формула. Закон Больцмана для распределения частиц идеального газа во внешнем потенциальном поле. Ответ. Барометрическая формула. p=p0exp((Mgh)/(RT)). Эта формула называется барометрической. Из неё следует, что давление убывает с высотой тем быстрее, чем тяжелее газ (чем больше M) и чем ниже температура. Закон Больцмана для распределения частиц идеального газа во внешнем потенциальном поле. n=n0exp(-p/(kT)) Больцман доказал, что это распределение справедливо не только в случае потенциальных сил земного тяготения, но и в любом потенциальном поле сил совокупности любых одинаковых частиц, находящихся в состоянии хаотического движения. В соответствии с этим это распределение было названо законом Больцмана для распределения частиц идеального газа во внешнем потенциальном поле.
